Поляризованные по кругу волны

Волну с произвольной (в общем случае эллиптической) поляризацией всегда можно разложить либо на сумму двух линейно поляризованных волн с ортогональными направлениями поляризации, либо на сумму двух поляризованных по кругу волн с правой и левой поляризациями. В зависимости от характера решаемой за- [c.23]

Менее очевидны формулы в случае света, поляризованного по кругу. Волна поляризована по кругу, если ее средняя интенсивность на выходе из анализатора поляризации не зависит от угловой ориентации анализатора и если электрический вектор волны вращается с постоянной угловой скоростью 2я и периодом 1/ . Круговая поляризация называется правой, когда направление вращения вектора совпадает с направлением часовой стрелки, если смотреть навстречу волне (т. е. на источник света). Круговая поляризация является левой, если вращение происходит в противоположном направлении. [c.131]

Вращение плоскости поляризации. Этот эффект возникает за счет разных фазовых скоростей распространения для разных направлений вращения поляризованных по кругу волн. Можно ожидать незначительным влияние этого эффекта на картину рассеяния анизотропными частицами (по сравнению с изотропными), обычно имеющими размеры не более сотен микрон. Напомним, что кварцевая пластинка толщиной 1 мм вращает плоскость поляризации на Т в красной области спектра. В ультрафиолетовой области угол вращения может достигнуть и нескольких сотен градусов. [c.42]

Круговой плеохроизм. Этот эффект отличается от предыдущего тем, что поглощение волн будет различным в зависимости не от плоскости колебаний электрического вектора, а от направления вращения поляризованных по кругу волн. [c.42]

Спиральность бегущих волн, поляризованных по Рассмотрим бегущую, поляризованную по кругу волну, распространяющуюся в направлении +2. Предположим, что момент импульса также направлен по +2, поэтому направление вращения полей (для электромагнитных волн) или смещений (для волн в пружине ) выражается правилом правой руки, т. е. происходит по +2. [c.358]

Мы рассмотрим оптическое определение поляризации на примере поляризованных по кругу волн в пружине . Предположим, что один конец пружины приводится вами в быстрое вращение по часовой стрелке. Поляризованный по кругу волновой пакет будет распространяться по пружине от вас. Вращение происходит по часовой стрелке, и момент импульса направлен по направлению распространения волны. Теперь остановим движение, сделав мгновенный снимок, и рассмотрим мгновенную форму (конфигурацию) пружины . Нас интересует, соответствует эта форма правому или левому винту. Мы видим, что мгновенная конфигурация, зарегистрированная снимком, соответствует левому винту (Этот результат можно представить следующим образом. Предположим, вы вращаете один конец пружины по часовой стрелке, вызывая в нем бегущую, поляризованную по кругу волну. Рассмотрим конфигурацию пружины вблизи руки, совершающей движение по часовой стрелке. Вы увидите, что в фиксированный момент времени угловое положение немного удаленной от руки части пружины соответствует угловому положению руки в немного более ранний момент времени пружина отстает от мгновенного положения руки. Это отставание тем больше, чем дальше отстоит от руки рассматриваемая часть пружины . Охватив взглядом всю пружину , вы увидите, что она имеет форму левого винта.) Таким образом, условие момента импульса и условие винта дают разные спиральности. Условие момента импульса легче [c.358]

Если сделать мгновенный снимок пружины , в которой распространяется бегущая, поляризованная по кругу волна, то форма пружины на фотографии будет напоминать форму штопора. Если в пружине имеет место стоячая волна, поляризованная по кругу, то мгновенный снимок этой пружины нельзя отличить от мгновенного снимка пружины с линейно-поляризованной стоячей или бегущей волной. Однако следующий мгновенный снимок, рассматриваемый вместе с первым, покажет, какой из трех случаев имеет место. [c.359]

Если п — п" >0, то а >0, т. е. вращение плоскости поляриза ции происходит вправо. Если же — п" < О, то плоскость поляризации вращается влево. Иначе говоря, плоскость поляризации вращается в ту же сторону, что и электрический вектор поляризованной по кругу волны с меньшим показателем преломления, т. е. с большей фазовой скоростью. [c.576]

Приведенное рассуждение отнюдь не доказывает, что каждая из поляризованных по кругу волн (94.1) и (94.2) может в отдельности существовать в среде. Мы исходили из опытного факта, что в оптически активной среде может реально существовать волна с вращающейся плоскостью поляризации. Такая волна, конечно, должна быть решением системы фундаментальных уравнений Максвелла, дополненной материальными уравнениями в оптически активной среде. Должна удовлетворять этой системе уравнений и суперпозиция поляризованных по кругу волн (94.1) и (94.2), так как мы доказали, что такая суперпозиция дает волну с вращаю- [c.576]

Поскольку собственные частоты со+ и со различны, скорости распространения обеих поляризованных по кругу волн также различны. Этим принципиально дано объяснение магнитного вращения плоскости поляризации, так как, согласно Френелю, при сложении таких поляризованных по кругу волн получается волна с вращающейся плоскостью поляризации. Угол поворота плоскости поляризации найдется из формулы (94.6). Она дает [c.580]

Отметим также, что в одноосных кристаллах, когда вектор к направлен вдоль оптической оси, уравнение для частот ш (А) сохраняет вид (10.20), причем соответствующие механические экситоны являются поперечными, поляризованными по кругу волнами — волнами поляризации . При этом имеется также решение, соответствующее продольной волне. Однако уже при малом отклонении к от направления оптической оси линейные по к слагаемые в выражении для частот нормальных волн исчезают. Если в выражении (10.20) опустить квадратичные по к слагаемые, то оставшееся выражение для частот (в к) с точностью до линейных по к слагаемых оказывается пригодным как для изотропной среды, так и для кубических кристаллов, которые в этом приближении являются полностью изотропными. [c.251]

Различие в диэлектрических проницаемостях приводит к оптической активности или эффекту Фарадея в электронном газе. В результате этого распространение поляризованной по кругу волны будет зависеть от направления магнитного поля. [c.408]

Если различие в скорости распространения лучей, поляризованных по кругу влево и вправо, приводит к вращению плоскости поляризации, то различие коэффициентов поглощения этих же лучей приводит к эллиптической поляризации. Это связано с тем, что поляризованные по кругу компоненты с амплитудами = -t o/2 и = = /о2 при прохождении слоя вещества поглощаются по-разному, в результате чего их амплитуды при выходе из вещества становятся неодинаковыми. Сложение двух круговых колебаний разных амплитуд дает эллиптически-поляризованный свет, причем направление вращения по эллипсу будет совпадать с направлением вращения поляризованной по кругу компоненты, которая поглощается в меньшей степени. Круговой дихроизм характеризуется эллиптичностью, т. е. отношением полуосей эллипса. Тот факт, что эллиптичность не зависит от различия скоростей распространения левой и правой волн, а угол поворота плоскости поляризации — от вели- [c.299]

Итак, считаем, что на входе в вещество (г = 0) имеются две волны, поляризованные по кругу, а именно [c.163]

Используя одно или несколько отражений, можно получить между взаимно перпендикулярными компонентами вектора Е любую разность фаз от О до я/2. Например, свет, поляризованный по кругу, можно получить при помощи двух отражений в стекле (рис. 16.14). Очевидно, что для равенства амплитуд в двух линейно поляризованных волнах падающая волна должна быть линейно поляризована в плоскости, составляющей с плоскостью падения угол л/4. Такое устройство носит название призмы Френеля. [c.24]

В этом случае разность фаз <р = л/2 и уравнение (18.2) примет вид х 1а - -у 1Ь =, т. е. получаем эллипс, ориентированный относительно главных осей — оси эллипса совпадают с главными направлениями пластинки. Соотношение осей а и Ь зависит от величины угла а. В частности, при а = 45° а=Ь и эллипс превращается в круг х + у = а . В этом случае свет будет поляризован по кругу (круговая, или циркулярная, поляризация). Таким образом, для получения света, поляризованного по кругу, необходимо сложить две когерентные волны с равными амплитудами, обладающие разностью фаз л/2 и поляризованные в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. [c.51]

Поэтому разность фаз для различных длин волн будет различной и в связи с этим оптическая толщина пластинок будет меняться от одной длины волны к другой, т. е. пластинки в Я/4 и Я/2 являются хроматическими (избирательными к цвету). Так, пластинка в четверть волны только монохроматический свет определенной длины волны будет превращать в поляризованный по кругу, а свет остальных длин волн — в эллиптически поляризованный, причем с различной эллиптичностью. [c.52]

Если приемная антенна принимает волны, поляризованные по кругу влево, а также Ту = Т, то интенсивность сигнала в приемной антенне [c.230]

Магнитное поле, изменение которого со временем вызывает вращение магнитного вектора Н с определенной частотой v, связано по теории Максвелла с электрическим вектором Е, также вращающимся с частотой v. Таким образом, для того чтобы вызвать переориентацию магнитного момента jty, атомы надо подвергать действию поляризованной по кругу электромагнитной волны. Практически можно воспользоваться плоско-поляризованной волной, так как прямолинейные колебания можно разложить на два круговых, вращающихся в противоположных направлениях. Круговое колебание, направление вращения которого совпадает с направлением вращения вектора jiy, поведет к переориентациям. Круговое колебание, происходящее в противоположном направлении, переориентации не вызовет. [c.570]

Первая пластинка в четверть длины волны преобразует плоскополяризованный свет в поляризованный по кругу. [c.497]

Таким образом, свет, поляризованный по кругу, получается при прохождении плоскополяризованного света через двоякопреломляющую пластинку при соблюдении двух условий 1) когда угол наклона плоскости поляризации света к главным осям пластинки составляет 45° и 2) когда толщина пластинки такова, что в ней накапливается разность фаз, равная четверти длины волны проходящего света, т. е. зх/2. Пластинка, создающая разность хода такой величины, называется четвертьволновой пластинкой . [c.33]

Применяемые полярископы позволяют получать линей-но поляризованный свет (плоский полярископ) или введением пластинок четверть волны — поляризованный по кругу (круговой полярископ). в сдвоенном полярископе поляризатор и анализатор расположены по одну сторону от модели (см. табл. 13 и 14). [c.582]

Если в среде имеется затухание, то и комплексны и суш р-позиция двух поляризованных по кругу волн даст волну, эллипти-чески-поляризованную. Эффект Фарадея будет проявляться в этом случае в непрерывном изменении ориентации осей эллипса поляризации по мере распространения вдоль оси z. Угол поворота плоскости поляризации будет равен [c.140]

Рассмотрим несколько подробнее условия получения круговой поляризации, которая, как известно, является частным случаем эллиптической поляризации. Для возникновения циркулярно поляризованного света разность фаз 6 должна б дть равной (2k + 1)п/2. Но, кроме того, должны быть одинаковыми амплитуды двух взаимно перпендикулярных колебаний. Это достигается при определенной ориентации вектора Е в падающей волне относительно оптической оси кристалла. РГетрудно сообразить, что если угол между Е и плоскостью главного сечения равен 45°, то амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн одинаковы и при 8 = (2/е + 1)п/2 из кристалла выйдет волна, поляризованная по кругу. Именно так работает пластинка в четверть длины волны (рис.3.3), которую можно использовать как для превращения линейно поляризованной волны в волну, поляризованную [c.116]

Для экспериментального доказательства справедливости этого предположения Френелем была построена специальная составная призма из правого и левого кварца (рис. 4.12). Легко сообразить, что если Unp Цлев> то при падении на такую призму линейно поляризованного света сначала пучок света раздваивается, а в последующем две поляризованные по кругу в разные стороны волны будут расходиться все больше и больше. [c.155]

В. данном случае им ем, следовательно, свет, поляризованный по кругу (круговая, или циркулярная, поляризация). Таким образом, для получения света, поляризованного по кругу, необходимо сложение двух когерентных волн с равными амплитудами, обладающих разностью фаз я/2 и поляризованных в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Этого можно достичь, в частности, заставив линейно-поляризованный свет пройти через пластинку в четверть волцы так, чтобы плоскость поляризации первоначальной волны составляла угол 45° с главными направлениями в пластинке. [c.392]

Для того чтобы результирующее колебание осталось линейно поляризованным, плоскость симметрии неизбежно должна повернуться. Для определения направления колебаний в результирующей линейно поляризованной волне надо сложить две поляризованные по кругу вол11Ы после прохождения ими равного пути в оптически активной среде, т. е. надо найти плоскость симметрии. Как видно из рис. 20.2, б, результирующее колебание будет направлено по А А, т. е. плоскость поляризации света повернется вправо на угол ф, так что фпр—ф = флсв + Ф или ф= (фпр—флеп)/2. [c.74]

Световое давление не единственный механический эффект действия света. Если облучить тело эллиптически поляризованным светом, то у тела возникнет вращающий механический момент. Например, если кристалл преобразует циркулярно поляризованный свет в линейно поляризованный, то на этот кристалл должен действовать вращающий момент. Это явление впервые (1898) было теоретически предсказано Садовским и получило название эффекта Садовского. Экспериментально этот эффект был подтвержден в 1935—1936 гг. Бетом. Величина эффекта очень мала. Так, для поляризованного по кругу видимого света (г = 410 с >), по интенсивности равного интенсивности прямых солнечных лучей, нраш.ающий момент Л1 = = 3-10 ° дин-см = 3-10—Н-м. Для сантиметровых волн (v=10 ) Л1=10 дине,м= 10 Н-м при интенсивности, равной 1 Вт/см . Большую роль эффект Садовского играет в процессах поглощения п испускания света ато.чам] н молекулами, где его существование в значительной степени определяет правила отбора. [c.182]

Заключение о наличии дефекта в объекте контроля выносится по пороговой величине изменения интенсивности принимаемого результирующего сигнала. При диэлектрической или иной анизотропии величина сигнала в приемной антенне зависит от угла между плоскостью поляризации излученнои электромагнитной волны и направлением главных осей тензора диэлектрической проницаемости в данной точке образца. После прохождения анизотропного слоя волной, поляризованной по кругу, мы получаем в общем случае волну, поляризованную по эллипсу, которую представляем в виде суммы двух волн, поляризованных по [c.229]

В общем случае плоскость колебаний волны может непрерывно и хао-тичноменятьсвою ориентацию в пространстве, совершая хаотические повороты вокруг направления с. Однако в пространственное расположение этой плоскости можно ввести определенную упорядоченность. Например, можно заставить ее равномерно вращаться вокруг с или жестко зафиксировать в пространстве. Такое упорядочение в положении плоскости колебаний называют поляризацией волны. В первом случае волну называют поляризованной по кругу, так как вектор Е(, (амплитуда напряженности электрического поля волны) в этом случае своим концом описывает с течением времени окружность при этом вращение может происходить по часовой стрелке (правое вращение) и против часовой стрелки (левое вращение). Во втором случае волну называют плоскополяризованной, так как колебание Ев этом случае совершается в про-странственно-фиксированной плоскости. [c.307]

Плоскополяриаованное колебание Е можно представить в виде двух круговых противоположно направленных колебаний (рис. 11.21, а) Е,, поляризованного по кругу вправо, и Еа, поляризованного по кругу влево. В каждый момент времени эти составляющие образуют с плоскостью колебаний АА равные углы и в сумме дают вектор Е, лежащий в этой плоскости. Если такие колебания попадают в среду, в которой скорость распространения право-и левополяризованной составляющих оказывается неодинаковой, например е, < Са, то колебание Ej будет отставать от колебания Ез и по выходе из среды между ними возникнет разность фаз S. Складываясь, колебания Ei и Е дают снова плоскополяризованное колебание Е, но с плоскостью колебаний ВВ, повернутой относительно начального положения этой плоскости АА на угол 6/2 в направлении вращения более быстро распространяющегося колебания Ej (рис. 11.21, б). Такое явление поворота (вращения) плоскости колебаний или соответственно плоскости поляризации плоскополяризованной электромагнитной волны происходит при прохождении ее через намагниченный ферро- и ферримагнетик в направлении приложенного намагничивающего поля Н (в продольном магнитном поле). Это явление было открыто Фарадеем и называется эффектом Фарадея В металлических ферромагнетиках, сильно поглощающих электромагнитные волны, явление Фарадея можно наблюдать лишь в тонких пленках. В ферритах с высоким удельным электрическим сопротивлением, слабо поглощающим энергию электромагнитной волны, эффект Фарадея может быть реализован в образцах длиной в [c.307]

Блок-схема радиополярископа практически не отличается от блок-схемы радиоинтроскопа [6]. Общий вид его показан на рис. 1. Излучающая и приемная антенны радиополярископа могут вращаться вокруг их общей оси (в дальнейшем ось 2), причем специальные лимбы обеспечивают отсчет угла поворота каждой из антенн с высокой точностью. В нем могут устанавливаться как антенны плоскополяризованных волн, так и волн, поляризованных по кругу. [c.59]

Таким образом, пластинка в четверть волны преобразует падающий на нее из поляризатора плоско-поляри-зованпый свет в свет, поляризованный по кругу в определенном направлении. Выходя из модели, свет проходит через вторую пластинку в четверть волны, которая вызывает круговую поляризацию обратного знака. На анализатор, следовательно, попадают лучи света с той разностью хода, которую они приобрели, пройдя через модель, так как влияние обеих пластинок взаимно уничтожается. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...