Ричардсон

В трактовке Лоренца закон рассеяния на ионах решетки может быть обобщен (см. Ричардсон [5] или Вильсон [1]) распределение скоростей вводится посредством функции распределения. Рассматривая решетку, состоящую из твердых шаров, и применяя классическую статистику, Лоренц нашел, что [c.154]

В термоэмиссионных преобразователях преобразование тепловой энергии в электрическую основывается на явлении термоэлектронной эмиссии. Термоэлектронная эмиссия заключается в испускании нагретой поверхностью металла электронов в количестве, определяемом уравнением Ричардсона [c.607]

Радиационное окрашивание стекла со временем исчезает. Быстрое уменьшение оптического поглощения, происходящее сразу после облучения, сменяется в последующем плавным снижением степени поглощения [11]. Изменение поглощения сильно зависит от внешних условий, например от температуры и света. Скорость исчезновения радиационного окрашивания увеличивается с ростом температуры и с увеличением выдержки на свету [144]. Баркер и Ричардсон [11] приводят данные, указывающие на полное исчезновение радиационного окрашивания в свинцовых стеклах после выдержки на солнечном свету в течение 150— 350 мин. Сопротивление стекол радиационному окрашиванию может быть несколько усилено добавкой некоторых материалов наиболее часто ею служит СеОг- Такие стекла можно было использовать после дозы -облу-чения 10 эрг г и выше [11, 210]. [c.208]

Вследствие тождественности деформационного сдвига потенциала нулевого заряда и деформационного изменения работы выхода электрона проанализируем нелокальные явления на примере измерения КРП. Интенсивность потока термоионной эмиссии характеризуется формулой Ричардсона [c.177]

График этой функции изображен на рис. 8.6. Он представляет собой прямую, по наклону которой можно определить термодинамическую работу выхода Ус Экстраполируя эту прямую до пересеченна с осью ординат, можно найти постоянную Ричардсона А. [c.213]

Из (8.7) видно, что постоянная Ричардсона не должна зависеть от природы металла. В действительности же у разных металлов она различна, что отчасти связано с различной степенью прозрачности [c.213]

Постоянная Ричардсона в а/см град . . . .. 29,0 3.6 300 420 - - 0,84 [c.412]

Мастика 579 (ТУ МХП 272—50) — смесь раствора битума и асбестового волокна с добавками растительных масел, прочно прилипающая к металлу. Пенетрация по пенетрометру Ричардсона за 5 сек в пределах 200—300. Высыхание при 120° С 1,5 ч. [c.226]

Мастика 580 (ТУ МХП 4468-55) — аналогична предшествующей, с той разницей, что вместо асбеста используется его пыль, образующаяся при обработке асбестовых волокон. Пенетрация по Ричардсону за 5 сек в пределах 350—390. Высыхание при 100— 120° С 2 ч. [c.226]

Пенетрация характеризует консистенцию смазки и определяется на пенетрометре Ричардсона. [c.773]

Пенетрация на пенетрометре Ричардсона с конусом при [c.774]

В электронных трубках для получения пучка электронов используется эффект Ричардсона— испускания электронов накалённой вольфрамовой нитью в высоком вакууме (—мм рт. ст.). Трубка (фиг. 23) представляет собой стеклянный цилиндр / с вмонтированными на концах электродами, к которым подводится ток высокого напряжения. Катод несёт вольфрамовую спираль 5, имеющую приспособление для фокусирования электронного пучка на поверхности анода. Разогревающийся в процессе работы трубки анод 6 охлаждается проточной водой 5. [c.153]

В диодных пушках прикатодный электрод имеет потенциал катода, в триодных — на него подается отрицательный относительно катода потенциал f/j, для управления силой тока в пушке. Комби-нироваппые, т, е. с электростатической и электромагнитной фокусировкой пучка одновременно, пушки наиболее распространены в сварочных установках (рис. 85). В них применяются термоэлектронные катоды, ток эмиссии которых определяется уравнением Ричардсона [c.159]

Обычно утверждается [Л. 105], что учет фактора формы происходит автоматически при замене da на dx по выражению (2-6). В действительности, рассматривая формулы (2-19) и (2-19"), нетрудно заметить, что подобная замена никак не сказывается на Е . Данные Ричардсона и Уайкла (Л. 377] точно подтвердили формулу (2-19) для сфер (стеклянные шарики d=82,5 71,1 и 35 мк, 0=20—36 жж Кет<0,2 п=4,8). Однако данные для частиц неправильной формы (глинозем с йт = 4- 7 мк) показали, что степень п [c.60]

Шульц-Грунов свидетельствует о противоположном осевом перемещении периферийно расположенных масс газа и масс газа, находящихся в приосевой области камер энергоразделения. В этом случае на фанице раздела потоков, движущихся противоположно, возникает свободная турбулентность. Пристенная турбулентность во вращающихся потоках газа проявляется значительно интенсивнее, чем при прямолинейном течении, но в процессе энергоразделения ей отводится меньщая роль. Шульц-Грунов, ссылаясь на Ричардсона [249], считает, что частицы газа, расположенные на более высоких радиальных позициях, в процессе турбулентного движения могут перемещаться к оси, а приосевые перескакивать на более высокие радиальные позиции. Частицы, перемещающиеся к центру, должны произвести работу против центробежных сил, так как они плотней приосевых. Частицы, перемещающиеся к периферии, должны произвести работу против сил, вызванных фадиентом давления. Эта механическая работа осуществляется в центробежном поле за счет кинетической энергии турбулентности, которая в свою очередь входит в общую кинетическую энергию направленного течения, т. е. элементы газа, перемещающиеся за счет радиальной составляющей пульса-ционного движения с одной радиальной позиции на другую, могут рассматриваться как рабочее тело холодильной машины, обеспечивающей под действием турбулентности перекачку энергии от приосевых слоев к периферийным. Физический процесс энергоразделения имеет аналог среди атмосферных явлений. Шмидт [256] показал, что в атмосфере тепло переносится от бо- [c.161]

Заметим, что Исз можно определить по уравнению Ричардсона— Душмана для плотности термоэлектронного тока [c.450]

Формула Ричардсона — Дешмана. Плотность термоэмиссионного тока. Если число электронов, выходящих из эмиттера через выбранный участок поверхности за единицу времени, равно то плотность термоэмиссионного тока [c.62]

Значит, для вычисления нужно проинтегрировать в пределах от - [ а/т до оо выражение для числа электронов, имеющих скорость от Vx до vx + dvx- Расчет на основании квантовых представлений о распределении электронов в металле согласно статистике Ферми-Дирака дает выражение, известное как формула Ричардсона — Дешмана [c.63]

Эмиссионная постоянная В—физическая величина, являющаяся коэффщиентом пропорциональности в формуле Ричардсона — Дешмена, выражающей плотность анодного тока насыщения 8 [c.125]

По концепции Колмогорова-Ричардсона о каскадном процессе передачи энергии от крупномасштабных компонентов ко все более и более мелколшсштабным компонентам прямое взаимодействие между крупномасштабной (струйной) и мелкомасштабной турбулентностями маловероятно. Поэтому крупномасштабная и мелкомасштабная турбулентности ведут себя как разные среды, имеющие различные физикомеханические свойства. [c.51]

В заключение рассматривается трехслойная наложенная модель движения, в соответствии с которой крупномасштабная турбулентность, разрушаясь, распространяется до оси потока, где также присутствует мелкомасштабная турбулентность. Согласно концепции Колмогорова-Ричардсона о каскадном характере передачи энергии взаимодействие между турбулентностью разного масштаба отсутствует, поэтому суперпозиция осуществ.г1яется на уровне осредненных движений (скоростей). При этом граничные условия будут определяться перв1,1ми двумя физическими моделями. [c.57]

Плотность тока насыщения термоэлектронной эмиссии (ТЭ) для эмиттера с однородной поверхностью при слабом внешнем электрическом поле, не влияющем на работу выхода, определяется уравнением Ричардсона — Дэшмана [2] [c.570]

Решерие разностной задачи модифицированным итерационным методом Ричардсона [57]. [c.422]

Термоэмиссионные преобразователи. В термоэмисспон-ных преобразователях превраще1И1е теплоты в электрическую энергию основано на явлении термоэлектронной эмиссии, которая заключается в испускании нагретой поверхностью металла электронов н определяется уравнением Ричардсона, имеющим вид [c.581]

При расчете тер.моэлектронных генераторов используют уравнение Ричардсона для эмиссионного тока с единицы площади поверхности катода [c.422]

Соотношение (8.6) называют формулой Ричардсона—Дешмена, а коэффициент А — постоянной Ричардсона. Логарифмируя (8.6), получаем [c.213]

Если толщина пленки d порядка длины свободного пробега электрона в диэлектрике или меньше ее (d < X), то использовать понятие подвижности носителей заряда для расчета сопротивления такой пленки нельзя. В этом случае электроны металла, преодолевшие потенциальный барьер Фо и влетевшие в диэлектрическую пленку, будут попадать на второй контакт практически без столкновений (рис. 10.3, б). Такой механизм прохождения свободных зарядов через тонкую диэлектрическую пленку называют надбарьерной инжещией, или надбарьерной эмиссией. Воспользовавшись аналогией с термоэлектронной эмиссией в вакуум, можно определить плотности встречных электронных токов с металлических контактов по формуле Ричардсона — Дешмена [c.274]

Задача о поршневом вытеснении несжимаемых жидкостей в пористой среде — одна из классических задач теории функций (мы говорим о постановке Л. С. Лейбензона, в которой одна из жидкостей, вытесняющая или вытесняемая, имеет пренебрежимо малую вязкость). С. Ричардсон [5, 6] развил подход к задаче, основанный на нахождении бесконечной серии первых интегралов движения границы раздела жидкостей. При этом единвш образом получаются решения задач о нагнетании вязкой жидкости в скважину или о ее откачке. [c.248]

С помощью метода Ричардсона П. И. Этингоф решил ряд интересных задач о границах раздела и их предельных формах. [c.248]

Зависимость электронного тока эмиссии от температуры поверхности катода Г, и работы выхода применяемого материала Ф описывается уравнением Ричардсона — Дэшмана [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...