Схемы сварочных источников теплоты

Схемы сварочных источников теплоты [c.25]

Рис. 18.26. Электрошлаковая сварка при наклонном положении шва а — наклон в плоскости свариваемых пластин б — наклон в плоскости сварочного зазора в и г — схемы движения источников теплоты в пластинах

Распространение теплоты существенно зависит от формы, размеров свариваемой детали, а также от количества теплоты вводимой сварочным источником теплоты, т. е. от расчетной схемы [c.32]

В сварочной технике все чаще применяются мощные источники теплоты, осуществляющие сварку с весьма большими скоростями. В предельном случае, когда дни стремятся к бесконечности, в то время как отношение q/v сохраняет некоторое конечное значение, распространение теплоты в массивном теле и пластине приобретает особенности, позволяющие значительно упростить расчетные схемы. [c.179]

В простейших инженерных схемах расчета воспроизвести сложную пространственную форму выделения теплоты при электрошлаковой сварке не представляется возможным. Хорошо отвечает фактическому распределению температур и форме проплавления следующая расчетная схема источника теплоты (рис. 7.21,6) в сплошной пластине без сварочного зазора / движутся три (равномерных по толщине металла) источника теплоты в виде линий АС, BD, расстояние между которыми равно 1, ч А В. Мощность источника на линии А В соответствует [c.233]

Рис. 1. Схема сварочной дуги как источника теплоты

НОРМАЛЬНО-КРУГОВОЙ ИСТОЧНИК ТЕПЛОТЫ — распределенный источник теплоты, нагревающий поверхность металла так, что интенсивность его удельного теплового потока убывает от центра к краям пятна нагрева по так называемому нормальному закону. Такая схема распределения теплового потока осуществляется, например, при нагреве металла сварочной [c.91]

Схема кристаллизации сварных швов. Рост кристаллитов в сварном шве происходит нормально к фронту кристаллизации, т. е. к изотермической поверхности кристаллизации (ИПК), соответствующей Гпл. Поскольку при сварке сварочная ванна перемещается, то ось растущего кристаллита является ортогональной траекторией к семейству ИПК, смещенных по оси шва. Определенные трудности заключаются в математическом описании ИПК методами теории тепловых процессов при сварке. Для инженерных решений ИПК аппроксимируют уравнением эллипсоида с полуосями L, Р, Н, которые соответствуют длине затвердевающей задней части сварочной ванны, половине ее ширины и глубине проплавления [1]. В зависимости от схемы нагреваемого тела и типа источника теплоты ИПК может быть эллипсоидом с двумя равными полуосями (точечный источник на поверхности полубесконечного тела, Р = Я), эллиптической цилиндрической поверхностью (линейный источник по толщине листа, Н = 6) или частью фиктивного эллипсоида (точечный источник на поверхности плоского слоя, р<Р и hпроцесс кристаллизации и оси кристаллитов являются Пространственными кривыми. При этом поскольку поперечное сечение сварочной ванны является кругом (P = Я = L), то форма осей всех кристаллитов аналогична форме кристаллитов на ее [c.100]

Размеры сварочной ванны. Теоретически очертание ванны расплавленного металла соответствует очертанию изотермической поверхности температуры плавления Гпл- Однако известные расчетные схемы не учитывают распределенности источника нагрела, скрытой теплоты плавления, переменности значений теплофизических констант и др. Вследствие этого расчет позволяет оценить размеры ванны приближенно. [c.47]

Дуговая плазменная струя — интенсивный источник теплоты с Бшроким диапазоном технологических свойств. Ее можно исполь зовать для нагрева, сварки или резки как электропроводных металлов (обе схемы рис. 53), так и неэлектропроводпых материалов, таких как стекло, керамика и др. (плазменная струя косвенного действия, рис. 53, б). Тепловая эффективность дуговой плазмониой струи зависит от величины сварочного тока и напряжения, состава, расхода и скорости истечения плазмообразующего газа, расстояния от сопла до поверхности изделия, скорости [c.65]

С увеличение , длины дуги коэффициент уменьшается и возрастает при углублении дуги в ванну. При металлических э.тектро-дах коэффициент мало зависит от рода, полярности и величины тока. Распределение теплового потока в дуге неравномерно — он значительно интенсивнее в центре пятен и падает к периферии. Схема сварочной дуги как источника теплоты изображена на рис. 1,а распределение удельного теплового потока по пятну нагрева различными дугами видно из графиков на рис. 2. [c.8]

Фиг. 1. Схема сварочной луги как источника теплоты а — столО и пламя дуги б — схема расп11еде-пеныя теплового потока ду1 н (нор-нально-круговой источник). [c.10]

Такое разделение теплоты позволило ввести в расчетную схему так называемый металлический источник теплоты 0 ет, действующий по линии длиной 2/(рис. 4.29), равный ширине сварочного зазора между соединяемыми деталями, и шлаковый источник вшл, действующий по высоте шлаковой ванны /гванны в виде двух полосовых источников на границе между шлаковой ванной и основным металлом (см. рис. 4.29, а). Такая схема источников, помещенных в целое тело (см. рис. 4.29, в), при [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...