Деформация логарифмическая

Заметим, что в этой формуле 1, — переменная в процессе растяжения образца скорость логарифмической деформации ползучести, зависящая от напряжения и времени. Очевидно, что при заданных законах изменения обычной деформации или условного напряжения во времени (в частном случае и при постоянных скоростях изменения этих величин, как предполагается в испытаниях) возможно установить законы изменения действительных напряжений и логарифмических деформаций во времени. Это, в свою очередь, позволяет определить закон изменения скорости логарифмической деформации ползучести во времени и, следовательно, подсчитать интеграл (2.86). При этом, как показывают расчеты, целесообразно использовать экспериментально полученную зависимость начальной скорости деформации ползучести от условного напряжения, а не формулу (1.19), что обеспечивает большую точность расчетов. Графики таких зависимостей для рассматриваемого материала приведены на рис. 2.21, а результаты вычитания из полных логарифмических деформаций логарифмических деформаций ползучести представлены на рис. 2.22 точками. Расчеты производились для четырех — пяти точек каждой кривой, изображенных на рис. 2.19, 2.20. На рис. 2.22 проведены прямые, наклон которых соответствует модулю упругости материала при рассматриваемой температуре. Как следует из рисунка, все точки группируются около этих прямых. [c.72]

Деформация логарифмическая 44, 178 — логарифмическая ползучести 15 [c.212]

Деформация (логарифмическая) при вытяжке по краю детали, % [c.150]

При осесимметричном деформировании тонких оболочек вращения жесткий поворот малой окрестности точки на срединной поверхности определяется поворотом в пространстве взаимно перпендикулярных материальных волокон вдоль меридиана, широты и толщины оболочки, которые в любой момент времени являются главными направлениями деформаций (логарифмических) и скоростей деформаций. Поэтому с учетом обобщенного плоского напряженного состояния (аз 0) продифференцированный закон Гука для главных компонент имеет вид [c.73]

При осадке заготовки на АЛ деформация в центре протекает монотонно. Действительно, параметр деформированного состояния (1.19) остается во время осадки постоянным, так как = О, а = —1з. Для монотонного процесса степень деформации сдвига может быть подсчитана по формуле (1.16) при условии, если заменить компоненты деформации логарифмическими деформациями. Поэтому в нашем случае для центра заготовки можно записать [c.143]

Согласно рассматриваемому принципу монотонного протекания процесса деформации, главные компоненты результативной деформации (логарифмической деформации) должны быть пропорциональны соответствующим главным компонентам скорости деформации, т. е. [c.13]

Величина внутреннего трения определяется величиной угла Ф (угол сдвига фаз между напряжением и деформацией), логарифмического декремента затухания или путем построения диаграммы напряжение — деформация. [c.26]

Для удобства анализа используем кривую упрочнения в координатах напряжение — истинная деформация (логарифмическая), причем кривую приближенно заменим прямой линией по уравнению (1.20). [c.348]

Декремент затухания колебаний логарифмический 299, 302 Деформация 24, 232 Диссипативная функция 45, 207 Диссипация 37, 85, 165 [c.333]

Величина г называется логарифмической деформацией. Она удобна для описания процесса конечных деформаций. Деформация е аддитивна. Действительно, [c.33]

I - зависимость величины внутреннего давления р от логарифмической окружной деформации 2 - зависимость истинного окружного напряжения С1 от Ер (/ и 2 рассчитаны по методике /460, 3 — закон деформирования материала сосуда (СТ х, , Л — экспериментальные данные /85/ [c.91]

В качестве меры деформации, вообще говоря, можно выбрать любую функцию от е (или от Я). Определенными преимуществами обладает логарифмическая деформация, определяемая [c.62]

Таким образом, малая логарифмическая деформация совпадает с обычной. Логарифмические деформации аддитивны. Действительно, обращаясь к приведенному выше примеру, когда деформирование производилось в два этана, найдем [c.63]

Сравнивая (м) с уравнением (е), мы видим, что частное решение (м) дается логарифмическим потенциалом (ж), у которого в знаменателе отброшен множитель 1—V. Это дает полное решение задачи о локальном нагреве в бесконечной пластинке, в которой напряжения и деформации ча бесконечности должны стремиться к нулю. [c.482]

На основании таких данных для большого набора скоростей и температур деформации авторы строили зависимость от скорости деформации (в логарифмическом масштабе) для различных температур деформации. Такая зависимость для сплава АК8 приведена на рис. 206. [c.377]

Истинная диаграмма в координатах истинное напряжение — логарифмическая деформация одинаковы до начала образования шейки (рис. 233) и различны для различных давлений. Среднее истинное напряжение в [c.440]

Для монотонного деформирования величина Лр совпадает с величиной Гр — интенсивности логарифмических деформаций [c.487]

Рассмотрим уравнения для каждого механизма деформации в изложении Эшби [31, 32]. Необходимо отметить, что эти уравнения в некоторых случаях, например для дислокационного скольжения, существенно отличаются от известных зависимостей, полученных в физике прочности. Обусловлено это тем, что основная задача обобщения данных по многим материалам и методическая задача получения уравнений для скорости деформации у, удобных для машинного расчета, заставили авторов [31, 32] пойти по пути существенных упрощений, заменяя некоторые переменные физические параметры цз моделей пластического течения на константы, которые подбирались с учетом экспериментальных данных, полученных на конкретных материалах. В данном случае такой подход можно считать оправданным, поскольку при логарифмической шкале координаты напряжения (см. рис. 1.9) он не вносит сколько-нибудь заметной ошибки. [c.20]

Для проверки данной зависимости имеющиеся литературные данные по влиянию деформации на размер ячеистой структуры в сплавах Ре, Мо и Сг [275, 299, 358—360] были перестроены [48] в логарифмическом масштабе в координатах — е (рис. 3.36). Несмотря на то что основная часть результатов относится к области высокотемпературной деформации, где можно ожидать протекание динамического возврата или даже динамической рекристаллизации [275], начальные участки почти всех кривых описываются уравнением (3.72), Особенно показательны данные (рис. 3.36, кривая /) работы [299], ко- [c.158]

Данная формула аналогична соотношению, используемому при расчетах истинной степени деформации образцов, подвергнутых растяжению. Однако если в случае растяжения эта формула имеет физическое обоснование, то оно отсутствует в случае кручения. В частности, согласно этому соотношению, при кручении под давлением логарифмическая степень деформации по периметру типичных образцов диаметром 20 мм и толщиной 1 мм составляет 6, а по периметру образцов диаметром 10 мм и толщиной 0,2 мм— 7. В то же время в центре этих образцов она равна нулю. Между тем, как показывают результаты многочисленных исследований, в ходе реализации данной схемы ИПД в центральной части образцов после нескольких оборотов структура также измельчается и является обычно однородной по радиусу образцов. Это подтверждается и результатами обнаружения близких значений микротвердости в различных точках как в центре, так и на периферии деформированных образцов. [c.11]

На основании анализа процессов эволюции микроструктуры и измерений микротвердости авторы [23] исследовали последовательность структурных превращений в процессе интенсивной деформации кручением. Они показали, что в случае исследованных материалов с высокой ЭДУ (Си, Ni) по мере увеличения степени деформации до истинной логарифмической деформации е и 2 дислокации сосредоточиваются в границах ячеек и практически отсутствуют в их теле. [c.31]

Эволюцию структуры и рост зерен при отжиге исследовали и в других наноструктурных ИПД металлах Fe [78], Со [229]. После ИПД кручением с логарифмической степенью деформации, равной [c.135]

Рис. 11.8. Идеализированное представление сопротивления различных типов материалов разрушению при циклическом деформировании (Де/2 — амплитуда полной деформации, логарифмический масштаб на обеих осях). (Из работы [2], ASTM перепечатано с разрешения.) 1 — пластичный материал 2 — упругий материал 3 — твердый материал.

Например, напряжение порядка 35 кгс/мм вызовет разрушение через 1000 ч (т. е. при данной температуре аюоо= 35 кгс/мм ), а напряжение, равное 20 кгс/мм , за это же время вызовет деформацию, равную только 0,1% (т. е. при данной температуре ao,i/iooo= 20 кгс/мм ). Как видно, в логарифмических координатах зависимость напряжение — время имеет вид наклонных прямых. Но экспериментальные линии заканчиваются ЮОО-ч испытанием, а дальше прямые линии (слошные) продолжены экстраполяцией. Однако закономерность экстраполяции прямой за 1000 ч не доказана, поэтому надежные выводы о поведении материала при высокой температуре и большой продолжительности могут быть сделаны лишь на основе испытаний, длительность которых примерно равна рассчитываемому сроку службы детали (что практически не всегда возможно). [c.458]

Эксперименты с различными материалами показали, что зависимости между размахом пластической деформации за цикл е п = 2ба пл н числом циклов до разрушения в двойных логарифмических координатах близки к линейным. Это явилось основанием для следующего эмпирического выражения между циклической долговечностью N и размахом пластической деформации за цикл (формула Мансона — Коффина) [c.623]

Учет внутреннего трения в материалах. Многочисленными экспериментами установлено, что поглощающие свойства большинства материалов не зависят от частоты деформирования. Поэтому диссипативные свойства материала удобно характеризовать с помощью коэффициента поглощения или связанного с ним равенством 1) == 26 логарифмического декремента колебаний 6. Эти величины, определяемь б, как правило, экспериментально, представляют в виде зависимостей от амплитуд относительных деформаций, нормальных или касательных напряжений. [c.282]

Замечено, что прямолинейная зависимость (175) в координатах Os—Ige удовлетворительно согласуется с опытами в области низких гомологических температур (например, алюминий при комнатной температуре). При более высоких температурах экспериментальные графики в этих координатах уже не представляются прямыми линиями, а изгибаются вверх. Эти графики спрямляются в логарифмических координатах Ig as—Ig е, т. е. закон изменения сопротивления деформации будет справедлив в виде (173) и (174). Такие зависимости (см. рис. 242, б) получены многими исследователями, в частности в работах Н. П. Агеева, М. А. Зайкова, Л. Д. Соколова и др. [c.458]

Полученные данные позволили, с одной стороны, связать количество термоциклов, выдержанных образцами до разрушения, с приложенной нагрузкой (рис. 1) и образуюш ейся при этом деформацией с другой — определить зависимость скорости ползучести и деформации от приложенного напряжения (рис. 2). Анализируя полученные зависимости, отметим, что все они хорошо описываются прямыми в логарифмических координатах и могут быть представлены аналитическими выражениями степенного вида. Причем показатели степеней для долговечности и пластической деформации с большой точностью совпадают с показателями, полученными для обычной усталости [10]. По-видимому, термонапряжения, возникшие при термоциклирова-нии, оказывают на образец действие, аналогичное усталостным испытаниям, хотя в работе [И] указывается на трудность обобщений результатов ползучести при термоциклировании, так как каждый эксперимент весьма специфичен. [c.206]

Изменение числа циклов до разрушения от величины неупругой деформации соответствует линейным зависимостям в логарифмических координатах (рис. 54) для стали стали 1X13 lgJVp=—2,42— [c.106]

Предложен способ определения рассеяния энергии при колебаниях , способы и устройство для определения декремента затухания колебаний. Для записи петли гистерезиса во время деформирования образца сигнал от реохордного и проволочного датчиков подается на двухкоординатный самописец. Использование ЭВМ для записи затухающих колебаний при оценке циклической вязкости предусматривает использование специального электронного прибора, измеряющего величину логарифмического декремента колебаний с автоматической записью абсолютных значений амплитуд колебаний от Л] до Л с точностью до третьего знака при частоте колебаний от 10 до 10 Гц [176]. Для возбуждения колебаний применялся прибор, в котором деформация образца осуществлялась по схеме чистого изгиба (рис. 75). Особенностью подключения прибора к ЭВМ является наличие специального электронного согласующего устройства — аттенюатора входа и линейного усилителя, не входящих в комплект машины. [c.145]

Для расчета степени деформации при реализации схемы кручения под высоким давлением применянхгся различные соотношения. Так, в работе [23] для расчета истинной логарифмической степени деформации е использовали формулу [c.11]

В работе [273] подобные исследования проводились при температуре жидкого азота потенциометрическим (компенсационным) методом на образцах Си (чистотой 99, 98%), подвергнутых ИПД кручением с логарифмической степенью деформации е — 7. Такая обработка привела к формированию зеренной структуры с размером зерен 140 нм. В теле большинства зерен дислокации практически отсутствовали. Границы зерен оказались преимущественно большеугловыми и равновесными. Образцы, отожженные при высоких температурах, имели средний размер зерен 13мкм и более. Было обнаружено, что удельное электросопротивление р интенсивно деформированного образца уменьшается с ростом температуры отжига (рис. 4.3). Уменьшение носило нелинейный характер. Последовательный отжиг до 200 °С приводил к относительно [c.163]

Теория пластичности (1987) -- [ c.108 ]

Ползучесть в обработке металлов (БР) (1986) -- [ c.44 , c.178 ]

Математическое моделирование процессов обработки металлов давлением (1983) -- [ c.96 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.249 ]

Ковочно-штамповочное производство (1987) -- [ c.18 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.175 , c.432 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...