Относительный закон сопротивления

ОТНОСИТЕЛЬНЫЙ ЗАКОН СОПРОТИВЛЕНИЯ [c.48]

Относительный закон сопротивления [c.45]

Решение этой системы выполняют методом последовательных приближений, так как, не зная размеров труб или идущих по ним расходов, нельзя точно определить коэффициенты сопротивления Я,- и в этих трубах. Для решения в первом приближении принимают, что в трубах имеет место квадратичный закон сопротивления и значения Я, и ф/, определяются только относительной шероховатостью труб (см. гл. VII и IX). [c.268]

Закон сопротивления среды довольно сложен, так как сопротивление среды зависит от формы и размеров движущегося тела, от свойств самой среды и от скорости тела относительно среды. Найдено, что при малых скоростях [c.355]

При дальнейшем увеличении Ре закон сопротивления приобретает особый характер в зависимости от относительной гладкости труб [c.90]

Затем при больших значениях Не, тем больших, че.м больше относительная гладкость, ламинарная пленка разрушается н закон сопротивления становится уже другим. Опытные точки отходят от линии гладких труб и постепенно через переходную область попадают в область квадратичного закона (Я ие зависит от Не). [c.91]

Наблюдения над потерями напора велись в чугунных и стальных трубах диаметром 600—1200 мм. При этом исследовались новые трубы и трубы, бывшие в эксплуатации более 15 лет. Было установлено, что трубы больших диаметров работают преимущественно в переходной области в силу малости их относительной шероховатости. Поэтому квадратичный закон сопротивления в больших трубах соответствует только трубам со значительной шероховатостью. [c.154]

Рассмотрим случай, когда движение жидкости в трубопроводе происходит в условиях квадратичного закона сопротивлений. Здесь коэффициент гидравлического трения не зависит от числа Рейнольдса и является функцией только относительной шероховатости трубопровода, что значительно упрощает расчеты. [c.274]

Закон сопротивления для шероховатых поверхностей, характеризуемый независимостью от Re. В данном случае коэффициент сопротивления зависит только от относительной шероховатости , [c.240]

Ниже излагается относительно простой метод решения этой задачи для турбулентного пограничного слоя в области, не близкой к точке отрыва. Закон сопротивления в определенной области чисел Re хорошо аппроксимируется выражением [c.260]

Закон сопротивления для равномерно зернистой шероховатости показан на рис. 17-2 [Л. 17-21]. Как видно, при достаточно больших числах Re величина зависит только от относительной шеро- [c.284]

Для линейного закона сопротивления равновесная относительная скорость пузыря, всплывающего в неподвижной жидкости, равна [c.98]

Закон сопротивления (33) после простых преобразований может быть представлен в следующем, разрешенном относительно 6 виде [c.213]

Закон сопротивления по последней формуле справедлив в тем меньшем интервале чисел Re, чем больше относительная шероховатость. [c.62]

Известно, что при наличии вдува газа на поверхности тела устойчивость ламинарного пограничного слоя уменьшается. Можно предполагать, что в турбулентном пограничном слое роль вязких сил i рения в общем сопротивлении с увеличением интенсивности вдува уменьшается. Этот факт уменьшает влияние критерия Рейнольдса на относительные законы трения и теплообмена и должен способствовать применимости предельных относительных законов трения и теплообмена для практи-198 [c.198]

Относительно общей формы закона сопротивления, которым должны обладать тела определенного вида, с современной, гидродинамической точки зрения можно заранее сказать только следующее это сопротивление вызывается разностью давлений и напряжениями трения, причем влияние разности давлений в общем случае преобладает. Эта разность может быть принята пропорциональной динамическому дав- [c.240]

Доверительный интервал зависит от закона распределения , от числа измерений п, а также от выбранной доверительной вероятности ро- Оценку точности и надежности подходящих значений статистических характеристик относительных изменений сопротивлений тензорезисторов, основываясь на центральной предельной теореме теории вероятностей, проводят, принимая, что случайные величины замеров распределяются по нормальному (гауссову) закону. [c.208]

Опыты Никурадзе по измерению сопротивления шероховатых труб прекрасно подтверждают этот вывод. На фиг. 208, на которой изображены результаты опытов по измерению скоростей, нанесены также (в виде зачерненных кружков) значения выражения (45), определенные по экспери-ментально найденным значениям X. Как видим, совпадение между обеими зависимостями (для скоростей и для сопротивления) получается весьма хорошее, и, следовательно, закон сопротивления, выражаемый формулой (44), справедлив для всей области чисел Рейнольдса и для всех значений относительной шероховатости, которые были охвачены опытами Никурадзе. [c.520]

Третья область чисел Рейнольдса является переходной между первой областью и второй. Она ограничивается, с одной стороны, числом Рейнольдса, до которого закон сопротивления шероховатой трубы совпадает с законом сопротивления гладкой, с другой стороны, — числом Рейнольдса, за которым имеет место квадратичный закон сопротивления. В этой области коэффициент сопротивления трубы зависит от обоих параметров от числа Рейнольдса и от относительной шероховатости. [c.523]

Сравнивая полученный результат (51) с формулой Оберта (15), мы видим, что учет изменения массы и плотности среды приводит к поправке, величина которой зависит от отношения скорости полета ракеты к относительной скорости отбрасываемых частиц. Если скорости движения малы по сравнению со скоростью истекающих частиц, тогда в области, где имеет место квадратический закон сопротивления, можно пользоваться формулой Оберта (15). [c.158]

Двойной математический маятник с квадратичным законом сопротивления. Составить выражение диссипативной рис. 48. функции и обобщенных сил сопротивления, когда система представляет двойной математический маятник (рис. 48), точка подвеса которого О движется со скоростью VQ в неподвижном воздухе, а силы сопротивления воздуха принимаются пропорциональными квадратам скоростей относительно воздуха. [c.235]

В практических условиях, по крайней мере при больших числах Рейнольдса, трубы не могут рассматриваться как гидравлически гладкие. Шероховатость стенок труб приводит к тому, что сопротивление получается более высоким, чем это следует из формул, выведенных в предыдущем параграфе для гладких труб. В связи с этим понятно, что законы течения в шероховатых трубах имеют большое практическое значение и поэтому уже давно служили предметом многочисленных исследований. Однако попытки систематического исследования наталкивались на одну принципиальную трудность, связанную с большим многообразием геометрических форм шероховатости и, следовательно, с чрезвычайно большим числом параметров, определяющих шероховатость. В самом деле, пусть мы имеем стенку с совершенно одинаковыми элементами, образующими шероховатость очевидно, что сопротивление, оказываемое такой стенкой движению жидкости, зависит не только от формы и высоты элементов шероховатости, но также от плотности распределения шероховатостей, т. е. от числа элементов шероховатости, приходящихся на единицу площади, и, кроме того, от группировки этих элементов на поверхности. Вследствие этих обстоятельств потребовалось довольно значительное время, прежде чем удалось вывести ясные и простые законы течения в шероховатых трубах. Обзор многочисленных старых измерений дал Л. Хопф [ ]. Он установил, что все ранее выведенные законы сопротивления в шероховатых трубах и каналах могут быть разбиты на два типа. В законах первого типа сопротивление в точности пропорционально квадрату скорости, следовательно, коэффициент сопротивления Я не зависит от числа Рейнольдса. Такой тип закона сопротивления получается для сравнительно грубой и очень частой шероховатости, наблюдающейся, например, у цемента, необработанного железа, а также в искусственных условиях— при наклейке на стенки крупных зерен песка. В этом случае шероховатость стенки может быть охарактеризована посредством одного-единственного параметра, так называемой относительной шероховатости к/В, где к есть высота элементов шероховатости, а 7 — радиус трубы с круглым поперечным сечением или гидравлический радиус некруглого сечения. Из соображений о подобии можно заключить, что при такой шероховатости коэффициент сопротивления X зависит только от относительной шероховатости. Эту зависимость можно определить экспериментально, если одну и ту же шерохова- [c.554]

Второй тип закона сопротивления получается либо для более мелкой шероховатости, либо для более редкой шероховатости, т. е. шероховатости, образованной сравнительно небольшим числом элементов, разбросанных на большой гладкой плош[ади. Такого рода шероховатость наблюдается в деревянных трубах или в обычных железных трубах, выпускаемых в обращение. В этом случае коэффициент сопротивления зависит не только от относительной шероховатости, но и от числа Рейнольдса. [c.555]

Данная зависимость, являющаяся основным законом сопротивления материалов, носит название закона Гука. Он может быть сформулирован следующим образом относительная линейная деформация прямо пропорциональна соответствующему нормальному напряжению. Этот закон был установлен английским физиком Робертом Гуком в 1660 г. [c.27]

Турбулентный режим при шероховатых граничных поверхностях русла. При этом режиме действует квадратичный закон сопротивлений, т. е. сопротивления прямо пропорциональны квадрату скорости НЛП п = 2, и, кроме того, сопротивления зависят от относительной шероховатости, а это значит, что х = п—р—2 0. [c.186]

Наибольшее распространение в проектной практике получил первый способ расчета. Поскольку при распределении расходов по линиям сети с соблюдением первого условия вводится неизвестный расход для каждого кольца, будем иметь столько неизвестных расходов, сколько колец в сети. Эти неизвестные расходы вместе с расходами по всем линиям кольца должны удовлетворять второму условию о равенстве нулю суммы потерь напора по кольцу. Таким образом, при соблюдении первого условия о распределении расходов можно получить столько уравнений относительно неизвестных расходов, сколько колец в сети, но эта система уравнений получается нелинейной. В связи с этим даже в самом простом случае при квадратичном законе сопротивления трудно получить точное решение. [c.176]

Формулы (6.5) и (6.6) для расчетов шероховатых труб справедливы только для квадратичной области сопротивлений. Соответствующими исследованиями установлено, что трубы больших диаметров работают преимущественно в доквадратичной области в силу малости их относительной шероховатости. Квадратичный закон сопротивления для труб большого диаметра будет справедлив только в случае, если выступы шероховатости имеют значительную высоту. [c.146]

Необходимо заметить, что при быстром движении закон сопротивления среды уже не будет линейным. Для скоростей, обычно встречаюо ихся на практике, а именно между 2 и 200 Mj eK, сопротивление приблизительно пропорционально квадрату скорости ). Это так называемый квадратичный или гидравлический закон сопротивления, одинаково хорошо применимый как для воды, так и для воздуха. Коэффициент при г - можно взять в форме КАа, где множитель К зависит только от свойств среды и пропорционален ее плотности, А есть площадь миделева сечения движущегося тела, т. е. площадь проекции тела на плоскость, перпендикулярную к направлению движения, и а — отвлеченное число, зависящее от формы, но не от размеров движущегося тела, и от ориентировки тела относительно направления движения, предполагаемого поступательным. [c.25]

Относительно природы самой основной задачи здесь нужно сделать одно существенное замечание. Вспомним, что если мы исключим частные законы сопротивления, плохо соответствующие действительности, то не сможем найти интегралы основной задачи точно, а определим их только приближенно, выводя из баллистических таблиц. Если некоторая функция определена посредством графика, вычерченного непрерывно механическими средствами или полученного путем графической интерполяции из какого-нибудь разрывного ряда точек, заданного в виде числовых таблиц, то интегрирование можно будет выполнить при помощи подходящих способов суммирования, с приближением, сравнимым с тем, которое имело место при построении графика. Наоборот, операция дифференцирования, поскольку требуется, чтобы от точки к точке оценивалось направление касательной, порождает неуверенность в том, что мы не придем таким путем к значительно ббльшим ошибкам. Поэтому в баллистическом случав нельзя прийти к приемлемым результатам, выводя общий интеграл уравнений (41) и (42) из интеграла основной задачи через интегралы соответствующих однородных уравнений (в вариациях). В этом случае лучше прямо получить последний интеграл, применяя к однородным уравнениям те же сгмые способы табличных и графических приближений, которые служат для решения основной задачи. [c.115]

Уравнения (П.7)34,5 показывают, что, во-первых, нормальные напряжения либо тождественно равны нулю, либо во всей площади поперечного сечения являются самоуравновешенными в его пределах. Поэтому эти уравнения рассматривать не будем. Остальные уравнения, в которые входят касательные компоненты напряжений, могут быть удовлетворены при бесчисленном количестве вариантов распределений напряжений по поперечному сечению стержня. Как уже указывалось в 2.3, задача сопротивления материалов является статически неопределимой относительно закона распределения напряжений по поперечному сечению бруса. [c.17]

Образование вихрей при относительном двин<ении шара и жидкости с достаточной скоростью служит причиной отклонения от закона Стокса и перехода закона сопротивления к пьютоиовсколгу закону. Аналогичный переход наблюдается и для тел другой формы, например чочевицеобразпой нли удлиненной, веретенообразной. [c.44]

Формулы получены при использовании закона сопротивления Стокса, т. е. пригодны только при. малых числах Ке, подсчитанных по размеру капли и ее относительной скорости. Предполагалось также, что распределение скорости газа вдоль сопла задано и не зависит от закона разгона капель. Такое предпо-.ложение справедливо, если концентрация жидкой фазы мала. В общем случае, после нахождения скорости капель, с по.чощью уравнений сохранения можно уточнить распределение скорости газообразной фазы. [c.226]

Метод был обобщен на случай шероховатой пластины В. Ф. Дробленко-вым ), предложившим для режима установившейся шероховатости, когда xJpUlo не зависит от рейнольдсова числа, а только от местной относительной шероховатости 8 1к, пользоваться степенным законом сопротивления [c.605]

Фромма к Шиллера, далеко ие простые. Для закона сопротивления имеет существенное значение не только относительная величина отдельных неровностей, но и форма последних. По Гопфу и Фро му можно различать два при ци-пиально раэличних типа шероховатости [c.53]

Для труб с большой относительной шероховатостью е (шероховатость стенок выступает из вязкого подслоя) % при увеличении Ке постепенно возрастает и достигает постоянного значения. Для труб с малой шероховатостью опытные точки в некотором интервале значений Ке располагаются вдоль наклонной прямой 3, называемой прямой Блазиуса для гладких труб . Отклонение от этой прямой наступает тем раньше, чем больше шероховатость стенок. При этом коэффициент Я стремится к некоторому определенному пределу, зависящему от шероховатости труб. При дальнейшем увеличении Ке коэффициент Я=сопз1. Это так называемая область вполне шероховатых труб , отвечающая квадратичному закону сопротивлений (так как в этой зоне Я= соп81, из формулы (66) следует, что потери напора пропорциональны квадрату средней скорости). [c.102]

Углопатая и волнистая шероховатость. Явления, обусловливающие возникновение сопротивления в шероховатых трубах, как показывают обширные сопоставления Гопфа 3) и специальные измерения Фромма и Шиллера, далеко не простые. Для закона сопротивления имеет существенное значение не только относительная величина отдельных неровностей, но и форма последних. По Гопфу и Фро - му можно различать два при щи-ииально различных типа шероховатости [c.53]

Что касается сопротивления шероховатых поверхностей, то можно сказать, что малошероховатые поверхности при небольших числах Рейнольдса дают почти такое же сопротивление, как и гладкие поверхности. В этом случае неровности, составляющие шероховатость, находятся целиком внутри ламинарного пограничного слоя. При больших же числах Рейнольдса, когда пограничный слой становится тоньше, неровности могут выступать за пределы пограничного слоя, и тогда даже малая шеро оватость может вызвать значительное увеличение трения. Очень шероховатые поверхности, как, например, несущие поверхности, обтянутые полотном, дают, согласно измерениям Визельсбергера, почти квадратичный закон сопротивления это указывает на то, что здесь начинает играть роль сопротивление давления. И здесь с увеличением длины коэфициент понижается, так как с возрастанием толщины пограничного слоя уменьшается относительная шероховатость . [c.156]

Вопрос о сущности сопротиБлепня среды и выяснение количественных законов сопротивления представляли долгое время непреодолимые затруднения. Основоположник экспериментальной механики Галилей, поставив опыты с колебанием маятников, вывел заключение о пропорциональности сопротивления первой степени скорости движения тела относительно среды. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...