Направление ускорения полного

Далее через точку проводим направление ускорения (т. е. Л1 перпендикулярную D ) до пересечения с линией действия вектора ускоре Точка пересечения с есть конец вектора искомого ускорения точки Соединив точки и с на плане, получим отрезок (Ьс), соответствующий полному ускорению 0(-g. Вектор ускорения Оуг точки F (отрезок (я/)) находится по правилу [c.54]

Это ускорение направлено вдоль прямой NA от точки N к Л, т. е. в направлении ускорения полюса А. Складывая ускорение полюса и ускорение мгновенного вращательного движения, найдем полное ускорение точки Л , направленное вдоль прямой Л/Л к точке О и имеющее модуль [c.197]

В обш,ем случае движения точки по криволинейной траектории скорость изменяется как по модулю, так и по направлению. Вектор полного ускорения а точки равен сумме нормального и тангенциального йх ускорений [c.142]

Положение точки К также нетрудно определить, для чего необходимо отложить плечо на линии, перпендикулярной направлению ускорения центра тяжести звена. Этот метод называется—приведение к одной силе. Переносное движение звена можно также представить вместе с точкой В или точкой С. Тогда в относительном движении появится сила инерции, вектор которой можно будет сложить с вектором силы инерции переносного движения и, таким образом, получить полную силу инерции. [c.278]

Через полученную точку проводим направление ускорения д, перпендикулярное к направляющей у — у. Точка пересечения направлений ускорений еЕ определит собой конец вектора полного [c.18]

Далее через точки 2 и i проводим направления ускорений а д и а ,, соответственно перпендикулярные к направлениям BS и S. Точка S пересечения и даст конец вектора а полного ускорения особой точки S, величина которого равна [c.19]

Рис. 51. Направление вектора полного ускорения при движении а — ускоренном б — замедленном в —- равномерном

Направление вектора полного ускорения определяется по тангенсу угла между вектором скорости и полного ускорения [c.73]

Найдем направление вектора полного ускорения, т. е. (а, у) [c.82]

Направление вектора полного ускорения точки вращающегося тела можно определить по углу а, образованному этим вектором с радиусом [c.141]

Эта сила инерции приложена к точке М в направлении, обратном направлению ускорения а. Из кинематики "известно, что при криволинейном движении материальной точки полное ускорение а можно разложить на тангенциальное или касательное ускорение af и нормальное или центростремительное ускорение а", т. е. [c.119]

Чтобы получить величину и направление вектора полного ускорения точки, движущейся по окруж-ности равноускоренно, надо сложить геометрически векторы касательного и нормального ускорений. На Рис. 85 рис. 85 показано сложение векторов [c.92]

План скоростей для этого механизма нами уже построен (рис. 11.9, б). Полное ускорение точки Л направлено к точке О,, так как угловая скорость сод постоянна, а модуль ускорения точки Л равен о)д = 01Л-о) . Модуль и направление ускорения точки В нам неизвестны. Определить ускорение точки В можно, например, следующим образом. [c.209]

Что касается знака, то перед корнем всегда берегся знак (- -), направление же полного ускорения определяется углами X, х, V при [c.38]

Из построения следует, что для плана ускорений достаточно знать ускорение одной точки звена, например ускорение точки В, и направление ускорения другой точки звена, например направление т—т ускорения точки С. Кроме того, должен быть предварительно построен план скоростей для данного звена. Если соединить точки 6 и с плана ускорений, то отрезок (Ьс) представит полное ускорение точки С относительно точки В, ибо на основании векторного уравнения [c.129]

Выбираем произвольную точку те за люс плана ускорений (рис. 278, б) и откладываем из нее отрезки (теб) и (nbi), представляющие в выбранном масштабе (1а ускорения Од и Далее, определяем ускорения ад д и и откладываем первое из точки Ь в виде отрезка (бйа), а второе из точки 4 в виде отрезка (b k ) в том же масштабе л . Из точек й и А, проводим прямые в направлениях ускорений Од и параллельно осям X — дг и 3 —у. Точка йз пересечения этих прямых и даст конец вектора полного ускорения Од точки звена 3, равного [c.180]

Через полученную точку щ проводим прямую в направлении ускорения которое перпендикулярно к оси Оу. Точка пересе- чения прямых, проведенных в направлениях ускорений а р и а д, определит конец вектора полного ускорения [c.184]

Далее, через точки п и п, проводим прямые в направлениях ускорений 5 в и 5,с, которые соответственно перпендикулярны к направлениям 8,3 и Точка 8, пересечения этих двух прямых и дает конец вектора полного ускорения точки 51, величина которого равна [c.190]

Далее через точки щ и проводим прямые в направлениях ускорений g и которые соответственно перпендикулярны к S B и S] . Точка пересечения этих двух прямых и дает конец вектора as, полного ускорения точки S , величина которого равна [c.98]

В рассмотренных примерах исследуемая точка двигалась прямолинейно. Для точек, имеющих криволинейное движение, удобнее строить кинематические диаграммы, дающие не только абсолютные значения скоростей и ускорений исследуемых точек, но и направления векторов полных скоростей и ускорений. Для этого откладываем векторы скоростей и ускорений, полученные на планах скоростей и ускорений из общих полюсов /э и я в их истинном направлении. Если после этого соединить концы всех векторов плавной. кривой, то полученная диаграмма будет называться годографом скорости или соответственно годографом ускорения. [c.110]

Направление вектора полного ускорения точки вращающегося тела можно определить по углу а, образованному этим вектором с радиусом. Угол а можно определить по его тангенсу [c.309]

Направление силы Р всегда противоположно направлению ускорения Очевидно, полная сила инерции точки А равна геометрической сумме нормальной и касательной составляющих, т. е. [c.326]

Уже из происхождения убегающих электронов как результата направленного ускорения их электрическим полем очевидно, что они движутся в основном под малыми углами 0 к направлению поля. Если, однако, поставить себе целью вычисление лишь величины потока убегающих электронов, полное определение функции их распределения не требуется достаточно определить усредненное по углам распределение J по энергиям. [c.222]

План скоростей для того механизма нами уже построен (рнс. 11.9, б). Полн ускорение точкн А направлено к точке О1, так как угловая скорость % постоями а модуль ускорении точки Л равен = О, Л - д. Модуль и направление ускорен очки В иам неизвестны. Определить ускорение точки В можно, например, сл дующим образом. [c.181]

Распыление. Напыляемый материал проходит три основные стадии обработки а) нагревание, плавление, распыление и формирование потока распыляемых дисперсных частиц б) направленное ускоренное перемещение и взаимодействие частиц с окружающей средой в) формирование покрытия. В результате теплового и силового воздействия высокотемпературной газовой струи происходит распыление обрабатываемого материала, подаваемого, в частности, в виде проволоки в распылитель. Этот процесс наиболее полно рассмотрен в работе [3 . [c.9]

Главный вектор Р сил инерции подвижных звеньев механизма будет равен нулю только тогда, когда вектор полного ускорения центра масс этих звеньев будет равен нулю. Это условие выполняется, если общий центр масс 5 подвижных звеньев механизма находится в одной и той же точке, неподвижной относигельно стойки. При частичном уравновешивании вектора он может иметь заданное направление или модуль. [c.87]

Через полученную точку проводим прямую в направлении усиоренияа д, которое перпендикулярно к оси Dy. Точка пересечения пря] ых, прог.еденных в направлениях ускорений ttg и опре/.елит конец вектора полного уско- [c.95]

Далее через точки п- и проводим прямые в направлениях ускорений 5,в и a s. , которые соответстветш перпендикулярны к S,B и Sj . Точка Sj пересечения этих двух прямых и дает конец вектора as, полного ускорения точки Si, величина которого равна [c.99]

Согласно Эрделаи, воздействие силового потока на молекулы состоит в том, что при движении в направлении, совпадающем с вектором ускорения, полная энтальпия молекул возрастает. Если молекула перемещается в противоположную сторону, полная энтальпия убывает. Все это приводит к соответствующему полю температуры, вычисленному по выражению (4.7). Скорость истечения из завихрителя при использовании сверхзвукового сопла Лаваля [c.153]

В заключение сделаем одно замечание, касающееся общего случая движений со скоростями у, сравнимыми с с, когда эти движения происходят как с нормальным, так и с тангенциальным ускорениями. Мы исключили этот случай из рассмотрения вследствие его сложности. Чем объясняется сложность этого обнгего случая, видно из сопоставления двух рассмотренных частных случаев только нормального и только тангенциального ускорений. Вследствие того, что связь между ускорением и силой в этих двух случаях оказывается различной, как это видно из сопоставления выражений (3.31) и (3.32), отношение / // оказывается не равным отношению F IF/. Значит, в этом общем случае направление ускорения ие совпадает с направлением силы. Иными словами, хотя векторное уравнение (3.21) и справедливо в общем случае, но определяемый из этого уравнения вектор полного ускорения в общем случае не совпадает по направлению с вектором силы. [c.104]

Вектор у, вполне определенный по величине и направлению, называется полным ускорением точш в данный момент времени. Он характеризует изменение величины скорости и ее направления за соответствующее этому изменению бесконечно малое время. [c.35]

Векторы ускорений и входящие в уравнение (4.43), известны только по направлению. Первый вектор перпендикулярен к направлению ВС, а второй вектор параллелен оси х — х направляющей поступательной пары D. Таким образом, в уравнении (4.43) неизвестны только величины ускорений и. Для их определения строим план ускорений. Для этого (рис. 4.20, б) выбираем произвольную точку л за полюс плана ускорений и откладываем от нее известные ускорения точек В и С4 в виде отрезков (пЬ) и (ЛС4), изображающих в выбранном масштабе р-а ускорения fifl и ас. Далее определяем ускорения и и откладываем их в масштабе р-а в виде отрезков (Ьп) и ( k). Из точек п я k проводим прямые, имеющие направления ускорений и. Ускорение параллельно оси х — х направляющей поступательной пары D, а ускорение перпендикулярно к направлению ВС. Точка с пересечения этих двух направлений и даст конец вектора ас полного ускорения точки С. Величина полного ускорения ас точки С равна [c.93]

Приведем куб в состояние покоя. Пусть R — нормальное давление частицы на куб, О — угол между радиусом-вектором частицы и осью, направленной вертикально вниз Полная горизонтальная эффективная сила, действующая на куб, равна R sin t>. Согласно п. 204 к каждой частице следует приложить противоположно направленные ускорение i sinf)/AI и начальную скорость, равную V. Тогда на частицу массой т б>дет действовать горизонтальная сила mR smif М, реакция R и вес mg. Уравнения движения частицы имеют вид [c.187]

Выбираем в качестве полюса плана ускорений точку я (рис. 4.18, б) и откладываем отрезки (пЪ) и (кф, представляющие в масштабе Лд ускорения точек S и D. Далее, пользуясь уравнениями (4.32), вычисляем величины ускорений а св и Лсо и откладываем из точек Ь п d отрезки Ьп ) и (diis), представляющие в масштабе fio эти ускорения. Из полученных точек 2 и з проводим прямые в направлениях векторов тангенциальных ускорений агв и a D перпендикулярно к направлениям ВС и D. Точка пересечения этих прямых и даст конец вектора ас полного ускорения точки С, т. е. [c.85]

От точек d и Sj плана ускорений откладываем отрезки d/14 II Sirta, представляющие в масштабе ра ускорения аоо и oos,-Далее через точки Пз и Пц просодим прямые в направлениях тангенциальных ускорений aas, и Пао, перпендикулярные к отрезкам GSi и GD. Точка g пересечения этих прямых и дает конец полного ускорения 3 точки С. Зная ускорение Oq точки О, легко определить ускорения остальных точек группы. Например, ускорение точки Е определится из уравнений [c.99]

Покай<ем теперь, как определить центр кривизны р траектории какой-либо точки D звена ВС (рис. 4.29, а), если построены его план скоростей (рис. 4.29, б) и план ускорений (рис. 4 29, в). Центр кривизны лежит на прямой Dn, проведенной через точку D (рис. 4.29, а) перпендикулярно к вектору скорости v,j, т. е. перпендикулярно. к отрезку (pd) плана скоростей (рис. 4.29, б). Прямая Dn является нормалью к траектории описываемой точки D в рассматриваемом положении этой точки и проходит через центр мгновенного вращения Р звена ВС. Вектор полного ускорения Oq точки D представлен на плане ускорений в виде отрезка (nd) (рис. 4.29, в). Разложим вектор по направлениям Dn и перпендикулярному к нему. Составляющая, направленная по Dn, будет нормальным ускорением Лд точки D. Имеем [c.102]

У кривошипа / полное ускорение а в точки В равно геометрической сумме двух С0СТЯВЛЯЮИ1ИХ нормального ускорения а , направленного к центру вращения, т. е. от точки В к точке А, и тангенциального а , направленного нериендику-лярио к АВ в сторону, соответствующую направлению углового ускорения ei. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...