Ионизация рентгеновскими лучами

Ионизация рентгеновскими лучами 40—41 Искажения решетки динамические 766 — 768 [c.861]

Примечания. 1. Величины подвижностей указаны для случая ионизации рентгеновскими лучами. [c.125]

Рентген обнаружил, что при электрическом разряде в эвакуированной трубке (например, в трубке, применяемой для исследования катодных частиц) с ее анода испускаются лучи, способные проникать через тела, непрозрачные для обычного света (черная бумага, картон, тонкие слои металла и т. д.). Эти лучи, названные Рентгеном Х-лучами, но больше известные под именем рентгеновских лучей, были обнаружены им благодаря их способности вызывать свечение флуоресцирующего экрана. Рентген скоро нашел также, что они способны вызывать почернение фотографической эмульсии и потерю заряда на электроскопе вследствие ионизации воздуха. Таким образом, для исследования рентгеновских лучей можно применять и [c.403]

Гамма-лучи (и рентгеновские лучи) передают свою энергию через фотоэффект, комптон-эффект и процесс образования пар. При взаимодействии Y-квантов с энергией 0,1—10 Мэе с материалами, состоящими из элементов с низкими атомными номерами (углерод, водород), преобладает комптон-эффект. При комптоновском рассеянии у-квант, взаимодействуя с электронами, передает им часть своей энергии. Образовавшийся свободный электрон обладает значительной кинетической энергией, которую он расходует на последующую ионизацию вещества. [c.11]

Если процесс ионизации возникает под воздействием внешних источников (сильный нагрев, рентгеновские лучи, радиоактивное облучение и т.п.), то при наложении электрического поля возникает несамостоятельный разряд. [c.212]

Глубина проникновения заряженных частиц из-за эффекта ионизации невелика. Гамма- и рентгеновские лучи, а также нейтроны обладают большей проникающей способностью. Однако электромагнитное излучение малоэффективно из-за того, что масса покоя фотонов равна нулю. [c.49]

Ионизация — образование ионов, происходит под влиянием химических процессов, освещения газов ультрафиолетовыми или рентгеновскими лучами, под действием радиоактивных веществ, высоких температур, ударов быстрых электронов и ионов. [c.186]

За исключением очень малых углов рассеяния, для электронов амплитуды атомного рассеяния с атомным номером возрастают плавно, но не так быстро, как для рентгеновских лучей. Разница эта наиболее очевидна для атома водорода. Рассеяние электронов зависит от потенциального поля ядра, которое частично экранируется электронами на орбитах. Ионизация атомов уменьшает экранирование и увеличивает амплитуду рассеяния. Вайнштейн [3811 оценил отношение рассеяния углеродом и водородом как - 10 для рентгеновских лучей, в то время как для электронов оно составляет лишь 3 или 4. Однако ввиду легкости обнаружения атомов водорода с помош,ью дифракции нейтронов использование дифракции электронов для этих целей ограничено только особыми случаями, когда методы дифракции нейтронов неприменимы . [c.146]

Внешними факторами, вызывающими ионизацию газа, являются рентгеновские лучи, ультрафиолетовые лучи, космические лучи, радиоактивное излучение, а также термическое воздействие (сильный нагрев газа). Электропроводность газа, обусловленная действием таких внешних ионизаторов, называется несамостоятельной электропроводностью газа. [c.56]

Молекула С2 получена фотолизом (с использованием УФ-излучения и рентгеновских лучей) молекул ацетилена или метана, изолированных в матрицах менее вероятно, то ее можно обнаружить при стабилизации в матрице паров графита. Хотя основным состоянием этой молекулы является синглет 15 , низколежащее триплетное состояние (ЗПg) приводит к возникновению известных полос Свана, обнаруженных в спектрах комет и углеводородных пламен. В ранних работах предполагалось существование в матрице обоих состояний молекулы С2. Однако позднее было показано, что полосы, отнесенные к переходам из состояния молекулы С2, в действительности принадлежат иону С - образующемуся в матрице за счет присоединения фотоэлектрона. Таким образом, в спектрах поглощения наблюдаются только переходы из основного состояния молекулы С2, хотя полосы Свана в спектрах испускания С 2 все же могут быть замечены при облучении ацетилена, изолированного в матрице, рентгеновскими лучами. Частица С была одним из первых ионов, идентифицированных в матрице. При фотолизе ацетилена образуются и другие ионы, если в матрице, присутствуют источники фотоэлектронов, такие, как цезий и триметиламин, имеющие низкие потенциалы ионизации. При облучении матриц, содержащих С , светом с длиной волны 200-280 нм (л/5 эВ) полосы поглощения С исчезают, что согласуется с предпо- [c.125]

Например, для уменьшения влияния рассеянного излучения, показанного на схеме фиг. 20, а, образующиеся вследствие ионизации воздуха рентгеновскими лучами отрицательные ионы стремятся к положительно заряженному слою, уменьшают заряд и тем самым контрастность изображения. Для устранения этого явления можно приложить положительный потенциал к металлической крышке кассеты и изменить направление отрицательных ионов (фиг. 20, б). [c.23]

Электроны, положительные и отрицательные ионы в газах возникают от воздействия на газ электрического поля, тепла, от прохождения через газ ультрафиолетовых и рентгеновских лучей. Процесс прохождения электрического тока через газ называется электрическим газовым разрядом. Процесс, при котором из нейтральных атомов и молекул образуются положительные и отрицательные ионы, называется ионизацией, а газ называется ионизированным. [c.136]

Рентгеновские лучи являются электромагнитными волнами. Они обладают следующими свойствами способны проникнуть сквозь непрозрачные тела, действуют на фотографическую пленку, как и световые под действием рентгеновских лучей некоторые вещества, например сернистый цинк, светятся (люминесцируют), вызывают ионизацию газов, в том числе и воздуха, и делают его электропроводным в больших дозах, вызывают вредное физиологическое действие на живой организм, разрушая его ткани. [c.480]

Фотоэлектрический эффект — это процесс взаимодействия рентгеновских квантов с электронами внутренних оболочек атомов. В результате фотоэффекта квант рентгеновского излучения исчезает, при этом его энергия передается электрону. Этой энергии может оказаться достаточно, чтобы вырвать электрон с одной оболочки атома и перенести его на другую или полностью удалить электрон из атома, т. е. вызвать ионизацию атома. Ослабление интенсивности излучения за счет фотоэффекта называют истинным поглощением рентгеновских лучей и характеризуют линейным т или массовым т коэффициентами ослабления. Линейный коэффициент ослабления т показывает, какая доля излучения поглощается за счет фотоэффекта на единице толщины вещества массовый коэффициент ослабления Хт (равный т/р) характеризует ослабление излучения за счет фотоэффекта единицей массы вещества. [c.101]

Ионизационный метод основан на ионизирующем действии рентгеновского излучения на вещество. Прохождение рентгеновских лучей через вещество не сопровождается непосредственной ионизацией вещества, но при поглощении излучения атомы вещества испускают быстрые электроны, которые и вызывают ионизацию атомов и молекул вещества. [c.102]

Лица, работающие с рентгеновскими лучами, могут подвергаться только внешнему воздействию лучей, причем опасность чрезмерного облучения рентгеновскими лучами возникает только во время работы рентгеновского аппарата и исчезает при выключении аппарата. Рентгеновские лучи, как и гамма-лучи, попадая на живой организм, повреждают клетки ткани за счет ионизации атомов вещества, из которых состоит ткань. Ионизация живой ткани приводит к нарушению нормальной жизнедеятельности клеток, которые могут погибнуть сразу в процессе облучения или через какой-то промежуток времени. [c.144]

Рассеяние рентгеновских лучей. Высказанные выше утверждения экспериментально проявляются [278] при рассеянии атомом рентгеновских лучей вблизи порога фотоэффекта (т. е. ионизации). Полное сечение, а следователь- [c.497]

Процесс, при котором из нейтральных атомов и молекул образуются положительные и отрицательные ионы, называется ионизацией. При обычных температурах ионизацию можно вызвать, если уже имеющимся в газе электронам и ионам сообщить при помощи электрического поля большие скорости. Обладая большой энергией, эти частицы могут разбивать нейтральные атомы и молекулы на ионы. Кроме того, ионизацию можно вызвать световыми, ультрафиолетовыми, рентгеновскими лучами, а также излучением радиоактивных веществ. [c.47]

XIX в. сенсацию во всем мире [10]. Изучая Х-лучи, Рентген обнаружил их фотографическое действие, ионизацию воздуха при прохождении лучей, показал отсутствие их отражения от поверхности, открыл законы поглощения лучей и связь поглощения с плотностью, дал оценку проникающей способности лучей и т. д. Он создал также тип рентгеновской трубки с вогнутым катодом и платиновым анодом. [c.354]

Таким образом, в отличие от всех других пиков, появление которых возможно главным образом только при облучении фосфора рентгеновским излучением, образование пика при—130°С происходит также под действием ультрафиолетовых лучей, способных вызывать лишь возбуждение центров свечения, а не их ионизацию. Отсюда следует, что пик при — 130°С должен быть обусловлен метастабильными уровнями самого активатора. Роль таких мета-стабильных уровней могут играть, например, уровни прямой переход с которых в основное состояние запрещен правилами отбора. При надлежащем пересечении потенциальных кривых в конфигурационных координатах метастабильного уровня [c.222]

Рентгеновские и гамма-излучения обладают общим важным свойством они вызывают ионизацию молекул среды, через которую проходят, и называются ионизирующими. Ионизирующие излучения так же, как и радиоволны, инфракрасные, ультрафиолетовые лучи и видимый свет, являются электромагнитными колебаниями, но с очень малой длиной волны 3-10 . ..5-10 нм. Возникновение ионизирующих излучений связано с изменением энергетического состояния атома. Источниками гамма-излучения, применяемого в радиационной дефектоскопии, являются радиоактивные изотопы (радионуклиды). Искусственные превращения стабильных атомов в радионуклиды могут быть вызваны бомбардировкой их а-частицами, нейтронами и протонами. Наиболее эффек- [c.92]

Применяется в основном в виде соединений РЬС1 ионные кристаллы применяются в полупроводниковой технике для изготовления элементов термисторов и пьеэоэлементов, благодаря способности к электронной фотопроводимости под влиянием облучения рентгеновскими лучами или потоком электронов. Галоидные соединения Rb используются в производстве специальных электронно-лучевых трубок благодаря своей способности к поглощению в возбужденном состоянии определенной части спектра. НЬ 04 (сульфат рубидия) — перспективен как полупроводниковый материал. НЬНгР04 (однозамещенный фосфат рубидия), обладающий пьезоэлектрическими свойствами, применяется для изготовления пьезоэлементов диэлектрических усилителей и деталей современных счетных машин. Соединения рубидия применяются в люминофорах, электронно-лучевых и других трубках. Соли рубидия в основном применяются для изготовления фотокатодов благодаря легкой ионизации атомов рубидия под действием волн света. Является перспективным материалом для настоящей цели, способным оттеснить цезий. Рубидиевые фотокатоды применяются и в фотоэлементах и фотоэлектронных умножителях [c.349]

Ионизирующие излучения на производстве возникают при использовании радиоактивных веществ, источников высокой энергии и рентгеновских лучей (например, при дефектоскопии с применением радиоактивных изотопов). Основное действие всех ионизирующих излучений на организм сводится к ионизации тканей органов, подвергшихся облучению. В результате может развиться комплекс стойких из.менеиий в организме, именуемый лучевой болезнью. [c.126]

Еще более тонким является метод диффракции рентгеновских лучей, позволяющий по картине из точек и черточек определить местонахождение молекулы, атомов и даже электронов. Затем следует указать метод камеры Вильсона, позволяющий наблюдать следы частиц в газе по ионизации молекул газа (фиг 29), Наконец, сче1чики частиц при помощи электрических устройств дают целую гамму видимых ощущений , что позволяет почти прикоснуться к атомным частицам. [c.66]

Излучение. Непрерывный спектр рентгеновских лучей, или тормо зное излучение, есть превращение энергии электрона в кванты излучения в результате не упругого рассеяния электронов кулоновским полем ядер в мишени. В области малых энергий этот процесс представляет только небольшую часть полной потери энергии, тгосколБку электрон теряет гораздо больше энергии на ионизацию, чем на излучение. Однако р-лучи большой энергии при прохождении через тяжелые вещества могут терять очень значительную долю энергии путем излучения, поскольку эти потери линейно увеличиваются с кинетической энергией Е, а также и с [c.45]

В случае рентгеновских лучей основной вклад в поглощение происходит за счет возбуждения электронов внутренних оболочек атомов, и, таким образом, за исключением непосредственной близости длин волн падающего пучка и края полосы поглощения, вклад этот очень незначительно зависит от того, соединены ли атомы в молекулы или образуют жидкость или твердое тело. В случае электронов, однако, в наиболее важных процессах неупругого рассеяния принимают участие наружные электронные оболочки, и энергетические потери лежат в пределах от О до 50 эВ. Таким образом, коэффициенты поглощения сильно зависят от природы связи или ионизации атомов. Для твердых тел важный вклад в коэффициент поглощения создается за счет рассеяния на плазмонах, за счет обра- [c.92]

В настоящее время условия эксплуатации электрооборудования могут быть связаны с воздействием ионизирующих излучений—радиаций. К таковым относятся-а-, р- и у-излучен ия, медленные и быстрые нейтроны, протоны, электроны с большой энергией, рентгеновские лучи. Ионизирующие излучения, проходя через диэлектрики, отдают свою энергию, вызывают ионизацию (образование свободных электронов и ионов) и некоторые структурные изменения разрыв химических связей, деструкцию с образованием газообразных продуктов, образование новых связей между молекулами, приводящие к появлению более крупных молекул, придающих веществу более жесткую структуру, повышая его температуру плавления. Таким образохМ, в зависимости от особенностей состава и структуры разные диэлектрики пре- [c.120]

В настоящее время условия эксплуатации электрообо- рудования часто связаны с воздействием ионизирующих излучений — радиации. К таковым относятся а-, Р- и 7-излучения, медленные и быстрые нейтроны, протоны, электроны с большой энергией, рентгеновские лучи. Ионизирующие излучения, проходя через диэлектрики, отдают свою энергию, вызывают ионизацию (образование свободных электронов и ионов) и некоторые структурные изменения разрыв химических связей, деструкцию с образованием газообразных продуктов, образование новых связей между молекулами, приводящих к появлению более крупных молекул, придающих веществу более жесткую структуру и повышающих его температуру плавления. Таким образом, в зависимости от особенностей состава и структуры разные диэлектрики претерпевают различные изменения под влиянием ионизирующих излучений, обладают различной радиационной стойкостью. Ионизирующие излучения вызывают в диэлектриках как обратимые, так и необратимые изменения. К первым относится в основном увеличение проводимости в процессе самого облучения, зависящее от интенсивности последнего. Ко вторым относятся различные структурные изменения, зависящие от суммарного количества поглощенной энергии, так называемой физической дозы излучения. [c.113]

Другой нерезонансный метод, все более широко применяемый в спектроскопии, основан на фотоионизации молекулы при стожнове-нии с фотоном, имеющим достаточную энергию. Получаемый при этом спектр избыточной кинетической энергии электронов отражает значения потенциалов ионизации данной молекулы. Разработаны два основных варианта метода фотоэлектронной спектроскопии с использованием рентгеновского излучения с энергией выше 1000 эВ ( 107 см 1) и УФ-излучения с энергией 10-40 эВ [(8-32)Л04 см 1]. Рентгеновские лучи выбивают электроны с внутренних орбиталей атомов и поэтому дают информацию о валентном состоянии данного атома, в то время как УФ-излучением выбиваются электроны только с молекулярных орбиталей внешней оболочки, которые характеризуют молекулу в целом (а не входящие в нее атомы). [c.91]

По теории эффекта Комптона одновременно с рассеянием кванта должно иметь место и отбрасывание электрона со скоростью v (электрон отдачи). Действительно такие электроны удалось наблюдать по методу камеры Вильсона, так как скорость этих электронов достаточна, чтобы вызвать ионизацию воздуха. Комптон и Саймон (1925 г.), пользуясь этим методом, изучили распределение направлений первичных и рассеянных квантов и электронов отдачи. Результаты оказались в полном согласии с приведенной теорией столкновения, расхождение между опытным и теоретическим определением направления полета электрона лежало в пределах О—20 , что следует считать весьма удовлетворительным для этого трудного опыта. Описанный опыт, так же как и специальный опыт Боте (1925 г.) показали, что акт рассеяния и акт электронной отдачи локализованы и в пространстве и во времени, как два совпадающих акта, что заставляет признать описываемый процесс элементарным, а не статистическим. На основании этих уже опытных данных следует считать неудовлетворительным классическое истолкование изменения длины волны при рассеянии, как результат явления Допплера, т. е. рассеяние электронами, приведенными в достаточно быстрое движение. Наоборот, с данными опыта вполне согласуется развитая квантовой механикой теория рассеяния рентгеновских лучей свободными электронами. Она не только подтверждает выводы, полученные при помощи упрощенного рассмотрения явлений на основании гипотезы световых квантов, но и приводит к количественным заключениям относительно интенсивности рассеянного света (Дирак, 1926 г., и Клейн и Ниши-на, 1929 г., применившие новую релятивистскую квантовую механику Дирака). Установленная этими теориями зависимость коэфициента рассеяния от направления наблюдения и длины волны хорошо подтверждается измерениями в весьма широком HHTepBajfe частот, вплоть до очень жестких у-лучей. В области наиболее коротких волн (см. Носмические лучи) формула Дирака-Клейн—Нишина дает пока единственно применимый, хотя и не вполне надежный, метод определения длины волны (Милликен, 1927 г.). [c.71]

Водород, проникая в электронные оболочки атомов железа, вызывает глубокие изменения в физической природе металла. Предполагается, что при растворении водорода в металле происходит расщепление и ионизация по реакции Н22Н2Н + 2е. Электроны, попадая в область 3d сферы Fea, упрочняют связь водорода с железом. Эта точка зрения была высказана ранее в работах А. И. Красникова (1944 г.), исследовавшего энергетическое состояния атомов железа методом флуоресценции (возбуждением рентгеновскими лучами). [c.75]

Энергия для И. частицы м. б. ей сообщена и в виде излучения. Интенсивными ионизаторами первого типа являются а-лучи (быстро летящие ионы гелия), (3-лучи (быстрые электроны), Я-лучи (ионизированные атомы водорода), катодные и каналовые лучи в разрядных трубках и т. д. При высокой темп-ре вещества И. может происходить при соударении быстрой нейтральной частицы с другой (тепловая И.), Быстрая нейтральная частица может получиться и при низкой темп-ре путем нейтрализации положительного иона. Такой ион, ранее ускоренный электрич. полем, сохраняет свою скорость и может в течение известного времени производить И. В случае ионизаторов второго типа энергия И. сообщается молекулам благодаря поглощению излучения. Поглощение электромагнитной волны происходит по квантовым законам порциями величины ку, где Ь, — постоянная Планка V-— число колебаний в ск. (V = с Х с — скорость света Л, — длина волны света). Молекула только тогда будет ионизирована, если она поглотит квант излучения (фотон) энергии ку, равный по меньшей мере работе И. Энергия фотона ку тем больше, чем короче длина волны падающего света. Так напр., энергия фотонов видимого света не достаточна для И., ультрафиолетовый свет может производить И. в нек-рых газах (пары щелочных металлов). Рентгеновские лучи, у-лучи радия, космические лучи производят весьма интенсивную И. Во многих случаях И. облегчается благодаря процессу возбуждения, при к-ром нейтральные частицы переходят в такие состояния, когда внутри частицы хотя бы один из электронов находится на уровне энергии, более высокой, чем в нормальном случае (новая орбита электрона). Такой атом обладает дополнительным запасом энергии, и для удаления электрона за пределы атома теперь нужна меньшая энергия. Процесс И. такого атома называется ступенчатой И. Относительная И. количественно оценивается числом пар зарядов (положительных и отрицательных), создаваемых тем или другим фактором на пути в 1 см. Для И. молекул электронами относительная И. представляется кривой, имеющей максимум ок. 140 электроно-вольт и затем спадающей с увеличением энергии электрона. Относительная И. положительными ионами (а-лучи, протоны и т. д.) эффективна лишь для ионов с большой энергией. Ионы, обладающие энергией, близкой к энергии медленных электронов, практически И. газа в объеме не производят. Относительная И. при поглощении излучения связана с коэф-том поглощения лучей и обычно сопровождается вторичными эффектами. Таким вторичным эффектом может - быть ионизация не непосредственно светом, а электронами [c.140]

Основной особенностью установки УРС-50И является то, что в ней использован ионизационный метод регистрации отраженных рентгеновских лучей. Этот метод основан на явлении ионизации газа рентгеновскими лучами, которые, попадая в счетчик, паполне1шый газом, делают газ проводником электричества. При этом величина тока, проводимого счетчиком, зависит от интенсивности рентгеновского излучения, попадающего в счетчик. [c.48]

Показатель преломления для рентгеновских лучей. Оценить диэлектрическую проницаемость и показатель преломления металлического натрич для рентгеновских лучен с энергией 10 кэВ. Энергию ионизации электронов считать пренебрежимо малой по сравнению с энергией реитгеиовских фото-яов, т. е. считать, что в этих экспериментах все (а не только валентные) электроны Ка можно рассматривать как свободные. Предположить, что время релаксации т бесконечно. [c.304]

Строение и свойства ионосферы. Ионосферой называют, ионизироваииую область верхних слоев атмосферы Земли. Ионизация возникает главным образом под действием ультрафиолетового излучения Солнца, в результате чего образу-" ются положительно заряженные ионы и свободные электроны. Кроме тбго, в процессе ионизации участвуют рентгеновские лучи, излучаемые солнечной, короной, и корпускулярные потоки Солнца. Вследствие низкой плотности атмосферы на большой высоте ионы и свободные электроны рекомбинируют сравнительно медленно, и образуется ионизированный слой газа, находящийся в состоянии динамического равновесия. По своим свойствам ионосфера эквивалентна полупроводнику. Поэтому ионосфере свойственны отражающие, прелом-ляющие к ослабляющие свойства. При критической частоте f p=]/80,8N, где N — Удельная концентрация электронов в ионосфере, измеряемая количеством свободных электронов в одном кубическом сантиметре и являющаяся основным показателем преломляющих свойств ионосферы, волна перестает взаимодействовать с ионосферой [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...