Потенциал локальный средний

Локальные флуктуации приводят к нарушению термического механического, диффузионного (химического) равновесия. Нарушение термического равновесия связано с локальными флуктуациями температуры, нарушение механического равновесия — с флуктуациями давления. Диффузионное равновесие нарушается вследствие флуктуаций химического потенциала, которые для термически и механически однородной системы обусловлены локальными флуктуациями концентраций компонентов. Если система находится в состоянии устойчивого равновесия, то последующая временная эволюция возникшей флуктуации приводит к возврату системы в равновесное состояние. Согласно гипотезе Онзагера,. пространственно-временная эволюция флуктуаций в среднем описывается законами неравновесной термодинамики ( 7.7). Таким образом, флуктуации позволяют охарактеризовать устойчивость состояния равновесия по отношению к непрерывным изменениям состояния системы и, кроме того, получить информацию о некоторых свойствах динамических характеристик неравновесных процессов. [c.150]

Анализ ангармонического расширения [34] показывает, что чисто гидростатическое давление и напряжения любого вида (в том числе касательные) вызывают дилатацию, пропорциональную запасенной энергии. Следовательно, в случае и краевых, и винтовых дислокаций дилатация, обусловленная ангармоническими членами, пропорциональна энергии дислокации AWV W. Отсюда расчеты дают оценку увеличения объема А У ЗЬ /2 на отрезке длиной Ъ (вектор Бюргерса) вдоль дислокаций, хорошо согласующуюся с экспериментальными данными измерения дилатация в сильно деформированных металлах [6]. Хотя средняя по кристаллу величина дилатации невелика, локальные значения дилатации при краевых дислокациях (в отличие от винтовых) достигают большой величины, так что на этих дислокациях возникает электрический диполь [35] вследствие перераспределения электронов проводимости, обусловленного изменением гидростатического давления в окрестности дислокации [5]. Локальное возмущение самосогласованного поля свободных электронов, вызываемое появлением потенциала деформации с нарушением локальной электронейтральности, должно оказать влияние на различные физические процессы в крис-сталЛе [5]. В случае же винтовой дислокации гидростатическое давление связано только с ангармоническим расширением и мало [6]. [c.45]

Следовательно, с ростом степени деформации и числа дислокаций в скоплениях происходит локализация деформационного сдвига потенциала нулевого заряда и изменяется работа выхода электрона так, что деформационное влияние на измеряемые параметры двойного электрохимического слоя и измеряемую работу выхода все более определяется поведением области одного дислокационного скопления. В частности, измеряемая средняя работа выхода образца в целом приближается к локальной величине работы выхода в окрестности дислокационного скопления (несмотря на уменьшение числа активируемых мест на поверхности). [c.177]

В рассматриваемых условиях распределение локального потенциала деформации носит несимметричный характер (хотя средний интеграл его по объему равен нулю согласно закону сохранения заряда) в ограниченной области расши- [c.102]

В случае а локальные значения к. п. д. использования потоков тепла высокого потенциала, затрачиваемого на парообразование (участок 6—8), приблизительно соответствует среднему к. п. д. %. Это означает, что можно увеличивать с1 — соотношение расходов пара и воздуха, вводя регенеративный подогрев питательной воды отборным паром, без существенного снижения к. п. д. установки. [c.45]

Ко, Рп. В зависимости от Big, как это видно из табл. 6-16, исходный Fo увеличивается с ростом Big для локальных величин и уменьшается для средних. Влияние критерия Био особенно сильно сказывается на безразмерном потенциале теплопереноса. Аналогично исходный Fo для безразмерного потенциала вещества особенно существенно зависит от критерия Bim. В целом величина исходного для упрощения Fo ниже для теплообменных показателей, чем для массообменных. [c.221]

Можно ожидать, что свойство локальной трансляционной инвариантности сохраняется при временной эволюции и, более того, в соответствии с гипотезами, обсуждавшимися в п. 4.2,-при 8- 0 распределение вероятностей в окрестности точки 6"V порядка о(е" ) близко к распределению Гиббса с потенциа лом С/ и параметрами (z, р, ро), зависяш.ими от q и t. Поэтому (по крайней мере в области отсутствия фазовых переходов) распределение Pi-ч может быть приближенно описано заданием локальных значений параметров z, р, ро) или отвечающих и е локальных значений инвариантов движения средней удельной плотности, средней удельной энергии и среднего удельного импульса (см. п. 4.1). [c.277]

Сравним теперь уравнение (9.102) с тем, что получается в приближении среднего поля (9.100). Ясно видно, что стандартный вопрос об учете флуктуаций локальных атомных конфигураций обойти невозможно такую случайную переменную, как локатор, нельзя заменять средним ее значением. Заметим в связи с этим, что метод когерентного потенциала, хотя бы и обобщенный на кластеры конечного размера, не позволяет воспроизвести точную плотность состояний даже для одномерной системы. В этом отношении теория возбуждений в решетке с беспорядком замещения более сложна, чем теория переходов от порядка к беспорядку ( 5.4), в которой кластерный метод Бете — Пайерлса дает точное решение задачи как для линейной цепочки, так и для любой правильной решетки с большим координационным числом. [c.415]

При небольших значениях п (л < 10) приращение анодного тока незначительно, так как рост среднего значения разблаго-раживания потенциала и, следовательно, рост локального тока в скоплении в некоторой мере компенсируется уменьшением числа скоплений, т. е. активных центров растворения. Например, увеличение числа дислокаций в скоплении до л = 10 дает при Жр = 2,45 мВ увеличение тока растворения в максимуме (N = jVmax) лишь ИЗ 63%, кзк слвдует из уравнения (120). [c.64]

В рассматриваемых условиях распределение локального потенциала деформации носит несимметричный характер (хотя средний интеграл его по объему равен нулю согласно закону сохранения заряда) в ограниченной области расширенной решетки около скопления дислокаций его величина имеет порядок (140), тогда как в остальной области недеформированного кристалла вследствие ее значительно большего размера уход компенсирующих электронов оказывает незначительное влияние на электронную мотность и вызывает пренебрежимо малое изменение потенциала. [c.100]

Учитывая, что для железа Ь х 13 мВ (тафелевская константа Ьа = 30 мВ [60]), получаем из формулы (110) локальное значение Афлок (25) = 73 мВ. Среднюю величину разблагораживания стандартного потенциала Аф для области активации радиусом 20Ь подсчитываем по формуле, аналогичной уравнению (128), и получаем равной 7,3 мВ, что согласуется со значением разблагораживания потенциала Аф = 7,4 мВ (для Ат = 190 МПа). [c.71]

Следующим этапом после районирования наблюдаемой зоны является формирование сети контроля. Основные задачи при создании сети контроля сводятся к сокращению объема измерений, обеспечению представительности и равноточности результатов контроля всей территории и созданию такой сети контроля, которая охватывает все элементы территории. Оптимизация объема аналитических работ обеспечивается группировкой индивидуальных проб в средние представительные пробы с использованием взвешивающих коэффициентов, учитывающих неоднородность распределения радионуклидов и другие факторы. Существующими методами расчета оптимального числа пунктов контроля за локальным загрязнением окружающей среды [6] показано, что число анализируемых проб должно быть близким к 100 для территории в радиусе 30 км. При этом каждая проба будет характеризовать территорию средней площадью 25 км и, естественно, не может обеспечить представительную оценку содержания веществ. Для обеспечения представительности проб каждую из них следует рассматривать как среднюю, приготавливаемую из достаточного числа индивидуальных проб. На топографической карте (М 1 100 000) минимально различимая площадь составляет 1 см , что соответствует на местности L км . Таким образом, число индивидуальных проб для приготовления средней представительной пробы в пункте контроля целесообразно принять равным 25. Места отбора этих 25 проб располагаются по углам и в центре большого конверта со сторонами от 100X200 м до 500 X ЮОО м в зависимости от размеров контролируемого элемента и градиента потенциала загрязнения. Каждую 172 [c.172]

Выходом из этого положения является построение и анализ различных моделей структуры аморфных металлов. Суть подхода состоит в том, что сначала составляется случайная плотная упаковка твердых сфер (СПУТС), затем определяется средняя плотность и парная функция распределения g r) такой СПУ-структуры, после чего с использованием подходящего парного потенциала или надлежащих геометрических усл овий, или и того, и другого вычисляются локальные смещения в атомных конфигурациях, в результате чего происходит стабилизация модели СПУ-структуры. [c.81]

За исключением явлений анодной пассивности и некоторых специальных случаев, большинство поляризационных кривых имеет сравнительно несложную форму и, следовательно, может быть построено с помощью более простого гальваностатичеоко-го способа. Не представляет больших сложностей и потенциоста-тический способ измерений, если не прибегать к специальным электронным потенциостатам — приборам, автоматически регулирующим заданные значения потенциала и позволяющим измерять соответствующие этим значениям силы поляризующего тока. Схема таких приборов сложна и в настоящее время не отработана окончательно, а получаемые результаты незначительно отличаются от тех, которые устанавливаются с помощью классического потенциостата [268]. Гальваностатический и по-тенциостатический методы снятия поляризационных кривых будут более подробно рассмотрены ниже, а сейчас обсудим те общие практически неизбежные трудности, которые снижают достоинство метода поляризационных кривых при исследовании коррозионных процессов или делают его полностью неприменимым. С этой целью рассмотрим отклонение реальных поляризационных кривых от идеальных для одного из наиболее часто встречающегося случая коррозии металлов в присутствии кислорода в нейтральных и слабокислых растворах [1, 52, 261]. В этих случаях идеальная кривая катодной поляризации имеет три характерных участка Л, В и С (рис. 99). Участок А показывает, что процесс катодной деполяризации при соответствующих силах коррозионного тока и значениях потенциала осуществляется за счет восстановления кислорода на локальных микрокатодах. Форма среднего участка кривой В определяется затруднением диффузии кислорода к микрокатодам. Верхний участок кривой С соответствует таким значениям силы коррозионного тока и потенциала, при которых катодный процесс начинает протекать за счет выделения водорода. Сложную форму идеальной кривой катодной поляризации можно рассматривать как последовательное сложение трех элементарных кривых I, II и III. Первая кривая может быть практически получена тогда, когда концентрация кислорода в растворе очень высока. В тех же случаях, когда достаточно велика концентрация ио- [c.164]

Порошковая металлургия обладает широкими возможностями в варьировании показателей основных свойств ППМ пористость 30. .. 70 %, коэффициент проницаемости 10 . .. 10" м , максимальный размер пор до 1000 мкм, средний размер пор 0,1. .. 500 мкм, удельная поверхность 0,01. .. 100 м /г, коэффициент вариации локальной прош)цаемости 10. .. 50 %, капилля ый потенциал до 10 м /с , краевой угол смачивания О. .. 180 град, временное сопротивление при изгибе 30. .. 330 МПа и при растяжении 20. .. 480 МПа, коэффициент теплопроводности 0,1. .. 150 Вт/(м град). [c.130]

К. Зинер [97] подсчитал, что при диаметре зерна 0,1 мм на стыке трех зерен могут создаваться напряжения, превышающие в сотни раз среднее напряжение, приложенное к образ цу. Из этого следует, что расчет смещения электродного потенциала в оцрицательную сторону не отражает его локального изменения. Учитывая возможность больщой концентрации напряжений, следует считать, что локальное изменение потенциала может достигать больщой величины. [c.42]

На рис. 6.8 а, б представлена зависимость корреляционной размерности от на примере потенциала с двумя ямами (3.2.2). Размерность определялась по результатам численного эксперимента с уравнениями х = у, у = - sy + (1/2) j (l - х ) + / osz, z = ы значения 6, f и ы были выбраны в хаотической области. На рис. 6.8а показана зависимость логарифма корреляционной функции, а на рис. 6.8 6 — локального углового коэффициента от логарифма поперечника элемента покрытия. При средних значениях е локальный угловой коэффициент колеблется вблизи значения 23. Это согласуется с тем, что аттрактор существует в трехмерном пространстве (х. у, Z). [c.231]

Эти модели неизбежно оказываются эвристическими, и фигури-рующие в них параметры редко удается найти из первых принципов. Тем не менее иногда удается в простой форме отразить влияние довольно сложных структурных характеристик беспорядка. Рассмотрим, например, эффективную потенциальную энергию электрона в жидком металле. Эта функция характеризует многоэлектронную систему, и, строго говоря, соответствующий потенциал нельзя представить в виде простой суперпозиции атомных потенциалов он может зависеть от многоатомных характеристик структуры жидкости, например от средней локальной концентрации атомов. В 2.11 (рис. 2.42) мы видим, что объемы атомных ячеек в жидком состоянии вещества не постоянны, а флуктуируют, причем отклонения от средней величины могут достигать ]0%. Чтобы связать потенциальную энергию электрона в каждой ячейке с локальным атомным объемом, можно было бы воспользоваться методом потенциала деформации. При этом могла бы получиться простая континуальная модель, позволяющая описывать электронные свойства жидких металлов. Аналогичные соображения можно использовать и для определения эффективной потенциальной энергии носителей заряда вблизи края зоны в аморфном полупроводнике или для вычисления локальных упругих постоянных в стекле. В любых случаях предполагается, что искомая флуктуирующая величина зависит от локальных отклонений от идеальной тетраэдрической связи или от идеальной зигзагообразной конфигурации связей ( 2.10, рис. 2.33). На самом деле эти конкретные модели слишком упрощены, но на их примере можно проследить основную линию рассуждений, необходимых для того, чтобы связать картину непрерывного случайного поля с атомными характеристиками исходных материалов. [c.135]

Одноузелъное приближение (или приближение среднего поля), примером которого служит метод когерентного потенциала, не позволяет учесть всего многообразия локальных условий, обусловленных ближайшим окружением атомов каждого типа. В элементарной теории переходов от порядка к беспорядку ( 5.2) эти локальные флуктуации учитываются путем систематического рассмотрения ( 5.3 и 5.4) все больших и больших кластеров —скоплений атомов, расположенных в близко лежащих узлах решетки. Физическая интуиция, равно как и опыт, накопленный при изуче- [c.398]

Поскольку само приближение сильной связи не слишком реалистично, а численные результаты, полученные с его помощью, не дают ничего неожиданного, изучение более сложных моделей недиагонального беспорядка, в которых, например, не выполняется условие (9.103), не представляет большого интереса. Последнее условие приводит к уникальному упрощению задачи. Даже приближение, в котором величина есть среднее арифметическое значений V- - и [62], не устраняет фундаментальной особенности, присущей недиагональному беспорядку, т. е. того факта, что речь идет теперь сразу о иарах узлов, и задачу, вообще говоря, нельзя свести к изучению некоторого эффективного одноузельного гамильтониана с чисто локальным когерентным потенциалом. Поэтому, чтобы работать в одноузельном приближении, приходится пользоваться гораздо более сложным математически кластерным обобщением метода когерентного потенциала, рассмотренным в 9.5 [63-65]. [c.417]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...