Ньютона третий

Линейно-вязкая среда Ньютона. Третьей простой реологической моделью является линейно-вязкая среда Ньютона (рис. 69), изображающая свойство вязкости. Сопротивление деформации 172 [c.172]

Изменение направления прямолинейного движения здесь происходит под действием Р пассивной силы натяжения нити, которая не создает, а только изменяет движение (препятствует движению). Как активные, так и пассивные силы удовлетворяют аксиоме Ньютона (третий закон Ньютона). [c.119]

Ньютона третий 22, 81, 95 Законы Ньютона 7, 16 [c.268]

Ньютона. Третий закон Ньютона, как известно, совместим с аксиомой об однородности и изотропности пространства, но он более ограничителен, поскольку не позволяет охватить никакие электродинамические взаимодействия, кроме простого притяжения и отталкивания Кулона [137]. [c.37]

Теперь наблюдатель может постулировать существование инерциальной системы отсчета как системы, в которой выполняется закон инерции (первый закон Ньютона) и считать, что в такой системе действует и второй закон Ньютона (третий закон Ньютона, как известно, должен выполняться в любой системе отсчета. Пространство 8 с инерциальной системой отсчета естественно назвать физическим. Оно обладает фундаментальным свойством однородности параллельный перенос в нем системы тел, на каждое из которых не действуют внешние силы, как целого не изменяет механические свойства системы. Время также однородно, т. е. законы движения системы не зависят от выбора начала отсчета времени. Следствием однородности времени является закон сохранения и превращения энергии, а закон сохранения вектора импульса (количества движения) системы есть следствие однородности физического пространства. [c.12]

Физически продуваемый снизу плотный слой частиц теряет устойчивость потому, что сопротивление фильтрующемуся сквозь него газу становится равным весу столба материала на единицу площади поддерживающей решетки. Поскольку аэродинамическое сопротивление есть сила, с которой газ действует на частицы (и соответственно по третьему закону Ньютона —частицы на газ), то при равенстве сопротивления и веса слоя частицы (если рассматривать идеальный случай) опираются не на решетку, а на газ. [c.143]

Кроме уравнений (2.5) при составлении схемы учтено, что реакции в шарнире, согласно третьему закону Ньютона, с равным усилием действуют на тело и на неподвижную систему отсчета. [c.95]

Через источник Vs.t—Vi.x передается усилие Fx (таким включением автоматически выполняется третий закон Ньютона). [c.102]

Модуль силы F 2 и координата Ь точки ее приложения (точка D) неизвестны и определяются в ходе силового расчета. Все сказанное целиком относится и к силе 21 (на рис. 7.7, а не показана), приложенной к звену 2 со стороны звена /, так как по третьему закону Ньютон Fh = — F 2. [c.231]

В формулировке этой теоремы весьма существенно, что в ней речь идет о всех силах, а не только о внешних силах, как это имело место в предыдущих теоремах этой главы. В предыдущих теоремах суммировались сами силы или их моменты и в силу третьего закона Ньютона сумма всех внутренних сил (или их моментов) оказывалась равной нулю и могла быть отброшена. Теперь же в теореме об изменении кинетической энергии суммируются скалярные произведения Fi dri, и даже если силы Ft и Fi i равны, действуют вдоль одной прямой и направлены противоположно, сумма Fr dri + Fii-i - dri+i может быть (и часто бывает) отлична от нуля, так как в общем случае [c.75]

В силу третьего закона Ньютона при наличии сил, действующих со стороны оболочки на примыкающие к ней частицы, возникают равные и противоположно направленные силы, действующие со стороны этих частиц на оболочку. Обозначим их главный вектор / а оболочку разумеется. [c.113]

Теорема о движении центра инерции была выведена в гл. III для системы, не стесненной механическими связями. Твердое тело представляет собой систему со связями, однако доказательство теоремы о движении центра инерции, проведенное в гл. III, полностью сохраняется. Наличие связей, удерживающих точки на неизменных расстояниях одна от другой, влияет на характер внутренних сил, действующих между точками, а эти силы все равно подчинены третьему закону Ньютона и взаимно уничтожаются при выводе уравнения движения центра инерции. [c.168]

Действительно, рассмотрим две точки т и т , принадлежащие твердому телу. По третьему закону Ньютона силы их взаимодействия равны и противоположно направлены (вдоль прямой, соединяющей эти точки). По определению твердого тела расстояние между точками nii и т. не меняется, т. е. если ri и — радиусы-векторы точек, то d ri —/ 2 = 0. Для таких двух сил взаимодействия Fx = — = А, (г, — г. ) [c.168]

В физике эта аксиома известна как третий закон Ньютона. Пятая аксиома имеет важное значение в механике. Если тело 1 действует [c.11]

Теперь рассмотрим равновесие балки АВ. На нее действует сила Р. Связями являются шарнир В, передающий действие балки ВС, и заделка конца А. Реакцию шарнира В на балку АВ представим в виде двух составляющих Х в и Y b, которые согласно третьему закону Ньютона равны по величине и противоположны по направлениям соответственно силам Хд, Уд, т. е. [c.58]

Эту аксиому называют принципом равенства действия и противодействия. Она сформулирована Ньютоном, принята им в качестве третьего основного закона механики и опубликована в книге Математические начала натуральной философии . [c.27]

Следующий важнейший принцип, лишь слабые и неясные высказывания которого намечались до Ньютона, был сформулирован им под именем третьего закона в форме, приведенной нами в 3. [c.256]

ТРЕТЬЯ АКСИОМА МЕХАНИКИ НЬЮТОНА [c.206]

Эту аксиому называют законом или принципом равенства действия и противодействия. Она сформулирована Ньютоном, принята им в качестве третьего основного закона механики. [c.208]

Понятие силы дает возможность сформулировать третий закон Ньютона, который описывает взаимодействие двух материальных точек (определение 3.2.1). Пусть имеются две материальные точки А и В. Действие точки В на точку А выра зим силой Гд, а действие точки А на точку В — силой Гд. [c.161]

Третий закон Ньютона утверждает, что силы Та и Тв равны по величине, действуют вдоль одной прямой, направлены в противоположные стороны, но приложены к соответствующим точкам физически различных поступательно перемещающихся тел А и В закон равенства действия и противодействия). [c.161]

Таким образом предположение об идеальности связей системы точек, образующих твердое тело, означает, что взаимодействие между ними подчиняется третьему закону Ньютона (равенство действия и противодействия см. стр. 161). [c.341]

Наоборот, если предположить, что взаимодействие между точками твердого тела подчиняется третьему закону Ньютона, то получим [c.341]

Активные силы — понятие, связанное со вторым и третьим законами Ньютона. Пользуясь принципом освобождения от связей, вместо связей можно ввести их реакции и включить реакции в число внешних сил. Этим открывается возможность для обобщений теоремы об изменении количества движения. [c.383]

Обозначим также Н о суммарный вектор сил, действующих со стороны материальных точек, находящихся внутри объема V , на его оболочку. По третьему закону Ньютона имеем К о = —Коб- [c.407]

ТРЕТИЙ ЗАКОН НЬЮТОНА И УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ [c.50]

I. Закон схемы является третий закон Ньютона [c.50]

Так как в третьем законе Ньютона не содержатся кинематические элементы, то он справедлив в любых системах координат.. Этот закон описывает взаимодействие точек, благодаря этому он позволяет анализировать движение механических систем. [c.50]

Следует заметить, что третий закон Ньютона справедлив для точек подавляющего большинства механических систем. Однако в некоторых случаях он не выполняется. [c.51]

Предположим, что система состоит из п свободных дискретных материальных точек, для которых справедлив третий закон Ньютона. Тогда на основании уравнений движения (34.21) составим следующие выражения [c.51]

Силы внутреннего взаимодействия точек механической системы по третьему закону Ньютона попарно равны. Следовательно, сумма внутренних сил механической системы равна нулю [c.51]

Подчиняясь третьему закону Ньютона, главный вектор и главный момент внутренних сил, действующих на точки среды в объеме V, будут равны нулю, как это имеет место в равенствах (34.24) и [c.52]

Первая ф-ла носит название ф-лы Ньютона, третья—ф-лы Лагранжа-Гельмгольтца. Эти соотношения определяют собой место и ве [c.71]

В учебной литературе приводится три различных пути рассмотрения основных теорем. Первый путь в качестве исходных принимаются исторически установленные, подтвержденные практикой меры действия силы. Меры движения выступают тогда как следствия - как эффекты действия силы. Второй путь в качестве исходных принимаются три установленные в ходе исторического развития науки меры движения, которые принято вводить по определению вычисляется быстрота изменения этих мер движения во времени (производные по времени) на основе законов Ньютона. Третий путь меры движения выводятся математически из принципа относительности и закона сохранения движения. Из-за громоздкости этот третий путь используется крайне редко (см. кншу Айзермана М. А. Классическая механика. М. Наука, 1974). [c.122]

Реакции в кинематических парах обозначим двумя цифрами первая показывает номер звена, на которое действует сила, вторая — номер звена, со стороны которого действует сила. Наирнмер, реакция р2 — сн ча, действующая со стороны звена 1 иа звено 2. Причем по третьему закону Ньютона реакции / 21 и -F12 равны по значению, но противоположны по направлению [c.142]

Vlx = У гг. — Ш2Г21 Зт(ф30 + ф21)+ Mil ll 81п(ф10 + фи). Источник усилия f 1 равен Fx — усилию на источнике скорости. В этой схеме в явном виде учитывается третий закон Ньютона. [c.97]

В поступательной паре сила F y, приложенная к звену 1 от звена 2, направлена по нормали п—п к поверхности соприкосновения звеньев (рис. 5.1, а). Модуль силы fi2 и расстояние Ь — неизвестны и должны быть определены в процессе силового расчета. Сказанное полностью относится и к силе / 21> приложенной к звену 2 от звена /, так как силы взаимодействия F 2 и связаны третьим законом Ньютона Рч = — Р ч. [c.181]

Сила — результат взаимодействия материальных объектов. Это значит, что если Ра = (1 Ла1<И фО из-за наличия точки В, то и, наоборот, Fb = dqutdtФО из-за наличия точки А. Соотношение между силами Fa и Fh устанавливается третьим постулатом законом) Ньютона. Согласно этому постулату при взаимодействии между материальными объектами силы F и Fn равны по величине, действуют вдоль одной прямой, но направлены в противоположные стороны. Эгот закон формулируется иногда кратко так алюбое действие рлвно и противоположно противодействию . [c.55]

Заметим теперь, что в силу третьего закона Ньютона силы, взаимодействия хвух материальных точек всегда равны, действуют по одной прямой и направлены в противоположные стороны. Поэтому, когда мы их складываем, составляя главный вектор, они взаимно уничтожаются и в выражение главного вектора не входят. Таким образом, главный вектор всех внутренних сил системы всегда равен нулю [c.68]

Отметим еще следующее. Если на точку действует некоторая сила F, то эта сила есть результат взаимодействия точки с каким-то другим телом. При этом по третьему закону Ньютона на данное тело будет со стороны точки действовать сила Q = — F (сила противодействия). С другой стороны, если мы будем применять к точке, движущейся под действием силы F, принцип Даламбера, то, вводя силу инерции J, получим, согласно уравнению (88), F- -J = 0 или J= — F. Отсюда следует, что J=Q, т. е. что сила инерции равна как вектор силе противодействия. Однако эти две силы не следует отождествлять. Сила Q есть сила, реально действующая на тело, с которым взаимодействует движущаяся точка, и равенство Q = —F выражает соотношение, вытекающее из закона действия и противодействия (уравновешивать силу F сила Q не может, так как эти силы приложены к разным телам). Сила же У = — mw, на движущееся тело (или точку) не действует, а равенство F- -J—0 вырамсает в статической форме уравнение движения точки, находящейся под действием только силы F. Эти рассуждения относятся и к случаю, когда на точку действует несколько сил, если под F понимать их равнодействующую, а под Q — геометрическую сумму сил противодействия. [c.437]

С двумя из этих законов (с первым и третьим) мы ознакомились в курсе статики (см. 3). Но необходимо обратить вниманне на некоторые обстоятельства, которые в динамике имеют большое значение. Поэтому, приступая к курсу динамики, мы критически рассмотрим первую аксиому Ньютона, затем изучим вторую аксиому, а потом расширим наше знакомство с третьей аксиомой. [c.247]

Шарнир идеальный одностепенной он допускает относительное движение стержней только в плоскости чертежа. При этом шарнир не оказывает сопротивления изменению угла между стержнями (отсутствует момент сил трения). По третьему закону Ньютона силы П1 и П2 противоположны. По симметрии примем их горизонтальными. [c.355]

В формулировке третьего закона Ньютона силы приложены к двум различным точка.м. Поэтому ускорение, вызываемое этими равными силами, приложенными к различным точкам, зависит от массы последних. Например, силы притяжения Солнца и Земли равны, но сила притяжения Солнца вызывает существенное ускорение Земли, а сила притяжения Земли вызываб Т ничтожно малое ускорение Солнца. [c.50]

Идеальные связи представляют модель существующих в прпро-де связей. К ним относятся поверхности и кривые с пренебрежимо малым трением, ибо Nv в этом случае перпендикуляр1ю бГг, шарниры без трения, ибо силы реакции их проходят через ось шарнира, для которой 6fv = 0. В класс механических систем, с идеальными связями входит абсолютно твердое тело. Действительно, его произвольные точки а м Ь находятся на неизменном расстоянии, в результате действия внутренних сил, которые иредставляют реакции связей Na и Nft абсолютно твердого тела. Сумма работ этих сил равна нулю, ибо вводя виртуальные скорости, используя третий закон Ньютона и теорему Грасго([)а, можно записать [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...