Стефанит

Этот закон, экспериментально установленный чешским ученым Стефаном в 1879 г. и теоретически обоснованный австрийским физиком Больцманом в 1884 г., носит название закона Стефана — Больцмана. [c.463]

Формула Стефана—Больцмана. В 1879 г. Стефан, анализируя экспериментальные результаты, полученные как до него, так и им самим, установил, что интегральная (просуммированная по всем [c.325]

Первым этапом, как сказано, явилось нахождение закона, устанавливающего зависимость суммарного или интегрального излучения (т. е. общего излучения всех длин волн) от температуры. Стефан (1879 г.) на основании собственных измерений, а также анализируя данные измерений других исследователей, пришел к заключению, что суммарная энергия, испускаемая с 1 см в течение 1 с, пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры излучателя. Стефан формулировал свой закон для излучения любого тела, однако последующие измерения показали неправильность его выводов. В 1884 г. Больцман, основываясь на термодинамических соображениях и исходя из мысли о существовании давления лучистой энергии, пропорционального ее плотности, теоретически показал, что суммарное излучение абсолютно черного тела должно быть пропорционально четвертой степени температуры, т. е. [c.695]

Стефан установил этот закон в 1879 г. на основании опытных данных, а в 1884 г. Больцман получил его приведенным здесь способом на основании второго начала термодинамики. [c.211]

Один из основных законов радиационного теплообмена, определяющий связь излучаемой телом энергии с его температурой, был экспериментально установлен австрийским ученым И. Стефаном [c.242]

Стефан показал (1874), что энергетическая светимость равна мощности излучения с единицы поверхности [c.68]

В основе большей части расчетных соотношений лучистого теплообмена, используемых в технике, лежит закон Стефана — Больцмана, установленный экспериментально в 1879 г. Стефаном и теоретически в 1884 г. — Больцманом. По закону Стефана — Больцмана полное (суммарное) количество энергии, излучаемое единицей поверхности абсолютно черного тела в единицу времени, пропорционально абсолютной температуре Т в четвертой степени [c.195]

Австрийскими учеными И. Стефаном экспериментально в 1879 л и Л. Больцманом теоретически в 1884 г. установлено, что поверхностная плотность интегрального излучения абсолютно черного тела пропорциональна температуре в четвертой степени [c.57]

Зависимость (16.9) впервые экспериментально была установлена Стефаном задолго до появления квантовой теории Планка, позднее Больцман получил эту зависимость теоретически, исходя из первого и второго законов термодинамики. [c.408]

Уравнение (7-5) носит название уравнения Стефана — Больцмана. Экспериментально оно было получено Стефаном, а теоретически — Больцманом. [c.251]

Закон Стефана — Больцмана дает возможность определить плотность лучистого потока Ео абсолютно черного тела путем интегрирования уравнения (2.342). Этот закон был установлен И. Стефаном экспериментально в 1879 г. и Л. Больцманом теоретически в 1884 г. Исходя из закона Планка, можно доказать, что Ео пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры [c.210]

Уравнение (14-23) впервые было получено Стефаном. Это уравнение отличается от закона диффузии (14-4), относящегося к условиям беспрепятственного распространения обоих компонентов смеси, дополнительным множителем 1//Пг,с. Этот множитель учитывает конвективный (стефанов) поток, вызванный непроницаемостью поверхности испарения для газа. Как следует из изложенного, стефанов. конвективный поток появляется и при отсутствии вынужденной или свободной тепловой конвекции. [c.337]

При полупроницаемой поверхности в условиях стационарного процесса Стефанов поток компенсирует встречный молекулярный поток газа и реально возникает лишь поперечный поток пара. В этом случае на границе раздела фаз [c.338]

Закон Стефана — Больцмана устанавливает зависимость плотности потока интегрального полусферического излучения от температуры. Эта. зависимость задолго до появления квантовой теории Планка впервые экспериментально (путем измерений собственного излучения модели черного тела) была установлена Стефаном (1879 г.). Позднее (1884 г.) она теоретически (исходя из законов термодинамики) была получена Больцманом. Поэтому закон Получил объединенное название закона Стефана — Больцмана. Закон Стефана — Больцмана может быть получен и При использований закона Планка. Закон Стефана —Больцмана для поверхностной плотности потока интегрального излучения Ео, Вт/м , можно выразить следующим образом [c.372]

Закон Стефана—Больцмана. Закон был установлен опытным путем Стефаном (1879 г.) и обоснован теоретически [c.154]

На основании приведенного анализа было показано, что спектральная интенсивность равновесного излучения в вакууме является универсальной функцией частоты и температуры согласно (2-5), а полная интенсивность равновесного излучения /о определяется только температурой равновесной системы и является ее универсальной функцией согласно (2-8). Количественная зависимость полной объемной плотности равновесного излучения от температуры была найдена экспериментально в 1879 г. Стефаном [Л. 318] и теоретически — в 1884 г. Л. Больцманом [Л. 319], вследствие чего она и получила название закона Стефана — Больцмана. В дальнейшем эта найденная зависимость была подтверждена точными экспериментальными измерениями, а также была получена как следствие закона Планка. [c.66]

Одним из не рассмотренных эффектов является стефанов поток, который возникает в такого рода процессах как компенсация движения газа к непроницаемой для него поверхности жидкости. Поток пара в этом случае равен сумме молекулярного и конвективного потоков [c.30]

Первым этапом в исследовании теплового излучения явилось установление закона, характеризующего зависимость суммарного излучения (излучения всех длин волн) от температуры. Стефан (1879), анализируя экспериментальные данные, пришел к заключению, что испу-скательная способность любого тела пропорциональна абсолютной температуре в четвертой степени. Однако последующие более точные измерения показали ошибочность его вывода. Больцман (1884), исходя из термодинамических соображений, теоретически показал, что суммарное излучение абсолютно черного тела должно быть пропорционально температуре в четвертой степени [c.136]

Конвективный поток пара был обнаружен Стефаном и потому часто называется стёфановым потоком. [c.423]

Закон Стефана—Больцмана. Этот закон, открытый опытным путем в 1879 г. чешским учешлм Й. Стефаном и теоретически обоснованный в 1884 г. австрийским ученым Л. Больцманом, устанавливает зависимость излучательпой способности абсолютно черного тела от его температуры [c.220]

Оеновные законы радиации свидетельствуют о том, что количество теплоты, передаваемое излучением от одного тела к другому, пропорционально величине абсолютной температуры в четвертой степени. Этот закон впервые экспериментально был уетановлен И. Стефаном (1879 г), и теоретически эту же зависимость установил Л. Больцман (1884 г) на основе применения соотношений термодинамики для полости, заполненной лучиетой энергией. [c.95]

О— показания тепломассомеров —рас- белка слоем 10 мм. чет по Стефану — Больцману О — по весам. [c.168]

Коэффициенты массоотдачи удобны в практических расчетах, НО массовые потощ, которые они определяют (Яш), включают в себя молекулярную и конвективную (стефанов поток) составляющие, что вызывает дополнительные трудности при обобщении результатов эксперимента. Молекулярную составляющую массового потока можно вьщелить из общего потока вещества с помощью простой формулы [c.157]

Формула (14-37) получена применительно к условиям, когда при фиксированном значении Ro Rr параметры парогазовой Смеси однородны. Формулой учитываются как стефанов поток, так и свободная конвекция. При Ог= рД/д(2У т)i) =0,66Gr 2 пр Qj мож-i o принять If) = 1 (свободная конвекция не влияет). В формулу (14-37) подставляются физические параметры парогазовой смеси, взятые по температуре по- [c.343]

Стефана — Больцмана закон 372 Стефанов поток 337 Стехиометрическиё коэффициенты 350, Сублимация 249 [c.480]

Закон Стефана —Б ольцмана. Закон был установлен опытным путем Стефаном (1879 г.) и обоснован теоретически Больцманом (1881 г.). Он устанавливает зависимость плотности потока интегрального излучения от температуры. Для абсолютно черного тела из уравнений (ц) и (5-1) имеем [c.166]

Рис. 9. Рынок в Аргентвиле, монтаж коноидной секции крыши. Фотография представлена Стефаном дю Шато

Прекрасный солнечный день 7 июля 1981 г.. ..Резво разбежавшись, легкий аэроплан Солар челленджер , изготовленный из пластических материалов, упруго оттолкнулся от земли и серебристой уткой завис в прозрачном воздухе. Ни привычного рокота поршневого двигателя, ни пронзительного гудения мощных турбин... Едва уловимое жужжание электродвигателя. Пилотируемый Стефаном Птачеком (в переводе с чешского птичкой — символично, не правда ли ), он преодолел 290 км за 5,5 ч. Это был первый перелет через Ла-Манш за счет энергии Солнца. [c.32]

Прогнозирование усталостной долговечности при сложном напряженном состоянии с несинхронным изменением его компонентов / Ганев П. Л., Стефанов С. X.— В кн. Механическая усталость металлов Материалы VI Междунар. коллоквиума. Киев Наук, думка, 1983, с. 400—406. [c.438]

Закон Стефана—Больтцмана, установленный Стефаном (1879 г.) экспериментально, Больтц-маном (1884 г.) теоретически, даёт интегральную, полную лучеиспускательную способность абсолютно чёрного тела [c.500]

При возрастании скорости вращения сверх определенного критического предела начинает выделяться столько тепла, что подшипник не выдерживает. Инженер Стефан Джесман из компании Америкэн Авиэйшн предложил особо скоростные подшипники делать двухэтажными. Тогда относительная скорость шариков и беговых дорожек упадет вдвое по сравнению с обычной. Следовательно, снизится выделение тепла, и стойкость подшипника удастся повысить вдвое. По признанию изобретателя, эта идея еще не подвергалась опытной проверке и находится пока в стадии проработки. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...