Термодинамика потока газа или Пара

Глава 10. ТЕРМОДИНАМИКА ПОТОКА ГАЗА ИЛИ ПАРА [c.56]

Основными проблемами для технической термодинамики традиционно считают изучение закономерностей превращения теплоты в работу. Типичный способ такого превращения включает два этапа подвод теплоты к рабочему телу с целью увеличения его внутренней энергии и расширение рабочего тела (чаще всего адиабатное) с целью получения работы. Поскольку превращение теплоты в работу осуществляется непрерывно (циклически), имеются и другие этапы, которые подробно рассмотрены в гл. 8. Расширение рабочего тела (газа или пара) часто осуществляется при истечении из сопла — канала, в котором происходит увеличение скорости потока. Высокоскоростной поток газа взаимодействует затем с лопатками турбины, в результате чего от потока отводится техническая работа. Так работают паровые и газовые турбины. Кинетическая энергия выходящего из сопла потока может использоваться и для других целей, например для создания направленного движения воздуха в отапливаемой или вентилируемой зоне, для дробления воды или жидкого топлива в пневматических форсунках, для создания горючей смеси на [c.174]

Смешение в эжекторе двух потоков газа (или пара) с начальными параметрами р1, I l и р2, к, вследствие того что все процессы протекают с большой скоростью, можно считать адиабатическим. Если к тому же сумма кинетических энергий входящих в эжектор потоков незначительно отличается от кинетической энергии выходящего из эжектора потока, то согласно первому началу термодинамики [c.375]

При выводе уравнения первого закона термодинамики (56) для потока газа использовались два наиболее общих закона природы закон сохранения энергии и второй закон Ньютона, поэтому уравнение (56) справедливо как для обратимых, так и для необратимых процессов, как для идеальных газов, так и для реальных газов и паров. [c.235]

При термодинамическом исследовании потока газа или пара и вывода расчетных формул будем исходить из ранее полученных уравнений первого закона термодинамики (67а) и (57) [c.96]

В дальнейшем мы рассмотрим термодинамику потока, охватывающую в равной мере процессы движения газа и пара. [c.57]

Уравнения (12.4) и (12.5), являющиеся аналитическими выражениями первого начала термодинамики для потока газа иди пара, справедливы для обратимых и необратимых процессов истечения. [c.242]

При расчете процессов истечения водяного пара ни в коем случае нельзя применять формулы для определения скорости (13-14) и секундного массового расхода (13-16), полученные применительно к идеальному газу. Расчет ведется исходя из общей формулы скорости истечения (13-6), полученной из уравнения первого закона термодинамики для потока и справедливой для любого реального вещества. [c.213]

Как известно, скорость адиабатного истечения газа или пара из сопла го, м/с, может быть определена на основании первого закона термодинамики для потока (см. 6.13) [c.227]

Истечение газов и паров рассчитывается на основе первого закона термодинамики для движущегося газа, учитывающего работу проталкивания газа и изменение его кинетической энергии в потоке. Для идеального газа [c.66]

При анализе термодинамического процесса сжатия газа в компрессоре основной, интерес обычно представляет определение работы, затрачиваемой, на сжатие газа, конечной температуры процесса сжатия. Удельную работу процесса сжатия можно найти из уравнения первого начала термодинамики (4.19), записанного для, потока. При этом предполагают, что процесс сжатия в компрессоре происходит при следующих условиях теплообмен с окружающей средой весьма мал и, следовательно, , 2 = 0 скорости движения газа во всасывающем и нагнетательных патрубках равны с = изменением высоты центра тяжести потока можно пренебречь Л1=/г2, необратимые потери отсутствуют (гг/1,2 = О)- При этих условиях уравнение (4.19) упрощается и удельная работа, затрачиваемая на сжатие 1 кг газа или пара в компрессоре, будет определяться соотношением [c.140]

Уравнение сохранения энергии. Рассмотрим установившийся поток пара или газа между сечениями 0—0 и 1—1 (рис. 2.3). Как известно из термодинамики, в сечении 0-0 каждый килограмм пара или газа в потоке обладает энергией, равной сумме [c.42]

В технической термодинамике уравнение первого начала пгироко используют в двух существенно отличающихся условиях изменения состояния рабочего тела в условиях закрытой и открытой системы. Под открытой системой будем понимать поток газа или пара при неизменном массовом расходе. [c.22]

Таким образом, термодинамическому учению о тепловом двигателе необходимо предпослать изучение свор1Ств рабочих тел в различных условиях их использования. Мы начнем с термодинамики газов, затем перейдем к термодинамике паров, и наконец, рассмотрим термодинамику потока. [c.58]

Последние достижения в кинетике испарения-конденсации освещены в обзоре [1]. В большинстве работ по этому вопросу, включая [2], изучаются стационарные процессы. Имеются также работы по нестационарному испарению [3-5]. В [3] решалась задача о сильном испарении в вакуум. Умеренно сильный режим испарения в полупространство при внезапном повышении температуры испаряющей поверхности изучался в [4] в квазистационарном приближении. Предполагалось, что по истечении пренебрежимо короткого нестационарного процесса испарение переходит в установившийся режим с равномерным потоком непосредственно вне области кнудсенов-ского слоя. Равномерный поток вытесняет газ (пар) и индуцирует ударную волну, распространяющуюся с постоянной скоростью по фоновому газу. Решение для кнуд-сеновского слоя, ответственного за кинетику испарения, строилось методами термодинамики необратимых процессов. Нестационарная фаза выхода на стационарный режим оставалась за пределами исследования. [c.141]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ (решеточная — теплоемкость, связанная с поглощением теплоты кристаллической решеткой удельная— тепловая характеристика вещества, определяемая отношением теплоемкости тела к его массе электронная — теплоемкость металлов, связанная с поглощением теплоты электронным газом) ТЕПЛООБМЕН (излучением осущесгв-ляется телами вследствие испускания и поглощения ими электромагнитного излучения конвективный происходит в жидкостях, газах или сыпучих средах путем переноса теплоты потоками вещества и его теплопроводности теплопровод-ноетью проходит путем направленного переноса теплоты от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящего к выравниванию их температуры) ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ (решеточная осуществляется кристаллической решеткой стационарная характеризуется неизменностью температуры различных частей тела во времени электронная — теплопроводность металлов, осуществляемая электронами проводимости) ТЕПЛОТА (иенарения поглощается жидкостью в процессе ее испарения при данной температуре конденсации выделяется насыщенным паром при его конденсации образования — тепловой эффект химического соединения из простых веществ в их стандартных состояниях плавления поглощается твердым телом в процессе его плавления при данной температуре сгорания — отношение теплоты, выделяющейся при сгорании топлива, к объему или массе сгоревшего топлива удельная — отношение теплоты фазового перехода к массе вещества фазового перехода — теплота, поглощаемая или выделяемая при фазовом переходе первого рода) ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ — удаление путем нагревания тела атомов и молекул, адсорбированных поверхностью тела ТЕРМОДИНАМИКА — раздел физики, изучающий свойства макроскопических физических систем на основе анализа превращений без обращения к атомно-молекулярному строению вещества [c.286]

Термодинамика, рассматривая дросселиро-ванне идеального газа определяет, что процесс дросселирования является в данном случае обратимым и изо-энтальпийным (происходящим при постоянной энтальпии). Однако изоэнтальнийность процесса дросселирования сохраняется и для реального газа — водяного пара, так как работа, совершаемая потоком против сил трения, превращается в теплоту, передаваемую потоку пара. [c.97]

В учебниках стала более углубленно излагаться теория реальных газов и водяного пара, что привело к развитию в них обнтей теории дифференциальных уравнений термодинамики значительно развилась также в учебниках теория газового и парового потока и общая теория паровых циклов. В результате создания бескомпрес-сорных двигателей внутреннего сгорания п широкого использования их, а также первых попыток создания газовых турбин в учебниках по термодинамике развилась и общая теория газотзфбинных циклов. Применение пара высоких параметров привело к развитию в конце 30-х годов экспериментальной термодинамики, необходимости постановки опытных исследований физических свойств водяного пара и других веществ в широком диапазоне изменений их параметров. При этом вопрос о паровых таблицах п их точности стал важныл вопросом, имевшим исключительное, можно сказать международное, значение. [c.217]

В главе 8 былп рассмотрены процессы, протекающие в цилиндрах поршневых тепловых двигателей. В этих процессах, согласно первому началу термодинамики (8.14), сообщенная рабочему телу теплота расходуется ка изменение внутренней энергни и на совершение механической работы. Рабочие процессы в паровых и газовых турбинах, реактивных двигателях н во. многих других современных машинах основаны ка использовании кинетической энергии потока или струи рабочего тела — газа или пара. [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...