Секвенции

Рис. 4. Электронно-колебательные переходы, при которых образуются прогрессии ("а, и секвенции электронных полос.

Электронно-колебат. система полос двухатомной молекулы состоит из прогрессий и секвенций. Если все молекулы находятся в осп. электронно-колебат. состоянии (е" = о, и" = 0), то в спектре поглощения могут наблюдаться переходы из этого состояния на все , возбуждённые состояния е и". Совокупность этих полос ваз. (р" = 0)-прогрессией (рис. 4, а, 6). Аналогично пере- [c.203]

В случае многоатомных молекул при электронном переходе одновременно изменяются квантовые числа неск. колебаний. Поэтому полосы относят к многомерным прогрессиям и секвенциям, т. к. теперь для каждого колебания возможны серии прогрессий, соответствующие разл. значениям квантовых чисел остальных колебаний. [c.203]

Секвенцию режима электрического торможения можно проверять и при поднятых токоприемниках. В кабине выполняют операции нормального включения электрического тормоза. Главную рукоятку при этом рекомендуется устанавливать во второе или третье положение. Обычным порядком на всех вагонах собирают схему реостатного торможения, осуществляют переход на торможение с самовозбуждением и с фиксацией контроллеров на позиции [c.351]

Последовательность и четкость срабатывания аппаратов (секвенцию) один человек может проверить только на слух, а вдвоем — непосредственным наблюдением за аппарата ми. Для этого вспомогательные машины и печи выключают, опускают токоприемник и электровоз затормаживают ручным тормозом. Во время проверки секвенции строго соблюдают правила безопасности. [c.120]

Секвенцию проверяют и в режиме электрического торможения. Для этого включают контактор возбудителя (преобразователей), а соответствующие рукоятки контроллера устанавливают на тормозных позициях. Аппараты, связанные со срабатыванием реле рекуперации 62-1), срабатывают только после принудительного замыкания контактов этого реле. На тормозном режиме проверяют также действие автоматических выключателей управления (ПВУ, АВУ). Так, если давление воздуха повысилось в тормозной магистрали до 2,7—2,9 кгс/см , то на электровозах ВЛЮ, ВЛП должен выключиться Б В, на электровозе ВДВ — контактор 76-1 и цепи тормозного режима разбираются. [c.120]

Последние два варианта в настоящее время применяют редко. Способ обслуживания определяет характер приемки электровоза в пункте оборота. В первом и третьем случаях бригада выполняет не приемку, а осмотр, поскольку электровоз был ею уже принят в пункте основного депо. Во время осмотра основное внимание обращают на ходовые части, а также на песочницы, работающие при движении электровоза в обратном направлении. Из новой кабины опробовают работу токоприемников, световых и звуковых сигналов, действие тормозов и проверяют правильность работы цепей (проверка секвенции). [c.130]

Общий порядок действий. При возникновении неисправности в электрических цепях можно рекомендовать машинисту следующий порядок действий сопоставить признаки повреждения произвести наружный осмотр аппаратов и машин, входящих в намечаемую для проверки цепь проверить секвенцию из обеих кабин прозвонить цепи определить степень и характер повреждения по мере возможности устранить повреждение. [c.225]

Наиболее быстрой проверкой состояния аппаратов является проверка последовательности их срабатывания (секвенции) в зависимости от положения рукоятки контроллера и выключателей при неработающем дизеле. [c.195]

Если разности Av колебательных частот в верхнем и нижнем состояниях велики, то различные секвенции перекрывают друг друга и спектр может стать очень сложным. В таком случае при анализе спектра понятие секвенция может оказаться малополезным. [c.147]

В спектрах поглощения при достаточно низкой температуре, когда отсутствует термическое возбуждение колебательных уровней с i > О, секвенции не наблюдаются, так как в каждой из них остается не более чем по одной полосе. При повышении температуры термически возбуждается одно (или более) низкочастотное колебание, и секвенции для этих колебаний снова [c.147]

Ф И ,г. 53. Схема переходов ме кду энергетическими уровнями, показывающая возникновение секвенций в системе полос многоатомной молекулы при допущении, что проявляются только (Колебания VI и Сплошными линиями показаны переходы с Д1>1 = О, Av2 — 0 штриховыми линиями — переходы с Лу1 = 1, АУг= 0 пунктиром — переходы с А = О, Ду2 = 1. Секвенции с более высокими значениями А у не показаны. [c.148]

Ф и г. 54. Схематичный вид спектра, состоящего из секвенций с Д( ( = О, Дг г = О, при проявлении только двух колебаний. Предполагается, что Ду1 и Дгг отрицательны, т. е. что vi < V", V2 < Га. Секвенции с А О значительно менее интенсивны (для [c.148]

Ф и г. 57. Распределение интенсивности в секвенциях с различными значениями Л/ , [c.156]

Расстояния между полосами соответствуют значениям = 200 м , хь = 250 см . Относительные интенсивности соответствуют температуре 725° К. Относительные интенсивности полос в секвенциях Ду = 2 и Ду 4 в действительности в 15 и 225 раз меньше, чем это показано на схеме. [c.156]

Точно таким же будет положение в том случае, если в нижнем состоянии возбуждены вырожденные колебания. При этом, однако, следует учитывать еще один фактор — статистический вес нижнего состояния, который для дважды вырожденных колебаний пропорционален (у + 1) (расщепление, обусловленное ангармоничностью, не учитывается см. гл. 1, разд. 2, а). Интенсивность полос в секвенциях (фиг. 57) надо умножить на этот статистический вес. [c.156]

На фиг. 59 показаны переходы между колебательными уровнями при электронном переходе П — S в линейной молекуле без расщепления и с расщеплением уровней из-за электронно-колебательного взаимодействия. Показаны только уровни, соответствующие возбуждению деформационного колебания. Внизу приводится схематический вид спектров. Переходы образуют три секвенции Ау = -f 2, О и —2, из которых секвенция с Аг = = О значительно интенсивнее других. При низкой температуре должны наблюдаться только полосы 2-0 и 0—0. Как видно из фиг. 59, б, влияние электронно-колебательного взаимодействия проявляется в том, что некоторые одиночные переходы (фиг. 59, а) расщепляются на две или три компоненты. В гл. I, разд. 2, уже говорилось о том, что расщепление может быть весьма значительным, часто даже намного большим, чем расстояние между полосами в секвенции. На фиг. 59 пунктиром показаны некоторые переходы, запрещенные правилом отбора (И,30) в предельном случае, когда отсутствует электронно-колебательное взаимодействие, однако они могут происходить в соответствии с более общим правилом (11,19) (см. разд. 1, б, у). Так, например, в левой части фиг. 59, б показан переход с колебательного уровня А на колебательный уровень S он запрещен правилом отбора (П,30). Однако электронно-колебательный верхний уровень относится к типу П, и поэтому при наличии электронно-колебательного взаимодействия в соот- [c.158]

А" и т. д, уровни с чётным полвосимметричны, а уровни с нечётным антисимметричны. Поэтому если переход осуществляется с нек-рого уровня такого колебания, то будут разрепгены только полосы секвенций [c.203]

Молекула СО2 линейна и в изотопических модификациях с одинаковыми атомами кислорода симметрична. В осн. электронном состоянии при 1=0 у колебат. состояний, симметричных по отношению к перестановке атомов кислорода, вращат. квантовые числа J чётные, у антисимметричных состояний — нечётные. Поэтому в осн. полосах 9,4 мкм и 10,4 мкм (см. табл. и рис. 2) и соответствующих полосах секвенции (00 i ->10 i —l,02°ii—1) существуют только переходы F- и Л-ветви /- /—1) и (7-+Л-1), J — вращательное квантовое число ниж. уровня перехода (см. [c.442]

Кнерация была получена также на всех полосах секвенции 00 и-.10 и-] и при и<6. [c.442]

Вследствие больцмановского распределения населённостей уровней мод инверсная населённость одновременно образуется и на большом числе переходов, соответствующих полосам секвенции и горячим полосам. М иление на этих переходах значительно меньше, и для получения генерации на них в резонатор лазера вносят частотноселективные потери, посредс+вом к-рых подавляется генерация на более сильных переходах. [c.443]

Потерю контакта в блокировочных устройствах, а также обрыв цепи низкого напряжения определяют путем последовательного включения кнопок на кнопочных выключателях или установкой рукоятки контроллера машиниста в соответствующую позицию при проверке секвенции . При этом нужно руководствоваться последовательнос- [c.159]

При кратковременном нажатии на моторном вагоне кнопки Секвенция силовой контроллер переключается на 1-ю позицию, что свидетельствует об исправности реле ускорения блока электронных реле (БЭР), системы автоматического управления торможением (САУТ) и сборе цепей электрического торможения. [c.96]

Проверяют секвенцию тягового (маневрового) режима при опущенных токоприемниках. В кабине выполняют все операции, как при обычной подготовке к движению (за исключением подъема токоприемников). Затем главную рукоятку устанавливают в маневровое положение и нажатием кнопки Кн34 на проверяемом вагоне включают реле РС. [c.351]

Контакт 2В—2Г реле секвенции РС щунтирует разомкнутые контакты реле РРБ и PH, что позволяет собраться схеме маневрового режима. [c.351]

На электровозах ВЛЮ, ВЛ8 и ВЛ23 проверяют секвенцию, предварительно ключом КУ отпирая кнопочный щиток в высоковольтной камере. На двухсекционных электровозах секвенцию проверяют последовательно в обеих высоковольтных камерах. Если на электровозе установлено нулевое реле (на ВЛ23). то закорачивают его блокировку в цепи удерживающей катушки БВ. На некоторых электровозах ВЛ23 для этого достаточно перевести вверх нож шинного разъединителя. [c.120]

Порядок включения контакторов указан в таблице замыкания, которая обычно имеется на схемах, размещенных в кабинах управления электровоза. Этилш таблицами пользуюлся при проверке секвенции. Никакие отклонения в порядке срабатывания контакторов недопустимы. [c.120]

В процессе проверки секвенции контролируют давление воздуха в магистралях и напрял<ение батареи. Приводы электропневматической аппаратуры рассчитаны на панг.шньи се давление возд , ха 3,5 кгс/см 120 [c.120]

Из другой кабины уиравлени я секвенцию проверяют на слух. [c.121]

Повреждение двигателя обнаруживают по срабатыванию реле перегрузки или прозвонкой, а нарушение правильной последовательности срабатывания аппаратов — при проверке секвенции. Наиболее вероятно, что с опозданием размыкаются контакторы, разделяющие двигатели и резисторы на параллельные группы. На электровозах ВЛЮ и ВЛ8 это вероятнее всего контакторы 32, 22, 25 групповых переключателей на ВЛ23 — индивидуальные контакторы 8, 16 и контакторы 30, 34, 28 ПКГ на ВЛ22 с рекуперацией— индивидуальные контакторы 47, 42 и контакторы 17, 1, 9, 12, 7, 15, 4 ПКГ на ВЛ22 без рекуперации— контакторные элементы 39, 57, 32, 28, 33, 30, 31, 35 ПКГ. Порядок номеров контакторов здесь указан в соответствии с принятой последовательностью их выключения при переходах с низших соединений на высшие. [c.256]

Секвенции. В случае двухатомной молекулы система полос может рассматриваться как совокупность секвенций сАу= 0, 1,+2,. .., которые в таблице Делайдра располагаются по диагонали и но параллельным ей линиям. Эти секвенции представляют собой очень характерные группы полос, если частоты колебаний в верхнем и нижнем состояниях не сильно отличаются друг от друга и если в начальном состоянии возбуждено несколько колебательных уровней. Такие же секвенции имеются и в системе полос многоатомной молекулы, только теперь каждая секвенция может отличаться от другой значением нескольких параметров — Avi = v[ — у"), А г, Ауз,. . . . Как и прежде, мы рассмотрим только случай, когда имеются два нормальных колебания. Для каждого значения Ai i могут наблюдаться все возможные значения Av2, и для каждой данной пары значений Ai j, Ауо квантовые числа Vx и Vz также принимают различные значения. Так, при A i = 0, Avz О, что соответствует главной диагонали сунертаблицы Деландра (фиг. 51), для каждого значения имеется одна секвенция по V2-На диаграмме энергетических уровней (фиг. 53) эти переходы показаны сплошными вертикальными линиями. Аналогично несколько секвенций образуется при Ai7i = +1, Av2 О или Ai i — 1, Луо =0 (наклонные штриховые линии на фиг. 53) и при Ai i О, Ai 2 = +1 или Av = О, Av2 = —1 (вертикальный пунктир на фиг. 53), а также и для других значений А 1 1, .V2. [c.147]

Если колебательные частоты в верхнем и нижнем состояниях одинаковы, то все полосы данного набора секвенций совпадают (для данных A i, Аг 2). Если же колебательные частоты различаются несильно, то каждая иодсеквенция с данными значениями Avi, Avo ti имеет вид группы тесно расположенных и примерно эквидистантных полос с расстоянием между ними Av2 ( u — (u"). Подсеквенции с различными значениями Vi образуют в этом случае эквидистантные группы с расстоянием между ними Avi ( wi— [c.147]

Схематично это показано на фиг. 54 для A i = О, Ауг = 0. Подобным образом располагаются полосы и при других значениях Avi, Av2- Если Av2 больше, чем Avj, то подсеквенции по г 1 образуют более тесные группы и расстояние между группами будет равно Av2 (тогда на фиг. 54 надо везде поменять местами Vj и V2). Легко понять, как будет выглядеть схема секвенций при наличии трех или четырех нормальных колебаний. [c.147]

ПОЯВЛЯЮТСЯ. Если значение Av относительно велико, то не всегда легко установить, является ли данная группа полос секвенцией или прогрессией. Для решения этого вопроса следует привлекать дополнительные данные. Одно из различий между секвенцией и прогрессией заключается в том, что в секвенции значение квадратичного члена может быть (но не обязательно) весьма большим, тогда как в прогрессии оно обычно невелико. В секвенции может произойти обраш,ение, т. е. образование канта кантов (см. [22], стр. 160 русский перевод, стр. 120). Хорошо развитые секвенции являются характерными для большинства спектров испускания. В качестве примера можно привести спектр молекулы NGN (см. стр. 509). Секвенции часто наблюдаются такн е в спектрах поглош,ения тянлелых молекул с низкими частотами основных колебаний, таких, как бензол (см. фиг. 70 и стр. 562) и нафталин (Крейг и сотр. [253]). [c.149]

Если потенциальные функции в обоих электронных состояниях почти одинаковы и, следовательно, межъядерные расстояния и колебательные частоты почти те же самые, то колебательные волновые функции для различных колебательных квантовых чисел в верхнем и нижнем состояниях почти взаимно ортогональны. Поэтому значение R v" будет отличным от нуля, если не изменяется ни одно из колебательных квантовых чисел. Это соответствует нолуклассическому принципу Франка, согласно которому после электронного скачка относительное расположение ядер не меняется, а, следовательно, относительная потенциальная энергия нри этом будет прежней, ядра останутся неподвижными, если они не двигались до скачка , или же будут иметь ту же кинетическую энергию, которой они обладали ранее. Таким образом, для всех колебательных квантовых чисел мы получим правило отбора А Vi = 0. В спектре поглощения при низкой температуре будет наблюдаться только одна полоса с большой интенсивностью — полоса О-—0. Прй более высоких температурах появятся полосы главных секвенций (Дг = =0),а их интенсивность будет определяться главным образом фактором Больцмана. Такой тип распределения интенсивности был обнаружен во многих ридберговских переходах многоатомных молекул, например в НгО, СНг, [c.149]

Если имеется одно полносимметричное колебание V и одно антисимметричное колебание то в двойной таблице Деландра отсутствуют все секвенции с Дуд = 1, 3, 5,. . ., как это схематически показано на фиг. 55. [c.152]

Относительные интенсивности переходов с Ауд = О, 2, 4,. . . можно легко предсказать на основе принципа Франка — Кондона. Переходы с Аг = О всегда значительно интенсивнее других, т. е. наиболее интенсивными являются полосы, соответствующие главным диагоналям подтаблиц Деландра. Причину этого легко понять, если обратить внимание на то, что при одинаковой симметрии в верхнем и нижнем состояниях потенциальный минимум находится при одном и том же значении антисимметричной координаты (а именно при = 0) для обоих состояний. При одинаковой симметрии ие имеет никакого значения различие в размерах молекулы в этих двух состояниях. Как и для симметричных колебаний, для которых потенциальные минимумы в двух состояниях располагаются одинаково, в случае антисимметричных колебаний полосы с Аи О могут быть интенсивными только при очень большом различии в частотах в обоих состояниях. Однако, даже если они отличаются друг от друга в два раза (что бывает очень редко), интенсивность полос с Аг = О составляет 94,4% общей интенсивности [см. уравнение (11,29)]. Так, при наличии только одного симметричного и одного антисимметричного колебания в сиектре поглощения нри низкой температуре с заметной интенсивностью наблюдается только одна прогрессия полос, обусловленных переходами 0 — 0, 1—0, 2—0,. .. по симметричному колебанию "У,. Все другие полосы с Аг =5 = О очень слабы. При высокой температуре наблюдается не прогрессия одиночных полос, а прогрессия секвенций с Аг = О, если частота V достаточно мала и происходит термическое возбу-нсдение антисимметричных колебаний. [c.153]

Распределение иптенсивности в секвенциях и в прогрессиях совершенно различно. При поглощении света оно определяется, во-первых, фактором Больцмана (й-о( ") с/йг) во-вторых, интегралом перекрывания (И,28). Для членов секвенции Ау = О интеграл перекрывания обычно изменяется несильно. В первом приближении его значение остается постоянным (не зависит от и), если не меняется равновесное расположение ядер. Как мы уже видели, при возбуждении антисимметричных или вырожденных колебаний равновесная конфигурация не изменяется. Поэтому в секвенциях Аг = О но этим колебаниям интеграл перекрывания всегда остается независимым от и. Б то же время в значительно более слабых секвенциях А г О наблюдается сильная зависимость от V. В частности, если значение ] v — V ] не очень велико, то для секвенций Аг = +2 по антисимметричному (невырожденному) колебанию интеграл перекрывания пропорционален числу (и + 1). Отсюда следует, что интенсивность растет пропорционально (г Н- 1) [c.155]

В секвенции Ау = +2 и пропорционально (г + 1) в секвенции Ау = = — 2 (см. работу Шпопер и Теллера [1155]). [c.156]

Аналогичным образом интенсивность полос в секвенциях Ау = +4 будет возрастать пропорционально числу (у +1) . Разумеется, при этом следует учитывать умепьигение заселенности возбужденных уровней, т. е. больцмаповское распределение. На фиг. 57 приводятся относительные интенсивности полос в рассмотренных секвенциях для температуры 725° К и v/i = 200 Vft = 250 см . Чтобы показать все полосы на одной схеме. [c.156]

Ф II I . 02. Спектр поглощения СКд в области 1775—1650 А. Чтобы показать как слабые, так п интенсивные полосы. па всех трех примыкающих друг к другу участках приводятся спектрограммы, полученные при различных давлениях (давление в мм рт. ст. указано справа). Длина пути была 65 см. Показано отнесение основных полос. К каждой пз этпх полос примыкают секвенции, [c.162]

Около каждой из главных полос поглощения СРз1 имеются более слабые полосы, образующие секвенции и, очевидно, являющиеся горячими полосами, связанными с возбуждением одного, двух и трех квантов двух самых низкочастотных колебаний Уз и Уе в верхнем и нин нем состояниях главных полос. Такая структура системы полос может быть с одинаковым успехом объяснена как для электронного перехода Ах — А], так и для перехода Е — Ау. Выбор между ними можно сделать только на основании тщательного рассмотрения структуры упомянутых секвенций. [c.163]

На фиг. 63 приведены спектрограммы секвенций 0—0 и О—у" при большом увеличении. Видно, что вторые члены каждой из этих секвенций состоят по крайней мере из трех ноднолос. Самая длинноволновая подполоса в секвенции 0-0 удалена от главной полосы на 56,з что совпадает, по-видимому, с разностью частот VI — Уз =- 286,5 — 231,з = 55,2 Поэтому данную подполосу следует отнести к переходу между уровнями, в каждом из которых возбуждено колебание Уз. Наличие двух других ноднолос, почти таких же по интенсивности (что соответствует близким значениям фактора Больцмана), хотя имеется только одна низкая основная частота (у ), можно объяснить в предположении, что верхнее электронное состояние является вырожденным (т. е. имеет тип симметрии Е) и что электронно-колебательное взаимодействие в этом состоянии приводит к расщеплению (Яна — Теллера) уровня v . Как видно из фиг. 61, в этом случае имеются три тесно расположенных уровня (Е, Ах, А2), два из которых Ах и А , возможно, не разрешены. Таким образом, комбинирование одиночного нижнего уровня (у ) типа Е с верхними уровнями Е и Ах, А2 приводит к появлению в спектре по меньшей мере двух ноднолос, как это и наблюдалось в действительности. [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...