Пластина с внутренним источником тепла

Рассмотрим теплообмен между тонкой пластиной с внутренними источниками тепла и образующимся на ней ламинарным пограничным слоем несжимаемой жидкости. Пусть 1(х, у) и ()(х, у)—температуры пластины и жидкости соответственно, а и х, у) н v(x, — составляющие скорости жидкости вдоль оси и у (рис. 2). Система уравнений [c.84]

Пластина с внутренним источником тепла [c.130]

Рис. 3.6. Влияние числа Био на распределение безразмерной температуры в пластине с внутренними источниками -тепла при симметричном двустороннем охлаждении

Рис. 3.21. Нестационарное поле температуры в пластине с внутренними источниками тепла

Ниже рассматривается задача определения нестационарных температурных полей в многослойных покрытиях, расположенных на грунтовом основании. В общем случае они представляют собой систему неограниченных пластин с внутренними источниками выделения или поглощения тепла между слоями покрытия и грунтовым основанием обеспечивается идеальный контакт теплофизические характеристики материалов в слоях различны температура среды меняется по гармоническому закону условия теплообмена между средой и поверхностью конструкции подчиняются закону Ньютона. Система дифференциальных уравнений для сформулированной задачи с учетом принятых предпосылок и допущений имеет вид [156, 157] [c.289]

Рассмотрим определение коэффициента Ь из условия минимального перепада температуры в активном элементе на примере пластины. Нахождение поля температур можно представить как суперпозицию решений двух задач задачи с внутренними источниками тепла при постоянной температуре хладагента и задачи по определению температуры тела, помещенного в среду, температура которой меняется по указанному [c.165]

Приведены решения одномерных задач теплопроводности для пластины, цилиндра, шара и полого цилиндра с внутренним источником тепла, линейно зависящим от температуры, при граничных условиях первого рода (линейное измерение температуры поверхности тела). Начальное распределение температуры по характеру совпадает с регулярной частью решений соответствующих известных задач теплопроводности без источника тепла. [c.158]

Многие инженерные задачи нестационарной теплопроводности в реальных телах сложной формы можно свести к нестационарной теплопроводности в телах простейшей геометрической формы. Плоская стенка толщиной 26 неограниченных размеров в направлении осей ОУ и 02, бесконечно длинный цилиндр радиусом Го и шар радиусом го без внутренних источников тепла (рис. 16.1) охлаждаются в среде с постоянной температурой условия отвода теплоты по всей поверхности этих тел одинаковые (а = 1(1ет). Изотермические поверхности в пластине параллельны осевой плоскости, цилиндрические в цилиндре имеют одну и ту же ось с ним, а сферические в шаре имеют общий с ним центр. Это приводит к тому, что производные д%1ду, д% дг, й0/(Эф и (30/(3ф равны нулю. Тогда температура точек тел про-.стейшей геометрической формы зависит только от координаты X или г и времени т. В начальный момент т = 0 температура распределяется равномерно и равна 0о. [c.244]

Рассматриваемая задача встречается в ряде случаев, связанных с экспериментальным изучением теплоотдачи при больших тепловых потоках или с расчетом тепловыделяющих элементов. Задача предполагается стационарной и одноразмерной — температура меняется лишь по толщине пластины и не меняется по поверхности. Внутренние источники тепла равномерно распределены по объему пластины, их удельная мощность Qo является функцией температуры. Коэффициент теплопроводности i также является функцией температуры. Нужно найти распределение температур по толщине пластины, максимальную температуру и координату максимума. [c.64]

Теплопроводность при наличии внутренних источников тепла. Температурные поля в тонкой пластине и длинном цилиндре, внутри которых действуют равномерно распределенные источники тепла, а с поверхности которых происходит теплоотдача в среду постоянной температуры, описываются уравнениями [c.278]

Характерной особенностью стержней и пластин является малый перепад температуры в поперечном сеченни этих тел, обычно его считают равным нулю Процесс распространения тенла в стержнях и пластинах существенно отличается от процесса распространения тепла в стенках тепловой поток, протекающий через любую изотермическую поверхность стенки без внутренних источников тепла, будет в установившемся режиме неизменным, а через различные изотермические поверхности стержней и пластин проходит разный по величине тепловой поток. Это объясняется тем, что при передаче тепловой энергии кондукцией в стержне или пластине происходит непрерывное рассеяние тепловой энергии с поверхности этих тел в окружающую среду благодаря конвекции и излучению. Как температура изотермической поверхности г, так и протекающий через нее поток являются функциями координат поверхности (. Будем описывать температурное поле пластины или стержня с помощью зависимости [c.189]

Уравнение (3.5) описывает поле температуры в пластине с переменным коэффициентом теплопроводности, внутренними источниками тепла и граничными условиями первого рода. [c.203]

Пластина с внутренними источниками тепла. Рассмотрим тонкую однороднук и изотропную пластину, которая находится в потоке жидкости, температура кото [c.222]

Рассмотрены способы упрощенного определения нестационарных температурных полей при импульсном лучистом нагреве переход от модели неограниченной пластины к модели полуогра-ниченного тела, от внутреннего источника тепла к тепловому потоку на облучаемой поверхности, а также пренебрежение теплопроводностью и переход к определению температур непосредственно по параметрам источника тепла. Проанализированы погрешности решений задач теплопроводности при различных способах упрощения и предложен экспресс-метод выбора способа упрощения с помощью оригинальных диграмм. [c.7]

Для расчетов температурного поля и оценок погрешностей изыеренин температур и плотностей тепловых потоков на облучаемой поверхности термоэлектрического калориметра необходимо решение одномерной (по х. ) линейной краевой задачи теплопроводности для неограниченной пластины (контактного слоя), находящейся в идеальном тепловой контакте (граничные условия четвертого рода) с полуограниченньш телом (телом калориметра). Для времен 10 сек и непропускающего излучение контактного слоя поглощение можно считать поверхностным, чему соответствуют граничные условия второго рода на облучаемой поверхности. Для времен 10 сек следует учитывать закон поглощения излучения и пользоваться внутренним источником тепла в контактном сдое (см. 5.3). Если же контактный слой пропускает излучение, то задача теплопроводности должна решаться с учетом источников тепла в контактном слое и в теле калориметра. Однако, по данным [Юз,lto], подобные слои очень ТОНКИ и обладают значительным электрическим сопротивлением (порядка сотен ом), что делает их пригодными, главным образом, в качестве термометров сопротивления. [c.686]

В настоящей главе выводятся дифференциальные уравнения с коэффициентами типа импульсных функций (асимметрическая единичная функция, дельтафункция Дирака и ее производная) теплопроводности многоступенчатых изотропных тонких пластин и цилиндрических стержней с учетом теплоотдачи и внутренних источников тепла, квазистатической задачи термоупругости осесимметрически деформируемой круглой многоступенчатой пластины. На основе выведенных уравнений для круглых пластин кусочно-постоянной толщины, нагреваемых внутренними источниками тепла или внешней средой, находятся единые для всей области определения замкнутые решения статических и квазистатических задач термоупругости. [c.313]

Поскольку деформационная способность немонотонно зависит от температуры и имеет минимум (рис. 1), то воздшжен такой случай, когда деформационная способность при определенной интенсивности нарастания деформации будет полностью исчерпана. Это соответствует моменту возникновения несплошно-сти (трещины) [6] — точка пересечения кривой Скр с кривой П. В данном случае возникающие внутренние деформации являются формой выражения приращения энергии источника, а пластические свойства — формой проявления энергии стока. Конфигурация источника (интенсивность изменения деформаций) при перераспределении тепла определяется формой и размерами сварного соединения, составом свариваемого сплава и режимом сварки. В частности, исследования кинетики развития поперечных внутренних деформаций в процессе сварки пластин встык позволили установить различную интенсивность нараста- [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...