Главные показатели преломления кристалл

Главные показатели преломления кристалла п.,, п , Пг можно определить, либо измеряя угол отклонения или полного отражения в призме, либо последовательно погружая кристалл в жидкости с разными показателями преломления. [c.647]

Как надо ориентировать на кристалл-рефрактометре плоскопараллельную пластинку, вырезанную произвольным образом из одноосного кристалла, чтобы получить оба главных показателя преломления кристалла и n i [c.462]

В табл. 33.20 представлены данные по показателям преломления нелинейных кристаллов. Для двуосных кристаллов принято, что главные показатели преломления соотносятся как [c.884]

Выше было показано, что нормальная поверхность содержит важную информацию о распространении волн в анизотропных средах. Эта поверхность однозначно определяется главными показателями преломления п , п , п . В общем случае, когда все три главных показателя преломления п , п , различны, существует две оптические оси. Такой кристалл называют двуосным. Во многих оптических материалах два главных показателя преломления совпадают. [c.93]

Нормальная поверхность в этом случае состоит из двух оболочек сферы и эллипсоида вращения, которые касаются друг друга в двух точках на оси z- Поэтому ось z представляет собой единственную оптическую ось и такой кристалл называется одноосным. В случае же, когда все три главных показателя преломления совпадают, обе оболочки нормальной поверхности вырождаются в одну сферу и кристалл является оптически изотропным. [c.94]

В двуосных кристаллах главные оси координат обозначают таким образом, чтобы три главных показателя преломления образовывали следующую последовательность [c.94]

Распространение света в двуосных кристаллах. Двуосные кристаллы характеризуются тремя главными показателями преломления n < < Пу [c.125]

Пусть Лр 2 и 3 — главные показатели преломления в каждой кристаллической плоскости. Ось распространения z совпадает с осью г (осью с) кристалла и перпендикулярна каждой плоскости. Оси X и f параллельны направлениям пропускания соответственно переднего и заднего поляризаторов. Диэлектрический тензор в главных координатах кристаллических плоскостей имеет вид [c.205]

В общем, случае анизотропного кристалла при условии, что его главные диэлектрические оси совпадают с направлениями осей системы координат, для обратных величин главных показателей преломления ax=l/ j, fly=l//Zy и аг=1/Яг (их называют обратными показателями или главными скоростями распространения световых волн в соответствующих направлениях кристалла) имеем уравнение оптической индикатрисы [c.16]

Для точного определения направлений синхронизма необходимо знать показатели преломления кристалла с точностью до третьего-четвертого десятичного знака. Однако наличие в кристалле направлений синхронизма и их расположение в главных координатных плоскостях можно определить, зная показатели преломления с гораздо меньшей точностью. Некоторые [c.151]

Для одноосных кристаллов совпадающие значения показателя преломления называют показателем преломления обыкновенного луча, а третий главный показатель преломления — главным показателем преломления необыкновенного луча. [c.7]

Здесь п — главные показатели преломления. Эллипсоид показателей преломления, называемый также оптической индикатрисой , можно использовать для определения двух показателей преломления (/2 1 и/ з), связанных с двумя независимыми линейно поляризованными плоскими волнами, которые могут распространяться вдоль произвольного направления 8 в кристалле. Для этого нужно найти эллипс, образующийся при пересечении плоскости, перпендикулярной 8 и проходящей через начало координат, с эллипсоидом индексов. Две полуоси построенного таким образом эллипса равны показателям преломления /I, и 2 двух нормальных мод. Эти же оси оказываются также параллельными направлению векторов О, 2 двух мод. Электрические поля Е, 2 параллельны нормалям к эллипсоиду показателей преломления — в точках его пересечения с осями эллипса. [c.40]

Действительно, при полном отражении световое поле проникает во вторую среду, вообще говоря, в виде неоднородной (поверхностной) волны. Но если свет падает строго под предельным углом полного отражения, то волна во второй среде будет еще однородна. Ее волновая нормаль параллельна линии пересечения плоскости падения с плоскостью раздела сред. Повернем кристалл так, чтобы его оптическая ось стала перпендикулярна к этой линии. Тогда волна в кристалле будет распространяться перпендикулярно к оптической оси. При такой ориентировке кристалла электрический вектор необыкновенной волны будет параллелен оптической оси. Значит, на кристалл-рефрактометре в этом случае будет измерен главный показатель преломления необыкновенной волны, т. е. величина п . [c.463]

Величины Оа называются главными скоростями распространения света в кристалле. Наряду с главными скоростями, для характеристики оптических свойств кристаллов пользуются также главными показателями преломления, которые определяются выражениями [c.496]

Как надо ориентировать пластинку из двуосного кристалла, чтобы получить на кристалл-рефрактометре три главных показателя преломления [c.499]

В необыкновенном луче электрический вектор расположен в главном сечении (плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и падающий луч). В результате этого в зависимости от направления распространения необыкновенной волны угол между электрическим вектором и оптической осью меняется от О до 90 , что приводит к изменению скорости распространения необыкновенного луча = Vg от некоторого максимального или минимального (в зависимости от знака кристалла) значения скорости Ve до значения скорости обыкновенного луча t o- Соответственно показатель преломления для необыкновенного луча в зависимости от направления распространения в кристалле принимает значения между и п . Например, для исландского шпата (отрицательный кристалл) По — 1,658 п, = 1,486. [c.260]

Пусть свет определенной длины волны, прошедший через поляризатор П и ставший линейно поляризованным, падает на кристаллическую пластинку К толщиной d, вырезанную из одноосного кристалла параллельно оптической оси (рис. 18.1). Сквозь пластинку будут распространяться по одному направлению, но с разной скоростью два луча, поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, которые принято называть главными направлениями кристаллической пластинки. В одном из этих лучей электрические колебания направлены вдоль оптической оси, т. е. по АА (необыкновенный луч с показателем преломления Пе), в другом — перпендикулярно к оси, т. е. по ВВ (обыкновенный луч с показателем преломления По). [c.50]

Схема опыта для наблюдения н изучения искусственной анизотропии одинакова со схемой для исследования двойного лучепреломления в кристаллах (рис. 19.1). Главные плоскости поляризаторов П] и Пг должны составлять угол 45° с оптической осью анизотропного тела. Обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются в наиравлении, перпендикулярном к 00, не расходясь, но с различными скоростями. Для количественного измерения разности показателей преломления Пп—н в схему введена пластинка в четверть длины волны. [c.64]

В двуосных кристаллах оба луча, возникающих вследствие двойного лучепреломления, необыкновенные. Оптическая индикатриса двуосных кристаллов (векторная диаграмма, изображающая угловые зависимости оптических свойств тела) представляют собой трехосный зллипсоид, полуоси которого равны главным показателям преломления кристалла. [c.634]

На рис. 3.21 изображена оптическая индикатриса одноосного кристалла, представляющая собой эллипсоид вращения вокруг оптической оси 00 о и е — показатели преломления для обыкновенной и необыкновенной волн соответственно (они являются главными показателями преломления кристалла). У кристаллов DKDP и KDP По = 1,49, Пе = 1,46 при длине волны света около 1 мкм и температуре образца 20° С >. [c.327]

Таким образом, в случае когда электрическое поле приложено вдоль O HJ , главные оси нового эллипсоида показателей преломления (7.2.14) оказываются повернутыми на угол в вокруг осих относительно главных осей невозмущенного эллипсоида. Этот угол очень мал даже для умеренно сильных электрических полей. Так, для кристалла KDP при = 10 В/м этот угол составляет только 0,04°. Из (7.2.15) следует, что этот угол существен лишь для веществ, у которых п . В частности, при имеем 0 = = 45°. В соответствии с (7.2.14) новые главные показатели преломления можно записать в виде [c.256]

Большинство молекулярных кристаллов, как уже неоднократно говорилось, относится к низшим сингониям моноклинной, триклинной и орторомбической. Поэтому они являются двуосными, т.е. имеют три главных показателя преломления. Для кристаллов, относящихся к триклин-юй и моноклинной сингонии, характерна зависимость положения оптических осей от длины волны (дисперсия оптических осей). Показатели преломления молекулярных кристаллов в видимой области спектра обычно не превышают 2. Кристаллы обладают значительным двулучепрелом-лением, связанным с изотропным расположением молекул. Двулуче-преломление редко бьтает меньше 0,1 и может достигать 0,5. [c.75]

Очевидно, что метод наименьшего отклонения даст значение главного показателя преломления двулучепреломляющего кристалла лишь в случае, если биссектриса угла призмы совпадает с одной из главных плоскостей кристалла. Используя эту призму, можно определить два показателя преломления, соответствующие двум поляризациям света. Для того чтобы измерить все три главных показателя преломления двуосного кристалла, необходимы две призмы, биссектрисы которых совпадают с двумя главными плоскостями кристалла. Точность вырезания таких призм обычно и ограничивает точность измерения показателей преломления [127]. Наибольшая реализуемая точность измерения обычно составляет 0,002-0,004. Дополнительные ошибки создаются рассеянием света в образцах и на их поверхности. [c.81]

Применение зтого метода для измерения показателей преломления кристаллов, имеющих плоскости спайности, еще более затруднено, так как невозможно вырезать призму, биссектриса которой совдадает с плоскостью спайности, с отклоняющим углом, меньшим 40° (см. разд. 3.1). В этом случае используется модификация метода призм [128]. Изготовляется призма, одна из граней которой представляет собой плоскость спайности, а ребро совпадает с одной из кристаллографических осей. Для измерения двзос главных показателей преломления, соответствующих поляризации света в плоскости спайности, достаточно направить луч света перпендикулярно зтой плоскости и измерить углы отклонения 5 при разной поляризации. Эти показатели определяются даже с большей точностью, чем в обычном методе призм, так как очень легко вырезать описанную 6. Зак. 442 81 [c.81]

При использовании иммерсионного метода стараются подобрать жидкость, показатель преломления которой равен одному из показателей преломления кристалла. Для этого зерна кристалла иммерсируют в различных жидкостях, наблюдая их границы в поляризационный микроскоп. При совпадении показателя преломления кристалла и жидкости граница кристалла исчезает. Если показатель преломления жидкости известен, то тем самым определен и показатель преломления кристалла. Точность измерений зависит от возможности подбора иммерсионной жидкости. Дополнительную трудность создает необходимость определения главных из измеряемых показателей, для чего необходимо просматривать много кристаллических зерен, подбирая для каждого иммерсионную жидкость. Последняя трудность частично устраняется, если пользоваться зернами с известной ориентацией, например пластинами, сколотыми по плоскости спайности. Точность иммерсионного метода никогда не превосходит 0,01. Такая точность недостаточна, например, для определения направления синхронизма в кристаллах. Поэтому иммерсионный метод применяется для оценок показателей преломления в тех случаях, когда не удается получить монокристаллы достаточно хорошего качества и (или) вырезать из них хорошие призмы. [c.82]

Иногда встречаются кртсталлы, в которых равны два главных показателя преломления, т.е. i, j = х, у или z. В таких кртсталлах может наблюдаться некритический к угловым расстройкам, или 90-гралус-ный, синхронизм. В случае одноосного кристалла равенство двух главных показателей преломления означает, что соответствующие поверхности индексов для со и 2 со касаются друг друга. В результате синхронизм некритичен к любым угловым расстройкам вследствие близости фазовых скоростей волн разных частот вблизи точки касания. Поверхности индексов двуосных кристаллов имеют более сложную форму. При выполнении указанных выше условий синхронизм оказывается нечувствительным к изменению направления распространения света в одаой плоскости и чувствительным в другой. [c.155]

В настоящем разделе мы кратко опишем методы определения свойств кристалла (т. е, является ли ои одноосным или двухосным), положения его оптических осей и значений его главных показателей преломления. Как мы увидим, отичсские оси можно определить ири наблюдении интерференционных полос па кристаллических пластинках характер интерференционной картины ясно указывает на взаимное расположение оитических осей и граней пластинки. [c.636]

Определение положения оптических осей и главных показателей преломления кристаллической среды. Так как изохроматы образуют замкнутые кривые, охватывающие оптическую ось (или оси), 10 1 аблюдение интерференционных картин сразу же позволяет установить число осей кристалла и определить их положение. Интерференционные картины можпо наблюдать в микроскоп, снабженный двумя призмами Николя (так называемый поляризационный микроскоп), либо удаляя окуляр и фокусируя глаз на заднюю фокальную плоскость объектива (что воспроизводит условия рис. 14.21), либо помещая дополнительную линзу так, чтобы заднюю фокальную плоскость объектива можно было наблюдать через окуляр. При втором методе получается уве.чи-ченное изображение интерференционной картины и можно проводить измерения, используя калиброванную 1икалу окуляра. Таким образом, можно измерять угол между оптическими осями двухосного кристалла (естествеппо, необходимо учитывать, что при выходе из кристалла свет преломляется). Указанные способы пригодны для определения положения оптических осей и измерения их наклона даже при наличии очень небольших кусочков кристалла, попадающихся в тонких слоях минералов. [c.647]

Теперь будем считать, что призма сделана из исландского шпата она тщательно вырезана таким образом, что сечение АВС представляет собой равносторонний треугольник, где грань ВС — плоская и полированная. Ось кристалла параллельна плоскости АВС. Покал<ите, что параллельный пучок линейно-поляризованного монохроматического света, падающий нормально на грань АВ и распространяющийся с направлением колебаний, составляющим угол 45° с плоскостью АВС, полностью отражается на грани ВС, но на выходе из призмы на грани со стороной АС он эллиптически поляризован. Пренебрегите потерями при отрал ении на входе и выходе из призмы, так как они малы вблизи нормального падения, и укажите, как выходящие эллиптически поляризованные колебания зависят от высоты Н треугольника АВС и от двух главных показателей преломления шпата о = 1,65 а Пе= 1,48. [c.117]

Существенно, что термоупругие напряжения приводят не просто к появлению дополнительного вклада в величину изменения показателя преломления. Через фотоупругий эффект этн напряжения воздействуют на оптическую индикатрису образца ). Если в исходном состоянии образец оптически изотропен (жидкость, стекло, кристалл кубической симметрии), то под воздействием термоупругих напряжений он приобретает свойства одноосного кристалла, обладающего двулучепреломлением его оптическая индикатриса превращается из сферы в эллипсоид вращения. Кристалл иттрий-алю-миниевого граната имеет кубическую симметрию в результате поглощения излучения накачки в нем возникает термически инициированное двулучепреломление, приводящее, в частности, к деполяризации излучения лазера на иттрий-алюминиевом гранате. В случаях, когда образец в исходном состоянии является одноосным или двуосным кристаллом, изменения оптической индикатрисы могут иметь довольно сложный характер поворачиваются главные оси оптической индикатрисы, изменяются значения главных показателей преломления, одноосный кристалл приобретает свойства двуосного кристалла. [c.233]

Из уравнения (1.34) следует, что полученный двуосиый кристалл имеет следующие значения главных показателей преломления [c.41]

Ниобат бария-натрия [144] является одним из многих сегнетоэлектрических материалов, которые исследовались после открытия замечательных свойств ниобата лития. Кристалл двуосный, хотя двуосность и не очень ярко выражена, поскольку его главные показатели преломления удовлетворяют соотношению Пу Пх. При комнатной температуре Пу — 2 — 0,12 и ж — у = 0,002. Поэтому в первом приближении его можно считать одноосным кристаллом, во всяком случае при грубом расчете условий синхронизма. Химическая формула кристалла Ва2ЫаЫЬб015. Сходство этого кристалла с ниобатом лития легко заметить, если записать химическую формулу последнего как Ь15ЫЬ5015. При температуре ниже 300 °С ниобат бария-натрия принадлежит к классу (точечная группа) тт2 и обладает орторомбической структурой. Этот кристалл многими своими практически важными свойствами напоминает ниобат лития. [c.117]

Будем рассматривать одноосные кристаллы (точнее, отрицательные одноосные кристаллы). Напомним, что в одноосном кристалле существует особое направление, называемое оптической осью, оптические свойства кристалла одинаковы для всех направлений, составляющих с этой осью один и тот же угол. Плоскость, проходящую через оптическую ось и направление волнового вектора световой волны, называют плоскостью главного сечения. Попадая в кристалл, световая волна превращается в две волны обыкновенную и необыкновенную. Первая линейно поляризована перпендикулярно плоскости главного сечения, а вторая линейно поляризована в этой плоскости. Показатель преломления для обыкновенной волны не зависит от направления ее волнового вектора обозначим этот показатель преломления /г" (индекс о есть начальная буква английского слова ordinary — обыкновенный). У необыкновенной волны показатель преломления зависит от угла 0 между направлением волнового вектора и оптической осью кристалла обозначим его через п (9) (индекс е есть начальная буква слова exiraordinary — необыкновенный). Графически зависимость п (0) имеет вид эллипса (рис. 9.11, а) здесь О А — оптическая ось кристалла, длина отрезка ОД1 есть значение п (0) для угла 0. Там же изображена окружность радиуса п° (для обыкновенной волны). Видно, что в наиравлении оптической оси показатели преломления обыкновенной и необыкновенной волн совпадают п 0) = п°. В направлении же, перпендикулярном оптической оси (9=90°), показатели преломления указанных волн различаются наиболее скльно. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...