Форма движения как абсолютно основная

При i = 1 получаем /j = 0. В этом случае и = os Q и v = = ui sin 0, и кольцо движется как абсолютно жесткое тело. Как видно из рис. 5.33, в, коэффициент определяет движение как абсолютно жесткого тела в направлении оси х. При i = 2 имеет место основная форма изгибных колебаний кольца. Формы кольца при крайних положениях, соответствующие таким колебаниям, показаны на рис. 5.33, г штриховыми линиями. [c.435]

Если мы будем попрежнему рассматривать абсолютное движение (движение относительно неподвижных звезд), но отнесем основные уравнения движения к какой-нибудь подвижной системе осей, движущейся поступательно, то останутся неизменными не только векторы Q W К, которые как абсолютные результирующая и результирующий момент количеств движения не зависят от выбора подвижной системы отсчета, но также и их производные по времени, как это непосредственно ясно из самого определения векторной производной и как на это уже указывалось в п. 10 гл. IV, т. I. В результате основные уравнения должны быть все еще взяты в их первоначальной форме (3) и (4) или) (3 ) и (4 ). [c.265]

Во многих случаях исследование флаттера несущего винта сводится к расчету колебаний изолированной лопасти. Наиболее простым видом флаттера являются колебания с двумя степенями свободы маховым движением относительно горизонтального шарнира ij3 и поворотом в лопасти как абсолютно жесткого тела вследствие деформации проводки управления. Приведенная жесткость проводки управления изолированной лопасти зависит от вида флаттера несущего винта в целом (циклическая и тарелочная формы). Основной особенностью флаттера несущего винта является наличие вызванных вращением центробежных сил, которые определяют жесткость в маховом движении. Кроме того, маховое движение и поворот лопасти относительно осевого шарнира, как правило, связаны кинематически. Уравнение свободных колебаний для определения границ устойчивости лопасти несущего винта имеет вид, аналогичный (38) [25]. Применяя эти уравнения для решения задачи [c.507]

В классической механике такими абстракциями или моделями являются по существу все вводимые исходные положения и понятия. Они учитывают то основное, определяющее, что существенно для рассматриваемого механического движения и позволяет его строго охарактеризовать и изучить. Так, например, вместо реальных материальных тел в механике рассматривают такие их абстрактные модели, как материальная точка, абсолютно твердое тело или сплошная изменяемая среда, абстрагируясь от учета в первом случае формы и размеров тела, во втором— го деформаций, в третьем — молекулярной структуры среды. Но только построив механику такого рода моделей, можно разработать методы, позволяющие изучать с пригодной для практики точностью равновесие и движение реальных объектов, проверяя в свою очередь эту пригодность опытом, практикой. [c.6]

До сих пор изучались законы равновесия жидкости в условиях абсолютного покоя, где массовые силы были представлены только силами тяжести. Если жидкость находится в движущемся сосуде, возникают условия относительного покоя. Подвижную систему координат в состоянии относительного покоя, как известно из теоретической механики, можно свести к неподвижной системе, прибавив силы инерции в переносном движении. В результате это приводит к деформации поверхностей уровня, между тем как давление распределяется согласно основному закону гидростатики, т. е. уравнению (26). Например, при вращении открытого сосуда с водой вокруг вертикальной оси (центрифуга) свободная поверхность приобретает форму параболоида вращения. [c.28]

Поскольку формой существования всех видов материи является пространство — время, естественно включить в число основных единицы протяженности и времени. Здесь уместно сделать следующее замечание. Хотя с точки зрения теории относительности длины отрезков и промежутков времени утратили свою абсолютность, поскольку они зависят от относительного движения систем отсчета, они сохранили свою объективность, подобно тому как в обычной геометрии проекции отрезка на координатные оси, будучи относительными (т.е. зависящими от системы координат), тем не менее остаются объективными. Эти соображения позволяют нам без всяких оговорок включить в число основных единицы длины и времени. То же в полной мере относится и к третьей величине — массе, единицы которой обычно также выбираются в качестве основных. [c.43]

Ньютон, излагая основные законы динамики, указывает, что эти законы применимы только в случае абсолютного движения материальной точки при этом под абсолютным движением Ньютон понимает движение точки по отношению к абсолютно неподвижному, безотносительному к материальным телам, пустому пространству. Однако с точки зрения диалектического материализма и современной физики понимание пространства и времени как особых категорий, независимых от материи и ее движения, совершенно неправильно. Энгельс в Диалектике природы указывает, что пространство и время — формы существования материи без этой материи (они) представляют ничто, только пустое представление, абстракцию, существующую только в нашей голове . [c.383]

Теорема об изменении кинетической энергии системы относительно центра масс. Теорема об изменении кинетической энергии системы формулируется в дифференциальной и конечной формах для относительного двп- жения так же, как и для движения абсолютного, если только подвижная система координа имеет начало в центре масс системы и оси, параллельные осям основной системы координат (оси постоянного направления). [c.395]

Изучим основную схематизированную задачу о поступательном движении с постоянной скоростью абсолютно твердого тела внутри невесомой несжимаемой жидкости, находящейся в контакте с телом и заполняющей все внешнее по отношению к поверхности тела Б пространство. При этом примем, что форма поверхности 2 произвольна, но фиксирована и все геометрические размеры 2 определяются полностью заданием только одного какого-либо характерного размера й. Для практики это. важный типичный случай движения твердого тела, вместе с тем требуется также рассматривать задачи о движении систем деформируемых твердых и других тел, движения не поступательные, ускоренные и т. д [c.415]

Теория реактивного движения, несмотря на свои, казалось бы, завершенные и отработанные формы и построенная в основном на результатах работ И.В. Меш ерского [229], К.Э. Циолковского [377, 378], Т. Леви-Чивита [432], тем не менее вызывает, по крайней мере, два естественных, хотя и не равнозначных вопроса. Первый их них если абсолютная скорость и отбрасываемых частиц (излучаюш его потока) не удовлетворяет условию стационарности, то каков должен быть вид уравнений движения в этом случае и каковы дополнительные силы, которые могут возникнуть из-за эффекта нестационарно-сти [c.140]

Раздел механики, занимающийся изучением движения матери-алшых тел без учета их масс и действующих на них сил, называется кинематикой. Изучая и классифицируя движение тел, кинематика может ответить на вопросы — как и куда движется тело и где оно может оказаться в определенный момент времени. Как известно, в природе нет абсолютного покоя движение — основная форма существования всего материального мира, покой и равновесие — частные случаи движения. Вокруг себя мы постоянно наблюдаем движущиеся тела мимо нас проходят люди, проезжают автомобили, над нами пролетают самолеты, птицы... Сами мы живем на Земле, которая, вращаясь около собственной оси, движется вокруг Солнца и т. д. Но движение одного и того же тела различными людьми часто воспринимается не одинаково, а в зависимости от места наблюдения. Если, например, один из них наблюдает за движением автомобиля стоя у дороги, а второй видит его из окна движущего автобуса, то их выводы о движении автомобиля могут не совпадать. Чтобы результаты наблюдений за движением тел были сравнимыми. [c.81]

Ньютон (1642—1727). На основе более ранних исследований Леонардо да Винчи и Галилея Ньютоном были сформулированы основные уравнения движения. Были введены такие фундаментальные понятия, как импульс и действующая сила. Ньютонов закон движения решил задачу о движении изолированной частицы. Он мог также рассматриваться как общее решение задачи о движении, если только согласиться разбивать любую совокупность масс на изолированные частицы. Возникла, однако, трудность, связанная с тем, что не всегда были известны действующие силы. Эта трудность была частично преодолена с помощью третьего закона Ньютона, провозгласившего принцип равенства действия и противодействия. Это исключило неизвестные силы в случае движения твердого тела, однако движение механических систем с более сложными кинематическими условиями не всегда поддавалось ньютонову анализу. Последователи Ньютона считали законы Ньютона абсолютными и универсальными законами природы, интерпретируя их с таким догматизмом, к которому их создатель никогда бы не присоединился. Это догматическое почитание ньютоновой механики частиц помешало физикам отнестись без предубеждения к аналитическим принципам, появившимся в течение XVHI века благодаря работам ведущих французских математиков этого периода. Даже великий вклад Гамильтона в механику не был оценен современниками из-за преобладающего влияния ньютоновой формы механики. [c.387]

Мы рассмотрим сначала один важный методологич<еский вопрос, касающийся современных представлений о пространстве и времени и отражении этих представлений в курсах теоретической механики. Достаточно хорошо известно, что в учебниках по механике, опубликованных в нашей стране, как правило, во введении и историческом очерке развития механики имеется пересказ положений диалектического материализма о том, что пространство и время суть основные формы существования движущейся материи . Но обычно, переходя к изложению фактического материала классической механики и забывая о сказанном ранее, совершенно формально и аксиоматически устанавливают абсолютно неподвижную систему осей координат и вводят понятие об универсальном времени, ритм которого не зависит от движения материального базиса (или наблюдателя ). Воздав в начале курса должное диалектико-материалистическому пониманию природы и покритиковав метафизичность понятий абсолютного пространства и времени, в последующих главах и разделах курса при изложении определений, аксиом, теорем и следствий из них, т. е. при построении здания научной дисциплины, считают вполне разумным ограничиться ньютоновским пониманием пространства и времени ( пространство абсолютно, однородно и изотропно , время универсально и арифметизируемо ). Параллельно с курсом теоретической механики, а иногда несколько раньше, в курсах социально- [c.42]

Развитие технической термодинамики началось, как было сказано, во второй половине XIX столетия в нем принимал деятельное участие ряд русских ученых. В 1862 г. была опубликована работа профессора Петербургского университета М. В. Окатова Доказательство второй основной теоремы учения о тепле, как движении в общей ее форме , а в 1871 г. курс его лекций под названием Термостатика — первая часть механической теории теплоты (первый русский типографский курс этой науки), вызвавший большой интерес как у русских, так и у иностранных ученых. В 1876 г. появились работы проф. И. А. Вышне-градского по кинетической теории газов и механической теории теплоты, обратившие на себя внимание Парижской Академии наук. Наш великий химик Д. И. Менделеев первый в 1861 г. установил существование для каждой жидкости критической температуры, которую он назвал абсолютной температурой кипения — высшей возможной температурой жидкости и создал теорию непрерывности жидкого и газообразного состояний вещества. Вопросом [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...