Сухой насыщенный пар (по температурам)

Сухой насыщенный пар (по температурам) [c.410]

Значения удельных объемов, энтальпии, энтропии и других величин, характеризующих состояние пара, можно определять по таблицам пара, в которых эти значения даются для большого диапазона давлений и температур. Таблицы составляются для сухого насыщенного пара и для перегретого пара. Для насыщенного пара в зависимости от постановки задачи приходится либо по температуре пара находить его давления и все прочие величины, либо по давлению пара — его температуру и остальные величины. В связи с этим отдельно составляются таблицы для сухого насыщенного пара по температурам (см. приложение 5) и таблицы сухого насыщенного пара по давлениям (см. приложение 6). В приложении 5 в первом вертикальном столбце приведены возрастающие значения температуры сухого насыщенного пара и по горизонтальным строчкам против каждого значения температуры сухого насыщенного пара даны соответствующие этой температуре значения давления, удельных объемов, плотности р", энтальпии, теплоты парообразования и энтропии. Например, температуре сухого насыщенного пара 120° С соответствуют следующие значения давления и других величин [c.131]

СУХОЙ НАСЫЩЕННЫЙ ПАР (ПО ТЕМПЕРАТУРАМ) [c.604]

Давление сухого насыщенного пара при температуре смеси t = 50° С находим по таблице насыщенного пара [c.40]

Удельный объем смеси изменяется пропорционально удельному объему сухого насыщенного пара при температуре смеси. Таким образом, с помощью удельного объема сухого насыщенного пара устанавливается зависимость между температурой и удельным объемом смеси. Аналогично по формуле (III. 4) имеем [c.41]

Если изотермический процесс 1 — 2 происходит при температуре I, меньшей максимальной (точка N), но большей температуры в точке К (где тождественны паровая и жидкая фазы, т. е. 1к>и>1к), то он находится в двухфазной области. В этом случае в начальной точке 1 будет сухой насыщенный пар. По мере удаления от точки / в системе появится и начнет сначала увеличиваться количество жидкой фазы, а затем по мере приближения к точке 2, расположенной также на кривой сухого насыщенного пара, количество жидкой фазы будет уменьшаться, и в точке 2 эта фаза исчезнет совсем. Следовательно, в процессе 1— р [c.19]

Определить по таблице давление, плотность, энтальпию и энтропию сухого насыщенного пара, имеющего температуру 200°С. [c.69]

Бинарная ртутно-водяная установка работает по схеме, показанной на рис. 14.8. Ртутный котел вырабатывает сухой насыщенный пар при температуре iPi=500° , который направляется в ртутную турбину. Отработанный пар с температурой Р2=230°С идет в конденсатор-испаритель, где отдает теплоту конденсации воде, подаваемой насосом из конденсатора пароводяной турбины. При этом вода превращается также в сухой насыщенный пар, который перегревается в пароперегревателе, установленном в газоходах ртутного котла, и направляется в пароводяную турбину. Параметры водяного пара pi=2,4 МПа, /, = 520 °С давление в конденсаторе Р2=40 гПа. [c.152]

Бинарная ртутно-водяная установка работает по схеме рис. 14-8. Ртутный котел вырабатывает сухой насыщенный пар при температуре < =500° С, который направляется в ртутную турбину. Отработанный пар с температурой < =230°С идет в конденсатор-испаритель, где отдает тепло конденсации воде, подаваемой насосом из конденсатора пароводяной турбины. При этом вода превращается также в сухой насыщенный пар, который перегревается в пароперегревателе, установленном в газоходах ртутного котла, и направля- [c.167]

За нулевое состояние, от которого отсчитываются величины s, s", принято состояние воды в тройной точке. Так как состояние кипящей воды и сухого насыщенного пара определяется только одним параметром, то по известному давлению или температуре из таблиц воды и водяного пара берутся значения у, и", /г, h s, s", г [c.37]

Влажный воздух, который не содержит при данном давлении и температуре максимально возможное количество водяного пара, называют ненасыщенным. Ненасыщенный влажный воздух представляет собой смесь сухого воздуха и перегретого пара, что видно из ри-диаграммы (см. рис. 15-1). Парциальное давление перегретого пара в смеси будет меньше давления насыщения при данной температуре. Количество перегретого пара в 1 воздуха численно равно плотности перегретого пара, но меньше численной величины плотности сухого насыщенного пара. Охлаждая воздух, а следовательно, и перегретый пар при каком-либо постоянном давлении р, например, по линии 7-8, можно довести перегретый пар до состояния насыщения, характеризуемой точкой 8. Это будет тогда, когда температура воздуха станет равной температуре насыщения при данном парциальном давлении водяного пара. Эту температуру называют температурой точки росы. [c.238]

Понижая температуру ненасыщенного влажного воздуха (ф-с ) при постоянном давлении, его можно довести до состояния насыщения (ф = 1). Это произойдет в тот момент, когда температура воздуха станет равной температуре сухого насыщенного пара при данном парциальном давлении его в воздухе. При дальнейшем охлаждении влажного воздуха из него начнет выделяться вода в виде тумана или росы. Температура точки росы tp определяется при помощи гигрометра, а парциальное давление пара р при помощи психрометра. Зная температуру точки росы и температуру воздуха, по таблицам [c.239]

Рассмотрим процесс парообразования бинарной смеси в t -диаграмме. Допустим, что начальное состояние исследуемой смеси характеризуется точкой I с концентрацией j и температурой Если к данному раствору подводить теплоту, то ее температура будет возрастать по линии 1-2. В точке 2, расположенной на кривой кипящей жидкости, раствор закипит, и температура сухого насыщенного пара в точке 2" будет равна температуре жидкости. Состав пара в точке 2" значительно отличается от состава кипящей жидкости в точке 2. Следовательно, в точке 2 находится кипящая жидкость состава j и находящийся в равновесии сухой насыщенный пар состава Сг, причем С2">С2. [c.335]

Сухой насыщенный пар и вода на кривой насыщения (по температурам) [c.536]

Перегретый пар имеет более высокую температуру I по сравнению с температурой / сухого насыщенного пара того же давления. Следовательно, в отличие от насыщенного пара перегретый пар определенного давления может иметь различные температуры. Для характеристики со-стоя[П1 Я перегретого пара необходимо знать два его параметра, например давление и температуру. Разность температур перегретого и насыщенного пара того же давления I— н называют перегревом пара. [c.172]

При полном испарении жидкости состояние сухого насыщенного пара определяется одним параметром давлением или температурой. Поэтому объем, внутренняя энергия и энтальпия определяются по таблицам насыщенного пара по давлению или температуре. [c.114]

Процесс перегрева пара при давлении р соответствует на диаграмме (см. рис. 7.3) линии а"—а, а количество подведенной теплоты — площади иа"аёи, причем удельное количество теплоты для превращения сухого насыщенного пара в перегретый с температурой Т можно определить по уравнению [c.86]

Значение плотности рн определяют из таблиц, составленных для сухого насыщенного пара, как функцию температуры влажного воздуха при см а. При температуре влажного воздуха выше температуры насыщения ( см> а) величину р находят в таблицах для перегретого водяного пара по данным о рсм и см. [c.128]

Перегрев пара. Если к сухому насыщенному пару (точка с на рис. 8.1 и 8.2) при постоянном давлении подводить теплоту, то его температура и удельный объем будут увеличиваться. В результате нагрева сухого насыщенного пара получают перегретый пар (например, состояние в точке d). Количество теп лоты, затрачиваемое на перегрев 1 кг сухого пара г/ (теплота перегрева) от температуры насыщения до заданной температуры t, можно определить по формуле [c.91]

Сухой насыщенный пар с давлением 0,09 МПа сжимается по изоэнтропе (адиабате) до Определить конечную температуру, работу и располагаемую работу процесса. [c.66]

Сухой насыщенный пар перегревается при постоянном давлении р = И МПа до температуры 510 °С, затем расширяется по изоэнтропе (адиабате) вновь до состояния сухого насыщенного пара. Найти теплоту перегрева, изменение внутренней энергии и энтальпии пара в сложном процессе. [c.66]

На рис. 8.45 представлен теоретический цикл паровой компрессионной холодильной машины. Процесс 4—/ представляет собой испарение жидкого холодильного агента при температуре и давлении за счет теплоты охлаждаемого тела. Состояние влажного пара, засасываемого компрессором, характеризуется точкой 1. Компрессор сжимает пар адиабатически по линии 1—2. Состояние в точке 2 соответствует сухому насыщенному пару, а в некоторых циклах — влажному или перегретому пару. Сжатый холодильный агент поступает затем в конденсатор, где осуществляется процесс отдачи теплоты (линия 2—3) при постоянном давлении и соответствующей ему температуре Тд. Адиабатическое расширение жидкости по линии 3—4 обусловливает необходимость использования расширительного цилиндра. [c.559]

При низких давлениях чрезвычайно трудно экспериментально определить удельный объем сухого насыщенного пара V". Тогда, проведя исследование кривой насыщения, т. е. определив зависимость давления насыщения от температуры и измерив теплоту парообразования г, можно рассчитать величину v"—v по (1.9). При высоких же давлениях затруднено точное измерение г, и она может быть вычислена по результатам исследования кривой насыщения и удельных объемов. [c.14]

Наиболее простое выражение для кривой насыщения получится, если предположить, что в (1.9), теплота парообразования не зависит от температуры, удельный объем сухого насыщенного пара о" можно выразить по уравнению идеального газа (1.2), а удельный объем жидкой фазы и значительно меньше удельного объема паровой [c.14]

В программе (рис. 10.7,а) расчету энтальпии и энтропии сухого насыщенного пара Л"ь з"1 предшествует расчет температуры Рис. 10.6. Три варианта Насыщения по (10.17). Ко-адиабатных процессов печную энтальпию находят сле- [c.252]

Сначала находятся по (10.18) изобарно-изотермический потенциал фю, энтальпии кипящей воды йю и сухого насыщенного пара кю" при температуре питательной воды 1п.в, равной температуре пара первого отбора Далее, используя определение изобарно-изотермического потенциала (10.19), рассчитывают энтальпию /г1о пара первого отбора для обратимого адиабатного процесса в турбине. При этом энтропия в этой точке принимается равной первоначальной 5ю = 51. [c.280]

Если Рк<Ра, то адиабатный процесс заканчивается в области влажного пара. Для расчета такого процесса дополнительно находятся энтропия в точке А по (10.18) температура пара в конце процесса, равная температуре насыщения при конечном давлении Рк, изобарно-изотермический. потенциал (рг и энтальпии кипящей жидкости Л г и сухого насыщенного пара /г"г при конечном давлении. Все это позволяет определить энтальпии в конце изоэнтропного расширения Л2 и йгд (10.20), аналогичные энтальпиям / 4 и /г4А для процесса 3—4д. Энтальпия в конце действительного процесса расширения йгд при этом находится по (10.48) применительно к процессу А—2д, аналогичному процессу А—4д на рис. 10.26,е. Заканчивается этот фрагмент программы расчетом степени сухости пара за турбиной д 2д по (10.52). В результате расчета процесса 1—2д находятся энтальпии пара перед турбиной, за турбиной (для обратимого и необратимого процессов) и конечная степень сухости Х2д. После этого аналогично рассчитывается процесс 3—4д, в результате чего находятся Аз, А4, Л4Д и Хщ (рис. [c.291]

Вертикальная поверхность с температурой с находится в контакте с сухим насыщенным паром, имеющим температуру насыщения tн. При конденсации на поверхности образуется стекающая вниз ламинарная пленка конденсата, толщина которой б увеличивается в направлении оси Ох (рис. 15.7). Под действием температурного напора А = н— с в стенку отводится тепловой поток д, который будем считать неизменным по толщине пленки вдоль оси Оу такое предположение соответствует пренебрежению конвективным переносом теплоты движущейся пленкой и прямолинейному профилю температуры поперек пленки. Для сечения, расположенного на расстоянии X от верхней кромки дх = кА11бх, с другой стороны, по уравнению Ньютона — Рихмана qx = OLxAt , отсюда получаем [c.398]

Циклы Карно и Реикииа насыщенного пара. Регенерация теплоты. Цикл Карно насыщенного пара можно было бы осуществить следующим образом (рис. 6.6). Теплота от горячего источника подводится при постоянной температуре Т по линии 5-1, в результате чего вода с параметрами точки 5 превращается в сухой насыщенный пар с параметрами точки I. Пар адиабатно расширяется в турбине до температуры [c.61]

Энтальпия 1 кг оухого воздуха, выраженная в кдж кг, численно равна его температуре f С, теплоемкость сухого воздуха при постоянном давлении равна 1 кдж/кг-град. Энтальпия ] кг сухого насыщенного пара при малых давлениях может быть определена по эмпирической формуле [c.241]

Схема холодильной компрессорной установки, работаюш,ей на парах аммиака (NH3), представлена на рис. 21-8. В компрессоре сжимается аммиачный сухой насыщенный пар или влажный пар с большой степенью сухости по адиабате 1-2 до состояния перегретого пара в точке / (рис. 21-9). Из компрессора пар нагнетается в конденсатор, где полностью превращается в жидкость (процесс 1-5-4). Из конденсатора жидкий аммиак проходит через дроссельный вентиль, в котором дросселируется, что сопровождается ионижением температуры и давления. Затем жидкий аммиак с низкой температурой поступает в охладитель, где, получая теплоту (в процессе 3-2), испаряется и охлаждает рассол, который циркулирует в охлаждаемых камерах. Процесс дросселирования, как необратимый процесс, изображается на диаграмме условной кривой 4-3. [c.336]

Состояние сухого насыщенного пара определяется его давлением или температурой. По табл. XIII можно найти давление пара (и все остальные его параметры) по темпе- [c.170]

Количество теплоты, необходимое для перевода 1 кг сухого насыщенного пара при р = onst в перегретый с температурой t, называют теплотой перегрева и определяют по формуле [c.115]

Рассматривая влажный газ как газовую смесь, выведем соотношения, связывающие параметры влажного газа Пусть состояние влажного газа определяется его давлением р, температурой t, плотностью р и относительной влажностью ф. По таблицам сухого насыщенного пара определяем для данной темпераауры значения р и р . [c.120]

Электроемкостный метод основан на различной диэлектрической проницаемости жидкости и газа (пара). Например, диэлектрическая проницаемость воды при 293 К еж = 80,5 и несколько-уменьшается с повышением температуры, а диэлектрическая проницаемость сухого насыщенного пара ег=1. Предположим, что слой жидкости толщиной б равномерно распределен по поверхности пластины плоского конденсатора, тогда емкость будет опре- [c.252]

Пусть 1 кг воды при О °С находится в цилиндре с подвижегым поршнем, оказывающим на жидкость постоянное давление. Ма V—/>диаграмме (рис. 11.2) состояние воды с этими параметрами может быть определено точкой 1. При этом жидкость является ненасыщенной. Затем по мере подвода теплоты температура жидкости увеличивается, объем ее растет, вода переходит в состолиие насыщенной жидкости (точка 2). При дальнейшем подводе теплоты начинается процесс парообразования, вода находится в состоянии влажного насыщенного пара, ее температура остается постоянной. Процесс получе1Н1я сухого насыщенного нара из насыщенной жидкости на диаграмме изображается отрезком 2—3, причем на этом участке изобара совпадает с изотермой. В точке 3 пар находится в состоянии сухого насыщенного если его н дальше нагревать при постоянном давлении, сухой пар становится перегретым (точка 4). Если же подобный процесс парообразования рассмотреть ири более высоком давлении pi, изобара, соответствующая этому давлению, на диаграмме пройдет выше изобары р и точки, характеризующие процесс парообразования, разместятся на диаграмме следующим образом точка 1 лежит почти на вертикали, [c.194]

Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) тепло, необходимое для перехода вещества из состояния 1 в состояние 2, называется интегральной теплотой парообразования при постоянном давлении г р. Очевидно, что интегральная теплота конденсации (переход от 2 к 1) равна и противоположна по знаку теплоте парообразования. Если процесс парообразования осуществляется не П ри /7= onst, а при r= onst путем подвода тепла и изменения давления, то соответствующее количество тепла представит собой интегральную теплоту парообразования при постоянной температуре гт- Эти две величины в общем случае различны по значениям. На практике часто приходится иметь дело с процессом, когда из жидкости, находящейся в состоянии насыщения в точке 1, путем подвода соответствующего количества тепла получают малое количество пара, равновесного с жидкостью (точка <3). Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) получающегося лара тепло называется в этом случае дифференциальной теплотой парообразования при постоянном давлении 9 ". Аналогично может быть получена дифференциальная теплота парообразования при Г — onst — Как будет показано ниже, если из сухого насыщенного пара в точ- [c.211]

Сухой насыщенный пар с параметрами pj, tsi поступает из котла 1 в турбину 2, приводящую во вращение генератор 3. В турбине пар расширяется до давления р. , соответствующего температуре насыщения /<,2, незначительно превышающей температуру окрулоющей среды (охлаждающей воды). Полученный в результате раснп ре-ния в турбине влажный пар низкого давления поступает в конденсатор 4, где полностью конденсируется, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде, проходящей по трубкам конденсатора. Питательная вода из конденсатора забирается насосом 5, сжимается до давления равного давлению в паровом котле, и подается в котел. Параметры воды на входе в котел — р , Поступившая в котел вода смешивается с кипящей водой и вследствие подвода теплоты извне нагревается до температуры кипения и испаряется. [c.540]

ПО известным температуре 1 и давлению pi по (10.13) и (10.14). В результате обращения к стандартной программе ДСНП определяется давление, температура и энтальпия сухого насыщенного пара в точке А (рис. 10.23,е) рл, Та, На. [c.285]

Если к сухому насыщенному пару, состояние которого определяется точкой 3, продолжать подводить тепло при р = onst, температура его будет увеличиваться. Так, пар, характеризуемый любой точкой 5, лежащей правее точки 3, имеет температуру более высокую, чем температура насыщения при данном данлении (точка 3), и поэтому называется перегретым паром. Он существенно отличается по своим свойствам от пара, который характеризуется точками, лежащими на отрезке 2-3. И, действительно, проведем для пара в точке 5 изотерму. Это будет кривая З -б. Она показывает, что перегретый пар при t = onst, как и идеальный газ, может существовать и при большем, и при меньшем давлении, чем в точке 5. Следовательно, в противоположность насыщенному пару перегретый пар не насыщает пространства, в котором он находится, т. е. перегретый пар — это ненасыщенный пар. [c.111]

Перегретый пар каких-либо температуры и давления можно получить путем подвода тепла к сухому насыщенному пару того же давления. Количество тепла, которое будет при этом затрачено, определится как внешнее тепло в процессе р = onst по формуле (2-30). Отсюда, если энтальпия перегретого пара t, а сухого насыщенного t", [c.117]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / г-диаграмме (рис. 3-22) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения воды тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости молекул ее, преодолевших поверхностное натяжение жидкости. Так как дальнейшее проникновение молекул жидкости из этого слоя в воздух затруднено вследствие столкновения их с молекулами воздуха, концентрация молекул жидкости в тонком слое, прилегающем к поверхности жидкости, велика и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое насыщен водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемом мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздух а в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что энтальпия насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр, (почти) одинаковы. Отсюда нахождение в / f-диаграмме точки, характеризующей состояние ненасыщенного воздуха в помещении по показаниям психрометра, сводится к следующему. На линии ср = 100% находят точку соответственно показанию мокрого термометра. Из нее проводят линию 1 = = onst. Очевидно, на этой линии находится точка, характеризующая состояние воздуха в помещении, в котором находится психрометр. Взяв пересечение линии I = onst с изотермой сухого термометра, находят искомую точку. По ее координатам и с помощью линий /d-диаграммы находят все параметры воздуха в помещении (см. пример 3-17). [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...