Петля простая

Разлагая показатель по степеням я — k-2 и интегрируя по вертикальной петле С , получим после простого вычисления следующее выражение для потенциала боковой волны [c.393]

Простейшей формой такого датчика является короткий кусок проволоки, изолированный от поверхности образца и приклеенный к ней. Когда возникает удлинение, электрическое сопротивление проволоки увеличивается, и в силу этого можно измерить деформацию электрическим способом. Этот эффект обычно усиливается за счет того, что проволока укладывается в петли и получается несколько последовательно соединенных длин датчиков. Проволока вклеивается между кусочками бумаги и вся система наклеивается на поверхность образца. [c.43]

Сложный характер одновременного влияния (часто в противоположных направлениях) различных факторов на магнитные свойства материалов, как правило, не позволяет их разграничить и определить влияние каждого. Только в некоторых (простых) случаях имеется возможность определить влияние одного или нескольких (основных) факторов на размеры и форму петли гистерезиса. В случае, если этот фактор одновременно и однозначно влияет на другие физические (немагнитные) свойства материала, можно установить связь между ними и использовать ма- [c.64]

В условиях циклического охлаждения труб при водной очистке в них возникают знакопеременные термические напряжения. Процесс термоциклического нагружения можно в простейшем случае изобразить показанной на рис. 5.28 схемой [168, 187—189]. В первом цикле охлаждения металл деформируется на величину е= =бу +бп (линия О —а —с), где еу и е обозначают соответственно упругую и пластическую деформацию при первом цикле охлаждения. При прекращении охлаждения температура металла восстанавливается до начальной величины и на него воздействует сжимающее напряжение. При этом происходит пластическая деформация бп" (линия d — e). В условиях повторных циклов процесс протекает по замкнутому контуру b— —d—e—b, который по существу представляет собой циклически повторяющуюся упруго-пластическую деформацию материала. Суммарная упругопластическая деформация и размах напряжений Ла по упрощенной петле гистерезиса выражаются как [c.236]

Следствием существования единых кривых деформирования является независимость параметра А от условий испытаний. На рис. 2.4.2, б приведены соответствующие данные простых (точки 1 и 2) и сложных циклических нагружений (точки 5). При этом ширина петли гистерезиса для рассматриваемых контрастных типов простых и сложных циклических нагружений определяется только величиной интенсивности напряжений или деформаций (см. рис. 2.4.2). [c.114]

Выражение (7) представляет простую аналитическую зависимость роста длины наибольшего сегмента дислокационной петли от времени воздействия знакопеременного напряжения без учета взаимодействия между точечными дефектами. [c.168]

Испытания при постоянной деформации наиболее просты. Применяют образцы предварительно изогнутые (петли, кольца, образцы в струбцинах) или имеющие постоянные технологические напряжения от сварки, правки и т. п. После экспозиции в испытательном растворе производят анализ на наличие и глубину трещин. Определяют время до появления трещин и их глубину в зависимости от уровня деформации. [c.54]

Однако существует довольно простой способ избежать всех трудностей, связанных с электродами. Достаточно ведь согнуть цилиндрическую трубку так, чтобы плазменный шнур образовал замкнутую петлю, а вместо электродов использовать своеобразный трансформатор, запускающий электрический ток в плазме, используя эту петлю как вторичную свою обмотку, состоящую из одного витка [c.110]

Реальные силы внутреннего трения во многом отличаются от линейных. При моногармоническом возбуждении простейшей системы, содержащей упругий стержень, в получающемся движении возникают высшие гармоники, совершенно не объяснимые линейной теорией колебаний. В результате экспериментальные петли гистерезиса получаются не эллиптические, а с острыми вершинами и косой симметрией (фиг. 2. 2). Площади петель (рассеяние) пропорциональны не квадратам, а другим степеням деформаций (напряжений) и почти не изменяются от частоты, начиная со статических, до частот в несколько десятков килогерц. [c.88]

Хорошим способом является соединение концов ремней с помощью скоб, крючков или спиралей. Соединение концов ремней заклепками не может быть рекомендовано, так как место стыка в данном случае утяжеляется и получается очень жестким. Простым и всегда доступным способом соединения ремней является сшивка. На фиг. 124, а показан способ сшивки ремней сыромятными ремнями. Это соединение недостаточно надежно, так как сыромятные сшивки в работе вытягиваются и, кроме того, выступающие петли, ударяясь о шкивы, вызывают толчки при работе передачи. [c.232]

Фиг. 157. Формы стропов л —открытый простой б —с петлями в —с петлями и коушами г — закрытый.

Реализация зависимости трения при несовершенной упругости в условиях знакопеременного скольжения (см. рис. 4) на АВМ вызывает некоторые затруднения ввиду ограниченности состава логических элементов машины. Вместе с тем аппроксимация эллиптической нелинейной зависимости кусочно-линейной если и не дает полного количественного соответствия, то во всяком случае позволяет получить достаточно достоверную качественную картину процесса, протекаюш его в системе, описываемой уравнением (1). Получение на АВМ такой петли достигается с помощью сравнительно простой структурной схемы (рис. 6, в), составленной из стандартных блоков и элементов самой машины без каких-либо переделок. [c.183]

Разомкнутые фигуры, содержащие меньшее число вершин и перекрещиваний, легче анализировать, чем фигуры с полными петлями. При использовании простейшего фазовращателя, включаемого в цепь генератора низшей частоты (фиг. 12) и хорошей стабильности осциллограммы, можно определять отношения частот примерно до 18 17. Как видно из фиг. 13, а, б, если отношение частот равно отношению двух нечетных чисел, свободные концы кривой располагаются по диагонали четырехугольника, описанного вокруг разомкнутой фигуры. Если отношение частот равно отношению четного числа к нечетному, свободные концы располагаются на одной из сторон изображения (фиг. 9 и 11). Отмеченное свойство разомкнутых фигур позволяет наблюдателю быстро ориентироваться в них. [c.418]

К первой из перечисленных групп грузозахватных приспособлений, наиболее простой и не обладающей автоматичностью действия, относятся цепные и тросовые стропы, петли и траверзы. [c.815]

К Простой датчик, обычно применяемый тип. Различаются по способу намотки а — круговые петли (обычный тип) <5 — острые петли в — спиральная намотка, датчик в два слоя (ДЛЯ малых баз) [c.500]

Если генерируемые дислокации встретят препятствия, они будут заторможены. Следующая петля, образовавшаяся около рассмотренного ранее источника Франка-Рида, встретит на своем пути уже не просто препятствие, как первая, а препятствие с осевшей на нем дислокацией. Для преодоления такого препятствия потребует- [c.21]

Для диамагнетиков х <0. для парамагнетиков % >0. Для особой подгруппы ферромагнетиков это простое соотношение (170) не соблюдается, и функциональная зависимость М от Н имеет нелинейный характер и не является однозначной. Все ферромагнетики имеют характерную кривую намагничивания и петлю гистерезиса. Магнитная восприимчивость ферромагнетиков зависит от напряженности внешнего поля в то время как для диамагнетиков и парамагнетиков х почти не зависит от Я. С другой стороны, парамагнетизм и ферромагнетизм в отличие от диамагнетизма зависят от температуры, возрастая с ее понижением. Выше температуры точки Кюри ферромагнетики становятся парамагнетиками для каждого вещества имеется своя точка Кюри . [c.129]

В системах второго типа петля гистерезиса очерчивается дугами кривых, причем в наиболее простых схемах — кривых второго порядка. При этом площадь петли гистерезиса нелинейно связана с амплитудой перемещения. [c.231]

Самый простой дроссель — обычный постоянный магнит, установленный на трубе, с движущимся в ней теплоносителем. При изучении коррозионной стойкости конструкционных материалов широко используют небольшие петли с естественной циркуляцией, которая возникает за счет разности плотностей жидкого металла в горячем (подъемном) и холодном (опускном) участках. Обычно разность температур между участками петли невелика. Применение постоянного магнита позволяет заметно увеличить и подобрать требуемый перепад температуры. [c.76]

Винт на крючке. Для облегчения завинчивания мелких винтов в неудобных и труднодоступных местах (например снизу) применяют магнитные или другие специальные отвертки. Если же их нет, эта задача может быть легко и просто выполнена обычной отверткой при помощи согнутого из тонкой, мягкой проволоки крючка (рис. 17), которым поддерживают винт, пока он не войдет в резьбовое отверстие на несколько ниток. После этого достаточно потянуть проволоку, чтобы петля раскрылась и освободила винт для его окончательной затяжки отверстий. [c.59]

Рассмотрим неорграфы с петлями и без петель, которые будем называть просто графами. Граф G, у которого существует хотя бы одна пара вершин, соединяемых т ребрами [c.200]

Способ разделения потоков, особенно внутри петли, как видно, необычайно сложный и тонкий, в соответствии со сложностью разделяющей границы. Вместе с тем, несмотря на эту сложность, общая структура фазового пространства Проста И СВОДЯТСЯ к разбиению eio иа дне области притяжения область притяжения периодического Л1 п)кен[1я I , и область притяжения периодического движешш Г. . Эти области притяжения довольно сложного вида. До некоторой [c.272]

Наряду с фазовыми кинетическими переходами II рода во многих физических и биологических системах реализуются неравновесные фазовые переходы I рода. Простейшая бифуркационная диаграмма для фазового перехода такого типа представлена на рисунке 1.9, б. Бифуркационные диаграммы для неравновесных фазовых переходов I рода характеризуются существованием ветви решения, которое претерпевает бифуркацию в критической области и является частью петли гистерезиса (см. рисунок 1.9, б). Когда внешний параметр X достигает значения Х = Х , в системе возникает подкритическая бифуркуа- [c.41]

Наиболее простой вид деформация (27,10) имеет вдали от замкнутой дислокационной петли. Если представлять себе петлю расположенной вблизи начала координат, то на больших (по сравнению с ее линейными размерами) расстояниях в производной dGij/dx можно положить г — г г и вынести ее за знак интеграла. Тогда получим [c.153]

Следует заметить, однако, что использование приведенных выше результатов и выводов существенно ограничивается принятым при решении предположением о возможности сноса сил взаимодействия пластин и ребер жесткости в срединную плоскость пластин. Такой подход, строго говоря, правомерен лишь для случая симметричного относительно срединной плоскости пластин, расположения ребер, а также для упомянутой ранее задачи подкрепления проволочными петлями. В противном случае изгибпые напрян ения, действующие в пластине, могут не только уменьшить подкрепляющий эффект ребер жесткости, по и привести к увеличению коэффициента интенсивности напряжений в кончике трещины. Может возникнуть ситуация, подобная таковой при внецентренном растяжении, характерном для растягиваемо11 пластины, подкрепленной накладным листом. С этой точки зрения наиболее достоверные результаты получены для методов конструкционного торможения трещин, основанных на использовании разгру кающих отверстий. Такие отверстия не вносят нежелательный эксцентриситет и зачастую более просты в исполнении и не требуют дополнительных затрат металла. На рис. 21.5 приведена зависимость коэффициента интенсивности напряжений для трещины, распространяющейся между двумя отверстиями, от геометрии трещины и отверстий [302]. [c.172]

Если теперь снизить поле смещения ниже поля коллапса, то ЦЛ1Д не появятся, так как для этого необходимо образование зародышей, происходящее лишь при приложении к пленке обратного поля выше поля коллапса. Если такое поле приложить ко всей пленке, то она просто перемагнитится в обратном направлении. Если же, сделав прямое поле смещения ниже поля коллапса, обратное поле прилол<ить локально, например, пропустив импульс тока через небольшую проводниковую петлю, расположенную над пленкой, то под петлей образуется ЦМД, который останется и после прекращения импульса тока. Этот ЦМД является, таким образом, элементом памяти его наличие свидетельствует о том, что через петлю был пропущен импульс тока. Радиус ЦМД в топких пленках таких ма- -териалов, как магнитно-одноосные гранаты, составляет всего лишь доли микрометров, так что плотность записи информации может быть очень высокой. [c.314]

Еще одна разновидность конструкции феррозонда с поперечным возбуждением изображена на рис. 4, в [51]. В этой конструкции используются два трубчатых сердечника, продольные оси которых располагаются параллельно. Осевой провод проходит последовательно через оба сердечника, образуя цепь возбуждения. Измерительная обмотка наматывается поверх обоих сердечников. Разработка последней конструкции может быть оправдана лишь в том случае, если в ней использовать готовый комбинированный провод (ферромагнитный материал осажден непосредственно на поверхность медной проволоки). Изогнутый в виде петли и уложенный в какой-либо каркас так, чтобы образовались параллельные участки длиной 10—15 мм, такой провод сразу же образует и цепь возбуждения и магнитную цепь. Достаточно намотать поверх этого провода в перпендикулярном направлении 100— 200 витков обычного медного провода, чтобы получить простейший феррозонд, обладающий на частотах порядка 100 кгц вполне приемлемой чувствительностью (1—3 мкв1у). [c.56]

В соответствии с изложенным, определяющей характеристикой рассеяния энергии при колебаниях является площадь петли гистерезиса. Поэтому в качестве простой аппроксимации действительной петли криволинейного очертания можно использовать петлю с прямолинейным очертанием и равновеликой площадью. В частности для практических расчетов удобно принять второе, по классификации [90], предложение И. Л. Корчинского, но так как предложенное И. Л. Корчинским математическое описание петли гистерезиса относится к стационарному режиму, то возникает необходимость видоизменить это предложение, приспособив его для описания гистерезисных явлений и при нестационарном режиме. [c.168]

Задача о стягивании контура нефтеносности по схеме, предложенной академиком Л. С. Лейбензоном, сводится к пренебрежению вязкостью ц во внешней (водной) области. Эта задача рассмотрена П. Я. Кочиной и одновременно Л. А. Галиным, несколько иным методом. Затем П. П. Куфарев и его ученики рассмотрели случай скважин в полуплоскости, а также внутри кругового контура и доказали, что применяемые при этом ряды по степеням / сходятся в некоторой достаточно малой области, однако, не указали границ области. Расчеты, проведенные в Институте механики АН СССР, показали, что вычисления, начиная с некоторых значений t, становятся невыполнимыми. Особенно ясно это проявилось в простейшей задаче, где начальный контур — кардиоида. Здесь получено точное решение в замкнутой форме. Оказалось, что раньше чем нефть дойдет до скважины, находящейся в центре кардиоиды, контур приобретает острие, а в дальнейшем получаются контуры с петлей — улитки Паскаля решение теряет однолистность. Явление связано с неутетом влияния поверхностного натяжения и невозможностью постоянства давления у острия. [c.247]

Расшифровка фигур синусоидальной развертки наиболее просто и удобно выполняется методом касательных [8], а при сложных и малостабильных многолинейных изображениях методом подсчета перекрещиваний . Согласно первому методу, к двум сторонам фигуры проводят касательные, как показано пунктирными линиями на фиг. 8, а, и подсчитывают число пиков или петель фигуры, которые соприкасаются с касательными. Отношение чисел касаний равно отношению сравниваемых частот. Когда петли изображения совпадают друг с другом (фи- 5 гуры этого вида, имеющие неполные петли, будем называть разомкнутыми фигурами ), каждую петлю или пик считают за две единицы, а свободный конец кривой — за одну единицу (фиг. 8, 6). Такой способ расшифровки разомкнутых фигур основан на том, что каждая петля или пик в данном случае образована наложением двух петель или пиков, а свободный конец кривой возникает из одной петли или пика. При небольшом навыке можно вместо подсчета числа касаний подсчитать число петель, пиков и свободных концов кривой на сторонах изображения. [c.417]

Изготовление датчиков. Простейшее приспособление для намотки датчика состоит [18] из двух колодок, имеющих по одному ряду тонких игл с шагом —0,2 мм. Колодка при помощи прокладок переменной ширины закрепляется так, чтобы расстояние между рядами игл равнялось требуемой базе. Между рядами игл на прокладку кладётся тонкая пластинка, покрытая сверху папиросной бумагой или калькой, два края которой загнуты под пластинку и приклеены к ней. На иглы зигзагами укладывается в один слой проволочка датчика, необходимая длина которой определяется требуемым сопротивлением датчика (обычно для работы со шлейфовым осциллографом или со стрелочным гальванометром R — 100 - 300 ом и с катодным осциллографом / = 1000 — 2000 ом). Параллельность и равномерность натяжки витков проволочки контролируются с помощью лупы. Наложенная проволочка (исключая петли) смазывается раствором целлулоида в ацетоне или бакелитовым лаком. После подсыхания пластинка снимается с игл, бумага подрезается по краю пластинки и заготовка освобождается от пластинки. Другой листок [c.233]

Если во время сварки станок передвигается на расстояние до 4—6 м, все гибкие провода собираются в один многожильный кабель, свисающий в виде свободной петли, и нижний конец кабеля подводится к подвижной части станка, а верхний закрепляется на шпиле, на кронштейне или просто на стене. Если станок передвигается на расстояние свыше 6 м, все провода, подводящие ток, собираются в один кабель, который в виде гирлянды подвеши- [c.353]

Основной частью вибрационного коромысла (фиг. 2) служит траверса 1 прямоугольного сечения с петлёй 2 в середине для крепления к подъёмному устройству. На концах траверсы устроены выемки 4 для фиксирования ноложени.1 надетых на неё двух вибраторов 3. Корпусы вибраторов имеют в верхней части прямоугольные петли 5, которыми они надеваются на траверсы. В корпусе вибратора вставлена крышка 6 и запрессована гильза 7. Нижняя часть корпусов вибраторов снабжена крюками 8 или скобами для подвешивания за цапфы опок. Сотрясения, получающиеся при работе вибраторов, передаю 1ся чере) цапфы стенкам и крестовинам опоки земля падает из последней на установленную в уровень с полом простую стационарную или вибрационную решётку. [c.145]

Простые стропы и петли (фиг. 34) изготовляются из отрезков канатов (пеньковых или стальных проволочных) или из отрезков цепей. Для подвешивания к рабочим органам подъёмных машин и закрепления свободных концов при обвязке груза стропы снабжаются стальными кольцами и крюками. К канатным петлям иногда пришиваются парусиновые полотнища (получаемые при этом грузовые ленты или парусиновые стропы используются для работы с грузами, упакованными в непрочную тару, и с грузами, имеющими большую ценность). Траверзы со сменными петлями и скобами (фиг. 35), подвешиваемые к крюкам подъёмных механизмов, предназна- [c.815]

Схема, изображенная на фиг. 1, была так подробно проанализирована с единственной целью — иллюстрировать на простейшем примере характер выкладок, необходимых для построения гйстере-зисной петли. В табл. 1 даны окончательные результаты, полученные аналогично для ряда типовых соединений, позволяющие составить суждение о характере петли гистерезиса и вычислить рассеянную в течение одного цикла нагружения энергию. Кроме фрикционных соединений сюда включены также упруго-фрикционные соединения предполагается, что в последних, кроме сил трения, развиваются касательные усилия, пропорциональные взаимному смещению. [c.215]

Особенно простыв выражения получаются для матричных элементов любого процесса в низшем порядке теории возмущений, к-рьш соответствуют т. н. дренес-пые диаграммы, не имеющие замкнутых петель,— после перехода к импульсному представлению в них вовсе не остаётся интегрирований. Для осн. процессов КЭД такие выражения для матричных элементов были получены на заре возникновения КТП в кон. 2()-х гг. и оказались в разумном согласии с опытом (уровень соответствия 10 —Ю" , т. е. порядка постоянной тонкой структуры а). Однако попытки вычисления радиационных поправок (т. е. поправок, связанных с учётом высших приближений) к этим выражениям, напр, к Клейна — Нишины — Тамма ф-ле (см. Клейна — Ни-шины формула) для комптоновского рассеяния, наталкивались на спедифич. трудности. Таким поправкам отвечают диаграммы с замкнутыми петлями из линий виртуальная частиц, импульсы к-рых не фиксированы законами сохранения, и полная поправка равна сумме вкладов от всех возможных импульсов. Оказалось, что в большинстве случаев возникающие при суммировании этих вкладов интегралы по импульсам виртуальных частиц расходятся в УФ-области, т. о. сами поправки оказываются не только не малыми, но бесконечными. [c.303]

Рне. 4. Миогорезона-ториый магнетрон простейшей конструкции а —общий вид, б — разрез (1 — анодный блок с 8 резонаторами, г — катод, 3 — Связка, — петля связи, J — стержень для присоединения к коакпиальной линии). [c.644]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...