Тирский

Рецензенты д-р физ.-мат. наук Г. А. Тирский н кафедра КуАИ [c.2]

Авторы выражают благодарность д-ру физ.-мат. наук Г. А. Тирскому за ценные замечания, сделанные при рецензировании учебного пособия. [c.4]

Условия на поверхностях сильного разрыва в многокомпонентных средах можно получить из общих законов сохранения в интегральной форме. Следуя Л. И. Седову и Г. А. Тирскому, рассмотрим в сплошной среде некоторую кусочно-гладкую поверхность разрыва S, которая, вообще говоря, может быть подвижной. Пусть эта поверхность заключена в объеме V, совпадающем в данный момент времени с субстанциональным объемом V, но движущемся вместе с поверхностью S со скоростью D, нормальной к поверхности S. В локальной системе координат, связанной с точкой на [c.25]

Из соотношения (6.1.16), впервые полученного Г. А. Тирским, следует, что зависит от концентраций вс х компонентов и /а- [c.224]

Тирский Г. А. Анализ химического состава ламинарного многокомпонентного пограничного слоя на поверхности горящих пластиков. — Космические исследования , 1964, т. II, № 4, с. 570—594. [c.380]

Эксперименты по теплообмену на боковой стенке за падающей ударной волной совпадают с теоретическим результатом Тирского о постоянстве температуры поверхности стенки при формировании на ней ламинарного пограничного слоя за скачком уплотнения. [c.513]

Численное моделирование химически и термодинамически неравновесных течений в задачах гиперзвукового обтекания при малых и умеренных числах Рейнольдса // Математическое моделирование. М. МГУ. G. 114-1219 (совм. с Ю.В. Глазковым, Г. А. Тирским). [c.23]

Колесниченко, Тирский, 1976 ). Опуская для этого последнее уравнение системы (2.3.17) и используя (2.3.11), представим соотношения (2.3.16) и (2.3.17) в виде [c.99]

За исключением первого слагаемого, это соотношение по структуре полностью аналогично соответствующему выражению (2.3.75) для ламинарного режима движения смеси, полученному как термодинамически Колесниченко, Тирский 1976), так и методами кинетической теории многокомпонентных газов [c.232]

Поэтому при определении диффузионных потоков из (6.1.9) удобно применять такие вычислительные процедуры (например, метод последовательных приближений), которые позволяют избежать необходимого обращения матриц (Тирский, 1963). Подобная итерационная процедура применительно к задаче расчета состава термосферы может быть осуществлена на основе следующей формы записи соотношений Стефана-Максвелла (6.1.9) [c.241]

Метод последовательных приближений решэния дифференциальных уравнений является по существу точным методом, если доказана его сходимость. Изложим здесь метод последовательных приближений для интегрирования уравнений ламинарного пограничного слоя, предложенный Г. А. Тирским. Для простоты рассмотрим только уравнение движения и неразрывности в случае плоского течения [c.295]

Очень серьезные допущения принимаются при рассмэ-трении диффузии компонентов. В большинстве работ по горению используют один эффективный коэффициент дисЬ-фузии, который зависит от температуры и давления так же, как бинарный коэффициент диффузии, что согласно данньм Г. А. Тирского, необоснованно, так как эффективный коэ([)-фициент диффузии может принимать любые, в том числе и отрицательные, значения, а бинарный коэффициент диффузии всегда больше нуля. [c.223]

Тирский Г. А., Нестационарное течение с теплопередачей в вязкой не-сжимае.чой жидкости между двумя вращающимися диокамя при наличии вдува, ДАН СССР, 1958, т. 119, № 2, стр. 226-228. [c.377]

Тирский Г. А., Теплопередача в окрестяо сти передней кромки наклонного к по- [c.380]

При 1700—1800 °С наблюдается снижение степени вос становления руды от поверхности к центру. Скорость восстановления уменьшается вследствие интенсивного спекания рудных зерен, что приводит к ухудшению условий транспортировки газа-восстановителя в объем куска руды. Резкое увеличение скорости восстановления массивных хромовых руд наблюдается в начале плавления зерен. фомшпииелида и образования жидкого шлака при 1900— 2000°С. Следовательно, полнота и скорость восстановле-]1ия хромовых руд определяются их химическим и гранулометрическим составом, температурой и продолжительностью выдержки, текстурой и структурой руд. Восстановление оксидов железа опережает восстановление оксидов хрома во всех интервалах температур и па всех типах хромовых руд, однако для различных руд в различных и тирских пределах. В общем виде можно принять схему восстановления углеродом железа и хрома из хромовой руды, предложенную С. С. Лисияком и Н. Ф. Евсеевым и показанную на рис. 42. [c.201]

Существуег следующее предание об основании древнего города Карфагена. Дидона - дочь тирского царя, потеряв мужа, убитого рукой ее брата, бежала в Африку и высадилась со многими жителями Тира на ее северном берегу. Здесь она купила у иумидийского царя столько земли, сколько занимает воловья шкура . Ди-дона была хитрым землемером. Когда сделка состоялась, она разрезала воловью шкуру на тонкие ремешки и благодаря такой уловке охватила участок земли, достаточный для сооружения приличной крепости. Так возникла крепость Карфаген, к которой впоследствии был пристроен город. [c.12]

Наиболее полная попытка феноменологического вывода определяющих соотношений (включая соотношения Стефана-Максвелла для многокомпонентной диффузии) для неидеальных многокомпонентных сплошных сред была предпринята в работе Колесниченко, Тирский, 1976). Определяющие соотношения, полученные в этой работе, по структуре тождественны аналогичным соотношениям, выведенным методами газовой кинетики в широко цитируемой до настоящего времени книге Гиршфельдера, Кертисса и Берда Гиршфельдер и др., 1961). Однако в этой книге приняты весьма неудачные определения коэффициентов многокомпонентной диффузии (как несимметричных по индексам величин) и коэффициентов термодиффузии, не согласующиеся с соотношениями взаимности Онзагера-Казимира в неравновесной термодинамике Де Гроот, Мазур, 1964 Дьярмати, 1974). Этот эмпирически установленный принцип взаимности (который может быть выведен также на основе методов статистической механики), носит фундаментальный характер и может быть назван четвертым законом термодинамики (третий закон о недостижимости абсолютного нуля температуры не обсуждается в этой книге). По этой причине соответствие коэффициентов молекулярного обмена принципу взаимности Онзагера- [c.85]

Трусделл, 1962) было высказано предположение, что во втором приближении матрица несимметрична (другими словами, по мнению Трусделла соотношения Стефана-Максвелла (2.3.29) не носят универсального термодинамического характера, а являются математическим феноменом, присущим лишь первому приближению теории Чепмена-Энскога). Позднее, в работе Макенфус, 1973) предпринималась попытка получить соотношения (2.3.28) из кинетической теории газов в любом приближении, но был сделан неверный вывод о том, что поправочные множители к бинарным коэффициентам диффузии (учитывающие высшие приближения при разложении возмущенных функций распределения отдельных компонентов в ряды по полиномам Сонина-Лаггера) зависят только от числа приближений теории Чепмена-Энскога и числа N (количество компонентов в системе), но не зависят от самих взаимодействующих компонентов кроме того не был получен явный вид этой поправки. Обобщенные соотношения Стефана-Максвелла и формулы для поправок к бинарным коэффициентам диффузии в любом приближении коэффициентов молекулярного переноса были выведены для частично ионизованных смесей впервые в работе Колесниченко, 1979) (в которой был рассмотрен предельный случай нулевого магнитного поля) и в работах Колесниченко, 1982 Колесниченко, Маров, 1982) (с учетом сильного магнитного поля, вносящего анизотропию в коэффициенты переноса). Там же была показана симметрия коэффициентов сопротивления в полном согласии с соответствующим результатом термодинамики необратимых процессов Колесниченко, Тирский, 1976). [c.99]

Эти соотношения по структуре полностью аналогичны соотношениям Стефана-Максвелла (2.3.69), выведенным термодинамически Колесниченко, Тирский, 1976) и газокинетически Маров, Колесниченко, 1987) для ламинарного режима течения жидкости и плазмы. [c.231]

В-третьих, и до того, как ЛАБОРАТОРИЯ стала направлять своих воспитанников в другие подразделения ИНСТИТУТА, газовая динамика не была ее монополией. В других подразделениях ЦИАМ работали разносторонний гидро-газодинамик Г. Ю. Степанов с коллегами и создатель теории критических режимов сверхзвукового эжектора - Ю. Н. Васильев, начинал свой творческий путь действительный член РАЕН Г. А. Тирский - ныне глава известной научной школы, много лет в отделении компрессоров работает В. Э. apen. Труды перечисленных ученых, их учеников и коллег, а также других специалистов ЦИАМ по гидро- и газодинамике, теориям горения и устойчивости и т.п. тоже могли бы составить не один юбилейный сборник. Подводя итог, можно сказать, что большую часть своих неполных 50 лет ЛАБОРАТОРИЯ благодаря чрезвычайно удачному старту, вниманию, которое уделялось науке в СССР, непрерывному притоку научной молодежи (прежде всего из МФТИ), а также собственным усилиям и достижениям пребывала в чрезвычайно благоприятной научной среде (об иных факторах благонриятствования - ниже). Поэтому при отказе составителей СБОРНИКА от провозглашенного выше принципа формирования авторского коллектива изложенные обстоятельства сделали бы неизбежной систему квот с отказом от даже робкой надежды на реализацию идеи создания ГАЗОДИНАМИЧЕСКОГО БЕСТСЕЛЛЕРА. Отбор материалов, составивших первые 8 [c.13]

Эти оценки определяют протяженность области возмущенного течения в окрестности точки разрыва температуры и каталитических свойств поверхности, где уже несправедливы теории ламинарного пограничного слоя или гиперзвукового вязкого ударного слоя и следует учитывать индуцированное возмущение давления. Необходимо еще отметить, что возмущенный пристеночный слой находится по обе стороны от точки разрыва краевых условий, а не только вниз по потоку, как это предполагалось в работах [Беспалов В.В., Воронков В.Г, 1980 Гершбейн Э.А., Казаков В.Ю., Тирский ГА., 1986 Гершбейн Э.А., Казаков В.Ю., 1988]. [c.124]

Асимптотика решений краевых задач типа (3.159) при х —оо исследована в работе [Нейланд В. Я., 1974]. Формулы (3.161) функционально схожи с разложениями, построенными в работах [Гершбейн Э.А., Казаков В.Ю., Тирский ГА., 1986 Гершбейн Э.А., Казаков В.Ю., 1988] для внутреннего пограничного слоя сразу за точкой разрыва свойств поверхности пластины. Однако в этих работах не учитывается влияние изменения свойств поверхности на возмущения давления, напряжения трения и теплового потока, т. е. рассматриваются случаи только слабого разрыва. [c.130]

Здесь гид отнесены еще дополнительно к еА /Р2о ) и е/(Ах) / СрТ2о(0)[1 С2о(0)]/< соответственно. Формулы (3.170) определяют поведение решения краевой задачи (3.159) при х +0. Заметно функциональное сходство (3.168) и разложений, построенных в работе [Гершбейн Э.А., Казаков В.Ю., Тирский ГЛ., 1986 Гершбейн Э.А., Казаков В.Ю., 1988] для малой окрестности за точкой разрыва каталитических свойств поверхности. Как отмечено выше, такая схема течения справедлива только для слабого разрыва свойств поверхности. В общем случае необходимо решать автомодельную краевую задачу (3.169), которая и определяет начальные условия для внутреннего слоя за точкой разрыва краевых условий. [c.132]

Краевая задача (3 Л 69) описывает скачкообразное изменение функций течения при переходе через точку разрыва краевых условий на поверхности пластины. Для исследования еще меньшей, чем области III и IV, окрестности точки разрыва, согласно методу сращиваемых асимптотических разложений [Ван-Дайк М., 1967], необходимо рассмотреть область, характерные протяженность и толщина которой одинаковы по порядку величины Ах Ау. Оценки (ЗЛЗЗ) показывают, что в этом случае Ах Ду 0(е / ), и V 0(е / ), Ар 0(е) и течение описывается полной системой уравнений Навье-Стокса и уравнением сохранения массовой концентра ции атомов при переменной плотности. Только в этой области станет существенна продольная диффузия, т.е. в уравнениях появятся члены вида д с/дх . Однако здесь уже не будут выполняться условия прилипания на поверхности пластины, так как из-за конечного возмущения температуры или массовой концентрации атомов ДТ Т Ас 0(1) возникнет скорость скольжения II е дТ/дх 0(е / ), с характерной продольной скоростью потока газа вблизи поверхности. Кроме того, будут существенны и другие эффекты молекулярной газовой динамики [Коган М.Н., Галкин В.С., Фридлендер О.Г, 1976]. Следовательно, учет продольной диффузии, как это описано в работе [Попов Д.А., 1975 Гершбейн Э.А., Крупа В.Г, 1986 Брыкина И.Г, 1988 Крупа В.Г, Тирский ГА., 1981], оправдан только при слабых разрывах свойств поверхности пластины. [c.133]

Качественное сходство результатов настояш их расчетов с приведенными например, в работе [Гершбейн Э.А,, Казаков В,Ю., Тирский ГЛ., 1986 Гершбейн Э.А,, Крупа B. ., 1986], вытекает из функционального сходства представления решений. Количественное сравнение результатов оказалось невозможным из-за использования разных начальных условий. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...