Поляр п полная 53, зОЗ

И ординаты, и таким путем получается кривая, называемая полярой (рис. 161). Около отдельных точек поляры надписываются соответствующие значения угла атаки. Так как подъемная сила А и лобовое сопротивление представляют собой прямоугольные составляющие полной [c.271]

СИЛЫ сопротивления, то отрезок прямой, соединяющей начало координат с какой-нибудь точкой поляры, представляет собой не что иное, как коэффициент полного сопротивления В, и указывает своим направлением направление полного сопротивления К. Такой способ графического [c.272]

Отсюда следует, что = гц = 1 при ф>фт при любой поляри-за ции падающего света интенсивность отраженного света равна интенсивности падающего, т. е. отражение действительно полное, что соответствует заключению, сделанному выше на основе закона сохранения энергии. Этот эффект легко наблюдается на опыте и находит многочисленные практические применения. На рис. 3.11 показаны стеклянные призмы полного отражения. На границе стекло — воздух фт 42°, поэтому при падении света на грань призмы под углом 45° отражение полное. Призма на рис. 3.11, а поворачивает лучи под прямым углом, оборотная призма на рис. 3.11,6 переворачивает изображение. Призмы полного отражения широко используются во многих оптических приборах, в частности в зрительных трубах и полевых биноклях для получения прямого изображения. [c.156]

Полетные свойства крыла 162 Ползущее движение 74 Полное давление 231 Поляра крыла 161 Полутело 135 [c.282]

Действительно, вращение V можно вычислить как полное приращение вдоль простой дуги скачка угла отклонения вектора скорости на скачке, который в силу соотношений Гюгонио (ударная поляра) не может достигать значения тг/2. Это соображение относится и к разветвленным (пересекающимся) скачкам, так как в точке излома после скачка возникает особенность [c.181]

Точки пересечения принадлежат дозвуковому отрезку ударной поляры. (Здесь Моо, Роо — число Маха и полное давление в набегающем потоке, 1у к) — некоторая постоянная обозначим, кроме того, число Маха в точках пересечения ударной поляры с прямой р = через М = М к), а минимальное значение числа Маха на ударной поляре — через М .) Это означает, что при 1 < 1 к,М ) (где 1 к,М ) — некоторая постоянная, 1 к,М ) < 1у к) (рис. 8.29)) отрезок ударной поляры, на котором Мз М М, расположен правее прямой р = р, т. е. на этом отрезке [c.245]

Степень поляризации Р можно определить как отношение интенсивности поляризованной части излучения поляр к полной интенсивности /полн, т. е. [c.205]

В последующем Егоровым и Тайцем исследования поляры были продолжены [28]. Основной задачей этих исследований была объективная оценка влияния винта путем фиксации режима нулевой тяги . Для этой цели были применены так называемые интеграторы давления за винтом, воспринимающие некоторое среднее давление полного напора вдоль радиуса винта. Интегратор давления представлял собой круглую [c.326]

Характеристики (оС) и р(сС) при изменении оС от О до 5 /2 определяют зависимость р( )у график которой называют полярой. На рис.2 изображена поляра прямоугольной пластинки с отношением сторон 1 5 (длинная сторона расположена вдоль набегающего потока). Радиус-вектор ОА произвольной точки А этой кривой указывает значение угла атаки и определяет соответствующие значения коэффициентов (оС) и Р(оС) (следовательно, и сил Р )э также направление вектора К полной аэродинамической силы. [c.9]

Если разложить полную аэродинамическую силу несущего винта Я, работающего в косом потоке на подъемную силу У, силу по направлению полета Р и боковую силу 7, действующую в горизонтальной плоскости (рис. 70), то коэффициенты этих аэродинамических сил, необходимые для построения поляр, выразятся следующим образом [c.75]

Как следует из этого выражения, эллипс превращается в прямую при значениях разности фаз О и 2л. Это означает, что если разность фаз между взаимно перпендикулярными компонентами компенсировать, обращая ее в нуль или 2л, то эллиптически-поляри-зоваииый свет превратится в линейно-поляризованный. Таким образом, зная величину компенсации разности фаз, можно провести полный количественный анализ эллинтически-поляризованного света. Приборы, способные осуществить такую операцию—компенсировать произвольную разность фаз между обыкновенными и необыкновенными лучами, обращая ее в нуль или 2л, — называются компенсаторами. Ознакомимся с двумя их разновидностями. [c.239]

Для определения иитенсивности ударной волны (т. е. скачков величин 60 и бт1 на ней) надо обратиться к полной системе граничных условий, которым должно удовлетворять на ударной волне рещение уравнения Эйлера — Трикомн. Они были сформулированы уже в 120 условия (120,9—11). Из них последнее, уравнение ударной поляры, принимает вид (60) = t (6ti)2, где б0 = 0й2 — 0йз> бт)==т1й2 — Льз — экспоненциально малые скачки величин на ударной волне (индексы 62 и 63 относятся к линиям 0 2 и ОЬз на плоскости годографа, т. е. соответственно к передней и задней сторонам ударной волны на физической плоскости). Отсюда [c.636]

Для получения полной анодной кривой бьша применена разработан ная И.Л. Розенфельдом методика предварительной активации поверх кости, которая дает поляризационные кривые, характерные для пассиви рующегося металла с областями активного растворения, активно-пас сивного и пассивного состояния. На рис. 22 приведены анодные поляри зационные кривые алюминия АД1 и алюминиевых покрытий при ско рости наложения потенциалов 10 мВ/с в средах 0,01 н. Na l. В 0,01 н растворе Na l стационарный потенциал стали с электрофоретическим покрытием при гидростатическом обжатии на 0,1 Вис гидроимпульс ным - на 0,2 В положительнее потенциала чистого алюминия и состав ляет - 1,3 и -1,2 В соответственно. [c.82]

Лилиенталь определил составляющие полной аэродинамической силы и установил вид зависимости подъемной силы от угла атаки, предложив способ представления опытных данных в виде поляр (поляра Лилиенталя). В результате многолетнего изучения явления парения птиц он впервые поставил опыты с вогнутыми пластинками и доказал их аэродинамическое преимуш,ество перед плоскими. Все эти результаты были изложены им в работе Полет птиц как основа искусства летать (1889 г.) [19]. Дн<евец-кий в 1885—1891 гг. опубликовал ряд работ, посвященных исследованию полета птиц ( О сопротивлении воздуха в применении к полету птиц и аэропланов , 1885 г. Аэропланы в природе. Опыт новой теории полета , 1887 г. Теоретическое решение вопроса о парении птиц , 1891 г.). Однако наибольшее значение для развития авиации имела разработанная им в 1892 г. теория элемента лонастн винта [30], уточненная автором в 1910 г. [31]. [c.284]

Наплавки выполнялись проволокой диаметром 2 мм постоянн] = 16 л /ч) каждый последующий валик наплавлялся после полного о э1М токе стыаанн iM обратной поляр я предыдущего. 1НОСТИ (1 = 240 а Uq -- = 26 б [c.70]

Энергетические характеристики рассеяния, определяемые модулями амплитуд распространяющихся гармоник, позволяют построить лишь упрощенную модель (взгляд из дальней зоны) сложных процессов, происходящих при дифракции волн на решетках. Полное их понимание может дать только анализ полей в непосредственной близости от решетки (ближняя зона). В этой области существенный вклад (иногда определяющий) в информацию о рассеянном поле вносят затухающие гармоники, представляющие собой медленные неоднородные волны, распространяющиеся вдоль структуры. Представленные на рис. 48—50 характеристики ближних полей подробно проанализированы в [25, 201, 202, 247]. Сделаем лишь краткий обзор полученных ранее результатов. Картина магнитного поля для Я-поляризации приведена на рис. 48. Как и в случае -поляри-зации (см. рис. 15), при к = 1 наступает поверхностный резонанс (плюс и минус первые гармоники пространственного спектра распространяются в режиме скольжения). При Я-поляризации резонанс характеризуется тем, что коэффициент прохождения уменьшается, хотя величина амплитуды поля под решеткой в точках максимумов довольно велика. Над и под решеткой образуются двойные вихри энергии с центрами в z — Х/4 + пк/2, п =0, 1,. .. Вихри занимают значительную часть пространства, а вокруг них с центрами в z = /4 образуются замкнутые трубки потока энергии. В щели трубки противоположных направлений касаются друг друга. Все же в этом месте амплитуда поля отлична от нуля. [c.96]

Т. е. вблизи тех б, при которых наблюдается полное прохождение -поляри-зованной волны сквозь решетку. [c.114]

В случае полного отражения волны решеткой резонансы могут быть высоко- и низкодобротными.. Существуют целые области изменения значений параметров, в которых решетка практически непрозрачна для Я-поляри-зованных волн даже при небольших значениях б и е/ 1, =1,2. [c.118]

В точку торможения 5 приходит разделительная линия тока (рис. 3, б), прошедшая через три косых скачка. Число Маха сразу за третьим скачком не намного больше единицы. Именно, М = 1.7 в точке 1 при 1 < М < 1.7 в точке /. Эти значения М найдены из анализа с помощью ударных поляр задач о пересечении и о расщеплении скачков в точках 1 и 2. Давления торможения отвечающие М = 1.7 и 1 за скачком в предположении отсутствия дополнительных потерь полного давления между и точкой 5, равны 8.9 и 6.8. Если же принять, что в точке пересечения с разделительной линией скачок прямой, то рз = 5.7. Здесь и на рис. 3, в давление отнесено к РооУ , где V - модуль скорости. Для Моо = 6 обезразмеренное таким способом давление за прямым скачком равно 0.93. [c.208]

Полное исследование плосконапряженного состояния модели можно провести на совмеи енной установке интерферометр—поляри- [c.258]

Оказывается, что можно ввести некоторую величину, характеризующую интенсивность волны, и через нее явным образом выразить все параметры за волной и ее скорость. Возможность такого разрешения условий на ударных волнах позволила провести их полное исследование ). Однако при расчете течений обычно неудобно пользоваться параметром, определяющим интенсивность волны (зависяпщм от комбинации перепада давлений и магнитных полей). Удобнее, как и в обычной газодинамике, иметь возможность определять параметры потока за волной по параметрам до волны и одному из параметров за волной, например, по углу поворота потока, т. е. необходимо иметь ударные поляры. Такие поляры построены как в плоскости годографа скорости, так и в плоскости годографа магнитного поля (М. Н. Коган, 1959, 1960, 1962). Интересно отметить, что в МГД ударные волны могут существовать при дозвуковых скоростях. При этом повороту потока на положительный угол соответствуют ударные волны, наклоненные вверх по потоку. Отметим также, что в отличие от обычной газодинамики в МГД ударные волны могут возникать на выпуклых углах и в ударных волнах может увеличиваться скорость потока (М. Н. Коган, [c.437]

Аналогичным образом ядра которые имеют изотопическую распространенность около 7%, можно поляризовать путем теплового смешения с системами ядер и Малая величина магнитного момента и малая vpa пpo тpaнeннo ть ядер приводят к тому, что для их полной поляри--зации достаточно одного акта смешения. Точно так же можно приготовить состояния с отрицательной температурой путем обращения вектора намагниченности и Р методом быстрого прохождения до смешения. [c.151]

Поляра профиля устанавливает связь между подъемной силой и лобовым сопротивлением, или, что то же самое, между соответствующими аэродинамическими коэффициентами, и представляет собой ге метрическое место концов векторов полной аэродинамической силы Р, действующей на профиль при разных углах атаки, или соответствующего вектора коэффициента Ji этой силы, определяемого в соответствии с соотнощением Ср==Р/ (дооЗ). [c.419]

Наиболее полную характеристику планирования дельтаплана дает так называемая поляра скоростей планирования (рис, 9), показывающая соотношение скороете полета по траектории и вертикального снижения. Она позволяет прямо с графика снять все интересующие нас величины. Значение максимального аэродинамического качества крыла К определяется котангенсом угла наклона касательной, проведенной из точки О к кривой поляры. Другими характерными величинами будут [c.20]

Выстраивание осуществляется не- результате спин-орбитального взаимо-поляризованным или линейно поляри- действия момент импульса фотона зованным излучением, для к-рого про- передаётся системе электрон — дырка, екция спина фотона может с равной Мерой О. о. явл. разность концент-вероятностью быть равной -f-й и —h. рации эл-нов (дырок) со сп1шами, на-Парамагн. атомы, поглотившие такие правленными вдоль луча и навстречу фотоны, окажутся выстроенными па- ему, отнесённая к их полной концент-раллельно и антипараллельно лучу рации. После вьжлючения света эта [c.496]

Смотреть страницы где упоминается термин Поляр п полная 53, зОЗ : [c.19] [c.414] [c.169] [c.378] [c.277] [c.139] [c.22] [c.214] [c.153] [c.214] [c.294] [c.247] [c.261] [c.298] [c.69] [c.89] [c.141] [c.191] [c.416] [c.586] [c.37] [c.287] [c.288] [c.46] [c.510]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...