Излучение диска

В литературе [172] рассмотрено векторное поле, получающееся от излучения диска. Такой случай несколько сложнее рассмотренного вы- [c.294]

Из (1-122) находим средний угловой коэффициент теплообмена излучением дисков [c.93]

Рис. 12.5. Излучение диска радиуса а.

Излучатель остронаправленный 118 Излучение диска 255 [c.274]

Рис. 1.13. Импеданс излучения диска в кольцевом жестком экране а - Н,1(рсЗ,) б-Х,1(рсЗ,)

Этот режим нагрузки диска достигается при сравнительно высоких частотах (или больших размерах диска, когда ка 2 — 3). В этом участке значений ка реактивная нагрузка массы воздуха незначительна и в этом смысле мы здесь встречаемся с работой диска на пЛоскую акустическую волну. Наоборот, при самых низких частотах (или малых размерах диска, когда к. г= 0,5—1) реактивная нагрузка массы преобладает над активным сопротивлением излучения диска. Это видно не только из кривых (рис. 2.10), но из аналитического выражения для функций [c.69]

Поглощение заряженных частиц может сопровождаться испусканием у-квантов, например тормозное излучение при поглощении (3-частиц. Энергия у-квантов рассеивается главным образом вне тонкого экрана, поглощающего заряженные частицы. Это должно быть учтено как в расчете мощности излучения, поглощаемого в экране, так и в расчете энерговыделения в защите, примыкающей к экрану. Для окружающей среды экран становится плоским источником у-квантов. Такой источник всегда можно представить суммой дисковых плоских источников. Подобная интерпретация является распространенным вариантом. В связи с этим рассмотрим схему расчета тепловыделения в некоторой среде от плоского дискового источника. Обозначим элемент поверхности диска ds. Из спектра у-квантов выделим кванты с энергией, близкой к До. Предположим, что скорость [c.109]

Прожектор снабжен зеркалом (вполне исправленным на сферическую аберрацию), имеющим фокусное расстояние /= 100 см и диаметр отверстия В = 100 см. Источником света служит кратер электрической дуги, который можно рассматривать как диск диаметром 4 мм, центр которого совмещен с фокусом зеркала. Яркость кратера 10" чд/м , излучение его подчиняется закону Ламберта. [c.890]

Для измерения температуры по цветовому методу используют цветовые пирометры (рис. 25.4). Перед объективом 2 помещается вращающийся диск — модулятор с укрепленными на нем светофильтрами 3 и. 4. Таким образом, на приемник 5 попеременно фокусируется излучение двух длин воли .[ и .2. Регистрирующая система 1 включает в себя обычно синхронный детектор, управляемый модулятором, и прибор для измерения отношения сил токов (логометр) или самописец. Градуировка пирометра производится по абсолютно черному телу. [c.151]

Рис. 25.3. Распределение энергии по спектрам абсолютно черного тела при температуре 6000 К (/), 6500 К (2) и спектру излучения центра солнечного диска (<5)

Схема импульсного датчика показана на рис. 12.5. Излучение -источника 1 модулируется путем вращения обтюратора 2, представляющего собой диск с секторными прорезями. При этом внутри трубопровода образуются ионизированные области (ионные пакеты), которые переносятся газовым потоком по трубопроводу. Расположенный ниже по потоку приемник 3, состоящий из двух изолированных электродов, реагирует на появление ионного пакета подобно обычной ионизационной камере в цепи электродов начинает протекать ток, создающий импульс напряжения на нагрузочном сопротивлении R приемника. Измеряя время запаздывания Ат этого импульса относительно импульса р-излучения, вызвавшего появление ионного пакета, можно определить скорость потока по выражению [c.249]

Для доказательства (13.26) рассмотрим процесс теплообмена между двумя абсолютно черными телами малым диском (тело 1), который расположен внутри большой замкнутой полости, и замкнутой полостью (тело 2). Пусть оба тела имеют одинаковую температуру, а в полости поддерживается вакуум. В указанных условиях теплообмен между телами / и 2 может осуществляться только излучением. Если черное тело 1 излучает R теплоты (энергии излучения), то столько же R ) оно должно поглощать. В противном случае температура тела / становилась бы либо больше, либо меньше начальной. Самопроизвольное изменение температуры тел, составляющих изолированную изотермическую систему, в соответствии со вторым законом термодинамики невозможно. [c.282]

Погрешности из-за неодинаковых изменений характеристик приемников излучений в данной схеме остаются. Они могут быть устранены применением компенсационных схем с одним общим приемником излучения (рис. 73, в). Два потока излучения попеременно попадают на один и тот же приемник излучения 2. Модуляция потоков осуществляется вращающимся диском I с окном, который попеременно открывает приемник излучения то потоку то потоку 1из- [c.122]

Существует довольно простой метод, пригодный только для лазеров непрерывного действия. Излучение лазера фокусируется линзой на поверхности враш,ающегося диска с отверстием, размер которого на порядок меньше диаметра фокального пятна. Во время враш,ения диска часть излучения проходит через отверстие и при помош и поворотного зеркала направляется на приемник излучения, связанный с осциллографом, на экране которого возникают импульсы с длительностью, пропорциональной размерам сканируемой части пятна, а их форма зависит от распределения интенсивности излучения в сканируемом сечении [83]. [c.103]

Аналогичным методом можно измерять поперечное распределение интенсивности излучения по сечению луча, а также угловую расходимость. При этом основным узлом является диск с отверстиями, расположенными по спирали Архимеда. Расстояние между крайними внутренними и внешними отверстиями, число отверстий и их диаметр выбираются в зависимости от сечения луча [24]. Луч лазера направляется на диск так, чтобы отверстия при повороте диска пересекали луч по всему его диаметру. Установленную за диском горизонтальную щель можно плавно перемещать по вертикали, что позволяет исследовать распределение интенсивности в любом горизонтальном сечении луча. [c.103]

Авторами статьи разработана установка для определения температуры поверхности трения радиационным методом, свободная от перечисленных выше недостатков. Схема измерительного метода изображена на рис. 1. Образец i перемещается по поверхности диска 14 из материала, прозрачного для теплового излучения. Узел трения помещен в камеру, в которой имеется окно 2. Над камерой расположен датчик температуры 10 с приемником теплового излучения 9. Э. д. с. приемника подается на осциллограф 11, имеющий широкополосный усилитель постоянного тока, что обеспечивает практически безынерционное измерение энергии излучения. Тарировка измерительной системы осуществляется внесением в поле зрения датчика протарированной нагретой термопары, [c.20]

Описана установка для определения температуры поверхности трения радиационным методом. Трение образца происходит по поверхности диска из прозрачного для теплового излучения материала (фтористого кальция). Регистрация температуры (в пределах 150—1200 С) осуществляется с помощью охлаждаемого азотом фотодиода из арсенида индия и катодного осциллографа. [c.150]

С какого бы направления мы ни рассматривали излучающую сферу радиуса dr, она будет представляться нам диском в силу независимости излучения от направления. Количество тепла, излучаемого сферой по любо- [c.26]

Представляют интерес опыты, выполненные фирмой Siemens— 8с11искег1 [Л. 53] с целью ком пенсации шума без специальной аппаратуры. На стенах бака закрепляются стальные диски, частота собственных колебаний которых немного меньше частоты главной гармоники шума, например 95 Гц при основной гармонике 100 Гц. Колебания дисков сдвинуты по фазе относительно колебаний стержня, при помощи которого они крепятся к баку, иа 180°, при этом звук, излученный диском, компенсирует первую гармонику, что может привести к снижению шума на 10 дБ [Л. 53]. Но в более поздней работе этого же автора [Л. 28] указанный способ ие упоминается. [c.259]

Здесь Ji и 5i — функции Бесселя и Струве соответственно. Зависимости безразмерных активной и реактивной составляющих импеданса излучения диска в жестком экране приведены ниже на рис. 1.10, где они сравниваются с аналогичными величинами для осциллирующего диска без экрана (или для диска в акустически мягком экране). [c.19]

Полученный р гзультат можно формулировать таким образом осевое акустическое хавление в поле поршневого диска пропорционально — на значительном расстоянии Гр — колебательному ускорению диска и обратно пропорционально расстоянию от него эта последняя связь давления с расстоянием свойственна, как известно, сферической волне. Так как функция G является добавочным множителем к величине бокового давления относительно давления осевого, то G х актеризует направленность излучения диска. Xoi зависимости функции и от ка sin ф, т. е. от направления, если ка = onst представлена на рис. 2.12. Из кривой видно, что G принимает нулевые значения при некоторых направлениях. Угол 1, при котором наступает первы нуль, точнее, коническая огибающая первого пучка излучения определяется при нормальных атмосферных условиях выражением . [c.72]

Измерение отношений методом вращающихся секторных дисков подробно описано Куинном и Фордом [71]. Сами диски сделаны с отверстиями вблизи периферии, образованными радиальными парами ножевых кромок. Ось вращения дисков расположена параллельно пучку излучения, который проходит через отверстия и может прерываться. Средняя яркость источника, наблюдаемая через отверстия вращающегося секторного диска, выражается в соответствии с законом Тальбота произведением яркости источника на коэффициент пропускания диска, т. е. на долю времени, в течение которого излучение может проходить через отверстия. Эта доля равна отношению полного угла, занимаемого центрами всех отверстий, к 2я. Тщательно сделанный диск, имеющий, например, коэффициент пропускания 1,25 /о. позволяет получить погрешность измерения коэффициента пропускания до 0,01 %. Коэффициент пропускания может быть измерен либо механически — прямым измерением положения кромок ножей, либо хронометрированием светового пучка, проходящего через отверстие, когда диск вращается in situ. Для того чтобы выполнялся закон Тальбота и была полностью реализована указанная возможная точность в измерении отношения, жалюзийный фотоумножитель (например, EMI 9558) нуждается в низком уровне освещения катода. Средний анодный ток не должен превышать примерно 0,1 мкА, а потенциалы динодов должны быть стабильными. [c.373]

Впоследствии Фабри и Бюиссон (1919 г.) произвели подобные измерения более простым способом, использовав большую разрешающую силу интерференционного спектроскопа. Источником света служила охлаждаемая ртутная лампа, излучение которой отражалось от краев бумажного диска, вращающегося на центрифуге, причем линейная скорость края диска достигала 100 м/с спектральная линия, отраженная от двух противоположных краев вращающегося диска, давала двойную линию, надежно разрешаемую интерференционным прибором. [c.439]

Следует отметить ряд особенностей применения метода голографической интерферометрии для определения остаточных напряжений, связанных с требованиями голографического эксперимента. Прежде всего необходимо создать специальные приспособления для держателей образцов и для травления пленок, исключающие жесткое смещение объекта во время экспозиции и одновременно позволяющие с требуемой точностью убирать и возвращать образцы в исходное положение в оптической схеме. Обычно прямоугольные пластинки приклеивают эпоксидным клеем к металлическим держателям, которые во время полимеризации клея задают необходимое поджатие подложки. Просушенные образцы жестко крепятся в кинематическом устройстве. Такое устройство состоит из двух дисков. Верхний диск имеет запресованные в основание три стальных шара, а нижний — три призматических прорези. Каждый шар касается прорезей в двух точках. Таким образом, верхний диск можно снимать и устанавливать обратно с точностью не менее, чем л/8 (X — длина волны источника излучения). Это дает возможность исключить появление во время перестановок интерференционных полос, характеризующих смещение объекта, а также проводить какую-либо операцию, в частности, травление пленки вне голо-графической установки. [c.117]

Формулы для расчета относительной амплитуды д/ 2 эхо-сигналов от моделей дефектов приведены в табл. 11. При контроле прямым преобразователем 2 = Я/а ба = б/а D = 1, а при контроле наклонным — 2= Я/г и 6а = 6/2- Формулы справедливы для отражателей, размеры которых меньше размеров неоднородностей акустического поля преобразователя. Это означает, что изменение амплитуды поля излучения-приема преобразователя не должно превышать 20 % в области, соответствующей диаметру d диска, длине I короткого цилиндра или ширине / полосы. Значения максимально допустимых диаметров сферы и цилиндра, для которых справедливьГ приведенные формулы, значительно больше, но точно не установлены. [c.230]

Данных об облучении карбидокремниевых варисторов нет. Однако были проведены многочисленные исследования с целью определить влияние излучения на кристаллы и пленки из карбида кремния различной формы и конфигурации. Обычно карбид кремния рассматривают как полупроводник с вентильными свойствами и как таковой относят к элементам, обладающим несимметричными характеристиками. Однако элементы в виде дисков и стержней, получаемые при смешивании карбидов кремния и кальция со связующими материалами, становятся симметричными по отношению к прямым и обратным характеристикам. В работе [80] проведено детальное исследование влияния быстрых нейтронов на электрические характеристики карбида кремния. Изучено поведение в нейтронном потоке кремниевых и карбидокремниевых диодов. Результаты показали, что в условиях облучения карбид кремния более перспективен. Под действием интегрального потока 5-10 нейтрон1см прямое напряжение [c.358]

Проведенные нами исследования темнового сопротивления Rt фоторезисторов типа ФСА-Г1 в зависимости от времени хранения показали, что компенсация колебаний температуры окружающей среды дифференциальным включением двух фоторезисторов малоэффективна из-за большого разброса Ri, изменение которого является случайной величиной. Исследование изменения чувствительности приемников излучения в зависимости от изменения температуры окружающей среды проводилось на установке, которая помещалась в термокамеру. Поток излучения от электролампы, питание которой стабилизировалось, с помощью световода подавался на приемник излучения. Перед приемником располагался вращающийся диск с отверстиями, осуществляющий модуляцию потока излучения с частотой, оптимальной для исследуемого ти- [c.146]

Наиболее уязвимыми местами ванны с водородом являются окна, (хрупкие диски), через которые проходит пучок излучения. Они должны быть хорошо заметны, обслул ивающий персонал должен вести постоянное наблюдение за их состоянием. [c.406]

Измерительная схема прибора типа ПН Р-2 приведена на рис. 3- Источник у-лучей 3 укреплен на диске 2, вращаемом синхронным мотором 1 с частотой 50 гц, благодаря чему излучение источника, проходя то через объект измерения 4, то через компенсирующий клин 5, попадает на сцинтилляционный четчик 6. Возникающие в фотоэлектронном умножителе импульсы суммируются на интегрирующей ячейке 7. При различном поглощении излучения в объекте измерения и клине на выходе ячейки возцикает сигнал разбаланса, имеющий частоту 50 atf. Фаза сигнала разбаланса зависит от того, где поглощение сильнее—объ кте измерения [c.154]

Ряд плотномеров общепромышленного назначения разработан в НИИТеплоприборе (Москва) Эти приборы также совершенствовались по мере их внедрения. Если в плотномере ПЖР-1 (фиг. 6) была применена [9] компенсационная схема с двумя раздельными входами на счетчиках, то плотномер ПЖР-2 (фиг. 7) удалось осуществить [10] работающим по компенсационной схеме вообще только с одним источником и одним приемником излучения (сцинтилля-ционный счетчик). При этом источник излучения располагается на вращающемся диске и посылает свой сигнал на приемник попеременно то через объект измерения, то через компенсационный клин. [c.321]

С исторической точки зрения интерес представляет термофон Е. Мер-кадье. В отличие от фотофона Белла модуляция излучений достигалась здесь посредством применения специального вращающегося стеклянного диска — растра, имеющего несколько концентрических рядов равноотстоящих отверстий. [c.381]

Оптическая схема проекционного метода сбработки поверхности изображена на рис. 95 [202], Лазерный луч освещает металлическую маску, в которой выполнены фигурные отверстия, проектируемые с помощью объектива на обрабатываемую поверхность. Маска выполнена в виде диска из молибдена диаметром 76 мм и толщиной 0,1 мм. В диске по периметру нанесены цифры от О до 9, которые путем поворота диска могут в нужном порядке устанавливаться на оси оптической системы и проектироваться на поверхность кремниевой пластины. Применялись лазеры рубиновый, неодимовый, стеклянный и ИАГ. Первые два имеют одни и те же характеристики, кроме волны излучения, которая составляет 0,6943 мкм для рубинового и 1,06 мкм для неодимового лазера. Их выходная энергия может составлять несколько сотен джоулей. При энергии 20 Дж они могут обеспечивать частоту повторения импульсов 1 Гц, а ИАГ-лазер работает также на длине волны 1,06 мкм, но при энергии около 2 Дж имеет частоту следования импульсов 10 Гц и выше. [c.155]

Если рассматривать ту же самую ненрерывно-диск-ретную фундаментальную постановку задачи для п изотермических и оптически однородных зон, то в соответствии с принятыми условиями коэффициенты распределения И Yji 2,. .., п) по всем зонам будут равны единице. Принятие второго допущения (8-94) приводит к тому, что оставшиеся коэффициенты распределения 6ji(t, /=1, 2,. .., п) также становятся равными единице. В результате этого приходим к системе алгебраических уравнений (8-27), составленной для средних плотностей излучения по зонам при условии равенства единице всех коэффициентов распределения. Преобразуя (8-27) относительно плотностей эффективного и собственного излучения, получаем систему уравнений [c.259]

Установка состоит из следующих основных частей (рис. 2) датчика 4 температуры, вакуумной камеры б, узла измерения момента трения 8, узла измерения нормального усилия при трении 7, стакана с диском из материала, прозрачного для теплового излучения, 5, токосъемников 9, магнитной муфты 10 и электродвигателя 1. По стойкам установки, закрепленным на столе 2, передвигается узел перемещения и фокусировки датчика температуры 5. Измерительный комплекс, не изображенный на схьме, располагается на отдельной стойке. [c.21]

ВСЯК1ИЙ наблюдавший за нагревом металлических изделий В печи обращал внимание на то, что тело при равномерном нагреве теряет видимый рельеф. Так, например, равномерно нагретый шар кажется плоским, равномерно излучающим диском. Такое явление объясняется отсутствием зависимости световой яркости от направления луча излучения (рис. 2-4). При наличии однозначной для данного раскаленного тела связи между световой и энергетической яркостями можно на основе этого визуального опыта заключить, что в указанных условиях и энергетическая яркость интегрального излучения тела также не зависит от направления, т. е. = = Bn = onst = B. Это положение совершенно точно соблюдается для абсолютно черного излучения. Как будет показано ниже, нагретое тело в печи в конце нагрева посылает излучение, близкое к черному. Вот почему в печи в этот период в наибольшей мере наблюдается потеря видимого рельефа равномерно нагретого тела. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...