Плотность энергии сцепления

Плотность энергии сцепления, равная отношению где [c.85]

Для чистой жидкости плотность энергии сцепления сц определяется в виде [c.295]

Плотность энергии сцепления i2 характеризует силы взаимодействия между молекулами компонентов 1 и 2. Это ключевая величина в уравнениях (8.10.1) и (8.10.2). Формально ja можно связать с сц и Сзг [c.296]

Характеристики материалов, участвующих в ударе прочность преграды и бойка их плотности и ро2 и сжимаемость (для каждого материала характеризуется двумя коэффициентами а и Ь), их энергии сцепления Qi и Q . [c.177]

Рис. 39. Изменение поверхнос-той энергии зарождения хрупких межзеренных микротрещин а , энергии границ зерен и поверхностной плотности энергии межзеренного сцепления И/ = 0 для а-железа (с концентрацией различных примесей С = 10 ), отожженного до равновесия при разных температурах

При этом материал из твердого состояния может прямо переходить в газообразное, иногда в ионизированное. При очень высоких скоростях должны учитываться сжимаемость , так как плотность материала значительно возрастает, и энергия сцепления соударяющихся тел. Строгое и бесспорное определение удара дать очень трудно. Спецификой удара иногда считают высокую скорость нагружения, иногда — проявление инерционных сил, иногда — влияние волновых процессов. [c.215]

Характеристики материалов, участвующих в ударе прочность преграды 01 и бойка 02, их плотности ро1 и рог и сжимаемость (для каждого материала характеризуется двумя коэффициентами а и 6 ), их энергии сцепления С 1 и Q2. [c.294]

Плазменный метод. Преимущества плазменного метода напыления заключаются в следующем 1) более высокая температура рабочего тела 7000—20 000 К 2) повышенная кинетическая энергия расплавленных частиц, обеспечивающая более высокую плотность покрытий и лучшее их сцепление с подложкой 3) широкий интервал регулирования энергетических параметров плазменного потока. [c.96]

Проведено теоретическое описание адгезионных свойств системы твердое тело—покрытие. Применительно к определенному рельефу поверхности и ее дислокационной структуре с использованием метода функционала плотности найдено выражение для межфазной энергии как функции расстояния между взаимодействующими фазами и произведен ее расчет. Получено выражение для энергии адгезии в ряде систем металл—покрытие и рассчитана сила сцепления покрытия с основой. [c.235]

А по сравнению с 3—5 А в твердом. Возможно, в жидкости имеется сложное кооперативное движение нескольких атомов, вызванное локальными флуктуациями плотности, допускающими перемещение слабо сцепленных диффундирующих атомов. Подходящим кооперативным движением может быть раздвижение диска или кольца атомов, обеспечивающее прохождение атома через центр диска или кольца или вращение группировки атомов (объемной или плоской), вызывающее перемещение атомов, находящихся на периферии таких группировок. Предлагалось несколько моделей такого типа [200, 202, 204]. Энергия активации Еу] (или для диффузии) может включать энергию, необходимую для растяжения связей в диске атомов, чтобы пропустить движущийся атом через его центр или энергию вращения группировок в сумме с энергией отрыва атомов от группировки, т. е. энергию для создания требуемой флуктуации плотности в жидкости. Из-за того, что такой процесс включает образование и разрушение межатомных связей, Ец и Ев и, следовательно, ц п D похоже отражают прочность связи в расплавах, меняющуюся от металла к металлу и зависящую от величины свободного пространства между атомами — свободного объема, который определяет степень развития кооперативного движения. Таким образом, вязкость и диффузия будут зависеть от трех главных параметров прочности межатомной связи (парный потенциал), атомного размера и координационного числа. В сплавах дело обстоит сложнее, потому что нужно рассматривать три парных потенциала вместе с размерным и другими факторами, а также влияние взаимного расположения атомов компонентов. [c.79]

Таким образом, энергия слагается из части, зависящей от температуры (кинетическая энергия молекул), и из части, зависящей от плотности п/У (потенциальная энергия сил сцепления). Закон Джоуля уже не верен. Однако постоянная а мала, и при не очень больших плотностях закон Джоуля приближенно выполняется. С расширением газа его молекулы удаляются друг от друга и энергия сил сцепления алгебраически увеличивается. [c.78]

Совершенно очевидно, что материалы, обладающие разными свойствами, по-разному сопротивляются кавитационному воздействию. Из широкого разнообразия физических, химических, электрических и термодинамических свойств материалов такие свойства, как предел упругости, твердость, пластичность, упрочнение наклепом, зависимость свойств материала от температуры, модуль упругости, плотность, предел усталости, энергия деформации при разрушении, предельная работа деформации, теплопроводность, температура плавления, химическая инертность, сцепление окислов с поверхностью, кристаллическая структура и электропроводность, изучались исследователями ранее. Сочетая эти свойства с разными видами кавитационного воздействия, можно видеть, что число различных возможных комбинаций может быть огромным. Поэтому естественно сделать вывод, что вряд ли удастся найти единое объяснение всех причин кавитационного разрушения. Другой вывод состоит в том, что разрушение в конкретной системе твердое тело—жидкость начинается с наиболее слабого звена. Наконец, третий вывод состоит в том, что степень воздействия разных факторов, определяющих кавитационное разрушение, может меняться с изменением параметров течения жидкости. Следовательно, данный материал при разных условиях может подвергаться совершенно различным типам кавитационного разрушения. [c.429]

Вид плазмообразующего газа и его расход обусловливают геометрические размеры факела. Использование двухатомных газов с высоким теплосодержанием приводит по сравнению с одноатомными к удлинению факела, т. е. к увеличению времени пребывания частиц в плазменном потоке [8]. С ростом расхода газа усиливается влияние пинч-эффекта, что вызывает уменьшение сечения факела и увеличение градиента температур. Это в свою очередь не обеспечивает частицам, подаваемым в плазменный поток, одинаковых условий нагрева и ведет к снижению коэффициента использования материала, определяемого как отношение массы материала, образовавшего покрытие, к массе поданного в поток плазмы порошка. Оптимальное сочетание теплосодержания потока плазмы, времени пребывания и скорости частиц в потоке ведет к получению покрытий с высокими физико-техническими свойствами, причем режим нанесения покрытий в первую очередь зависит от характеристики напыляемого материала и определяется экспериментально. В целом можно считать, что увеличение теплосодержания, температуры и скорости плазменного потока (разумеется, в допустимых пределах) вызывает расплавление большого количества частиц подаваемого порошка, увеличивает их кинетическую энергию, что приводит к повышению коэффициента использования материала, плотности и прочности сцепления покрытия с подложкой. [c.123]

Уменьшение коэффициента использования материала с увеличением теплосодержания потока плазмы выше оптимального значения объясняется либо недостаточной скоростью подачи материала в сопло головки, либо его испарением при высоких величинах теплосодержания. Поэтому, изменяя в допустимых пределах подводимую мощность, можно повысить коэффициент использования различных материалов при напылении, но не выше оптимального значения, дальнейшее увеличение которого приведет лишь только к возрастанию количества испаряемого материала (рис. 32). Повышение (в допустимых пределах) теплосодержания температуры и скорости потока плазмы приводит к увеличению количества расплавленных частиц наносимого материала (повышению коэффициента использования) и их кинетической энергии, в результате чего возрастают плотность покрытия и силы сцепления его с защищаемой поверхностью. [c.63]

Гранулометрический состав наносимого порошка должен быть однородным, ибо различие в размерах частиц приводит одни частицы к расплавлению, а другие — к испарению. Кроме того, различие в размере, а следовательно, и массе ведет к различию траекторий введения частиц в поток плазмы. Так, более крупные частицы благодаря большей кинетической энергии могут входить в наиболее горячую зону потока. Частицы, обладающие большей кинетической энергией и большей пластичностью, образуют более плотные, прочно сцепленные с основным материалом покрытия. Частицы, размеры которых меньше оптимальных, не могут попасть в горячую зону, так как их скорость более подвержена действию стабилизирующего газового потока, изменяющего траекторию и уносящего их вместе с менее нагретыми слоями газа. Частицы меньшей массы быстро теряют скорость, что приводит к понижению плотности покрытия и снижению производительности. В этом случае приходится наносить дополнительные слои покрытия. Уменьшение размера частиц, применяемых для нанесения покрытия, с одной стороны, приводит к сни- [c.66]

И называемая модулем сцепления., является единственной характеристикой сил сцепления, входящей в формулировку задач о трещинах при принятых предположениях. В некоторых случаях используется другая характеристика сил сцепления плотность поверхностной энергии — энергия, затрачиваемая на образование единицы площади новой поверхности трещины Т. Величины К ж Т связаны соотношением [c.616]

Форму частиц обычно определяют при помощи микроскопа (оптического или электронного). При использовании оптического микроскопа пробу порошка помещают на предметное стекло, куда добавляют каплю глицерина или скипидара. Пробу осторожно распределяют по стеклу для разрушения конгломератов и накрывают покровным стеклом. Оценку соотношения размеров частиц можно производить количественно с помощью статистического среднего из отношений длины частиц к поперечнику. Форма частиц оказывает влияние на насыпную массу и прессуемость порошка — на плотность, прочность и однородность прессовки. С формой частиц связана и их поверхностная энергия, которая тем выше, чем больше поверхность частиц. Наибольшую прочность прессовок дают частицы дендритной формы, в этом случае упрочнение порошков при прессовании вызывается не только действием сил сцепления, но и чисто механическими причинами — заклиниванием частиц, переплетением выступов и ответвлений. В технических условиях на порошки обычно указывается требуемая форма частиц. [c.155]

Для воздушных линий передачи энергии и линий связи находит применение проводниковый биметалл, представляющий собой провод со стальным сердечником и медной оболочкой. Известны два метода получения биметаллических проводов горячий и холодный. Первый заключается в прокатке и волочении стальной болванки, залитой в особой форме медью холодный метод заключается в покрытии стальной проволоки медью осаждением ее электролитическим способом. Горячий способ обеспечивает более плотное сцепление меди со сталью и дешевле холодного, который дает более равномерное покрытие медью. Применение биметаллических проводов особенно целесообразно для линий связи повышенной частоты, при которой менее электропроводящий стальной сердечник, обеспечивающий повышенную механическую прочность, работает с меньшей плотностью тока. Уже при частоте 5 ООО гц практически проводит электрический ток только медная оболочка. Содержание меди в биметаллической проволоке обычно не менее 50% от общего веса. Предел прочности при растяжении при расчете на полное сечение не менее 55—70 кГ/мм в зависимости от величины сечения. [c.253]

Как известно, энергетическое состояние конденсирующегося пара влияет на процесс миграции адсорбированных атомов по поверхности подложки, а следовательно, на образование и рост. центров конденсации. Чем больше энергия конденсирующихся частиц пара, тем выше плотность осадка и прочность сцепления [112]. Отрицательный потенциал на подложке создает энергетический барьер для отрицательно заряженных ионов (например, О или комплексов СгО ), ориентированных отрицательным зарядом к подложке. Если энергия частицы окажется меньше, чем высота указанного барьера, то на частицу будут действовать лишь [c.109]

Формулы (2.26) и (2.31) показывают, что плотность высвобождающейся энергии при наличии сил сцепления оказывается асимптотически (а 0) не зависящей от параметра а и стремится к тому значению, которое отвечает отсутствию сил сцепления. [c.45]

Некоторые исследователи пытались распространить теорию реуглярных растворов на смеси, содержащие полярные компоненты, но поскольку рассматривался ограниченный класс компонентов, то такое распространение имеет только полуколи-чественный характер. При расширении теории регулярных растворов полагали, что плотность энергии сцепления может быть разделена на отдельные составляющие от неполярных (дисперсных) и полярных сил [c.299]

Например, в случае когда ядра образуют периодическую решетку, зная соответствующие электронные состояния, можно было бы рассчитывать тепловые, оптические и магнитные свойства твердого тела, уравцение состояния, распределение электронной плотности (рис. 1) и энергию сцепления—величины и зависимости, которые можно сравнивать с экспериментальными данными. Если ввести небольшую деформацию решетки, соответствующую наличию фонона, то решение названной задачи позволило бы предсказывать спектр колебаний решетки. Если же учесть и электронные, и фононнъш евойства металла, то можно было бы рассчитать температуру его перехода в сверхпроводящее состояние- Кроме того, хотя мы и оставляем за рамками нашей темы те свойства систем, которые связаны с их возбужденными состояниями (например, теплопередачу), решение той же [c.179]

При разрушении по границам зерен образование свободной поверхности сопровождается уменьшением поверхностй границ, и с учетом этого поверхностная плотность энергии межзеренного сцепления равна [134] [c.112]

Металл Плотность р,, г/см Энергия сцепления ПроцесЬ соударения [c.230]

При определении энергии сцепления во многих случаях за исходное состояние удобнее принимать состояние свободных ионов, а не атомов. Так, например, ниже мы будем пользоваться энергией, необходимой для сублимации хлористого натрия на свободные ионы Ка и С1 . Значения этой энергии можно получить из таблицы XII, добавляя к приведённым там величинам значения энергии, нужной для переноса валентных электронов от атомов металла к электроотрицательным атомам. В случае соединений типа МХ этот добавочный член получается увелич ением в соответствующее число раз разности между энергией ионизации атома металла и электронным сродством электроотрицательного атома. Первая из этих величин почти для всех металлов очень точио определена спектроскопическим путём. Однако вторая измерена только для галоидов ). Наиболее прямой метод определения электронного сродства, развитый Майером ), основывается на измерении равновесной плотности атомарных ионов в нагретом паре галоге-ниаа щелочного металла. Зная эту величину, можно определить теплоту реакции [c.60]

Сравним это уравнение состояния с полученным в задаче 6.4, п. б . Форма первого члена рассматриваемого уравнения наводит на мысль о втором классе уравнений состояния, аналогичных получаемым в ячеечной теории. Отличие состоит лишь в том, что показатель степени у величин Уд/у равен единице, а не Vз. Можно также построить модели, для которых показатель равен /3. Таким образом, определение Vf через радиус дает член ио1и)У , определение через поперечное сечение дает член а через объем — член (Уд/у) [6]. В пределе низкой плотности член, отвечающий энергии сцепления в уравнении состояния в задаче 6.4, п. б , принимает вид —а/г вместо —аЬ в дырочной теории. Таким образом, можно построить семейство уравнений состояния, имеющих такое же теоретическое обоснование, как и уравнение Ван-дер-Ваальса (ср. задачи 9.7, 9.17 и 11.12—11.15). [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...