Температура жидкости

В точке а, наказывающей состояние сплава К при температуре i, (рис. 95), сплав состоит из ристаллов В и жидкости. Выше точки I сплав находился в одно фа3 иом состоянии, и концентрация компонентов в этой фазе (т. е. в жидкости) определялась проекцией точки I. При охлаждении из сплава выделяются кристаллы В и состав жидкости изменяется в сторону увеличения в ней компонента Л. При температуре t концентрация компонента В в жидкости определяется проекцией точки 6 это. максимальное количество компонента В, которое может содержать жидкость при t,. По достижении эвтектической температуры жидкость принимает эвтектическую концентрацию. Следовательно, при охлаждении сплава К концентрация жидкости меняется по кривой 1 . Выделяющиеся кристаллы В имеют постоянный состав — это чистый компонент В, концентрация которого лежит иа вертикальной оси ВВ. [c.121]

В пластине толщиной s = 5 мм действуют равномерно распределенные внутренние источники теплоты ( = 2,7-10 Bt/m , Коэффициент теплопроводности материала пластины Х = 25 Вт/(м-°С). Коэффициенты теплоотдачи от поверхностей пластины к обтекающей их жидкости 1 = 3000 Вт/(м2-°С) и аз=1500 Вт/(м -°С), а температуры жидкости соответственно равны , i = 130° и i,K2=140° . [c.31]

Пластина с равномерно распределенными внутренними источниками теплоты <7 , Вт/м , обтекается с двух сторон жидкостью. Толщина пластины s, м, коэффициент теплопроводности ее материала X, Вт/(м-°С). Температура жидкости со стороны одной из поверхностей равна <жь °С, и коэффициент теплоотдачи от этой поверхности к жидкости равен ai, Вт/(м -°С). [c.32]

Определить значение температуры жидкости со стороны другой поверхности /ж2, при которой тепловой поток через эту поверхность будет равен нулю (дс2=0). [c.32]

Вычислить значения критериев Nu, Re и Ре, приняв в качестве определяющей температуры среднеарифметическую температуру жидкости. Коэффициент теплоотдачи отнести к средней арифметической разности температур между водой и стенкой. [c.56]

Как изменятся значения числа Nu и коэффициента теплоотдачи при вязкостном режиме течения жидкости в трубе, если диаметр трубы увеличить соответственно в 2 и 4 раза, сохранив среднюю температуру жидкости и температуру стенки постоянными а) при постоянной скорости х<идкости и б) при постоянном расходе жидкости. [c.69]

Так как заданы температуры и tmi, то число Re можно определить по среднеарифметической температуре жидкости [c.84]

Как изменится коэффициент теплоотдачи при турбулентном режиме течения жидкости в трубе, если скорость жидкости возрастет соответственно в 2 и 4 раза, а диаметр трубы и средине температуры жидкости и стенки останутся неизменными [c.85]

Здесь Тж и Гс — температуры жидкости и стенки. К Гт —псев-докритическая температура. К, т. е. температура, при которой теплоемкость имеет максимум при данном давлении. [c.107]

Относительные значения температур жидкости и стенки [c.108]

Относительное значение температур жидкости и стенки при р = = 24 МПа Лп=380,7°С и Гж 370 + 273 643 [c.113]

По трубке диаметром d = 4 мм движется двуокись углерода при давлении р=10 МПа и нагревается при примерно постоянной плотности теплового потока на стенке. В сечениях х на расстоянии x>20d от входа в обогреваемый участок трубы местные число Рейнольдса, среднемассовая температура жидкости и температура стенки равны соответственно Re = 2-10S /жх = 22 С, t x = = 227° С. [c.114]

Таким образом, t 2<.im, хотя дсг=0. Это объясняется тем, что хотя температура стенки меньше среднемассовой температуры жидкости, градиент температуры жидкости на стенке равен нулю (рис. 5-16, а). [c.128]

Сравнение произвести при одинаковых скоростях, средних температурах жидкости и одинаковых температурных напорах. [c.141]

Сравнение произвести при одинаковых скоростях и средних температурах жидкостей, равных соответственно w=2 м/с и tx = 70° , и при температуре поверхности трубки <с=90°С. [c.141]

Определить также, как изменятся значения коэффициентов теплоотдачи для воды и масла, если при тех же средней температуре жидкости и температурном напоре будет производиться охлаждение жидкости (<ж = 70"С и с=50°С). [c.141]

Сравнение произвести при числе Рг=1 для труб одного диаметра при одинаковых температурах жидкости и поверхностей труб. Поправочный коэффициент принять равным 1. [c.145]

Во формуле (7-1) индексы ж и с означают, что физические свойства жидкости выбираются соответственно при температуре жидкости <,к вдали от поверхности теплообмена и температуре стенки t - При движении вдоль вертикальной стенки за определяющий размер принимается высота поверхности теплообмена, а для горизонтального цилиндра — его наружный диаметр [c.149]

Расширение ртути относительно стекла, которое приводит к движению ртути вверх по капилляру, в основой определяется температурой резервуара, но зависит также и от температуры корпуса. По этой причине необходимо иметь определенную глубину погружения или, если это невозможно, вводить соответствующую поправку. Ртутными термометрами удобнее всего измерять температуру жидкости, когда уровень погружения хорошо определен. [c.402]

У сплава / кристаллизация начинается в точке / при выпадении из жидкости кристаллов (3-раствора состава точки Ь. Однако при снижении температуры жидкость изменяет концентрацию по линии ликвидуса от точки / до точки с, а кристаллы (3 — по линии солидуса от точки Ь до точки О. При достижении линии перитектики СРВ жидкость имеет состав точки С, а кристаллы — состав точки о. При взаимодействии этих фаз образуется третья фаза а, концентрация которой опре-соответствует перитектической реакции [c.46]

Газообразное тело в состоянии, близком к кипящей жидкости, называется паром, а процесс превращения вещества из жидкого состояния в парообразное называется парообразованием. Испарением называется парообразование, которое происходит всегда прк любой температуре с поверхности жидкости. Процесс испарения заключается в том, что отдельные молекулы с большими скоростями преодолевают притяжение соседних молекул и вылетают в окружающее пространство. Интенсивность испарения возрастаете увеличением температуры жидкости. [c.172]

Таким образом, пар, соприкасающийся с жидкостью и находящийся в термическом с ней равновесии, называется насыщенным. С изменением температуры жидкости равновесие нарушается, вызывая соответствующее изменение плотности и давления насыщенного пара. [c.173]

Абсорбционная холодильная установка работает следующим образом. В парогенераторе 1 при подводе теплоты <7i холодильный агент выпаривается и в виде почти сухого насыщенного пара направляется в конденсатор 2, где полностью конденсируется, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде. Холодильный агент в виде жидкости дросселируется в регулирующем вентиле 3, при этом давление его уменьшается и температура жидкости падает до температуры более низкой, чем температура охлаждаемого помещения 4. [c.334]

Рассмотрим процесс парообразования бинарной смеси в t -диаграмме. Допустим, что начальное состояние исследуемой смеси характеризуется точкой I с концентрацией j и температурой Если к данному раствору подводить теплоту, то ее температура будет возрастать по линии 1-2. В точке 2, расположенной на кривой кипящей жидкости, раствор закипит, и температура сухого насыщенного пара в точке 2" будет равна температуре жидкости. Состав пара в точке 2" значительно отличается от состава кипящей жидкости в точке 2. Следовательно, в точке 2 находится кипящая жидкость состава j и находящийся в равновесии сухой насыщенный пар состава Сг, причем С2">С2. [c.335]

Таким образом, если в испарителе, помещенном в охлаждаемом помещении, образуется насыщенный пар с высокой концентрацией С2", состояние которого изображается точкой 2", то этот пар может находиться в равновесии с кипящей жидкостью, имеющей концентрацию Сг. По отношению к жидкости с меньшей концентрацией С4 <СС2, кипящей при температуре этот пар является переохлажденным поэтому при соприкосновении их начнется конденсация пара, следствием которой будет полное поглощение или абсорбция пара жидкостью. При этом тепло конденсации будет отводиться при температуре жидкости более высокой, чем температура пара t-i- В результате будет происходить переход теплоты от тела менее нагретого (пара высокой концентрации) к телу более нагретому (жидкости низкой концентрации). [c.335]

Во все формулы для определения величины теплового потока входит значение температуры жидкости, которая в большинстве случаев распределяется неравномерно как по сечению канала, так и по его длине. В связи с этим в технических расчетах под температурой жидкости понимают среднюю температуру потока, которая определяется следующим образом. [c.427]

Измерение температуры жидкости в отдельных точках канала по сечению можно произвести с помощью термопар. [c.428]

Если температура потока жидкости изменяется не только по сечению, но и по длине канала, то необходимо производить ее усреднение также и вдоль течения жидкости. Обозначим среднюю температуру стенки /ст. среднюю температуру жидкости у входа в канал — а у выхода — тогда усредненная температура потока по длине канала может быть определена по формуле [c.428]

По этим уравнениям определяют критерий Нуссельта, а по нему коэффициент теплоотдачи а = Nu-kld, где за определяющую температуру принята средняя температура жидкости, за определяющую скорость — средняя скорость жидкости в трубе, за определяющий размер — диаметр круглой трубы или эквивалентный диаметр трубы любой формы. [c.430]

При турбулентном течении жидкость в потоке весьма интенсивно перемешивается и естественная конвекция почти не оказывает влияния на теплоотдачу. Температура жидкости по сечению ядра практически постоянна. Большое изменение температуры наблюдается только в пограничном слое. При нагревании жидкости интенсивность теплоотдачи выше, чем при охлаждении. Эта зависимость хорошо учитывается отношением [c.430]

Молекулы газа движутся беспорядочно. Когда газ при отводе теплоты и соответствующем уменьщении энтропии конденсируется в жидкость, молекулы занимают более определенное положение (некоторое время молекула жидкости колеблется около какого-то положения равновесия, затем положение равновесия смещается и т. д., т. е. происходят одновременно медленные перемещения молекул и их колебания внутри малых объемов). При дальнейшем понижении температуры жидкости энтропия уменьшается, а тепловое движение молекул становится все мепее интенсивным. Наконец, жидкость затвердевает, что связано с дальнейшим уменьшением энтропии, неупорядоченность становится enie меньше (молекулы только колеблются около средних равновесных положений). [c.28]

Аналогичным обр ом осуществляется и тепловое взаимодействие потока с пластиной. Частицы жидкости, прилипшие к поверхности, имеют температуру, равную температуре поверхности 1с. Соприкасающиеся с этими частип.ами движу циеся слои жидкости охлаждаются, отдавая им свою теплоту. От соприкосновения с этими слоями охлаждаются следующие более удаленные от поверхности слои потока—так формируется тепловой пограничный слой, в пределах которого температура меняется от t на поверхности до в невозмущенном потоке. По аналогии с гидродинамическим пограничным слоем толщина теплового по1 раничного слоя бт принимается равной расстоянию от поверхности до точки, в которой избыточная температура жидкости отличается от избыточной температуры невозмущенного потока Ож = ж — (г на малую величину (обычно на 1 %). [c.79]

Для шахтн1)1х пучков С = 0,41 п = 0,6, для коридорных С = 0,26 л = 0,65. Определяющим размером в (10.8) является наружный диаметр труб, определяющей температурой — среднее значение между температурами жидкости от пучка и после него. Скорость Wk рассчитывается как отношение объемного расхода теплоносителя при к наиболее узкому сечению в пучке, ширина которого меньше ширины канала на значения произведения наружного диаметра труб на их число в одном ряду. Поправочный коэффициент Es учитывает влияние попере- [c.85]

Из уравиепия (2.71) следует, что критический кавитационный запас зависит только от скорости движения жидкости, оп])еделяе,мой конструкцией пасоса и режимом его работы. Ои не зависит от барометрического давления и мало зависит от ])ода и температуры жидкости, если числа Re потоков в рабочем колесе не слишком силт.ио j)a3- [c.205]

Пластина с равномерно распредсленними внутренними источниками теплоты, равными qr. Вт/м , обтекается с обеих сторон жидкостью. Коэффициенты теплоотдачи от поверхностей пластины к жидкости и температуры жидкости равны соответственно l и а , Вт/(м -°С), L i и tjKb С. Толщина пластины S, м, коэффициент теплопроводности ее материала X, Вт/(м-°С). [c.33]

Для расчета те1ГЛ00тдачн необходимо 3H iti, среднюю по длине трубы температуру жидкости. Так как температура воды на выходе из трубы неизвестна, то задачу ренгаем методом последовательных приближений. [c.92]

Расчет выполнить при том же расходе воды G = 0,15 кг/с и при температурах жидкости и стенки ш = 400°С и о=440 С, т. е. примерно прп тех же отношениях Т,к1 Тт и T lTm, что в задаче 5-68. Результаты расчета сравнить с ответом к задаче 5-68. [c.109]

Так как при движении жидкости работа сил трения переходит в тепло, то между давлением и температурой жидкости в каждом сечении зазора существует определенная завнеимоеть. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...