Жидкости Температуры кипения и теплота

Полной теплотой влажного пара называется сумма теплоты, затраченной на нагрев 1 кг жидкости до температуры кипения и теплоты, затраченной на испарение х кг влаги, т. е. [c.41]

R, Т и г — газовая постоянная, абсолютная температура кипения и теплота парообразования жидкости. [c.83]

Таким образом, полная теплота сухого насыщенного пара равна сумме теплоты, затраченной на подогрев жидкости до температуры кипения, и теплоты парообразования. [c.28]

Теоретический цикл пароэжекторной холодильной установки на Г—5-диаграмме изображается следующим образом (рис. 9.4,6). Линия 1—2 соответствует испарению хладоагента в испарителе, линия 3—4 — процессу адиабатного расширения рабочего пара в сопле эжектора. Параметры паровой смеси после смешения рабочего пара (точка 4) н пара холодильного агента (точка 2) определяются точкой 5, а линия 5—6 соответствует повышению давления смеси паров в диффузоре. Отвод теплоты и конденсация паровой смеси в конденсаторе изображены линией 6—7. Линия 7—1 соответствует дросселированию холодильного агента в редукционном вентиле. Для части конденсата хладоагента, поступившего в парогенератор, линии 7- 8 и 8—3 соответствуют нагреву жидкости до температуры кипения и превращения ее в пар. [c.226]

Более выгодны и удобны по сравнению с воздушными паровые компрессорные холодильные установки, позволяющие в области насыщенного пара осуществить изотермические отвод и подвод теплоты, отбираемой у охлаждающей среды, и приблизить холодильный цикл к обратному циклу Карно. В качестве хладагентов в этих установках используются пары жидкостей, температура кипения (насыщения) которых при атмосферном давлении ниже О °С (низко-кипящие жидкости) аммиак (4 = —35 °С), фреон-12 ( = —30 °С), хлористый метил t = —23 °С) и др. [c.133]

Помимо этого должно быть учтено, что в случае ненасыщенного газа температура жидкости, содержащейся в смеси , ниже температуры смеси то же имеет место обычно при вводе жидкости извне. Это обстоятельство приводит не только к необратимости процесса, о чем уже упоминалось, но и к другим существенным изменениям в явлениях, сопровождающих испарение влаги. При превращении жидкости в пар в этом случае затрачивается тепло не только на фазовый переход, но и на нагрев жидкости до температуры кипения и на перегрев пара. Поэтому количество тепла, поглощаемое при испарении, равно не теплоте парообразования, а разности энтальпий получающегося пара и впрыскиваемой жидкости. Аналогично вместо внутренней теплоты парообразования q в формулах должна быть поставлена разность внутренних энергий образующегося пара и впрыскиваемой жидкости или жидкости, содержащейся в смеси в начале процесса. [c.63]

Удельной теплотой парообразования (испарения) г называется количество теплоты, которое нужно сообщить единице массы жидкости, находящейся при температуре кипения, для того чтобы перевести ее в газообразное состояние. Значения температуры кипения и удельной теплоты испарения некоторых веществ приведены в табл. 1.5. [c.16]

Рассмотренные преобразования слагаемых минимизируемого функционала имеют принципиальное значение для учета особенностей термодинамического поведения бинарных смесей при составлении уравнений состояния. Необходимость и возможность учета того или иного слагаемого функционала определяется наличием соответствующих данных и их точностью. В частности, для воздуха мы не стремились удовлетворить критическим условиям, поскольку данные о параметрах критических точек недостаточно надежны, а незначительное изменение величины Гкр связано с существенным изменением значения ркр [2]. Вероятно, вследствие плохой согласованности значений Гкр и ркр удовлетворение критической точке и критическим условиям с помощью множителей Лагранжа, как отмечали многие исследователи, снижает точность аналитического описания р, у, Г-данных. Ввиду отсутствия экспериментальных данных о теплоте испарения при температурах, отличающихся от нормальной температуры кипения, и невысокой точности данных о давлении конденсации и кипения воздуха, мы не вводили в функционал слагаемые выражений (2.11) либо (2.14). В то же время при составлении уравнения состояния для воздуха мы обеспечили удовлетворение условию (2.4), поскольку оно имеет важное значение при расчетах по единому уравнению состояния для газа и жидкости. [c.30]

Проблема парообразования в уплотнениях для криогенных жидкостей наиболее серьезна, так как в большинстве практических случаев температура этих жидкостей близка к температуре кипения и, кроме того, существует постоянный приток теплоты к уплотнительному узлу из окружающей среды. Повышенное испарение в уплотнитель- [c.342]

Уравнение (93) представляет собой выражение для теплоты, которая требуется, чтобы испарить один грамм жидкости при постоянной температуре она называется скрытой теплотой испарения X. Величина X различна для разных жидкостей и зависит от температуры. Для воды при температуре кипения и нормальном давлении X = 540 кал/г. [c.62]

Количество тепла, необходимое для превращения i кг жидкости, имеющей температуру, равную температуре кипения, и соответствующее ей давление, в сухой насыщенный пар той же температуры и того же давления, называется теплотой парообразования, обозначаемой через г. [c.214]

Теплота влажного насыщенного пара, затраченная на нагревание 1 кг жидкости до температуры кипения и на неполное ее испарение (при котором испаряется х кг), равна [c.73]

Тепло, расходуемое на нагревание 1 кг жидкости от 0°С до температуры кипения, называется теплотой жидкости и обозначается q. [c.39]

Общее теплосодержание сухого насыщенного пара складывается из теплосодержания жидкости при температуре кипения и скрытой теплоты парообразования 1" = 1 + г кДж/кг (ккал/кг)., [c.39]

Пенообразование и переброс раствора в паровую камеру последующей ступени может явиться следствием неправильного режима работы аппаратов. Бурному пенообразованию может способ- ствовать внезапное падение давления в аппарате, так как с уменьшением давления снижается температура кипения раствора. Раствор становится перегретым по отношению к новой, более низкой температуре кипения. Освобождающаяся теплота перегрева идет на кипение раствора во всей его толще. При этом наблюдается энергичный выброс пузырьков на поверхность жидкости и в паровое пространство. С ними захватываются брызги раствора и уносятся в паровую камеру следующей ступени. Опасность переброса раствора при внезапном падении давления в аппарате значительно возрастает в случае поддержания в нем уровня раствора выше нормального. Поэтому поддержание уровня на заданной отметке, особенно для растворов, склонных к пенообразованию, является основным условием правильной эксплуатации выпарных аппаратов. Причиной изменения давления в выпарных аппаратах чаще всего является колебание давления греющего пара. Установка регулятора давления на паропроводе греющего пара в значительной степени снижает колебание давления как греющего пара, так и давления в аппаратах, а следовательно, значительно уменьшает вероятность переброса раствора. [c.381]

К числу распространенных жидкостей для охлаждения двигателя относится вода, обладающая целым рядом существенных достоинств общедоступностью, высокой теплоемкостью, высокой скрытой теплотой испарения и некоторыми недостатками, к которым относятся сравнительно низкая температура кипения и замерзание при отрицательной температуре с увеличением объема. [c.145]

Технологичность закалочных жидкостей в основном определяется их физико-химическими свойствами вязкостью при разных температурах, температурой вспышки, теплопроводностью, теплоемкостью, температурой кипения, полной теплотой испарения и др. В табл. 15—19 и на рис. 3—9 приведены данные, характеризующие различные физико-химические и технологические свойства применяемых в производстве закалочных сред. [c.772]

Удельное количество теплоты д, затраченное на изобарный подогрев жидкости, южно также выразить через разность удельных энтальпий, используя формулу (9.2), — 0, где I и г о — удельные энтальпии воды при температуре кипения и Г = 273 К. [c.133]

Как видно из уравнения(10.68), скорость роста пузырей увеличивается с ростом плотности, теплоемкости и теплопроводности жидкости, температуры перегрева и уменьшается с ростом угла смачивания, поверхностного натяжения, плотности пара (давления) и теплоты парообразования. Поэтому в условиях разрежения наблюдается существенное увеличение роста паровых пузырей и более быстрый переход к пленочному режиму кипения, т.е. ухудшение условий охлаждения. С другой стороны, при отсутствии центров парообразования перегрев может достигать порядка нескольких десятков градусов (например, при кипении на гладкой стеклянной поверхности). > [c.520]

Начальное состояние воды, находящейся под давлением р и имеющей температуру О °С, изобразится на диаграмме точкой ао. При подводе теплоты к воде ее температура постепенно повышается до тех пор, пока не достигнет температуры кипения ts, соответствующей данному давлению. При этом удельный объем жидкости сначала уменьшается, достигает минимального значении при /= = 4 °С, а затем начинает возрастать. (Такой аномалией — увеличением плотности при нагревании в некотором диапазоне температур — обладают немногие жидкости. У большинства жидкостей удельный объем при нагревании увеличивается монотонно.) Состояние жидкости, доведенной до температуры кипения, изображается на диаграмме точкой а. [c.34]

На рис. 19-4 изображен идеальный цикл Ренкина в pv-ma-грамме. Точка 4 характеризует состояние кипящей воды в котле при давлении pi. Линия 4-5 изображает процесс парообразования в котле затем пар подсушивается в перегревателе — процесс 5-6, 6-1 — процесс перегрева пара в перегревателе при давлении pi. Полученный пар по адиабате 1-2 расширяется в цилиндре парового двигателя до давления р2 в конденсаторе. В процессе 2-2 пар полностью конденсируется до состояния кипящей жидкости np>i давлении р2, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде. Процесс сжатия воды 2 -3 осуществляется в насосе получающееся при этом повышение температуры воды ничтожно мало, и им в исследованиях при давлениях до 30—40 бар пренебрегают. Линия 3-4 изображает изменение объема воды при нагревании от температуры в конденсаторе до температуры кипения. Работа насоса изображается заштрихованной площадью 032 7. Энтальпия пара при выходе из перегревателя в точке 1 равна h и в Ts-диаграмме (рис. 19-5) изображается пл. 92 34617109. Энтальпия пара при входе в конденсатор в точке 2 равна jg и в Ts-диаграмме изображается пл. 92 27109. Энтальпия воды при выходе из конденсатора в точке 2 [c.298]

При дальнейшем подводе теплоты в кипящей жидкости будет уменьшаться содержание второго компонента, а процесс парообразования будет соответствовать линии 2-3. В точке 3 раствор будет представлять систему, состоящую из кипящей жидкости (точка 3 ) состава Сд- и сухого насыщенного пара (точка 3 ) состава Сз , причем Сз" >Сз, Сз и Сз" представляют собой равновесные составы соответственно жидкости и пара для давления р и температуры кипения i j- = (з". Если подводить теплоту и далее, то можно достичь точки 4, в которой раствор будет полностью переведен в сухой насыщенный пар, причем состав этого пара тот же, что и начальный состав жидкой смеси (С = С). Кипящая жидкость, равновесная с сухим насыщенным паром состава С , имеет состав С . При дальнейшем подводе теплоты будет происходить перегрев пара (точка 5). [c.335]

Иногда в качестве рабочих жидкостей применяют расплавленные металлы, обладающие значительными достоинствами. Они имеют высокую температуру кипения, большие коэффициенты теплоотдачи и термически устойчивы. Жидкие металлы используют в тех случаях, когда при низких давлениях требуется передавать теплоту высоких потенциалов. Водяной пар для этих условий мало [c.436]

Различают кипение жидкости на твердой поверхности теплообмена и кипение в объеме жидкости. Объемное кипение может происходить при перегреве жидкости относительно температуры насыщения при данном давлении. Кроме того, его можно получить при быстром снижении давления и при наличии в жидкости внутренних источников теплоты. [c.450]

Многочисленные результаты экспериментов по кипению различных жидкостей на поверхностях нагрева с пористым покрытием (воды, этилового спирта, фреонов) показали, что перегрев сплошной поверхности, соответствующий началу появления пузырьков снаружи покрытия, очень мал и составляет величину меньше 1,5 К. Причем следует отметить, что перегрев проницаемого материала в месте зарождения пузырьков еще меньше вследствие падения температуры при подводе теплоты к нему теплопроводностью от сплошной поверхности. [c.84]

Переход на парожидкостный режим при докритических параметрах охладителя сопровождается повышением гидравлического сопротивления пористого материала вследствие увеличения объема паров охладителя. При этом пористая стенка начинает работать на устойчивом режиме парожидкостного охлаждения, но при увеличенном давлении охладителя. Температура же горячей стенки скачкообразно возрастает и в определенном диапазоне расходов охладителя остается постоянной (см. рис. 6.3). Постоянство температуры горячей стенки в некотором интервале расходов охладителя можно объяснить тем, что при истечении из пористой стенки парожидкостной смеси не вся жидкость участвует в ее охлаждении, часть жидкости в виде мельчайших капель по инерции проходит сквозь пограничный слой и уносится потоком горячего газа. По мере уменьшения расхода охладителя количество жидкости в парожидкостной смеси уменьшается, а граница раздела жидкость—пар перемещается внутрь стенки. Температура поверхности, соприкасающейся с горячим газом, остается постоянной, а температура стенки со стороны подачи охладителя возрастает и достигает температуры кипения. Этот момент характеризуется вторичным повышением гидравлического сопротивления пористого материала. Над пористой стенкой со стороны подачи охладителя образуется паровой слой. Система начинает работать на паровой режим охлаждения. При этом температура горячей поверхности стенки резко возрастает, что может привести к ее прогару. По мере повышения в газовом потоке давления область удельных расходов охладителя, где температура горячей стенки постоянна, сокращается и>за уменьшения скрытой теплоты парообразования (см. рис. 6.4). [c.154]

Количество теплоты, затраченной для подогрева жидкости от 0° С до температуры кипения при постоянном давлении, называют теплотой жидкости. Ее можно определить как разность энтальпий жидкости в состоянии кипения и жидкости при том же давлении и 0° С, т. е. [c.172]

Поскольку при переходе жидкости в пар теплота сообщается (Х>0) и объем всегда увеличивается v >v ), то, следовательно, dT/dp>(), т. е, температура кипения при увеличении давления всегда повышается. Точка же плавления при увеличении давления или повышается, или понижается, смотря по тому, увеличивается или уменьшается объем при плавлении. У большинства тел при плавлении v">v, поэтому у таких тел, как и в случае кипения, dT/dp>0. Однако у воды, чугуна, висмута, германия и таллия объем при плавлении твердой фазы уменьшается (жидкая фаза в этих случаях тяжелее твердой), поэтому для них dT/dp<0, т. е. точка плавления с увеличением давления понижается. [c.236]

Если (при постоянном давлении) подводить к жидкости теплоту, то при достижении температуры кипения начнется превращение воды в пар — точка т. Удельный объем жидкости вследствие нагрева увеличивается от у, до v. При более высоком давлении процесс парообразования начнется и при более высокой температуре следовательно, объем воды при достижении точки кипения будет больше, чем раньше (точка т."). [c.109]

Пар высокой концентрации образуется вследствие кипения жидкости малой концентрации в парогенераторе 7 при давлении более высоком, чем давление в испарителе и абсорбере. Для испарения жидкости к генератору подводится теплота при температуре которая должна быть не ниже [c.626]

Применять метод Роббинса и Кингри [уравнение (10.9.1)], если необходимы более точные значения теплопроводности в диапазоне приведенной температуры приблизительно от 0,4 до 0,8. В этом случае нужно знать плотность жидкости и теплоемкость, а также нормальную температуру кипения и теплоту парообразования. Метод не годится для неорганических веществ и соединений, содержащих серу. Погрешности обычно меньше 5 %. [c.454]

Эффектианссть теоретического цикла воздушной холодильной установки могла бы быть выше, если бы процессы отбора теплоты из охлаждаемого объема и отдачи теплоты воздухом в охладителе проводить не по изобарам, а по изотермам. Такую перестройку цикла удается осуществить, если в качестве холодильного агента использовать влажный пар жидкости, температура кипения которой при атмосферном давлении ниже 0°С. В этом случае хладоагент используется в двух фазах — [c.222]

Рассмотрим процесс подогрева жидкости от 0° С до температуры кипения t (см. рис. 17, процесс а—Ь). Теплота, расходуемая при р = onst на подогрев 1 кг воды от 0° С до температуры кипения называется теплотой жидкости q. В Т— s-днаграмме она определяется площадью под линией а—Ь. В соответствии с первым законом термодинамики теплота жидкости в процессе а—Ь расходуется на изменение внутренней энергии Аи = и — и на работу расширения жидкости I = р и — у ). В р—у-диаграмме эта работа определяется площадью под линией а—Ь, т. е. [c.57]

На дно установки заливают специальную жидкость с низкой температурой испарения. Жидкость химически инертна по отношению к материалам, контактирующим с ней, и химически стабильна (не разлагается) при пайке. Количество теплоты, выделяемой при конденсации паров жидкости на поверхности деталей, достаточно для расплавления припоя, но недостаточно для ухудшения свойств паяемого материала. Жидкость не имеет запаха, не токсична и не воспламеняется при пайке, плотнее воздуха и не вытекает из камеры пайки, имеет ту же температуру, что и кипящая жидкость. Такими свойствами обладает пер-фтортриамиламин (флюоринерт ГС-70) с температурой кипения и конденсации 215 °С. [c.462]

Схема абсорбционной холодильной установки дана на рис. 1.92. Рассмотрим работу установки с наиболее часто применяемой водоаммиачной смесью. В генератор 1 поступает концентрированный водоаммиачный раствор. За счет теплоты, отдаваемой обогревающим телом, движущимся внутри змеевика, из этой бинарной смеси жидкостей испаряется главным образом та жидкость, температура кипения которой ниже, т. е. в данном случае аммиак. Образовавшиеся пары определенного давления р проходят из генератора в конденсатор 2, где, охлаждаемые водой, конденсируются при постоянном давлении. Жидкость после конденсатора проходит дроссельный вентиль 3, в котором давление ее падает до и поступает в испаритель 4. Отбирая здесь тепло от рассола, циркулирующего между испарителем и охлаждае- [c.138]

Удельное количество теплоты влансного насыщенного пара, за ь раченное на нагревание 1 кг жидкости до температуры кипения и на неполное ее испарение (при котором испаряется доля х от 1 кг), равна [c.137]

Кратко рассмотрим работу холодильника. В холодильнике трубы, проведенные в объеме, подлежащем охлаждению, наполняются жидкостью, имеющей низкую температуру кипения и высокую теплоту испарения (например аммиак, фреон СгРгСЬ и др.) Энергию, необходимую для испарения, жидкость берет из термической энергии охлаждаемого объема, температура которого вследствие этого понижается. После установления заданной низкой температуры последняя поддерживается благодаря испарению охлаждающей жидкости. [c.73]

В кипятильнике при pK = onst происходит выпаривание из раствора компонента за счет подводимой от горячего источника теплоты Ц. Пар направляется в конденсатор, где, отдавая теплоту охлаждающей среде (воде), конденсируется также при p = onst. При этом образуется жидкость с высокой концентрацией аммиака. В регулирующем вентиле РВ2 давление этого легкокипящего компонента снижается до давления в абсорбере (ратемпература кипения. С этими параметрами жидкость поступает в испаритель и, отбирая теплоту переходит в пар. Пар направляется в абсорбер, где поглощается раствором выделяющаяся при этом теплота отводится охлаждающей водой. Чтобы не было изменения концентрации растворов в кипятильнике и абсорбере а( а> к) вследствие выпаривания компонента в первом и поглощения во втором, часть обогащенного легкокипящим компонентом раствора из абсорбера перекачивается насосом в кипятильник, а из последнего часть обедненного раствора через дроссель FBI направляется в абсорбер. [c.201]

Рост и охлопывание паровых пузырьков — два разных процесса, которые управ.ляются соответственно испарением и конденсацией. Первый может происходить таким образом, что пар образуется на поверхности раздела между паровой и жидкой фазами. Это возможно в том случае, когда теплота парообразования передается жидкости непосредственно на ее поверхности и в результате пар образуется в виде пузырьков, которые вырастают и всплывают в жидкости. Такой вид испарения называется кипением. Конденсация — процесс, обратный кипению. Она происходит, когда температура жидкости ниже температуры насыщения и поэтому пузырьки начинают охлопываться. Эти два процесса и сопутствующие им явления теп.лообмена будут рассмотрены более подробно в следующих разделах. [c.130]

Как известно, в устойчивом равновесии всякая сйстема в зависимости от характера внешних условий имеет минимум одного из своих термодинамических потенциалов и при изменении этих условий переходит из одного устойчивого состояния в другое. Например, когда воде сообщается теплота при нормальном атмосферном давлении, то она или нагревается, или закипает и частично переходит в пар, как только ее температура достигает 100° С. Однако известно также, что путем очистки жидкости можно добиться ее перегрева и фазовый переход не наступит даже при температуре, заметно превышающей температуру кипения при данном давлении. Аналогично обстоит дело и в случае других фазовых переходов первого рода в чистом паре затягивается конденсация (переохлажденный пар), в чистой жидкости или растворе затягивается переход в кристаллическое состояние (пересыщение). [c.229]

Как уже было сказано, опытами установлено, что в процессе парообразования жидкость, нагретая до температуры кипения при этой температуре и определенном постоянном давлении, обращается в пар. Количество теплоты, затрачиваемое в процессе при р = onst на превращение 1 кг воды при температуре кипения в сухой насыщенный пар той же температуры, обозначим через г. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...