Лучи вспомогательные ход в оптической системе

Рис. 111. Ход вспомогательных лучей в оптической системе

Рассмотрим оптическую систему, состоящую из k бесконечно тонких оптических элементов (преломляющих поверхностей или ДЛ). Все обозначения параметров элементов и соотношения между ними даны в п. 2.2, где получены суммы Зайделя. При необходимости воспользуемся рис. 2.5, на котором показан ход нулевых лучей в системе. Приведенный ниже вывод первой хроматической суммы в основном соответствует работе [45], однако имеется и ряд отличий. Во-первых, как и в п. 2.2, не использованы углы нулевых лучей с осью системы. Во-вторых, несколько иначе определены вспомогательные величины (в них не включены высоты нулевых лучей). Наконец, исходным соотношением служит не инвариант Аббе [первое из выражений (1.24)], а обобщенная формула отрезков (1.25), которую запишем для /-го элемента в следующем виде [c.182]

На рис. 1.29 цифрами I w II обозначены первый и второй вспомогательные лучи — расстояние от системы до входного зрачка (систему мы считаем бесконечно тонкой) и ф1 и Фз — оптические силы первого и второго компонентов. [c.108]

ФАРА, прожектор с небольшими размерами оптической системы, предназначающийся для освещения пути у всякого транспортного механизма автомобиля, трактора, автодрезины, ., паровоза, вагона, самолета и т. д. Каждый современный автомобиль имеет следующие осветительные приборы. 1) Две Ф., расположенные по бокам автомобиля, предназначаются для дальнего и ближнего освещения, т. е. для получения а) луча с небольшим углом рассеяния для освещения пути на большом расстоянии при езде за городом и б) луча с большим углом рассеяния для освещения на небольшом расстоянии при езде по городу (иногда для ближнего освещения устанавливаются подфарники). 2) Одна небольшая Ф., расположенная между первыми двумя, служит для ближнего освещения в туман и является вспомогательной свет от нее направляется крута вниз перед автомобилем, что уменьшает ослепление шофера отраженной частицами тумана блескостью, создаваемой основными двумя Ф. [c.379]

В основе изложенного ниже метода перехода к толщинам лежит требование сохранения значений фокусных расстояний всех компонентов оптической системы и всех углов обоих вспомогательных лучей с осью в воздушных промежутках между отдельными 23 355 [c.355]

Согласно условиям нормировки (256) значения сумм Зейделя будут зависеть от фокусного расстояния системы, так как Нг = f. Чтобы исключить влияние фокусного расстояния на значения сумм Зейделя, их удобнее всего вычислять при f = 1. При этом все линейные размеры оптической системы выражают в долях фокусного расстояния. Такую оптическую систему называют приведенной. Параметры вспомогательных лучей приведенной системы имеют следующие значения [c.147]

Предварительный габаритный расчет выбранной схемы оптической системы, особенно на этапе расчета тонкой системы, дает значения (hk, Н ) высот вспомогательных лучей. Поэтому, если установить связь между параметрами 1-го и 2-го вспомогательных лучей, то можно получить более удобные выражения сумм, зависящие от параметра лишь 1-го вспомогательного луча. Установим эту связь. [c.346]

Ход обоих вспомогательных лучей через k-ю поверхность оптической системы, разделяющую среды с показателями преломления и иллюстрирует рис. 263. Воспользуемся инвариантом I Гюйгенса—Гельмгольца, который связывает угол [c.346]

Принцип действия и устройство металлографического микроскопа. Для изучения микроструктуры металлов используют металлографические микроскопы (рис. 1.4). Подготовленный соответствующим образом шлиф 1 помещают перпендикулярно оптической оси микроскопа в плоскости, совпадающей с передней главной фокальной плоскостью объектива 2. Шлиф освещается проходящим через объектив почти параллельным оптической оси пучком света, который формируется посредством осветительной системы, состоящей из источника (лампы) 3, коллекторной линзы 4, апертурной 5 и полевой 7 диафрагм, вспомогательных линз 6, 8 и полупрозрачной пластинки 9. Световые лучи, отражающиеся от участков поверхности шлифа, приблизительно нормальных оптической оси микроскопа, попадают в объектив. а те лучи, которые отражаются от неровностей поверхности, не попадают в его поле. На конечном, изображении поверхности [c.22]

TBS h Й у высоты пересечения с компонентами первого и второго параксиальных (вспомогательных) лучей Ф1 и фа — оптические силы первого и второго компонентов при фокусном расстоянии всей системы, равном единице [c.129]

За параметры для исследования зеркальной системы были приняты параксиальные углы а , и з, образованные с оптической осью первым вспомогательным лучом, и расстояние между вершинами зеркал С помощью этих параметров удовлетворялись заданные значения 6, и 5,уз. [c.210]

Таким образом, естественно разбить параметры оптической системы на две группы в одну нз них входят оптические силы ф(, и высоты й,, ко второй относятся лараметры, oпpeдeляюш e форму линз, например углы а, образуемые с осью первым вспомогательным лучом в стекле отдельных линз. ч [c.241]

Метод Фуко неприменим для исследования всех оптических поверхностей, так как при этом принципиально необходимо иметь сходящийся в фокус пучок лучей. Таким образом, выпуклые линзы непосредственно с помощью теневых методов контролироваться не могут. Однако они в качестве элементов входят в оптические системы, преобразующие падающую волну в такую, которая сходится в фокусе системы. Кроме того, для выпуклых и плоских поверхностей можно использовать вспомогательные вогнутые сферические поверхности. [c.20]

Сходное устройство имеет телескоп Грегори (рис. 102). Здесь вспомогательным зеркалом з служит вогнутое эллиптическое зеркало, располагающееся на главной оптической оси несколько дальше фокуса главного зеркала 5. Фокус зеркала 5 совмещается с перйым 4юкусом эллиптического зеркала з. Смещенный фокус Р всей оптической системы получается в точке нахождения второго фокуса эллиптической поверхности зеркала 8. Лучи также выходят из [c.177]

Таким образом, величииы Р,, зависят от внутренних конструктивных элементов системы — радиусов кривизны поверхностей и показателей преломления — и еще От положения точки пересечения первого вспомогательного луча с осью оптической системы до преломления через компонент. Последняя зависимость значительно затрудняет систематическое изучение свойств бесконечно тонких компонентов, так как оиа вводит еще одну лишнюю переменную, также влияющую на свойства указанных величии. Одиако можно исключить последнюю переменную и получить величииы Р(, в виде функций следующего вида [c.250]

Таким образом, первое приближение может быть успешно и неограниченно исправлено. И для практического улучшения метода ничего более, кажется, не требуется, кроме того, чтобы сделать этот процесс исправления более легким и скорым в его приложениях. Профессор Гамильтон написал две статьи об этом новом методе динамики, и одна из них уже печатается во второй части Philosophi al Transa tions в Лондоне за 1834 г. Метод не является в первом представлении таким простым по форме. Он употребляет сначала характеристическую функцию V, более тесно связанную с той оптической функцией, которую он открыл и обозначил той же буквой в своей Теории систем лучей . И в динамике, и в оптике эта функция есть величина, называемая действием и рассматриваемая как зависящая (главным образом) от конечных и начальных координат. Но если эта функция действия применяется в динамике, она включает вспомогательную величину Н, а именно известную постоянную часть в выражении половины живой силы системы и много беспокойных исключений требуется впоследствии при применении этой функции, которые устраняются новой формой метода. [c.286]

Несмотря на низкие энергетические характеристики, не позволяющие использовать Не — Ne-лазвр в термической и селективной технологии, он является самым распространенным газовым лазером. Причина такой популярности обусловлена прежде всего его уникальными спектральными характеристиками. Благодаря низкому давлению газа, ширина линии излучения Не — Ые-лазе-ра определяется эффектом Доплера и согласно (1.38) составляет 10 Гц. При характерных длинах лазера ( 10 см) расстояние между собственными частотами резонатора [см. (2.13)] составит также 10 Гц. Поэтому Не — Ne-лазср позволяет осуществлять одночастотную генерацию на одной продольной моде и обладает исключительно высокой монохроматичностью и стабильностью излучения (Av/vo 10 ). Эти качества, а также возможность генерации в видимом диапазоне длин волн делают Не — Ne-лазер незаменимым элементом во многих оптических устройствах, предназначенных для измерения расстояний, контроля размеров, лазерной связи и научных исследований. Очень часто Не — Ne-лазер используется в качестве вспомогательного оборудования для юстировки и визуализации положения луча в других лазерных системах. Большой интерес вызывают появившиеся в последнее время сведения о возможности эффективного использования Не — Ne-лазеров в медицине. [c.159]

Пусть падающий пучок образует с оптической осью системы угол ю (рис. IV. 16, а). Повернем всю систему вокруг оси, перпендикулярной меридиональной плоскости и. проходящей через общий центр кривизны С, на угол w таким образом, чтобы главный луч наклонного пучка 00 шел горизонтально (рис. IV. 16, б) оптическая ось ПП наклонится на угол w, и коррекционная пластинка ВА примет наклонное положение. Ось 00 будем считать за основную ось координат Ох. Будем рассматривать только пучки, падающие на систему параллельно этой оси 00, . и выясним, как влияет наклон коррекционной пластиики на аберрации всей системы. Когда угол w равен нулю, пластинка стоит перпендикулярно вспомогательной оси 00 и компенсирует сферическую аберрацию всей остальной части системы (концен- [c.361]

Оптическая схема (фиг. 27) при наблюдении препаратов в ультрафиолетовых лучах состоит из двух частей системы освещения и проектирования и системы, преобразующей ультрафиолетовое изображение в видимое. Источник света 1 проектируется в плоскость апертурной диафрагмы 2, полевая диафрагма 3 проектируется конденсором 4 в плоскость препарата 5. Для выделения длины волны света, необходимой для исследования, в осветительное системе устанавливаются различные светофильтры. Объектив 6 и дополнительная система 7 проектируют изображение препарата на люминесцирующий экран 8, который превращает невидимое изображение в видимое. Это видимое изображение рассматривается с помощью вспомогательного микроскопа, состоящего из объектива [c.62]

Таким образом, бесконечно тонкий несклеенный компенсатор является полным апохроматом, если его линзы изготовлены из оптического стекла одной марки и образуют афокальную систему. Такой компенсатор, например, может быть исиользован в двухзеркальной системе. Для уменьшения поперечных размеров компенсатора его нужно располагать за малым зеркалом в сходящихся пучках лучей. Схема двухзеркального объектива с афо-кальным компенсатором в сходящихся пучках лучей приведена на рис. 279. Полагая, что плоскость входного зрачка совпадает с оправой большого зеркала, примем следующие условия нормировки для вспомогательных лучей 1 = 0 = 1 сХз = а, = 1 р1 = 1 = -1 Нг = 0 / = -1. [c.384]

Если через такую систему рассчитаны в обратном ходе оба вспомогательных параксиальных луча, образующих с оптической осью соответственно углы и до преломления через дополнительный компонент, 2 и Ра в пространстве между дополнительным компонентом и зеркальной системой, з и Рз в пространстпе между зеркальной системой и фронтальным компонентом, то можно установить зависимость между коэффициентами аберрп- [c.209]

Промодулированный луч лазера, распространяясь в пространстве, попадает на оптическое устройство приемной аппаратуры. В качестве приемного оптического устройства наибольшее применение нашла система Кассегрена (см. рис. 11.2). Зеркало 7 — основное и определяет входное отверстие системы. В центре этого зеркала имеется слепое центральное отверстие для пропускания излучения от вторичного зеркала 5 на оптический квантовый усилитель 9. Вторичное зеркало вспомогательное, изменяя его параметры, можно удлинять или укорачивать фокусное расстояние оптического устройства. [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...