Прандтля число смеси

Видно, что число Прандтля сравнительно слабо зависит от температуры, оставаясь меньше единицы. Числа S и Le в этом диапазоне температур изменяются вдвое. Это вызвано сильным влиянием диссоциации на плотность. При увеличении концентрации атомов от О до 1 плотность смеси уменьшается вдвое, теплоемкость и теплопроводность возрастают приблизительно на 25%, вязкость смеси практически остается неизменной. [c.40]

Для дымовых газов число Прандтля изменяется в зависимости от температуры и содержания водяных паров в смеси (табл. 8-4). Для воздуха число Рг практически не зависит от температуры и принимается равным 0,71. [c.125]

Это обстоятельство широко используется в случаях, когда речь идет о диффузии в газовых растворах или, как часто говорят, в смесях газов. Практическая применимость аналогии обусловливается тем, что для газов числа Рг и Ргд близки друг к другу. В жидких растворах диффузионное число Прандтля в сотни раз или еще значительнее превышает тепловое число Прандтля, вследствие чего перенесение эмпирических формул теплоотдачи на диффузию (или наоборот) становится необоснованным. [c.182]

Толщина динамического пограничного слоя й зависит от соотношения между динамическими и вязкими воздействиями на поток, которое определяется величиной числа Рейнольдса. Чем больше число Рейнольдса, тем значительнее величина инерционных сил и тем тоньше область пограничного слоя. С уменьшением числа Рейнольдса расширяется область преобладающего воздействия сил вязкости и увеличивается толщина пограничного слоя. При числах Прандтля и Шмидта, одновременно равных единице, и значениях числа Рейнольдса, обычно встречающихся в практических задачах, толщины всех трех слоев совпадают для частного случая — обтекания пластины. Если, как это обычно бывает в большинстве газовых смесей, число Прандтля и число Шмидта меньше единицы, толщины теплового и диффузионного пограничных слоев й, и йд больше, чем динамического. [c.19]

Для газовых смесей коэффициент диффузии D имеет значения, которые по порядку величины ненамного отличаются от значения кинематической вязкости смеси v j, = Иначе говоря, безразмерное число Шмидта (его называют также диффузионным числом Прандтля Ргд) [c.263]

Случай, когда 1 = т. е. поля концентрации атомов и молекул в пограничном слое являются однородными, концентрационной диффузии не происходит. При х = из (X1-161) выпадает член в квадратных скобках, а из (Х1-168) первый член, в обоих случаях эти члены обусловлены диссоциацией, следовательно, в этих условиях диссоциация практически не оказывает влияния на теплоотдачу. В уравнении (X1-161) не учитывается влияние степени диссоциации на переносные свойства газовой смеси, например, на число Прандтля, но это не приводит к ощутимым ошибкам, так как это влияние мало. [c.276]

Анализ спектров позволяет получить информацию об устойчивости течения. На рис. 3, а видно, что при малых Рг неустойчивость имеет монотонный характер и вызывается вещественным гидродинамическим уровнем До - С увеличением числа Прандтля в связи с проникновением в нижнюю часть спектра тепловых уровней происходит перестройка спектра, и при Рг = 1, например, монотонная неустойчивость порождается смесью уровней Д1 и их - При больших Рг монотонная неустойчивость снова передается к основному гидродинамическому уровню До, к которому примешивается один из верхних тепловых уровней (1 6 при Рг = 10). [c.29]

Жидкие смеси могут существенно различаться по значениям числа Прандтля. Влияние параметра Рг на границу волновой неустойчивости при фиксированном Рг = 676,7 иллюстрируется рис. 88. Термо диффузия приводит к понижению устойчивости относительно волновых возмущений. Критическое число Грасгофа уменьшается с ростом Рг. В зависимости от значений Рг и Рг волновая мода имеет тепловую, концентрационную или смешанную природу. [c.140]

Получены универсальные алгебраические выражения для коэффициентов турбулентной вязкости и температуропроводности смеси в вертикальном направлении, зависящие от локальных значений таких параметров среды, как кинетическая энергия турбулентных пульсаций, динамические числа Ричардсона и Колмогорова, а также от внешнего масштаба турбулентности. Выведено алгебраическое уравнение для турбулентного числа Прандтля. Использование величины турбулентной энергии в качестве аргумента в выражениях для коэффициентов турбулентного обмена позволяет (при решении дополнительного дифференциального уравнения) приближенно учитывать неравновесность турбулентности по отношению к полям средних скоростей и температур, которая имеет место в свободных течениях в слоях с поперечным сдвигом скорости. [c.273]

Глава 10 посвящена исследованию переносных свойств газовых смесей, в том числе и таких, для которых числа Прандтля и Шмидта отличны от единицы. [c.38]

Рг — ЧИСЛО Прандтля для нереагирующей смеси газов с постоянными свойствами, и очевидно, что в этом случае [c.105]

Удобно ввести два числа Прандтля. Одно из них зависит от поля течения и газовой смеси и определяется как [c.108]

Гл. 10. Коэффициенты переноса разреженных газовых смесей Рассмотрим число Прандтля Рг [c.402]

Если записать уравнения движения в безразмерной форме, то появляются определяющие параметры задачи в виде чисел Прандтля, Шмидта, Льюиса. Число Прандтля в случае многокомпонентной смеси газов меняется довольно значительно. На рис. 2.3 приведены графики изменения Оэф в зависимости от температуры для модели воздуха, состоящей из девяти компонент (О2, N2, N0, О г ЫО , О, Ы, е) в случае замороженных и равновесных реакций. [c.100]

Выясним вначале, при каких условиях реализуются стационарные режимы горения в газовой фазе, и дадим классификацию этих режимов. С этой целью решим анал -тически задачу об обтекании смесью газов СО+Оа СОа--+N2 инертного нагретого тела с постоянной температуроя поверхности Тц, (термостата). Температура газовой смеся на бесконечности Тд Т , в результате чего гомогенная химическая реакция горения оксида углерода протекает только вблизи нагретой поверхности. Для получения аналитического решения поставленной задачи сделаем ряд уг -рощающих допущений. Будем считать дополнительно, что числа Прандтля и Шмидта постоянны, / = 1, кислород находится в избытке, а [c.402]

Рассмотрим теплообмен между реагирующим пограничным слоем и испаряющейся (сублимирующейся) поверхностью твердого тела. За пределами пограничного слоя параметры газа — плотность смеси рп, ее тангенциальная скорость Wx=Wo, концентрации компонентов смеси rriio — постоянны. Будем полагать для простоты, что число Прандтля газового потока равно единице и соответственно равен единице коэффициент восстановления. Пренебрежем тепловым излучением. Примем, что молекулярный массообмен осуществляется только концентрационной диффузией. Рассматриваемый процесс стационарен. [c.358]

Для смесей пара и воздуха число Люиса близко к единице. Из табл. 4-1 следует, что число Шмидта для воздуха равно 0,60, а число Прандтля равно 0,70. При умеренных концентрациях водяного пара можно получить [c.238]

Сводная диаграмма устойчивос ли представлена на рис. 86 результаты относятся к типичному для жидких смесей значению числа Прандтля Рг =6,7. Кривая а соответствует границе устойчивости гидродинамического типа. При е = О градиент концентрации отсутствует и смесь ведет себя как однородная среда критическое число Грасгофа Сг о = 492. Сизмене- [c.138]

Среди предположений, сделанных при выводе этих формул, весьма существенна гипотеза лагранжевой инвариантности переносимой субстанции. Как было упомянуто выше, для химически активной газовой смеси, стратифицированной в гравитационном поле, указанная гипотеза в общем случае не справедлива, и в соотношения (3.3.19 ), (3.3.3 ) и (3.3.15 ) необходимо вводить поправку, учитывающую влияние неоднородного распределения энтропии (температуры) и состава на эффективность турбулентного перемешивания. Такого рода поправка к турбулентным коэффициентам переноса в многокомпонентной смеси может быть найдена, вообще говоря, при использовании так называемой К-теории многокомпонентной турбулентности (см. разд. 4.3.9.). В однородной стратифицированной среде (например, в хорошо перемешанной нижней атмосфере планеты) этот эффект возникает только из-за имеющихся вертикальных градиентов температуры в отдельных областях пространства, благодаря чему появляются дополнительные силы плавучести архимедовы силы) способствующие, или препятствующие образованию энергии турбулентности (см. 4.2). Для учета этого факта Прандтлем был предложен безразмерный критерий- градиентное число Ричардсона Ш = ( / < Т >)(< Т >,3+ gl <Ср >)/(< >,з) (см. формулу (4.2.32)). Исходя из соображений теории подобия, естественно предположить, что все безразмерные характеристики турбулентного потока являются определенными функциями числа / I. Для того, чтобы учесть влияние сил плавучести в соотношениях (3.3.20), (3.3.3 ) и (3.3.15 ), можно использовать следующие поправки к масштабу Ь [c.159]

Как уже отмечалось, конкретизация разработанных теоретических подходов к описанию многокомпонентных турбулентных сред проведена применительно к актуальным аэрономическим проблемам и моделированию процессов, в связи с которыми эти подходы получили свое дальнейшее развитие. Детально исследован диффузионный перенос в верхней атмосфере планеты на основе систематического использования обобщенных соотношений Стефана-Максвелла. Рассмотрена диффузионно-фотохимическая модель химического состава и температуры нейтральной атмосферы Земли в области верхней мезосферы - нижней термосферы и дана оценка величины усредненного по времени коэффициента турбулентной диффузии. Разработана методика полуэмпирического моделирования изотропных коэффициентов турбулентного обмена в стратифицированном в поле силы тяжести, многокомпонентном газовом потоке с поперечным сдвигом гидродинамической скорости. Получены универсальные алгебраические выра-л<ения для определения коэффициентов турбулентной вязкости и температуропроводности смеси в вертикальном направлении, зависящие от локальных значений кинетической энергии турбулентных пульсаций, динамических чисел Ричардсона, Колмогорова и турбулентного числа Прандтля, а также от внешнего [c.314]

Принималось, что смесь бинарная, удовлетворяющая уравнению состояния идеальных газов р = КрТ у, Н - универсальная газовая постоянная, молекулярный вес смеси Х = Ц, = Дг = 28 кг/кмоль, //(> = 40 ЛГо/ц, = кС,схр -Е/ИТ), = с,,2 = 7/5 Л/р, = 60 / Г , к = 10 /Г ,, /,) = цг1(,/(/гГ р,)), Ро = 1 кг/м . Го = 300 К, вязкость смеси Г рассчитывалась по формуле Уилки, т) = 10 кг/(м-с), число Прандтля смеси Р, = 0.75, число Льюиса 1,, = 1 [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...