Источник теплоты неподвижный

Процесс нагрева тела непрерывно действующим неподвижным источником теплоты можно представить как серию действующих друг за другом мгновенных источников теплоты. Используя принцип наложения, можно найти распределение температур в случае непрерывно действующего источника теплоты путем интегрирования температурных полей от отдельных источников. [c.162]

Неподвижный непрерывно действующий источник теплоты переменной мощности. Определение приращений температуры точек тела при действии источника теплоты переменной мощности принципиально ничем не отличается от ранее рассмотренных случаев с источниками теплоты постоянной мощности. Если мощность источника теплоты изменяется во времени, т. е. q = q t), то необходимо взамен постоянной величины q в уравнения (6.9), (6.12) и (6.14) подставить функцию q t), а затем провести интегрирование. Разумеется, при этом может оказаться, что интегралы взять невозможно. В таких случаях их определение следует производить численно, составляя таблицы или программу для ЭВМ. [c.165]

Аналогично можно определить выравнивание температур после окончания действия линейного или плоского неподвижного источника теплоты. [c.167]

Неподвижный источник теплоты. Если в уравнении (6.22) v = 0, то это будет случай стационарного температурного поля в полубесконечном теле [c.170]

Приращение температуры находят по схеме непрерывно действующего в течение t неподвижного источника теплоты в бесконечном стержне с дополнительным тепловыделением от проходящего тока. Мощность источника теплоты [c.241]

При нагреве стержней диаметром более 20 мм и труб с толщиной стенки, превышающей 15 мм, можно пренебрегать влиянием поверхностной теплоотдачи и применять зависимости, полученные для случая нагрева и охлаждения неподвижным плоским источником теплоты бесконечных стержней без теплоотдачи. Температура по длине стержня в процессе нагрева выражается формулой (6.15). Приращение температуры контактного сечения ( = 0) [c.248]

Выделим неподвижный элементарный параллелепипед с гранями dx, dt/ и dz и обозначим входящие в него за время da количества теплоты через dQx, dQ y, dQz, а выходящие через dQx, dQ"y, dQl (рис. 2.1), составляющие скорости движения среды w , Wy, Wf и мощность внутренних источников теплоты вт/м . [c.256]

Подобный процесс может совершаться рабочим телом (газом), находящимся в цилиндре (рис. 22, а), при неподвижном поршне, если к рабочему телу подводится теплота от источника теплоты / или отводится теплота к холодильнику II. [c.109]

Следовательно, при отсутствии в материале термодиффузионного переноса массы, температура в теле определяется суперпозицией трех температурных полей. Первое поле характеризует прогрев материала без учета массообмена и фазовых превращений. Второе поле учитывает влияние неподвижных стоков (или источников) теплоты. Наконец, третье поле характеризует влияние подвижных стоков теплоты, связанных с массопереносом. [c.425]

Тепловое состояние металла сварного соединения обычно изображают в виде системы изотерм — линий, соединяющих точки с одинаковой температурой. Семейство таких изотерм образует температурное поле в нагреваемом металле. По отношению к нагреваемому металлу источники теплоты делятся на неподвижные и подвижные, перемещающиеся с определенной скоростью. [c.21]

Переднюю часть топки следует выполнять открытой (без всякого свода). Однако, если по условиям компоновки топочная камера имеет выступающую часть, то ее следует располагать как можно выше относительно цепной решетки, так как основным источником теплоты для подготовки и воспламенения топлива является факел над слоем. При установке пневмомеханических забрасывателей совместно с цепными или неподвижными решетками своды не требуются и топка выполняется открытой, поскольку в этом случае одновременно с верхним происходит также и нижнее зажигание топлива. В то же время применение острого дутья совместно с возвратом уноса весьма эффективно. [c.85]

Наиболее широкое распространение получил в настоящее время так называемый метод источников , позволяющий представить температурное поле в виде определенного интеграла или сходящегося ряда и решать линейные, плоские, а также пространственные задачи распространения теплоты. При этом принимается, что источники теплоты могут быть местные, сосредоточенные или распределенные, неподвижные и подвижные,. мгновенные и длительного действия. [c.45]

Источники теплоты могут быть неподвижные, подвижные и быстродвижущиеся. Очевидно, что подвижный источник не может быть мгновенным, так как предполагается, что его движение протекает в течение некоторого отрезка времени, когда выделяется теплота. Точечный непрерывно действующий источник, продвигающийся из точки О в направлении х (рис. 16.11), является подвижным источником. Для быстродвижущихся источников характерен ряд особенностей, которые рассмотрены в 17.4. [c.394]

Непрерывно действующие неподвижные источники теплоты. [c.407]

Так же как и в случае линейного источника теплоты, температура точек стержня беспредельно возрастает с ростом t (рис. 17.3, в). Нагрев тел неподвижными источниками теплоты, действующими бесконечно длительное время, рассмотрен в 17.2. [c.411]

Неподвижный непрерывно действующий источник теплоты переменной мощности. Определение температуры точек тела при действии источника теплоты переменной мощности принципиально ничем не отличается от [c.411]

ТЫ И стока теплоты аналогично случаю, рассмотренному выше, в 17.1. Рассмотрим случай, когда источник теплоты в точке Ок прекратил движение и перестал действовать (рис. 17.12, б). Будем однако предполагать, что фиктивный источник теплоты той же мощности продолжает свое движение с той же скоростью V. Вместе с ним движется фиктивный сток теплоты такой же мощности, как источник. Очевидно, что источник и сток теплоты будут взаимно уничтожаться. Формальное введение фиктивных источника и стока теплоты необходимо лишь для удобства численного определения температуры в период ее выравнивания. Допустим, что спустя время tф после прекращения действия источника теплоты, требуется определить температуру в неподвижной точке пластины А х, у), координаты которой записаны в подвижной системе координат. За время начало подвижной системы координат переместится в точку О. Температура точки А определится как разность двух температур температуры от источника теплоты Т-а, который действовал в течение времени продвигаясь из точки Оо в точку О, и температуры от стока теп- [c.425]

Длительность пребывания зоны термического влияния выше определенной температуры 7 в определяется примерно из тех же расчетных предпосылок, что и в предыдущем случае, однако с учетом теплоотдачи в воздух. Предполагается, что в течение всего процесса заполнение разделки валиками (рис. 18.12, а) действует плоский неподвижный источник теплоты в сечении с координатой у = 0 (рис. 18.12, б). Теплота распространяется вдоль оси Оу. [c.474]

НЕПОДВИЖНЫЙ ИСТОЧНИК ТЕПЛОТЫ — расчетная схема источника теплоты, применяемая в численных методах математического описания процессов распространения теплоты при сварке. Согласно этой схеме источник теплоты, мощность которого принимается постоянной, не перемещается в теле или по поверхности тела. Для основных способов сварки плавле- [c.89]

Характер распространения температур (вид изотермы) при действии на изделие неподвижного и подвижного источников теплоты показан на рис. 84. При изучении процесса распространения [c.216]

Поскольку процесс нагрева при резке осуществляется в две стадии (предварительный подогрев неподвижным пламенем и нагрев при установившемся процессе равномерно перемещающимся источником теплоты), целесообразно раз льно рассмотреть процессы распространения теплоты для этих двух стадий. [c.22]

Рис. 3.3. Характер изотерм при нагреве источником теплоты а — неподвижным б — подвижным Ус — скорость сварки

При выводе законов сохранения вещество рассматривается как сплошная непрерывная среда, а характеристики процессов переноса являются непрерывными функциями координат и времени. Выделим в теле произвольный объем V, ограниченный контрольной (проницаемой и неподвижной) поверхностью Айв общем случае содержащий внутренние источники теплоты, с объемной плотностью ру. При выделении теплоты Оу>0, при поглощении ру<0. Через еди- [c.286]

Рассматривая уравнения тепломассообмена и движения жидкости, можно получить основные критерии подобия для описания указанных процессов. Например, из уравнения одномерного температурного поля в неподвижной среде без источников теплоты [c.315]

Распространение теплоты от неподвижных источников [c.158]

Выделим в потоке жидкости неподвижный относительно координатной системы элементарный параллелепипед (рис. 4-3) с ребрами rfx, dy и dz. Через грани параллелепипеда теплота переносится теплопроводностью и конвекцией в общем случае в рассматриваемом объеме может выделяться теплота внутренними источниками за счет энергии, внешней по отношению к рассматриваемой жидкости. [c.130]

Однородный металлический диск враш,ается но инерции вокруг неподвижной оси. От внешнего источника к диску подводится некоторое количество теплоты, в результате чего диск нагревается. Объяснить, что произойдет с угловой скоростью и кинетической энергией диска. [c.62]

Пример 1. На поверхности массивного тела из низкоуглеродистой стали горит неподвижная дуга, которую можно считать точечным непрерывно действующим неподвижным источником теплоты. Определить приращение температуры в точке на расстоянии / = 1,5 см спустя / = 20 с после начала нагрева при t/ = 30B /=200 А к. п. д. т) = 0,7. По табл. 5.1 находим значение теплофизн-ческих коэффициентов [c.163]

Слой кускового топлива (рис. 3-1,а), лежащий неподвижно на решетке и продуваемый воздухом, имеет хорошо организованную зону газификации. В слое горящего топлива развиваются достаточно высокие температуры (17б0—1800 °С). Это при наличии кислорода воздуха способствует интенсивной газификации топлива. Газообразные продукты неполной газификации поступают в топочную камеру, где происходит их сжигание факельным способом. Принято считать, что продуваемый воздухом слой топлива по ходу его движения состоит из двух зон кислородной и восстановительной (газификационной). Кислородная зона имеет очень небольшую протяженность по высоте слоя. При этом чем больше в топливе летучих, тем меньше протяженность кислородной зоны, так как летучие облегчают процесс газификации. Кислородная зона служит огневым источником теплоты, обеспечивающим развитие газификационной стадии горения. [c.35]

Фиг. 17. Пропесс нагрева поверхности полубесконечного тела пепрерывно-действу10 щим неподвижным нормально-круговым источником теплоты коэффициент теплонасыщения центральной точки С.

Рис. 17.3. Изменение температуры во времени при действии неподвижного источника теплоты С/=25 в /=100 а Т1 = 0,6 Я= =0,38 дж см-сек-град, ср=4,8 дж1см -град в точках на расстояниях 0,7 см, 1 см и 1,5 см от источника а — точечный источник теплоты в полубесконечном теле б — линейный источник теплоты в бесконечной пластине 6 = 1,2 см в — плоский источник теплоты в бесконечном стержне Р- 8 см

ПЕРИОД ТЕПЛОНАСЫЩЕНИЯ, т е -плонасыщение (при сварке) —начальная стадия сварочного нагрева, характеризуемая нарастанием температуры в неподвижном или перемещающемся вместе о источником теплоты температурном поле. [c.103]

Согласно теории распространения теплоты при сварке, разработанной Н. Н. Рыкалиным, принимают, что дуга в процессе сварки сохраняет мощность постоянной и может оставаться неподвижной, или принимают дугу за источник теплоты, быстродвижу-щийся прямолинейно, с постоянной скоростью, а изделие за полу-бесконечное тело. [c.216]

Процесс нагрева металла протекает в две стадии. Первая стадия — предварительный подогрев металла кромки реза до температуры его воспламенения в кислороде неподвижным внешним источнико теплоты (подогревающим пламенем). Вторая стадия — нагрев металла при установившемся процессе в результате совместного действия двух источников (внешнего и внутреннего) теплоты перемещающегося подогревающего пламени и теплоты реакции окисления железа и примесей, содержащихся в металле. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...