Оптическая ось центрированная

Оптическая ось — общая ось вращения поверхностей, составляющих центрированную оптическую систему (па рис. 8.4 и 8.5 прямая А А — оптическая ось). [c.197]

СТВО изображения. Для простоты рассмотрим источник, расположенный на оптической оси центрированной системы. Выберем для пространства предмета сферическую систему координат г, 0, 0 с началом в точке расположения источника Гд, причем в = О соответствует оптической оси в направлении = + со. Для пространства изображения введем аналогичную систему координат г, 0, ф таким образом, чтобы оптическая ось была направлена в сторону z = - оо, В тех случаях, когда на пути луча не происходит потерь на отражение за счет поверхностей разрыва, можно получить простое соотношение, связывающее амплитуды поля в пространстве предмета и изображения для произвольного луча, выходящего из источника в направлении б, 0 и попадающего в точку выходного зрачка с координатами в, ф. Это соотношение имеет вид [c.298]

Луч 2 проходит через совмещенные главные точки (точку Я), образуя с оптической осью угол падения е, равный углу а. Отметим, что оптическая ось является нормалью ко всем поверхностям центрированной оптической системы, вершины которых в случае бесконечно тонкой системы совпадают с точкой Я. После действия оптической системы луч 2 пройдет через точку В, образуя с оптической осью угол преломления е. [c.30]

Тонкая линза как система двух центрированных поверхностей представляет простейшую оптическую систему, дающую довольно несовершенное изображение. В большинстве случаев мы прибегаем к построению более сложных систем, характеризующихся наличием большого числа преломляющих поверхностей и не ограниченных требованием близости этих поверхностей (тонкости линзы). Однако даже простые тонкие линзы имеют очень большое значение на практике, главным образом в качестве очковых стекол. В громадном большинстве случаев очки представляют собой просто тонкие линзы. [c.293]

Односторонняя отсчетная система гониометра ГС-30 приводит к простой оптической схеме, о не исключает влияния эксцентриситета. Однако поскольку гониометр ГС-30 сравнительно груб, экономически выгоднее идти на односторонний отсчет и добиваться при этом необходимой точности центрирования лимба. [c.124]

Понятие главного луча достаточно широко, и им можно пользоваться и тогда, когда оптическая система не имеет оптической оси (под которой подразумевают ось круговой симметрии) это позволяет использовать закономерности в областях пространства вокруг главного луча не только в широкоугольных центрированных системах, но и в системах с одной плоскостью симметрии или с двумя плоскостями симметрии (анаморфотные системы). [c.6]

Рассматривая в предыдущих параграфах ход главного луча, мы не делали никаких ограничений при выборе систем координат как в предметном пространстве, так и в пространстве изображений. При анализе же центрированной оптической системы уместно координатные оси совместить с осью системы. Тогда ход главного луча в предметном пространстве и в пространстве изображений будет лежать в сопряженных плоскостях, проходящих через ось системы и называемых меридиональными плоскостями. [c.14]

Сборку деталей калибра необходимо выполнить до закалки основной его детали. Для этого указанную деталь устанавливают в оптическую делительную головку на оправку 6 и после центрирования окончательно закрепляют винтами. Перед сборкой определяют расположение полярных координат угловых впадин детали относительно лимба головки. Поворотом шпинделя добиваются параллельности какой-либо плоскости угловой впадины к рабочей плоскости кубика, определяя это с помощью индикатора-щупа. Отсчет, снятый со шкалы лимба и уменьшенный на 10°, соответствует такому положению детали, при котором ось симметрии угловой впадины будет параллельна рабочей плоскости кубика. [c.135]

О. п. состоят, как обычно, из системы сред, ограниченных преломляющими и отражающими плоскими и сферическими поверхностями. Реже встречаются более сложные поверхности (напр, параболоид вращения, цилиндр вращения и т. д.). В практике наиболее часты системы, центры сферич. поверхностей к-рых или лежат на одной прямой линии, называемой осью системы, или м. б. рассматриваемы как лежащие на одной прямой. Они называются оптическими центрированными системами. Мы рассмотрим их свойства, изучение которых составляет предмет геометрич. оптики (см. Свет) и которые являются основаниями теории оптич. инструментов. Пространство, в котором находятся лучи, попадающие в оптич. систему, называют п р о с т р а н с т.в о м предмета, а пространство, где расположены лучи по выходе из системы,—п р о-странством изображения. Оба пространства мыслятся неограниченными. Лучи, выходящие из какой-нибудь точки освещенного предмета, по прохождении через систему вообще располагаются т. обр., что точки их взаимного пересечения обыкновенно группируются в небольшом пространстве, образуя т. наз. изображение точ-ки оно называется действительным, когда пересекаются лучи, или мнимым, когда пересекаются их, продолжения. Исключение представляет случай, когда лучи в пространстве изображения близки к параллельности. В этом случае мы говорим, что изображение лежит на бесконечности. Поверхность, к-рой касаются все лучи, образующие изображение точки, носит название каустической, или каустики. В случае идеального изображения точки все лучи собираются в одну точку (получается т. н. гомоцентрический пучок луче й). [c.71]

Перед измерением горизонтального угла теодолит центрируют, т. е. ставят его ось вращения так, чтобы она проходила через вершину измеряемого угла. Теодолит центрируют с помощью либо простого, либо жёсткого, либо оптического отвеса. После центрирования теодолит нивелируют, т. е., пользуясь уровнями при горизонтальном круге и подъёмными винтами, приводят его ось вращения в отвесное положение. [c.565]

Каждая центрированная система может рассматриваться как сложная система, состоящая из нескольких подсистем. В качестве подсистем можно взять сферические границы раздела сред, на которых световые лучи испытывают преломление или отражение. Для сферической границы раздела коллинеарное соответствие выражается формулами (10.4). Из них и из формул (11.8) находим прежде всего Хн = х н = О, т. е. обе главные плоскости совпадают между собой и проходят через точку пересечения рассматриваемой преломляющей поверхности с главной оптической осью системы. Для фокусных расстояний / и / подсистем формулы (10.4) и (11.9) дают [c.88]

Пусть LL (рис. П.З) — центрированная оптическая Система 00 — плоскость предмета О О — плоскость изображений РР и Р Р — плоскости входного и выходного зрачков А — точка предмета, лежащая в меридиональной плоскости на [c.53]

Наличие двух и более поверхностей создает систему поверхностей. Одна из таких систем с радиусами кривизны Л1, Лг, Лз и Л4 и центрами кривизны поверхностей Сх, Сг, Сз и С4 показана на рис. 7. Если такая система отражающих и преломляющих поверхностей, являющихся поверхностями вращения, имеет общую ось вращения, то она называется центрированной системой, а ось вращения (общая нормаль) называется оптической осью. Таким образом, в центрированной системе центры сферических поверхностей расположены на одной прямой, которая [c.18]

Известна также группа позиционно-чувствительных датчиков, использующих свойства оптических анизотропных сред. Принцип действия таких фотоприемников основан на том, что величина фазового сдвига световой волны, проходящей через анизотропный кристалл, зависит от угла, заключенного между направлением распространения световой волны и оптической осью анизотропной среды. Это позволяет по интерференционной картине, получившейся на выходе устройства, судить о величине смещения светового пятна. Такие устройства могут быть с успехом применены для центрирования объектов. [c.40]

При исследовании идеального двухзеркального резонатора его считают центрированной оптической системой. Оптической осью резонатора называют общую нормаль к обеим отражающим поверхностям, т. е. линию, проходящую через центры кривизны этих поверхностей. В съюстированном состоянии резонатора его оптическая ось совпадает с осями симметрии отражающих элементов. [c.25]

Выражение эйконала Коллинза в явной форме затруднено, и поэтому удобно представлять эйконал в виде разложения по возрсзстаюпхим степеням поперечных координат на зеркалах. Разложение эйконала существенно упрощается, если резонатор образован центрированными оптическими поверхностями и, следовательно, иметь ось симметрии — оптическую ось ). В этом случае поперечные координаты могут входить в разложение только в четных комбинациях [9]. Свойство резонатора в рамках гауссовой оптики, как известно, определяет разложение, содержащее члены не выше второго порядка. Поэтому в дальнейшем мы ограничимся разложением второго порядка. Учитывая простой астигматизм резонатора, можно записать (приложение В) [c.121]

Если оптическая ось перпендикулярна плоскости пластинки (il5 = 0), то коноскопическая картина представляет собой семейство окружностей, центрированных относительно нормали к поверхности пластинки. Эти окружности образуются при сечении трехмерной поверхности (рис. 4.3.12, а) плоскостями, перпендикулярными оптической оси 00. Вид коноскопической картины изображен на рис. 4.3.12,6. Окружности сгущаются к периферии вследствие квадратичности зависимости А = = F x, у). [c.283]

Широкое применение в астрономической оптике имеют линзы. Под линзой принято понимать кусок оптически однородного материала с оптически обработанными поверхностями. По большей части поверхности линзы бь1вают сферическими, хотя иногда, особенно в последнее время, применяются и асферические поверхности. Прямая, соединяюш,ая центры двух сферических поверхностей, называется оптической осью линзы. Если обе поверхности линзы концентричны, то она имеет бесчисленное количество оптических осей. В случае, если одна из поверхностей лиизы асферична, то она имеет свою оптическую ось центр кривизны второй поверхности должен лежать на этой оптической оси. Линза называется центрированной, если она округлена так, что оптическая ось является ее осью симметрии. Линзы, у которых обе поверхности имеют радиусы кривизны одного знака и величина Др мала, называются менисками. Такие линзы получили применение в менисковых системах Максутова. Изображения менисков читатель найдет на рис. 5.13 и 5.14. [c.145]

Независимо от того, какой способ расчета будет применен, необходимо договориться о тон, как понимать децентрировку оптической системы. Трудность заключается в следующем. Пусть в рассматриваемой системе определяется влияние децентрировки к-й поверхности на аберрации. После к-й поверхности оптическая ось системы ломается и параксиальный луч, совпадающий с оптической осью до поверхности к, перестает быть параксиальным для остальной части системы, начиная с к-й поверхности (еслн условно считать, что во всей системе лишь к-я поверхность децентрирована, а все остальные остаются на месте). Поэтому параксиальные лучи, идущие из точки, находящейся в центре поля зрения, после к-й поверхности пересекают плоскость изображения в точках, находящихся на некотором, отличном от нуля, расстоянии от оси. Эти точки, являющиеся предметами для последующей, центрированной, системы, начинающейся ск + 1-й поверхности, изображаются этой системой уже ие по законам параксиальной оптики, а обладают аберрациями наклонных пучков, в первую очередь — комой. [c.482]

Линия, соединяющая центры с( )ерических поверхностей, представляет собой ось симметрии центрированной системы и называется главной оптической осью системы. Теория Гаусса устанавливает ряд так называемых кардинальных точек и плоскостей, задание которых полностью описывает все свойства оптической системы и позволяет пользоваться ею, не рассматривая реального хода лучей в системе. [c.294]

Существующий также метод центрироваш1я деталей насоса с помощью вращающейся штанги, устанавливаемой в геометрическую ось насоса, в сравнении с оптическим методом является трудоемким. Им, как правило, пользуются спещ1ализированные предприятия. Приспособление отличается громоздкостью конст-рукщ1и, требует наличия специальных помещений для хранения, а при центрировании — наличия крана. Перечисленные недостатки не позволяют рекомендовать использовать данный метод при сборке насосов в условиях АЭС. Приспособления, используемые при оптическом методе, отличаются компактностью, удобством установки, малой массой (масса деталей не превьппает 5 кг). При данном методе выполняется настройка только зрительной трубы, что упрощает выполнение операций по центрированию деталей насосов большой мощности. Центрирование проводится [c.193]

На рис. 33 00 — центрированная оптическая система, L н L — плоскости предмета и изображения, Р а Р плоскости входного и выходного зрачков, расположенные соответственно от первой и последней поверхностей системы на расстоянии и х[. Из точки В, находящейся на расстояниях от оси и Si от первой поверхности системы, исходит внемеридиональный (косой) луч BQ.. . Q B, пересекающий плоскость входного зрачка в точке Q с координатами отсчитываемой от меридиональной плоскости (содержащей ось системы и точку В предмета), и m-i, отсчитываемой от сагиттальной плоскости (содержащей ось z, перпендикулярную меридиональной плоскости). Внемеридиональный луч BQ в пространстве предметов определяется четырьмя величинами h 1 mi и All при заданном J i. Часто вместо li пользуются углом w [c.141]

По формулам (170) и (170 ) можно вычислить также допуск на децентрировку линз. В этом случае 0 означает допустимую величину угла сферического клина, который в комбинации с центрированной линзой дает линзу децентри-рованную (фиг. 324) с центрами и О . Децентрировка линзы с равна расстоянию в плоскости линзы от оптической оси (прямая через центры кривизны 0 и 0 до геометрической оси (на фиг. 324 отмечена штрих-пунктирной прямой), причем [c.431]

ОПТИЧЕСКАЯ СКАМЬЯ — установка, состоящая из длинной прямолинейной станины спец. сечения с устанавливаемыми на ней рейтерами, к-рыс могут вдоль нее перемещаться и жестко закрепляться. Рейтеры состоят из различных оптич. устройств и держателей для крепления оптич. деталей, узлов и ириборов, к-рые расположены на одной оптич. оси. О. с. предназначается для визуальных, фотографич. и фотоэлектрич. исследований оптич. приборов. С ее помощью определяют центрированность и разрешающую способность оптич. систем и измеряют их оптич. характеристики фокусные расстояния, увеличения, [c.520]

Поскольку большинство оптических систем состоит из поверхностей вращения с общей осью (такие системы обычно на.чываются центрированными), особую роль в оптике играет" случай аксиальной симметрии. Тогда из симметрии системы следует, что изображение любой точки Я,, лежит в плоскости, проходящей через эту точку и ось симметрии поэтому при ияучении свойств соответствующч.х проективных преобразований можно ограничиться рассмотрением точек, лел<аи1их в такой меридиональной плоскости. Пусть эта плоскость совпадает с плоскостью уг, а ось г направлена вдоль оси симметрии. Тогда точка (О, у, г) в пространстве предмета преобразуется в точку (О, г/, г ) в пространстве изображения, где [c.153]

Допустим, что показатель преломления меняется в пространстве непрерывно. Проведем поверхности равного показателя преломления и притом настолько часто, что показатели преломления между каждыми соседними поверх-нрстями можно будет считать величинами постоянными. Тогда непрерывное изменение величины п заменится скачкообразным, происходящим на границах между слоями. Если среда обладает осевой симметрией, то эти границы будут поверхностями вращения, вершины которых лежат на оси симметрии системы. В малой окрестности вокруг оси симметрии их можно аппроксимировать сферами, центры которых также лежат на той н е оси. Таким путем мы приходим к центрированной системе тонких сферических линз, у которой ось симметрии служит главной оптической осью и к которой применимы все результаты оптики параксиальных лучей. Увеличивая число слоев бесконечно и одновременно устремляя к нулю их толщины, мы восстановим в пределе первоначальное непрерывное распределение показателя преломления. Отсюда следует, что осесимметричную среду с непрерывно изменяющимся в пространстве показателем преломления можно рассматривать как предельный случай центрированной системы линз и применять к ней законы и методы оптики параксиальных лучей. Такая среда обладает способностью давать оптические изображения. [c.180]

Основные оптические инструменты к их детали относятся к центрированным оптическим системам, состоящим из преломляющих и отражающих оптически однородных сред, отделенных друг от друга сферическими поверхвостямн, центры кривизны которых лежат на одной оси. Эта ось называется главной оптической осью системы. Четкие изображения в центрированных оптических системах получаются, как правило, в параксиальных пучках лучей (направленных под малым углом к главной оптической оси и пересекающих преломляющие поверхности на расстояниях, малых по сравнению с радиусами кривизны поверхностей). [c.200]

Пусть решетка рас-ноложена вдоль оси х и состоит из элементов, расположенных параллельно оси у. Предположим, что в плоскости т., 2 расположена труба (рис. 486), которая может поворачиваться в этой плоскости так, что ось трубы пересекает ось у. Пусть 0 — угол между осью трубы С и осью 2, т. е. нормалью к решетке. В трубе находится центрированная оптическая система, состоящая из объектива и окуляра , расположенных так, что плоскость Р является для обоих фокальной плоскостью. В этой плоскости расположен непрозрачный экран, в котором прорезана узкая щель, параллельная оси у (т. е. элементам решетки) середина щели находится на оси трубы. Из теории дифракции Фраунгофера (гл, IX, 3) следует, что через такую щель проходит только свет, дифрагированный решеткой под углом О к ее нормали. Окуляр превращает свет, прошедший через щель, снова в плоскую волну. [c.509]

Формулы (П.42) совместно с формулами (11.43) являются основными для расчета оптических систем. Оии относятся к общему случаю любых центрированных систем, составленных нз сферических поверхностей. В том виде, в котором они приведены, они позволяют вычислить лишь приближенные значения аберраций систем с небольшими апертурными углами н при небольших углах поля. В сущности, онн заменяют тригонометрический расчет хода лучей, требуя гораздо меньшей затраты труда (вычисления требуют трех-четырех знаков и во многих случаях могут быть выполнены с помощью логарифмической линейки, в то время как тригонометрический расчет требует применения шестизначных таблиц). [c.89]

Описание диафрагм. С каждой поверхностью оптической системы связана диафрагма — оправа, ограничивающая световые габариты поверхности. Кроме того, в системе присутствуют и другие диафрагмы. Количество параметров, необходимых для описания диафрагм, зависит от класса системы. В наиболее распространенном случае центрированных систем для каждой поверхности требуется указание светового диаметра ов или его половины кси = D J2, а при наличии центрального экранирования — также и абсолютного или относительного диаметра экрана )э р или е = ВэуфЮсв- При рассмотрении диафрагм часто ограничиваются только апертурной диаграммой, для которой указывают номер ка поверхности, предшествующей по ходу луча диафрагме расстояние от поверхности до диафрагмы световой размер диафрагмы и коэффициент экранирования. Если диафрагма расположена перед системой, обычно принимают = О и в этом случае отсчитывается от первой поверхности с учетом правила знаков. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...