Плоское течение сжимаемого газа

ПЛОСКОЕ ТЕЧЕНИЕ СЖИМАЕМОГО ГАЗА [c.597]

В98 ПЛОСКОЕ ТЕЧЕНИЕ СЖИМАЕМОГО ГАЗА [ГЛ. ХП [c.598]

Для получения этих уравнений представим уравнение неразрывности (III.3) в случае плоского течения сжимаемого газа в виде [c.184]

Уравнение в частных производных для потенциала скорости плоского течения сжимаемого газа имеет вид [c.165]

ПЛОСКОЕ ТЕЧЕНИЕ СЖИМАЕМОГО ГАЗА 106. Потенциальное движение сжимаемого газа [c.514]

Рассмотрим общий случай двумерного (плоского или пространственного осесимметричного) течения сжимаемого газа. При этом расход будем определять для плоского течения между двумя заданными линиями тока ф = Сц ф = а для осесимметричного — между двумя поверхностями вращения ф = С . ф = Са-Этот расход определяется как масса жидкости, протекающая в единицу времени через контур АВ, и равен [c.58]

Изложенный метод можно распространить и на течение сжимаемого газа вдоль плоской стенки. В этом случае Re - [c.268]

Полное исследование развитых зон отрыва при использовании асимптотических методов связано со значительными трудностями. Однако для простейших течений получены важные результаты. Прандтль [1], а позднее Бэтчелор [46] изучали плоские стационарные области течений несжимаемой жидкости, ограниченные замкнутыми линиями тока при Ке — оо. Они показали, что если расход газа внутри такой зоны по порядку величины больше, чем расход в узких пограничных слоях на границах области, то внутри зоны при Ке - оо существует невязкое течение с постоянным значением завихренности. Для простого частного случая течения с постоянным давлением вдоль границы Бэтчелор определил величину завихренности, используя условия стационарности течения в пограничных слоях. Эти условия обобщаются для неизобарических течений несжимаемой жидкости в работе [47] и для течения сжимаемого газа в работе [42]. [c.255]

Линейность уравнений плоских движений в переменных годографа облегчает изучение важных свойств течений сжимаемого газа на частных примерах. Эти уравнения служат также основой для создания рациональных приближенных методов решения многих задач газовой динамики, включая и задачи об обтекании тел. [c.256]

Рассмотрим общий случай двухмерного (плоского или пространственного осесимметричного) течения сжимаемого газа. При этом [c.439]

Какой вид примут эти урав.чения для одномерного неустановившегося (нестационарного) течения невесомого сжимаемого газа н для плоского установившегося (стационарного) движения невесомой несжимаемой жидкости [c.74]

Таким образом, задача о нестационарном обтекании сжимаемым газом плоского крыла с гармоническим законом изменения кинематических параметров при малых числах Струхаля сведена к задаче о неустановившемся течении несжимаемой жидкости около преобразованной несущей поверхности с видоизмененными граничными условиями на стенке. [c.328]

В учебном пособии рассмотрены основные вопросы совре менной гидромеханики статика, кинематика и динамика. Приведены выводы общих уравнений движения сплошных сред. Даны законы переноса импульса, тепла и вещества. Изложена теория потенциального днижения как для плоских, так и для пространственных потоков. Рассмотрена сжимаемость газа при дозвуковых и сверхзвуковых течениях. Освещены вопросы теории движения вязкой жидкости, подробно рассмотрены ламинарное и турбулентное движения в трубах и в пограничном слое. Дан метод расчета трубопроводов. [c.2]

В работе последовательно рассматриваются плоское течение чере г решетки невязкой. несжимаемой жидкости и газа осредненное осесимметричное течение невязкой сжимаемой жидкости через пространственные решетки турбомашин и двумерное (неплоское) течение в межлопаточных каналах плоское и пространственное течения вязкой жидкости при больших числах Рейнольдса. Значительное внимание [c.6]

Во многих случаях дифференциальные уравнения в частных производных ламинарного пограничного слоя могут быть заменены системой обыкновенных дифференциальных уравнений посредством введения новых переменных, называемых автомодельными переменными. Шлихтинг [27] приводит исчерпывающий анализ преобразований подобия уравнений пограничного слоя для сЛучая течения неизлучающего газа. В работе [39] описано приложение теории однопараметрических групп (развитой в [40]) для уменьшения числа независимых переменных в системе дифференциальных уравнений в частных производных. В этом разделе будет описано преобразование уравнений стационарного двумерного пограничного слоя при ламинарном обтекании клина сжимаемой излучающей жидкостью. Из этих общих преобразованных уравнений для клина легко получить соответствующие уравнения для течения на плоской пластине и в окрестности передней критической точки. [c.536]

Наряду с исследованиями плоских потенциальных течений сжимаемого газа в описываемый период времени был выполнен также ряд работ, посвяш енных исследований пространственных дозвуковых течений. Сюда относятся работы, связанные с аэродинамикой тел враш ения и крыльев конечного размаха в дозвуковом потоке. С. А. Христиановичем (1940) было дано обобщ ение разработанного им метода на случай обтекания тела вращения, сводящее задачу к расчету некоторого фиктивного течения несжимаемой жидкости с последующим пересчетом скоростей и определением формы тела в физической плоскости. Этот метод получил свое дальнейшее развитие в работе И. И. Этермана (1947), где для случая эллипсоида вращения была доведена до конца задача первого приближения. [c.100]

Если, кроме того, площади элементарной струйки на входе и выходе одинаковы, т. е. / = 1, то мы имеем уравнение неразрывности для течения сжимаемого газа через плоскую решётку профилей, полученное в главе VIII [c.505]

Представленные данные по коэффициенту расхода относятся к случаю запертого течения сжимаемого газа, когда расход газа не зависит от внешнего давления. Расчетных и экспериментальных данных в случае незапертого течения, зависяпдего от внешнего давления рв, значительно меньше. Отметим в связи с этим расчеты работы [236], согласно которым при истечении несжимаемой жидкости из отверстия с плоскими стенками при 0о = 90° и у = 1,4 111 = 0,611, а для сжимаемого газа при критическом отношении давления рн/ро = 0,528 (х = 0,745. [c.160]

При помощи своей схемы Крокко рассчитывал течение сжимаемого газа с ударными волнами по квазиодномерным уравнениям с постоянными коэффициентами переноса. Градиент давления аппроксимировался так же, как конвективные члены в схеме (5.109). Условия устойчивости были представлены в графическом виде (Крокко [1965]). Викториа и Стейгер [1970] рассчитали по этой схеме двумерные плоские и осесимметричные течения со слабыми ударными волнами, а также учли эффекты осесимметричности при исследовании устойчивости. Как и в схеме Чена — Аллена, переменные коэффициенты переноса в (5.107) приводят к неявности рассмотренной схемы. [c.388]