Поляризованный по кругу све

Используя одно или несколько отражений, можно получить между взаимно перпендикулярными компонентами вектора Е любую разность фаз от О до я/2. Например, свет, поляризованный по кругу, можно получить при помощи двух отражений в стекле (рис. 16.14). Очевидно, что для равенства амплитуд в двух линейно поляризованных волнах падающая волна должна быть линейно поляризована в плоскости, составляющей с плоскостью падения угол л/4. Такое устройство носит название призмы Френеля. [c.24]

При наблюдении излучения вдоль магнитного поля спектральный прибор зафиксирует две спектральные линии с частотами v—Av и v + Av, поляризованные по кругу. Для отрицательного заряда электрона линия с частотой V—Av (красная компонента) будет поляризована по левому кругу (см. рис. 22.4, а), а линия с частотой v + Av (фиолетовая компонента) —по правому кругу (см. рис. 22.4, б). [c.105]

Это правило носит название правила отбора . При этом если Д/ = 0, то испускается линия, поляризованная прямолинейно, с колебаниями вдоль направления поля (так называемая тг-компонента), а при Lm = 1 — линии, поляризованные по кругу, по ходу и против хода часовой стрелки, с колебаниями в плоскости, перпендикулярной Н (о-компоненты). Это правила отбора ведет к тому, что в магнитном поле любая линия расщепляется на три составляющих, средняя из которых (Д/ге = 0) остается не смещенной и поляризована прямолинейно, а крайние (Д/№ = 1) смещены на частоту [c.41]

В соответствии с правилами отбора и поляризации при ДЖу = 1 поглощаемое излучение поляризовано по кругу в плоскости, перпендикулярной к Hq. Легко подсчитать, что при 1000 э частота v получается порядка [c.569]

Поляризационная неустойчивость наблюдалась в эксперименте [34], где 80-пикосекундные импульсы на длине волны 532 нм проходили через световод длиной 53 см (измеренная собственная длина биений Lg 50 см). Входные импульсы были циркулярно поляризованы и проходили через циркулярный анализатор, расположенный на выходе световода анализатор пропускал излучение, поляризованное по кругу в противоположном направлении. Когда пиковая мощность превыщала критическую величину, форма выходных импульсов значительно изменялась. Измеренные критическая мощность и форма выходных импульсов находились в согласии с теорией, основанной на уравнениях (7.1.28) и (7.1.29). [c.188]

Менее очевидны формулы в случае света, поляризованного по кругу. Волна поляризована по кругу, если ее средняя интенсивность на выходе из анализатора поляризации не зависит от угловой ориентации анализатора и если электрический вектор волны вращается с постоянной угловой скоростью 2я и периодом 1/ . Круговая поляризация называется правой, когда направление вращения вектора совпадает с направлением часовой стрелки, если смотреть навстречу волне (т. е. на источник света). Круговая поляризация является левой, если вращение происходит в противоположном направлении. [c.131]

Теория вращения плоскости поляризации была предложена Френелем. Она основана на том, что в любом случае плоскополяризован-ная волна может быть представлена как результат сложения двух циркулярно поляризованных волн, одна из которых поляризована по правому кругу, а другая — по левому. Обе циркулярно поляризованные волны в оптически неактивной среде распространяются с одинаковой скоростью, и поэтому результирующее направление колебаний будет в любой момент времени соответствовать направлению АА (рис. 30.2, а). [c.230]

Визуальные денситометры. В визуальных денситометрах используются два пучка света от лампы накаливания. Пучки попадают в поле зрения и выравниваются между собой по яркости. Это поле видно в окуляре прибора в виде двух прилегающих друг к другу полукругов или концентрических кругов. В случае перекрытия одного из пучков света измеряемой плотностью равенство яркостей этих полукругов или кругов нарушается. Их можно снова сделать одинаковыми, увеличив количество света, проходящего через измеряемую плотность. Устройство, регулирующее эту интенсивность, соединено со шкалой, показывающей по этим изменениям величины оптической плотности измеряемого участка сенситограммы. Проходящий через плотность свет можно изменять с помощью оптического клина, поляризуя свет, а также другими способами. [c.107]

Магнитное двойное лучепреломление. Вращательный эффект, обнаруженный Фарадеем, относится к случаю наблюдения вдоль магнитных силовых линий в этом направлении компоненты зеемановского расщепления поляризованы по кругу. В поперечном зеемановском эффекте компоненты поляризованы линейно параллельно и перпендикулярно к полю (фиг. 5). Магнитное поле не влияет на компонент колебаний электрона, параллельный силовым линиям, но влияет на поперечный компонент. Вследствие атого аналогично циркулярному двойному лучепреломлению в продольном эффекте (эквивалентному факту вращения плоскости поляризации) в поперечном эффекте, вообще говоря, должно наблюдаться обычное двойное лучепреломление, эквивалентное тому, что выхо- [c.199]

Это эллиптически поляризованная волна. Если 0 = 0, то мы имеем Е = 1Еу. Такая волна поляризована по кругу. [c.147]

Когда 6 = mn т — целое число), эллипс (1.3) вырождается в прямую линию и, следовательно, электромагнитная волна линейно поляризована. Если а — а2 = а (оси эллипса равны), волна поляризована по кругу. [c.10]

Круговая поляризация. Если смещение в поперечной волне представляет собой движение по кругу (при фиксированном г), то говорят, что волна поляризована по кругу или имеет круговую поляризацию. Рассмотрим фиксированное значение z. Пока мы еще не определили направление распространения и даже не знаем, является ли волна бегущей или стоячей. Направим большой палец правой руки вдоль +Z, тогда согнутые остальные пальцы зададут определенное направление вращения. Если круговое движение совпадает с этим направлением вращения, то мы говорим, что колебания имеют круговую поляризацию по +z. (Аналогично с помощью того же правила правой руки определяется круговая поляризация по —Z.) Колебание с круговой поляризацией по +z может быть представлено суперпозицией линейно-поляризованных колебаний по осям X и у, причем амплитуды этих колебаний равны. Выберем, как обычно, правую систему координат, так что х ХУ = z. В этом случае у колебания с круговой поляризацией по +z составляющая [c.356]

Опыт. Изменение фазы при отражении от мета гла. Этот опыт похож на опыт 8.26, но вместо стекла нужно взять металл с ровной блестящей поверхностью, например пластинку безопасной бритвы, или кухонный широкий нож, или любой хромированный или посеребренный предмет. Вам нужны два поляроида и пластинка Вначале проверьте, что свет, поляризованный параллельно или перпендикулярно плоскости падения, сохраняет свою поляризацию после отражения. (Действие поверхности в этом случае аналогично действию задерживающей пластинки на свет, поляризованный параллельно или перпендикулярно ее осям пластинка никак не влияет на поляризацию.) Повернем поляроид так, чтобы падающий свет оказался поляризованным под утлом 45° к плоскости падения. Установите такой угол падения, при котором источник света находился бы на расстоянии 30 см от стола, а металлическая поверхность — на расстоянии примерно метра от источника. Теперь анализируйте отраженный свет с помощью поляроида и пластинки (или с помощью кругового поляризатор.ч, используемого как анализатор). Вы обнаружите эллиптическую поляризацию. Меняя угол падения, можно найти место, где отраженный свет имеет почти круговую поляризацию. Если теперь немного повернуть поляризующий поляроид (на 5—10°), приблизив его ось пропускания к вертикали, чтобы несколько увеличить параллельную компоненту, вы сможете получить отраженный пучок, полностью поляризованный по кругу. (Небольшой поворот необходим для компенсации того, что параллельная компонента отражается не столь же полно, как перпендикулярная компонента.) [c.400]

При наблюдении вдоль магнитного поля получается такое же смещение (при одинаковой напряженности магнитного поля), что и в предыдущем случае, но несмещенная компонента отсутствует. Интенсивность каждой компоненты вдвое меньше интенсивности исходной спектральной линии. Обе компоненты поляризованы по кругу в противоположных направлениях (их принято называть также с-компонентами). Если свет распространяется в направлении магнитного поля, то о-компонента с меньшей частотой поляризована по правому, а с большей — по левому кругу. Пру изменении направления магнитного поля на противоположное меняется на противоположную и круговая поляризация обеих компонент. [c.565]

Согласно Френелю, вращение плоскости поляризации, какова бы ни была его физическая природа, есть проявление особого, так называемого кругового двойного лучепреломления. Однако две волны, которые могут распространяться в оптически активной среде с определенными, но различными скоростями, поляризованы не линейно, как при обычном (линейном) двойном лучепреломлении, а по кругу, одна по левому, другая по правому. [c.575]

В волне (94.1) компонента Еу опережает по фазе компоненту Е на л/2, а в волне (94.2) отстает на такую же величину. Обе волны поляризованы по кругу в волне (94.1) электрический вектор вращается от положительного конца оси Y к положительному концу оси X, в волне (94.2) вращение происходит в противоположном направлении (рис. 314). Иначе говоря, волна (94.1) поляризована по правому, а волна (94.2) — по левому кругу. Таким образом, кинематически волну с вращающейся плоскостью поляризации можно рассматривать как наложение двух волн, поляризованных по кругу, правому и левому. Скорости этих волн определяются выражениями [c.576]

Если п — п" >0, то а >0, т. е. вращение плоскости поляриза ции происходит вправо. Если же — п" < О, то плоскость поляризации вращается влево. Иначе говоря, плоскость поляризации вращается в ту же сторону, что и электрический вектор поляризованной по кругу волны с меньшим показателем преломления, т. е. с большей фазовой скоростью. [c.576]

Существование двойного кругового лучепреломления в кварце можно обнаружить и с помощью одной призмы, вырезанной так, что ее оптическая ось перпендикулярна к плоскости, делящей пополам двугранный преломляющий угол. При наименьшем отклонении луч внутри призмы идет параллельно оптической оси, не испытывая обычного двойного преломления. Если падающий свет естественный или поляризован линейно и содержит только одну спектральную линию, то в минимуме отклонения при выходе из призмы спектральная линия расщепляется на две линии, из которых одна поляризована по правому, а другая по левому кругу. [c.578]

Физическая природа магнитного вращения плоскости поляризации была выяснена после открытия явления Зеемана и объяснения его, данного Лорентцом. Допустим для простоты, что в отсутствие магнитного поля вещество испускает только одну спектральную линию, т. е. обладает одной собственной (резонансной) частотой сОц. При внесении в магнитное поле В у осцилляторов вещества появляются две новые резонансные частоты Юц + Q и (UQ — n (где Q — ларморовская частота), соответствующие круговым вращениям электрона (см. 92). Эти собственные частоты проявляются не только в испускании прямой эффект Зеемана), но и в поглощении света обратный эффект Зеемана). Прежняя резонансная частота ю,, проявляется только при распространении света поперек магнитного поля и под углом к нему. Нормальные волны, которые могут распространяться вдоль магнитного поля, поляризованы по кругу. Когда направления распространения света и магнитного поля совпадают, большей собственной частоте + = соц + соответствует вращение по, а меньшей w = Юц — Q — против часовой стрелки, если смотреть в направлении магнитного поля (рис. 313). [c.580]

Наблюдение проводилось вдоль магнитного поля (продольный эффект) и поперек него (поперечный эффект). Было установлено, что спектральная линня, имеющая в отсутспзне магнитного поля частоту со (рис. 12.5, а), расщепляется на две линии (дублет) с частотами со — Асо и со + Лы (рис. 12.5, г) при наблюдении вдоль магнитного поля (первая линня поляризована по левому кругу, вторая — по правому) и на три линии (рис. 12.5, f) при наблюдении перпеидикулярпо магнитному полю с частотам со — Асо и <о л со + Дсо (крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля, а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля). Величина смещения Дсо пропорциональна напряженности внешнего магнитного поля (высота линий иа рисунке соответствует интенсивности спектральных линий). [c.293]

При современной технике опыт Френеля можно относительно просто воспроизвести, сложив две стандартные 30-градусные призмы из правовращающего и левовращающего кварца и установив перед ними оптическую щель. Освещая ее линейно поляризованным светом неон-гелиевого лазера, мы видим на удаленном экране две светлые линии, которые хорошо разрешены. Вводя в оптическую схему пластинку Х/4 и поляроид и вращая поляроид на угол ti/2, мы можем раздельно погасить казкдую из этих линий, убедившись, что они поляризованы по правому и левому кругу. [c.155]

Результаты, получаемые для простых спектральных линий, например некоторых линий Н, 2п, Сб, сводятся к следующему. Линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V, в магнитном поле представляется при продольном наблюдении в виде дублета с частотами V — Ам и V + Av, причем первая линия поляризована по левому кругу, вторая — по правому при поперечном наблюдении получается триплет с частотами V + Ду, V и V — Лv, причем крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля (а-компоненты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (л-компонента). Величина смещения Ау пропорциональна напряженности магнитного поля. Наконец, по интенсивности я-компо-нента в два раза сильнее, чем каждая из о-компбнент, равных между собой циркулярно-поляризованные компоненты при продольном эффекте по интенсивности совпадают с я-компонентой при поперечном. [c.622]

Спектральная линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V (рис. 22.2,6), в магнитном поле при поперечном наблюдении представляется в виде трех линий (триплет) с частотами V—Лv, V и v + Дv (рис. 22.2, в). Первая и третья линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны к направлению магнитного поля (ст-компонепты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (я-ком-понента). При продольном наблюдении эффекта получаются две компоненты (дублет) с частотами V—Av и v- -Дv, причем первая линия поляризована по левому кругу, а вторая — по правому (рис. 22.2, г). Величина смещения Дv пропорциональна напряженности магнитного поля. Интенсивность я- и а-компонент разная. Наиболее интенсивной является я-компопента, интенсивность которой в 2 раза превосходит интенсивность каждой из а-компонент, равных между собой. [c.103]

Одним из важнейших параметров электромагнитной волны является ее поляризация, определяемая ориентацией вектора Е в пространстве по мере ее распространения. Волну называют естественной (неполяризован-ной), если вектор Е принимает в плоскости, перпендикулярной к направлению ее распространения, в различные моменты времени различные направления, а конец его описывает окружность. Если при тех же условиях конец вектора описывает эллипс, то волну называют частично поляризованной по эллипсу. Когда вектор Е равномерно вращается (влево и вправо) вокруг направления распространения, а конец его описывает эллипс, то волну называют поляризованной по эллипсу (влево или вправо) (рис. 2). В частных случаях эллипс вырождается в окружность (волна поляризована по кругу) или прямую линию (плоскополяризо-ванная волна). [c.206]

Полярископы с полем видимости от 1 дм до 15 дм удобнее всего строить следующим образом свет от достаточного числа калильных ламп А (фиг. 1.39) пропускается через просвечивающий экран В и затем отражается под углом поляризации от тщательно отполированного черного стеклянного листа С. Кроме того, удобно ввести две вынимающиеся пластинки в четверть-волны F и О, так чтобы плоско-поляризованный луч, отраженный от С, поляризовался по кругу при прохождении через первую пластинку F при таком устройстве возможно рассматривать напряженный предмет без поворота николевых призм, как описано в 1.38. Вторая пластинка в четверть-волны О применяется затем для нового преобразования поляризованного по кругу луча в плоско-поляризованный луч прежде, чем он пройдет через анализатор Е, который составляется из ряда тонких стеклянных пластинок хорошего качества, установленных под углом поляризации (стеклянная стопа). [c.74]

При больших частотах модуляции измерения отношения г осложняются зависимостью чувствительности приемника от частоты. В этом случае лучше пользоваться другим методом. Не подавая на модулятор электрические сигналы, поляризованное по кругу излучение с оптической несуш,ей, выходяш ее из элек-трооптических элементов, пропускают через линейно поляризую-ш,ий анализатор в фотоприемник (типа фотоумножителя с плоским катодом). Поэтому постоянная составляюш ая фототока не должна зависеть от ориентации анализатора. При подаче на модулятор сигналов появляется поляризованное по кругу излучение боковой полосы с противоположным направлением враш,ения вектора поляризации это приводит к тому, что полная поляризация светового пучка на входе линейно поляризуюш его анализатора имеет постоянную эллиптичность, причем оси эллипса вращаются с частотой сот/2. [c.498]

В предыдущих трех главах мы рассмотрели влияние на конвективную устойчивость жидкости магнитного поля, вращения, неоднородности состава и модуляции параметра. В последние годы появляется большое число работ, в которых исследуется устойчивость при наличии целого ряда других осложняющих факторов. Некоторые из относящихся к этому кругу вопросов обсуждаются в данной главе. Мы оставляем в стороне немногочисленные исследования конвективной устойчивости неньюто-новских сред р-- ], а также поляризующихся жидкостей (жидкий диэлектрик в электрическом поле р ] и ферромагнитная жидкость в магнитном поле [ ]), отсылая читателя к цитированным статьям. Мы не останавливаемся также на рассмотрении эффектов сжимаемости [б1-бз]. эти эффекты в лабораторных -условиях оказываются существенными вблизи критической точки-жидкость — пар [ ]. [c.268]

С эстетической и с практической точки зрения весьма желательно иметь один параметр в качестве характеристики степени поляризации волны. В случае линейно-поляризованной волны такой параметр должен принимать максимальное значение (которое для удобства можно считать равным единице), поскольку такая волна является полностью поляризованной при любом приемлемом определении. В случае света, поляризованного по кругу, он тоже должен принимать максимальное значение, поскольку такой свет может быть превращен в линейно-поляризо- [c.133]

Пользуясь полным внутренним отражением, можно т. о. превратить линейно поляризо ванный луч в эллиптически поляризованный, или при повторном или многократном полном внутреннем отражении— в луч поляризованный по кругу (см. Ноляризациопные приборы). Интенсивность отраженного света в случае полного внутреннего отражения получается в теории Френеля, как это ясно с самого начала, равной интенсивности падающей волны. Вместе с тем ур-ия Френеля [c.226]

Характер П, р. определяется типом излучателя и физ. свойствами среды, в к-рой распространяются радиоволны. Напр., волны, излучаемые в свободное пространство проволочными вибраторами, поперечно поляризованы причем направление поляризации совпадает с направлением токов в вибраторах. В коаксиальном кабеле ТЕМ-тлп Также поперечна, однако о к.-л. онределенном направлении поляризации здесь нельзя говорить, т. к. силовые линии электрич. поля направлены радиально. В прямоугольном волноводе нанра-влепие Е может бцть различным и зависит от координат. В частности, ГЛ/-волны имеют продольную составляющую электрич. поля. Поэтому в волноводах удобнее классифицировать волны по наличию продольных составляющих и Я. Ряд антенн (нанр., спиральные антенны) излучает радиоволны, поляризованные по кругу или эллипсу. При этом J5 вращается с частотой поля такую волну можно представить в виде суммы перпендикулярно поляризованных радиоволн, сдвинутых по фазе па 90°. Радиозвезды, как правило, излучают хаотически поляризованные радиоволны, и в этом отношении их излучение аналогично световому (см. Поляризация света, Радио-астрономи.ч). [c.148]

Размеры радиоизлучающих областей в сантиметровом и деццмстроном диапазонах близки соответственно к размерам пятен и факельных полей. конденсаций иногда > 10 ° К. Излучение в сантиметровом диапазоне сильно поляризовано по кругу, что позволяет определить Н в нижней короне над пятнами, часто близкую к леек, сотням э. [c.285]

Для демонстрации двойного преломления берут ромбоэдр исландского шпата, вставленный в круглую вращающуюся оправу, устанавливаемую на подставке оптической скамьи. Луч света должен проходить перпендикулярно к противоположным граням ромбоэдра. Перед конденсором проекционного фонаря на той же оптической скамье устанавливают ирисовую диафрагму. В отсутствие исландского шпата длиннофокусный объектив фонаря дает изображение отверстия диафрагмы на удаленном экране. При введении непосредственно за -диафрагмой исландского шпата изображение раздваивается. Уменьшая диаметр диафрагмы, можно добиться, чтобы оба изображения не накладывались друг на друга. При освещении естественным светом изображения получаются одинаково яркими. Если вращать исландский шпат вокруг главной оптической оси установки, то при правильной юстировке одно изображение остается неподвижным, а другое движется вокруг него по кругу Когда кристалл исландского шпата делает полоборота, второе изоб ражение совершает полный оборот. С помощью поляроида, постав ленного за объективом, легко убедиться, что оба пучка вета ли нейно поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях Неподвижное изображение дает обыкновенный, а вращающееся — необыкновенный пучок света. Увеличив диафрагму, можно частично наложить одно изображение на другое. При вращении поляроида неперекрывающиеся части изображения периодически становятся светлыми и темными когда максимальна освещенность одной части, освещенность другой обращается в нуль. Освещенность же перекрывающейся части при вращении поляроида все время остается неизменной — эта часть освещается неполяризованным светом. [c.462]

Состояние поляризации можно также определить, измеряя зависимость интенсивности излучения от направления в плоскости X, у. Если волна поляризована лцнейно, то средняя интенсивность отлична от нуля только в одном направлении. Для волны, поляризованной по кругу, распределение средней интенсивности будет равномерным по всей плоскости,, так же как и для неноляри-зованной волны. Поэтому наличие круговой поляризации путем измерения интенсивности в разных направлениях плоскости х, у не может быть установлено непосредственно. Однако если ввести фазовую задержку на я/2 в одну из прямоугольных компонент век- [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...