Плавное изменение масштаба

Для плавного изменения масштаба используется кнопка Ближе/дальше на панели управления или команда с таким же названием из меню Сервис, [c.159]

Эта команда иногда используется для незначительного изменения масштаба. После вызова команды курсор изменит свой вид. Для того чтобы воспользоваться этой командой, следует нажать левую клавишу мыши и, не отпуская ее, переместить курсор в вертикальном направлении. При перемещении курсора вверх изображение плавно увеличивается, а вниз — уменьшается. Для выхода из команды плавного изменения масштаба нужно повторно нажать кнопку Ближе/дальше или кнопку Прервать команду на панели специального управления. [c.159]

МСО формируется на ЦРД и передается в главную ЭВМ программой ДИСПЕТЧЕР ЦРД (далее ДИСПЕТЧЕР), которая обеспечивает работу ЦРД как в автономном режиме, так и в режиме взаимодействия с главной ЭВМ. В автономном режиме программа ДИСПЕТЧЕР обеспечивает перемещение изображения по экрану, плавное изменение масштаба, перенос части изображения, включение (выключение) режима вычерчивания траектории локатора, обращение к некоторым процедурам обработки изображения. [c.359]

Плавное изменение масштаба [c.40]

Появилась возможность плавного изменения изображения модели на экране при смене ее ориентации или масштаба (плавность настраивается). По умолчанию плавное изменение изображения включено. [c.30]

На первый взгляд может показаться, что скачки е, (х, о не совместимы с макроскопическим усреднением, ведь упомянутое усреднение предполагает достаточно плавное изменение поля, а значит, и свойств среды при переходе от данного физически бесконечно малого объема к соседним. Однако противоречия нет введение скачков е, [х, а — это, по сути дела, еще одна операция усреднения полей, но- уже другого пространственного масштаба. Конкретно, это усреднение проводится по узкому пограничному слою в окрестности границы, ширина которого, однако, значительно превышает характерный линейный размер физически бесконечно малого объема. На линиях разрыва е и ц, уравнения (0.12), (0.15) неприменимы их необходимо заменить граничными условиями, получаемыми из них посредством предельного перехода [6]. [c.20]

Изобразим эту функциональную зависимость графически. Для этого, произвольно задаваясь рядом значений Q, вычислим соответствующие им значения потери напора Д// и отложим (в масштабе) по оси абсцисс значения Q, а по оси ординат — вычисленные значения А//. Соединив полученные точки плавной линией, построим параболическую кривую (рис. 170), изменения потери напора в данном трубопроводе в зависимости от пропускаемого [c.236]

Во-первых, может быть расширен диапазон снимаемых разностей потенциалов, которые подаются на модель. Для этого требуется произвести некоторое изменение в схеме измерительного устройства [167], заключающееся в замене потенциометра ступенчатой установки масштаба измерительных шкал потенциометром плавной установки. Такое усовершенствование дает возможность измерять разности потенциалов во всем диапазоне от О до 100%. Остальные элементы схемы при этом остаются без изменений, а напряжение выпрямителя компенсации увеличивается до 30 В. [c.203]

Изобразим эту зависимость графически (рис. 80). Для этого, произвольно задаваясь рядом значений вычислим соответствующие им значения потерь напора ДЯ и отложим (в масштабе) по оси абсцисс значения р, а по оси ординат — вычисленные значения ДЯ. Соединив полученные точки плавной линией, получим кривую изменения потери напора в трубопроводе в зависимости от расхода. Эту кривую называют характеристической кривой, или гидравлической характеристикой трубопровода. [c.146]

ОСИ ординат, и откладываем на них в некотором масштабе сил кр найденные ранее касательные силы в точке 1 — приведенную к пальцу силу, соответствующую первому положению механизма, в точке 2 — силу, соответствующую второму его положению, и т. д. При этом положительные величины должны откладываться вверх от оси абсцисс, а отрицательные — вниз. Соединив концы отрезков плавной линией, получаем кривую изменения приведенных сил (рис. 211), отвечающую одному полному обороту главного вала. [c.261]

Строим в масштабе ря = 20 дж[мм диаграмму кинетической энергии Ес = Ес (ф) машины без маховика. Если через точку К (наименьшее значение Е ) проведем новую ось абсцисс к — ф , то получим диаграмму А с= АЕ (ф). Ординаты диаграммы Д с = Д с (ф) вычитаем из ординат диаграммы АЕ = АЕ (ф), изображенной в масштабе Цё = = 20 дж/мм, и конечные точки полученных отрезков соединяем плавной кривой, которая и характеризует изменение кинетической энергии маховика за период установившегося движения. Затем проводим две горизонтальные прямые, касающиеся кривой диаграммы = АЕ (ф) в точках наибольшего максимума (Б) и наименьшего минимума (С), до пересечения их с осью ординат в точках F п D (приложение 11, [c.233]

Пусть в начальном состоянии давление газа в выбранном для него масштабе измеряется отрезком Аа и, таким образом, точка А характеризует состояние газа. в цилиндре. Если теперь дать возможность газу расшириться, то состояние газа будет изменяться. Для того чтобы изобразить происходящий процесс изменения состояния газа графически, будем понемногу отодвигать поршень и определим по манометру, какое давление окажется в цилиндре при различных достаточно близких друг от друга положениях поршня. Пусть эти положения будут L, М, S, Q, Р (на чертеже они изображены пунктиром). Тогда для этих положений поршня мы сможем построить точки, характеризующие состояние газа. Пусть на нашем чертеже это будут точки А, В, С, D, G, F. Таким образом, мы видим, что при расширении газа давление его падало. Так как падение давления происходило плавно, мы можем соединить точки А, В, С, D, G, F плавной кривой (это сделано на другом чертеже —рис. 14), и тогда линия AF будет 50 [c.50]

Плавность это опция, обеспечивающая плавность показа промежуточных кадров между кадрами, изображающими модель в начальном и конечном положениях (масштабах). Благодаря этому изменение положения (масштаба) модели ее перемещение выглядит не скачкообразным, а плавным. Когда опция Плавность включена, вы можете настроить количество промежуточных кадров, перемещая бегунок между позициями Меньше и Больше. При уменьшении количества кадров изменение изображения модели становится менее плавным, но перемещение модели ускоряется, а при увеличении - наоборот [c.868]

В число-импульсных системах в линию связи передаются импульсы тока, каждый из которых в соответствующем масштабе выражает определенную долю измеряемой величины. Сумма переданных импульсов соответствует полному значению измеряемой величины в данный момент. Поскольку изменение значения контролируемого параметра на приемной стороне осуществляется не плавно, а ступенями, определяемыми долей измеряемой величины, приходящейся на один импульс, то погрешность 1 [c.18]

В основу способа, предложенного в [47], положено то обстоятельство, что изменения внутреннего масштаба турбулентности оказывают существенное влияние на поведение спектра флуктуаций интенсивности оптического излучения в области высоких частот и слабо влияют на низкочастотную часть спектра. Это позволило в приближении метода плавных возмущений построить расчетные зависимости для отношения дисперсий флуктуаций интенсивности в узких спектральных участках 1 и 2 ф(/о) = [c.217]

Следовательно, если деформация кристалла характеризуется плавным по микроскопическим масштабам изменением в пространстве, то смещения положительных и отрицательных ионов удовлетворяют уравнениям вида [c.168]

Рис. 3.5. Осциллограммы, полученные методом импульсного поля [389]. а — осцилляции в Си на центральном сечении плоскостью, перпендикулярной направлению <111> видны резонансные всплески на основной частоте и на частоте гармоники. Плавная кривая показывает изменение поля Н со временем, а две горизонтальные калибровочные линии соответствуют значениям 107 и 112 кГс время развертки составляет примерно 3 мс б — то же, что и i , но без резонансных всплесков и в увеличенном масштабе (время развертки равно около 1 мс). Калибровочные линии соответствуют значениям 107,0 и 109,3 кГс. в — осциллограмма, полученная методом биений биения происходят между осцилляциями в двух образцах для одного образца направление поля параллельно оси < 111>, а для другого — оси < 100> частоты осцилляций различаются примерно на 3%. Калибровочные линии соответствуют значениям 93, 105, 116 и 128 кГс время развертки составляет примерно 5 мс.

ПРЕЛОМЛЕНИЕ ВОЛН (рефракция волн), изменение направления распространения волны в неоднородной среде, обусловленное зависимостью фазовой скорости волны от координат. П. в. может рассматриваться как отдельное (независимое от дифракции волн) явление только в рамках применимости лучевого описания волновых процессов (см. Геометрическая оптика. Геометрическая акустика). Соответственно различают П. в. на плоской или плавно изогнутой (в масштабе длин волн), границе раздела однородных сред и П. в. в плавно неоднородной (в масштабе длины волны) среде (иногда термин рефракция относят только к этому случаю). [c.583]

О. с. бывают призменными и линзовыми. Помимо оборачивающего действия О. с. может изменять габариты оптич. системы, укорачивая её (призменная О. с.) или удлиняя (линзовая О. с.). Обычно линзовая О. с. (рис. 1) состоит из двух сложных линз 2 и 3 ж добавочной плоско-выпуклой линзы J, наз. коллективом, расположенной вблизи фокальной плоскости объектива, предшествующего О. с. Коллектив 1 формирует изображение входного зрачка этого объектива между линзами 2 ж 3, что позволяет свести к минимуму поперечные размеры О. с. Линзовая О. с. позволяет осуществлять скачкообразное или плавное (панкра-тическое) изменение масштаба изображения путём перемещения всей О. с. или её отд. частей вдоль оптич. оси. Однако применение линзовых О. с. вызывает неизбежное ухудшение качества изображения, связанное с наличием таких трудноустранимых аберраций, как кривизна изображения и вторичный спектр. Линзовые О. с. используются в перископах подводных лодок. [c.382]

Изучив основные закономерности распространения плоских волн, можно приступить к рассмотрению волн с более сложной пространственной структурой. Прежде всего мы рассмотрим обширный класс волн, направление распространения которых меняется произвольным образом, но эти изменения происходят достаточно плавно - на масштабах, много больших характерной длины волны. В линейной теории это приближеше соответствует геометрической акустике, когда геометрия волны описьшается системой лучей, причем распространение происходит независимо вдоль каждой лучевой трубки. Волны конечной амплитуды могут обладать аналогичными геометрическими свойствами, и тогда говорят о нелинейной геометрической акустике (НГА). Здесь приходится анализировать подчас весьма сложную игру нелинейных эффектов, с одной стороны, и эффектов расходимости волн, фокусировки, рефракции и т.д. — с другой. Отметим еще следующее обстоятельство. Методы линейной геометрической акустики и линейной геометрической оптики (изучающей распространение коротких электромагнитных волн) в общем аналогичны — ош основаны чаще всего на рассмотрении гармонических или квазигармонических во времени процессов или, реже, коротких импульсов волновых пакетов. Нелинейная же геометрическая оптика и акустика развивались различными путями если первая по-прежнему оперирует в основном с квазигармоническими волнами, то вторая имеет дело с непрерывными искажениями профиля волны, которые и в одномерном случае, как видно из предыдущей главы, не всегда просто описать. [c.75]

В схеме Аббе оптические оси окуляров параллельны, что приводит к некоторому несоответствию условий работы при контроле близких объектов, так как оптические оси глаз в естественных условиях параллельны только при наблюдении удаленных объектов. В то же время в схеме Аббе легче реализовать плавное (панкра-тическое) изменение масштаба изображения, что удобно при контроле. [c.504]

V = V (t) по заданному графику перемещения 5 = 5 (/) (рис. 3.12, б). Разделим абсциссу кривой S = S ) на п частей. С целью повышения точности абсциссы отдельных частей кривой, отличающихся резким, изменением кривизны, рекомендуется делить на более мелкие участки. Проведем до пересечения с кривой ординаты flibi, а.,Ь.,, аф , а Ь , аф-,. Далее проводим хорды, соединяя прямолинейными отрезками точки О и и Ьо, и Ьз и i>4, i>4 и 65. Откладываем по оси абсцисс влево от начала координат О полюсное расстояние ОР = Н. Проводим из полюса Р лучи, параллельные хордам, и получаем на оси ординат ряд точек пересечения 1, 2, 3, 4, 5. Из середины отрезков (точки а[, а , а з, а, аз) проводим линии ординат и откладываем от оси /j соответственно расстояния О—/, О—2, О—3, О—4, О—5. Соединяем полученные точки а , di, С з, а, al плавной кривой, которая и будет представлять собой функцию скорости движения точки от параметра времени i. Масштаб этой кривой определяется по равенству [c.72]

Обеспечение широкого частотного диапазона плавной перестройки позволяет сохранить постоянный масштаб измерения при изменении скорости вращения ротора и возможность плавного набора частоты, что особенно важно при уравновешивании и исследовании колебаний роторов электрических машин. Ниже рассматривается комплект одноканальной балансировочной аппаратуры, состоящий из виброметра TSM-101 (ГДР) и разработанных авторами частотно-избирательного усилителя ИУ-1 [1] и стробофазометра СФ-2. С помощью этой аппаратуры производится измерение величины и фазы неуравновешенности в диапазоне частот 10 -н н-130 гц с точностью + Ю% Нижний предел измерения эффективных значений виброускорения 2-10 мсек , виброскорости 4 10 мсек , вибросмещения 4-10" мм. Аппаратура работает с пьезоэлектрическими датчиками КВ-1а и КД-1. [c.123]

Подобно тому, как из простейшего решения — плоской волны в однородной среде — было получено решение в виде лучевого разложения для почти плоских волн в плавно неоднородной среде, простое решение для поля вблизи плоской каустики в линейном слое подсказывает форму каустического разложения, в котором амплитуда перед произведением функции Эйри на экспоненту разлагается по обратным степеням к. Почти очевиден эвристический критерий применимости этого разложения масштаб изменения показателя преломление среды и параметров волны должен быть много больше характерного размера прикаустической зоны Л (21.58). [c.235]

На фиг. 11 изображено построение кулака (мотор типа 42 Н, F. D.) и шаблона для его фрезерования на копировальном станке (см.). Закон движения толкателя в зависимости от угла поворота кулачкового вала графически изображен на фиг. И, А изменение скоростей и ускорений видно из фиг. И, Б и 11, В (на фиг. 11, В силы инерции выражены непосредственно в кг по ф-ле P=mj). Построение ведется след, образом. Чертят основную окружность К. а (фиг. И), радиус которой а на величину требуемой игры (5 (фиг. И, А) меньше расстояния от толкателя в его наинизшем положении до оси кулачкового вала, и радиусом ri4-основную окружность б движения центра ролика. Угол в 360° при центре К. делят на равное число частей (на фиг. на 60) и затем проводят лучи из центра и кроме того ряд лучей, соответствующих действительному направлению двии ений толкателя и параллельных основным (на фиг. 11 толкатель движется эксцентрично по отношению к оси кулака). От окружности б откладывают по направлению движения толкателя пути его в соответственном масштабе и соединяют плавной кривой. Форму в кулака получают, проводя из каждой точки кривой б дугу окрулшости радиусом r + o я вычерчивая обертывающую ряда этих окружностей. Для получения формы фрезеровального шаблона определяют сначала путь центра шпинделя фрезера, для чего из каждой точки очертания кулака проводят дуги радиусом, равным радиусу фрезера г , обертывающая г этих окружностей и представляет собой путь центра фрезера. Проводя из каждой точки этой кривой дуги радиусом, равным радиусу Гз направляющего ролика копировального станка, получают наконец кривую д очертания наружной поверхности копировального шаблона. [c.367]

Если система пространственно неоднородна, то такого относительно несложного и физически осмысленного выражения для интефала столкновения (df/dt) мы уже. написать не можем. Однако есть специальный и важный с точки зрения приложений случай, допускающий использование полученнш выше формы для (df/dt) в пространственно неоднородной задаче, — это случай, когда пространственная неоднородность системы является крупномасштабной с точки зрения молекулярной единицы длины, т. е. когда все фигурирующие в уравнении для F] величины являются плавными функциями г в масштабе средней длины свободного пробега А, что позволяет ввести фубую шкалу г, такую, что измеряемые по ней изменения координат Дх > А, где Дх может быть также дифференциалом dx. [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...