Вильсона действие

Принцип действия камеры Вильсона основан на способности ионов служить центрами конденсации капелек пересыщенного пара. Если пар свободен от пыли и других посторонних объектов, могущих служить очагами конденсации, то конденсация не начинается. [c.46]

Явление пересыщения почти всегда имеет место при адиабатическом истечении насыщенного, и слегка перегретого (в частности водяного) пара через сопла, вследствие чего для расчета процесса истечения необходимо знать как границу пересыщения, так и свойства пересыщенного пара. Кроме того, на, явлении пересыщения водяного пара и паров некоторых других жидкостей основано действие камеры Вильсона, являющейся одним из основных приборов атомной и ядерной физики, что также побуждало возможно подробнее исследовать границы пересыщения паров воды и некоторых других веществ. Тем не менее экспериментальных данных о степени пересыщения недостаточно. [c.237]

Наблюдение индивидуальных актов столкновения. В опытах Комптона индивидуальные акты столкновения фотона с электроном не наблюдались, а изучался лишь совокупный результат столкновений фотонов с электронами. Однако уже в 1923 г. Боте и Вильсон наблюдали электроны отдачи от индивидуального акта столкновения фотона с электроном. В 1925 г. Боте и Гейгер доказали, что электрон отдачи и рассеянный фотон появляются одновременно (рис. 12). Счетчики фотонов Ф и электронов Э устанавливаются симметрично относительно рассеивателя Р, в котором под действием излучения И происходит Комптон-эффект. Счетчики Ф и Э включены в схему С совпадений, i. е. в электрическую схему, которая позволяет фиксировать лишь те случаи, когда фотон и электрон в соответствующих счетчиках появляются одновременно. Результат эксперимента показал, что [c.28]

Этот метод основывается на открытии Дэвида Брюстера ) когда через кусок стекла, в котором имеются напряжения, пропускается поляризованный свет, то эти напряжения вызывают яркую цветную картину. Брюстер высказал предположение, что эти цветные картины можно использовать для измерения напряжений в инженерных конструкциях, таких, как каменные мосты, исследуя их стеклянные модели в поляризованном свете при различных условиях нагружения. Это предположение не привлекло внимания инженеров того времени. Лишь впоследствии физиком Максвеллом были проведены сравнения ) фотоупругих цветных картин с аналитическими решениями, Много иоз ке упомянутым предположением воспользовались Вильсон при исследовании напряжений в балке под действием сосредоточенной [c.162]

В 1933 г. Ирэн и Фредерик Жолио-Кюри, изучая в камере Вильсона образование пар под действием у-квантов ТЬС" (2,65 Мэе) и работая с источником Ро+Ве (5 Мэе), обнаружили наличие позитронной активности. [c.54]

Источник а-частиц, покрытый алюминиевой пластинкой и помещенный перед отверстием в стенке камеры Вильсона, испускал позитроны, которые под действием магнитного поля в 400 гаусс описывали кривую в объеме камеры. Излучение положительных электронов продолжалось и после удаления а-излучателя в течение более или менее длительного времени в зависимости от свойств облучаемого элемента. При применении бора это время превышало 0,5 часа. При уменьшении энергии а-частиц, облучающих алюминиевую пластинку, число положительных электронов также уменьшалось, тогда как период полураспада, повидимому, не изменялся. При уменьшении энергии а-частиц до 10 позитронное излучение почти полностью исчезало. [c.55]

Пузырьковые камеры. Действие этих камер основано на вскипании перегретой жидкости вдоль следа ионизирующей частицы. В известном смысле это камера Вильсона наоборот в последней вдоль следа частицы образуются капельки от конденсации переохлажденных паров. [c.61]

Они могут слегка расщепляться под действием взаимодействий более высоких порядков или под влиянием центробежного растяжения. Величины этих эффектов до сих пор не рассчитывались (см. Вильсон [934]). [c.481]

Мекке и его сотрудники определяли вращательные постоянные методом, описанным нами выше, причем они пренебрегали эффектом растяжения под действием центробежных сил. Дарлинг и Деннисон [263] пересчитали их данные и учли этот эффект по способу, предложенному Вильсоном [936]. Однако они использовали всего несколько уровней 1 1( 1 ,.1, 2 1, 2 , 2 , применян соотношения (см. табл. 8 и стр. 515) [c.518]

Вильсонов критерий удержания относится только к чистой теории Янга — Миллса такого простого критерия уже нет для моделей, содержащих поля материи, которые нетривиально преобразуются под действием центра калибровочной группы, как, например, в квантовой хромодинамике (КХД). Хотелось бы подчеркнуть, что удержание кварков означает больше, чем только отсутствие состояний с ненулевым цветовым зарядом. Было бы катастрофой для гипотезы удержания, если бы кварки могли экранировать свой цвет и тем самым избавлялись от удерживающей их силы. [c.10]

Если представление т, фигурирующее в выражении для петли Вильсона, и представление а, появляющееся в выражении для действия, таковы, что для некоторого п е N представление тХо"Хо " содержит тривиальное представление, то петля Вильсона удовлетворяет закону периметра [c.58]

Доказательство. Мы приведем доказательство для действия Вильсона обобщение на другие случаи получается непосредственно. [c.58]

К числу трековых приборов следует отнести камеру Вильсона(, диффузионную камеру, пузырьковую камеру и фотоэмульсионные пластинки. Их действие основано на способности ионов служить центрами конденсации пересыщенного пара или быть центрами, на которых происходит образование пара в перегретой жидкости. При движении заряженной частицы в такой среде на ее пути [c.45]

В камере Вильсона путем адиабатического расширения достигается пересыщенное состояние пара на короткое время. Камера становится чувствительной и в течение этого времени может регистрировать пролетающую заряженную частицу. Однако отношение времени чувствительности к времени между двумя последо-ватель 1ыми расширениями для камеры Вильсона очень мало, 10 — 10 . Этот недостаток камеры Вильсона устраняется в диффузионной камере, в которой отсутствует система расширения и сжатия рабочего объема. В диффузионной камере пересыщение пара создается за счет постоянно существующего перепада температуры между дном и крышкой камеры. Между крышкой и дном камеры существует такая область — сЛой с пересыщенным паром,— в которой может происходить образование капелек на ионах. Подбирая температурный градиент нужной величины (примерно, 5—10 град/см), удается получить высоту этого слоя, чувствительного к ионизации на ионах в 50—70 мм и более. Диффузионная камера является камерой непрерывного действия когда бы ни попала заряженная частица в рабочий объем камеры, она всегда создает видимый след. [c.49]

Другим очень важным трековым детектором является изобретенная Глезером (1952 г.) пузырьковая камера. Принцип действия пузырьковой камеры сходен с принципом действия камеры Вильсона. Как известно, в камере Вильсона используется свойство пересыщенного пара конденсироваться в виде мельчайш их капелек жидкости на пути прохождения заряженной частицы. В пузырьковой камере используется свойство перегретой жидкости образовывать на пути заряженной частицы пузырьки пара. [c.591]

Впервые изучение местных напряжений провел эксперименталь- X но Карус Вильсон ). Проводя опыты с прямоугольной балкой из стекла па двух опорах (рис. 57), нагруженной в центре, и используя поляризованный свет (см. стр. 163), он 1[оказал, что в точке А, где приложена нагрузка, распределение напряжений близко к тому, которое наблюдается в иолубесконечпой пластинке под действием нормальной сосредоточенной силы. Вдоль поперечного сечения AD нормальное напряжение не следует линейному закону, [c.128]

ГИЮ при известной массе. Но это еще не все. Камеру почти всегда помещают в сильное магнитное поле (это важнейшее усовершенствование принадлежит П. Л. Капице и Д. В. Скобельцыну, 1923), что дает возможность по кривизне трека определять с помощью формулы (Э.2) знак заряда и импульс частицы. Это позволяет определять (по счету капель и измерению кривизны) энергию и массу частицы даже в том случае, когда трек не умещается в камере, т. е. для энергий вплоть до сотен МэВ. С помощью камеры Вильсона в магнитном поле Д. В. Скобельцын в 1927 г. установил наличие в космических лучах заряженных частиц релятивистских энергий (по негнущимся трекам). С этих фундаментальных опытов датируется возникновение физики элементарных частиц высоких энергий. Большим достоинством камеры Вильсона является ее управляемость — свойство, присущее далеко не всем следовым регистраторам. Управляемость состоит в том, что камеру Вильсона могут приводить в действие другие детекторы. Например, перед камерой можно поставить счетчик Гейгера —Мюллера и сделать так, что камера будет срабатывать только тогда, когда через счетчик прошла частица. Возможность управления обусловлена тем, что возникшие при пролете частицы микрокапли живут и не растаскиваются отсасывающим полем достаточно долго, так что можно успеть произвести расширение. Свойство управляемости делает камеру Вильсона очень гибким прибором для регистрации редких событий, например, в космических лучах. Немалым преимуществом камеры Вильсона является ее относительная простота и дешевизна. Простейшую камеру можно изготовить в школьной лаборатории. [c.507]

В предыдущих параграфах мы уже указывали на существование ряда явлений, из которых следует, что представление об электронах, как механических частицах, не может быть сохранено. Понятие об электронах, как частицах, движущихся подобно материальным точкам классической механики по определенным траекториям, возникло на основании тех опытов, которые в начале этого столетия были произведены над электронными пучками и над отдельными быстрыми электронами. В вакуумной трубке можно с помощью диафрагм получить достаточно резко ограниченный пучок электронов. При воздействии на этот пучок, например, магнитного поля он искривляется так, как должны искривляться траектории отдельных заряженных частиц, на которые действует магнитная сила. Метод сцинтиляций позволяет регистрировать отдельные электроны, попадающие в определенное место флуоресцирующего экрана. В камере Вильсона можно заснять следы быстрых электронов. Но наряду с этими явлениями в двадцатых годах нынешнего столетия были открыты другие явления, обнаружившие волновые свойства электронов. Было установлено, что электроны при прохождении через кристаллы и при отражении от них обнаруживают свойства дифракции, вполне аналогичные тем, которые присущи рентгеновым лучам. Как показал де-Бройль, можно получить согласие с опытом, если допустить, что пучок однородных по скоростям электронов характеризуется частотой v и длиной волны X, связанными с кинетической энергией электронов и их количеством движения М соотношениями [c.87]

Если параметр в гамильтониане меняется настолько медленно, что в его фурье-разложений оказываются только частоты ниже определенного значения, скажем v,,, которое меньше, чем любая частота, соответствующая воровским условиям для квантовых переходов, то за время изменения параметра никакие квантовые переходы происходить не могут. Это в свою очередь означает, что по мере медленного изменения параметров, происходящего в гамильтониане, не могут изменяться квантовые числа тем более не могут изменяться квантованные величины. Поскольку переменные действия оказались адиабатическими инвариантами, они могут служить подходящими объектами для квантования фактически именно для них были предложены правила квантования Вильсона — Зом-мерфельда. [c.173]

Процесс возникновения дискретной фазы в межлопаточных каналах решетки носит флуктуационный характер и сопровождается появлением конденсационной турбулентности, интенсивность которой значительна. Хорошо известно, что в суживающихся каналах большой конфузорности происходит частичное или полное вырождение гидродинамической турбулентности в пограничных слоях, т. е. имеет место ламинаризация слоя. Процесс ламннари-зации ( обратного перехода) в пограничных слоях особенно интенсивен при околозвуковых скоростях, когда продольные отрицательные градиенты давления достигают максимальных значений. Ламинаризированный слой отрывается местными адиабатными скачками, и этот процесс сопровождается появлением жидкой фазы и турбулизацией слоя (генерируется конденсационная турбулентность). В результате отрыв слоя ликвидируется, вновь происходит ламинаризация слоя, появляется отрыв и т. д. Б соответствии с перемещениями зоны отрыва происходят перемещения скачка уплотнения по спинке профиля в косом срезе, что вызывает пульсацию термодинамических параметров — давления и температуры 48, 52, 53, 124]. Механизм генерации пульсаций параметров при конденсации в сопловых и рабочих решетках действует и при дозвуковых скоростях и вызывает опасные возмущающие силы. Таким образом, переход в зону Вильсона сопровождается специфическими нестационарными явлениями, в основе которых лежат флуктуационный механизм возникновения жидкой фазы и генерации конденсационной нестационарности, периодические отрывы пограничного слоя. В тех случаях, когда частота процесса конденсационной нестационарности близка или кратна частоте волн, возникающих при взаимодействии решеток, амплитуда пульсаций давлений (и температур) резко возрастает—имеет место резонанс и дополнительные возмущающие силы достигают опасного предела. [c.192]

Герцберг [44, 49], Тинкхэм [107]. Вильсон, Дешиус и Кросс [121]. Обратите внимание на разд. 5.5, где описывается действие операций точечных групп на молекулы. [c.14]

В ТО время как камера Вильсона чувствительна ко всем заряженным частицам. С другой стороны, камера Вильсона обладает своими преимуществами. Например, на камеру Вильсона может быть наложено магнитное поле, которое, действуя на заряженную частицу, обусловливает кривизну ее трэка и таким образом дает возможность измерить количество движения частицы, которое вместе с измеренным пробегом полностью определяет частицы более удовлетворительным образом, чем одновременное измерение плотности ионизации и пробега заряженной частицы. Кроме того, камера Вильсона может быть сделана управляемой, т. е. расширение в ней может происходить только в том случае, когда через ее рабочий объем прошла интересующая нас частица. Это обстоятельство позволяет исключить ненужное изучение следов многих частиц и сосредоточить внимание только на интересующем нас трэке. [c.184]

Понятие критической разности температур было введено Вильсоном [Л. 2] для реактора с насадкой, но оно может быть использовано также для реактора с мещалкой, трубчатого реактора, реакторов периодического действия, резервуаров-хранилищ и отдельных зерен катализаторов в насадке [Л. 3—6]. Если повышение температуры в реакторе по сравнению с температурой рубашки больще, чем ЯТ 1Е, то возможны нарушения [c.410]

Пепосредствеппо (визуально) видеть следы заряженных частиц позволяют также толстослойные ядерные фотоэмульсии. Их действие основано на разложении содержащегося в эмульсии галоидного серебра вдоль траектории частиц иод действием производимой ими ионизации. После проявления следы частиц видпы в микроскоп как цепочки непрозрачных (черных) зерен. Наблюдаемые в камерах Вильсона, в толстослойных ядерных эмульсиях и другими методами следы ионизирующих частиц называют треками. [c.24]

Разработаны детекторы с индикаторным веществом разного типа твердые, жидкие, газонаполненные, к которым либо прикладывается, либо не прикладывается внешнее электрическое поле. При этом в детекторах используются различные проявления ионизации и возбуждения. В газонаполненных и полупроводниковых детекторах носители зарядов, образующихся при ионизации, собираются на электродах под действием электрического поля. В сцин-тилляционных детекторах используется эмиссия света возбужденными атомами. В счетчиках Черенкова применяется электродинамический эффект —излучение света при прохождении сквозь рассеивающую среду заряженной частицы, скорость которой больше скорости света в данной среде. В фотографической эмульсии под действием ионизированных атомов происходит активация зерен серебра. В камере Вильсона возникновение центров конденсации водяных паров также обусловлено ионизацией вещества. В пузырьковых камерах треки частиц обозначаются цепочками пузырьков, образующихся из-за местного нагрева перегретой жидкости при прохождении заряженной частицы. [c.236]

Пирамидальные молекулы типа ХУз- Мы видели, что при трактовке четырехатом-пых пирамидальных молекул типа ХУц иа основе валентных или центральных сил берутся только две потенциальные постоянные, в то время как число частот равно четырем. Следовательно, мы можем ввести две новые постоянные. Так как наиболее общая потенциальная функция (2,153) имеет шесть постоянных, то при выборе этих дополнительных постоянных у нас имеется несколько возможностей. Исходя из системы валентных сил н -следуя Гова рду и Вильсону [462], выберем в качестве допо.шительных сил силы, действующие между атомом Х" п каким-либо атомом V при изменении расстояния между атомом X и другим атомом У, а также силы, стремящиеся изменить один из углов У — X — У под влиянием изменения другого угла, т. е. примем потенциальную энергию н виде (ср. [2,201] и фиг. 58) [c.205]

Снова нужно рассмотреть возмущения типа Ферми и Кориолиса, каждое из которых может вызвать колебательные или вращательные возмущения. Взаимодействовать могут только уровни с одинаковой полной симметрией, с одинаковыми числами J и с ААГ=0, 1. За исключением отличия в типах симметрии, рассуждения совершенно аналогичны нашим прежним рассуждениям для случаев линейных молекул. Однако нужно учитывать, 410 вращательные уровни Е не могуг быть расщеплены каким бы то ни было взаимодействием врап1ения и колебания (см. Вильсон [934]). В отличие от действия сил Кориолиса, рассмотренного выше, которое приводит к расщеплению вырожденных колебательных уровней при увеличении числа К и является эффектом первого порядка, кориолисовы возмущения, рассматриваемые нами сейчас, являются эффектами второго и более высоких порядков, так как они обусловлены взаимодействием двух различных колебаний в результате наличия сил Кориолиса. Как и для линейных молекул, в данном случае этот эффект обычно весьма мал. Для молекул, принадлежащих к точечной группе Сщ, из правила Яна, приведенного ранее (стр. 404), сразу вытекает, что возможны кориолисовы возмущения между колебательными уровнями Ai и Е, А-, и Е, Ai я А , Е и Е. Для первых двух пар уровней возмущение должно возрастать с увеличением числа J, для последних двух пар оно должно возрастать с увеличением числа К. До сих пор ни один из подобных случаев не изучался подробно. Частным случаем таких возмущений является удвоение типа К, рассмотренное выше, т. е. расщепление уровня с данным J и при условии, что типы полной симметрии двух составляющих уровней являются [c.443]

Модераторы. Т.к. упряжные животные, особенно лошади, работают отдельными импульсами, а сопротивление почвы при пахоте и растений при уборке урожая неодинаково, то лошади во время работы испытывают ряд толчков, понижающих их работоспособность. Поэтому за-границей распространено включение в 3. особых пружинных модераторов, к-рые во время толчка принимают на себя действующую силу, к-рую отдают в следующий момент, вследствие чего резкие толчки сил сопротивления передаются упряжным животным не полностью. 3. с включением пружины в постромки или валек применяются в Швеции (сист. Сидена) и США (сист. Вильсона). З-д Рудольфа Сакка выпускает к тяжелым плугам и сеялка.м особые предохранители, снаб- [c.220]

Получение К. к. в электропечах. Электропечи для получения К. к. принадлежат к числу наиболее распространенных и oвepшeнныз печей в области электротермии. Первыми карбидными печами, к-рые применялись в пром-сти, были печи периодического действия, т. н. б л о к-ц е ч и. Последние представляют собой развитие основного принципа печей лабораторного типа, в к-рых впервые был получен К. к. (печь Вильсона). В 1895 г. им была построена первая промышленная печь (фиг. 3). К. к. получался в передвижном тигле, в к-рый сверху вводился подвижной электрод. Железный тигель соединялся со вторым полюсом электрического тока. В тигель загружались сырые материалы, к-рые и сплавлялись в нем вольтовой дугой в К. к. Железный тигель устанав-лиралгя обычно на подвижной тележке. После того как тигель наполнялся расплавленной массой, ток выключался, тележку с К, к. увозили и вставляли следующую тележку. Образовавшийся в тигле карбидный блок (отсюда и название блок-печи ) подвергался охлаждению, а затем очистке с наружной поверхности от остатков непрореагировавшей шихты и далее направлялся для дробления. Болыние тепловые потери и целый ряд затруднений, вызывавшийся тем, что под печи д. б. служить также и контактом для подачи тока, вместе о периодичностью процесса не позволили этим печам получить в дальнейшем широкое развитие. Мощность печей была максимально достигнута в этой конструкции до порядка 400—500 kW путем перехода нат. н. серийные печи ва счет отказа от нижнего контакта и перехода на два подвижных электрода (фиг. 4). Т. о. устройство [c.326]

Главная физическая проблема, которую можно изучать в рамках решёточных калибровочных теорий, это всё та же проблема, которая первоначально побудила Вильсона [6] их изобрести — постоянное удержание кварков при нулевой температуре. Несмотря на все усилия, затраченные на решение этой проблемы, всё еще нельзя считать удержание кварков доказанным для четырехмерных неабелевых моделей с произвольным взаимодействием, хотя бы в смысле критерия Вильсона. Однако многие уже полученные частичные результаты и прояснившаяся физическая картина дают основание полагать, что вакуум в теории, удерл ивающей кварки, напоминает магнитный сверхпроводник и потому вдавливает цветное электрическое поле в трубки между зарядами благодаря двойственному эффекту Мейсснера, тем самым порождая действующую между ними силу, по существу не зависящую от расстоянияОказывается, этот механизм удержания применим только к тем зарядам, которые нетривиально преобразуются под действием центра калибровочной группы. Для других нетривиальных зарядов (например, обладающих квантовыми числами глюонов), по-видимому, работает другой механизм экранировки этих зарядов, приводящий к тому, что в конце концов все физические состояния будут нейтральными по цвету. Этот механизм также дает объяснение явления насыщения сил , которое проявляется, например, в том, что не существует удерживающих сил между объектами, состоящими из трех кварков. [c.10]

О < г 1). При 9 = О, г — 1 получается действие Вильсона [18], при 9 = я/2, г 1—действие, предложенное в [19]. (Напомним, что 75 — общепринятое обозначение для эрмитовой 1матрицы, удовлетворяющей равенствам [c.17]

Для действия Вильсона или Виллэна они довольно просто вытекают из общих результатов Жинибра (см. [35, 36]). Для калибровочного поля с гауссовским действием аналогичные неравенства были доказаны в [23]. Общий вид этих неравенств таков [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...