Приведенный спектр

Внизу для сравнения приведен спектр ртутной лампы. [c.601]

Спектр поглощения определяется составом и структурой поглощающего центра и зависит от влияния окружающей среды (растворителя). Он является индивидуальной характеристикой сложной молекулы и состоит обычно из нескольких широких полос, частично перекрывающихся друг с другом. В качестве примера на рис. 34.3 приведен спектр поглощения молекулы акридинового оранжевого, относящегося к классу красителей. Разные полосы поглощения относятся к различным электронным переходам внутри молекулы. [c.251]

На рис. 6.5.5 приведен спектр обтекания конуса при нулевом угле атаки и некоторой интенсивности вду-ва. Из рисунка видно, что скачки уплотнения почти прямолинейны. Это подтверждает предположение о конической форме разделяющей поверхности тока. [c.415]

Деформация спектра рабочего колеса под воздействием центробежных сил. На рис. 6.29 приведен спектр рабочего колеса с консольными лопатками в условиях вращения (сплошные линги и при отсутствии его (штриховые линии). Влияние вращения при различных числах т, а также частотных функциях весьма раз.лпч-но. Это определяется конкретными формами колебаний системы. Например частоты, принадлежащие правой ветви частотной функции п=2, практически не изменяются с увеличением частоты вращения. Это понятно, поскольку им соответствуют формы колебаний, связанные в основном с крутильными деформациями лопаток при практически спокойном диске. Это вполне согласуется с хорошо известным фактом слабого влияния вращения на частоты крутильных колебаний изолированных лопаток. Напротив, частоты правых ветвей частотных функций п=0 и п— (см. рис. 6 12) сильно изменяются с возрастанием частоты вращения. Им соответствуют формы колебаний с преобладанием изгибных деформаций лопаток, на которые вращение сказывается больше. Для других фрагментов спектра степень влияния вращения определяется совместными колебаниями диска и лопаток. [c.112]

Дело в том, что вибронный спектр каждой органической молекулы достаточно специфичен. Поэтому по вибронному спектру флуоресценции можно в огромном числе случаев точно определить, какая молекула излучает свет. Рассмотрим пример такой идентификации. На рис. 5.3 а приведен спектр флуоресценции обычного бензина А-92, охлажденного до температуры 4,2 К, и при обычном ультрафиолетовом возбуждении. Он достаточно [c.169]

На рис. 2.60 представлены измеренные при отсутствии струи осциллограммы (а) и спектры (б) пульсаций давления вблизи выходной кромки сопла при /1 = 400 Гц и /2 = 800 Гц и /1 = 3000 Гц, /2 = 6000 Гц для сдвигов фаз (fii = О и <р2 = 145°. Как следует из приведенных спектров, такое возбуждение можно полагать двухчастотным, так как интенсивность двух основных частот примерно на 25 дБ превышает интенсивность их гармоник. [c.98]

На рис. 10.2 представлены результаты экспериментального определения зависимости числа Струхаля для первых трех мод автоколебаний при обтекании полости прямоугольной формы от отношения длины полости Ь к ее глубине h. Там же приведен спектр пульсаций давления за полостью. Эти результаты взяты из обзора [10.10]. [c.225]

На рис. 6.7 приведен спектр реального морского волнения [c.175]

Ферстер и Степанов более детально выяснили изменения контуров спектральных полос при переходе от системы координат k(v), W(v)/v к системе k y)/y, W v)/v и показали, что приведение спектров к новым координатам сопровождается некоторым изменением их формы и положения. Искажения контура особенно существенны для полос флуоресценции, они тем больше, чем шире спектр. При изображении спектров в системе координат fe(v)/v и W v)/v можно более строго проанализировать их зеркальное подобие и отклонения от него. В настоящее время большинство исследователей используют эту систему координат. [c.40]

Для сравнения в верхней части рисунка приведен спектр поглощения и хлорофилла (СЫ), а внизу — спектральная плотность излучения Солнца (е). [c.9]

На рис. 12.2 приведен спектр поглощения германия, у которого наблюдаются [c.83]

Практика показывает, что подшипники качения являются наиболее интенсивным источником вибрации во многих типах машин и особенно быстроходных. На рис. 9-2 приведен спектр вибраций шарикоподшипника диаметром 100 лш прп скорости вращения 1500 об мин, измеренных на наружном кольце свободно установленного подшипника. Как видно из спектрограммы, подшипник возбуждает вибрации в широком диапазоне частот. [c.143]

На рис. 214 приведен спектр испускания люминесцентной ртутной лампы УФ0-4А в баллоне, покрытом вышеуказанным люминофором. Максимум излучения такой лампы лс кит в области 300 м 1, что весьма эффективно может быть использовано для возбуждения видимого свечения различных веществ. [c.276]

На рпс. 405 приведен спектр люминесценции (А) нри комнатной температуре и спектр абсолютно черного тела (В) для температур 750, 1250 и 1650°. Из них первый, т. е. для температуры 750 , расположен практически целиком в инфракрасной области спектра (от 2 до 5,5 р.). Остальные два спектра простираются в видимую [c.528]

На рис. 53 приведен спектр неустойчивости для отношения теплопроводностей й = 3. Видно, что наиболее опасными для срыва равновесия являются движения У и 1 2, которым [c.135]

Типичный спектр энергий электронов, рассеявшихся нри столкновении с протонами, показан на рис. 7.9 (приведенный спектр получен для [c.134]

На рис. 90 приведен спектр шума, создаваемого самолетом По-2. Самолет имеет один мотор и пять цилиндров винт — двухлопастный. Если бы работал один цилиндр, [c.151]

А, в табл. 5-1 приведен спектр шума, рассчитанного для сердечника трансформатора, а также и измеренный спектр шума этого же сердечника, находящегося в собранном трансформаторе [Л. 180]. [c.240]

С точки зрения расчета защиты реактора представляет интерес сравнить интенсивность потоков излучений, выходящих из активной зоны или отражателя различных типов реакторов. Эта интенсивность зависит от мощности реактора, его конструкции, назначения. Однако можно привести некоторые средние цифры. Так, в уран-графи-товом реакторе плотность потока нейтронов, падающих на защиту, достигает (1ч-2)-10 нейтрон/ (см сек), плотность потока энергии у-квантов 2-10 2 Мэв/ см сек)-, до 95% потока нейтронов составляют медленные и тепловые нейтроны. В водо-водяном реакторе плотность потока нейтронов, как правило, не превышает 1X ХЮ нейтрон/ см --сек), интенсивность потока энергии у-квантов 5-10 з Мэе/(см -сек), причем в спектре нейтронов примерно 50% быстрых и промежуточных. В реакторах на быстрых нейтронах плотность потока нейтронов составляет до 5-10 —1-10 нейтрон/ см -сек), плотность потока энергии у-квантов - 10 3 Мэе/ см --сек). Максимум в спектре нейтронов, падающих на защиту, обычно соответствует нейтронам с энергией 50—100 кэв. Для примера на рис. 9. 1 приведен спектр нейтронов, выходящих из быстрого реактора Ферми с натриевым теплоносителем. Он существенно мягче спектра нейтронов в активной зоне этого реактора и мягче спектра нейтронов деления, подробно описанного в 9. 2. [c.9]

Из-за вклада многих источников фор.ма суммарного спектра имеет непрерывный характер. Для примера на рис. 9.8 приведен спектр у-квантов в твэле исследовательского тяжеловодного реактора DAPHNE [25]. Экспериментальные данные сравниваются с данными, рассчитанными методом Монте-Карло. Этот спектр у-квантов весьма близок по форме к спектру у-квантов деления (см. рис. 9.4). [c.33]

На рис. 7.7 приведен спектр колебаний двухконтурного генератора для случая, когда mi и oj попадают в полосы пропускания контуров (комбинационные тона, расположенные вдали от резонанса, на рисунке не изображены). Автосинхронный режим наступает, когда частота mi захватывает ш , а частота т. захватывает fflj. Устанавливающиеся в автосинхронном режиме частоты m /iV и d (iV—1)/Л/ показаны на рис. 7.7 пунктиром. [c.267]

На рис. 3.13 приведен спектр уровней нуклона в нильсеновском потенциале при разных значениях параметра деформации р. Проследим характерные особенности этого спектра. Снятие вырож- [c.107]

На снимке X приведен спектр поглощения паров бария, начиная с 10-го члена до конца серии, а над ним — микрофотометриче-ская кривая. Из кривой видно, что поглощение в области 18-го и 19-го членов очень мало, а затем [c.403]

Покажем теперь на примере локальной вибрации, как можно добиться полного соответствия в оценке вибрационной опасности между спектральным анализом и одночисловой оценкой. Рассмотрим для примера отбойный молоток МО-9 (вибрация вдоль оси инструмента). В табл. 2 приведен спектр виброскорости молотка МО-9 [37] и предельно допустимые значения виброскорости (ГОСТ 12.1.012—78 ). Если воспользоваться одночисловой оценкой, то величина скорректированной скорости (м ) [c.16]

Пусть геометрическая форма лопаток н их установка на диске таковы, что система имеет прямую поворотную симметрию, обладая одновременно плоскостью зеркальной симметрии, нормальной к оси системы. Тогда взаимодействие между изгибными колебаниями лопаток в окружном направлении и колебаниями жестко закрепленного диска, недеформируемого в своей срединной плоскости, отсутствует. В этих условиях параметр связи равен нулю, взаимная интерференция частотных функций отсутствует, пересечения их сохранятся, и эта часть спектря основной системы качественно совпадет с соответствующей частью объединенного спектра парциальных систем. В то же время, связанность семейств изгибных колебаний лопаток в направлении оси системы с изгибными колебаниями диска сохранится, четко проявится взаимная интерференция соответствующих парциальных частотных функций. Сохранится она и для семейства крутильных колебаний лопаток. На рис. 6.13 приведен спектр собственных частот упругого диска, несущего радиально расположенные консольные стержни постоянного (прямоугольного) сечения. Здесь хорошо видна деформация спектра при изменении ориентации главных осей сечения стержней относительно оси системы. При (3=0 и 90" система приобретает прямую поворотную симметрию. При Р = 0° изгибная податливость жестко закрепленного в центре и недеформируемого в своей плоскости диска не сказывается на частотах изгибных колебаний стержней в направлении их минимальной жесткости, и частотные функции имеют точки взаимного пересечения (точки А и В, рис. 6.13). Здес -, взаимодействие колебаний стержней и диска отсутствует (х = 0), однако наблюдается сильная связанность колебаний диска и стержней в направлении максимальной жесткости последних. При р = 90 наблюдаются сильная связан- [c.97]

На рис. 6.26 приведен спектр рабочего колеса с упругим д лс-ком (см. выще) после оснащения его полочным бандажироваиием, размещенным на периферии упругих лопаток. Предполагалось, что полки абсолютно жесткие и их относительные смещения ограничены направлением, определяемым углом 7п- Введение такого банда-жирования, с одной стороны, способно понизить собственные частоты за счет участия в колебаниях масс полок и, с другой стороны, что более существенно, повысить их в результате наложения жестких кинематических ограничений. Влияние на спектр кинематических ограничений,- накладываемых на перемещения периферийных сечений лопаток, для принятой модели определяется лишь изменением угла 7п (см. рис. 6.31). Правые ветви частотных функций при настройке системы изменением угла уп на максимум частот при больших значениях чисел т приближаются к горизонтальной асимптоте, соответствующей частоте лопатки, жестко защемленной как в корневой части, так и на периферии. Понятно также, что в общем случае для различных частотных функций эта настройка может быть различной. На рис. 6.27 соиоставлены спектры рабочего колеса для случая консольных лопаток после размещения на периферии их сплошного кольцевого пояса упругих связей, а также при введении на концах лопаток кольцевого полочного бандажиро-вания (полки приняты абсолютно жесткими, уд=20°). [c.108]

На рис. 6.31 приведен спектр частот вращающейся системы (лс = 100 с ) после постановки на периферии лопаток кольцевого пояса упругих связей. Здесь же показан спектр для невращающейся системы (штриховые линии см, также рис, 6,24), Влияние вращения на частоты меньше, чем в предыдущем случае, система стала более жесткой, И для этой системы использование формулы (6,3) [c.113]

На рис. 7.3 приведен спектр частот возмущенной системы (5=24, Яс=0,25), определенной по формуле (7.35). При ц=0 спектр соответствует порождающей системе. С введением возмущения (м.=5 0) изменению собственных частот сопутствует разрыв частотной функции в результате расслоения двукратной частоты X з", соответствующей m = S/4 = 6, на две различные, каждая из которых однократна. Остальные частоты сохраняют свою двукратность, исключая частоты, соответствующие т = 0 и /и = 5/2, которые и в невозмущенной систе.ме были однократными. На рис. 7.4 показана общая картина деформации спектра [c.133]

На рис. 8.4 приведен спектр шума, лолученный на земле, от пролетающего на высоте 800 м самолета D -8. В том случае когда самолет снабжен одноконтурными ТРД JT3 -6, его общий [c.178]

Безразмерный сдвиг а определяет силу линейного франк-кондоновского взаимодействия. На рис. 4.6 приведен спектр поглощения при слабом и сильном взаимодействии. Из вьпиеприведенных формул для спектров поглощения и флуоресценции следует, что [c.125]

На рис.7.4,а приведен спектр шума свободной сверхзвушвой струи, истекающей из плоского сопла при Mq = 2,0. В нем присутствуют дискретная частота / = 8 кГц и кратные ей гармоники. При внешнем звуковом воздействии с частотой / = 11,5 кГц (рис.7.4,б) и / = 18,7 кГц (рис.7.4,в) при отношениях Ws/Wq = 5% и l/h = 0,6 в спектре шума струи наблюдается составляющая с частотой этого воздействия. [c.183]

На рис. 1. приведен спектр сигнала для объекта, вводимого в экспдуа-тацию, полученный при использовании программы АС 1 - исходный 2 -предупредительный 3 - аварийный. [c.353]

На рис. 5 приведен спектр без подавления постоянной и переменной негармонической составляющей, на котором хорошо видны пики на частотах флуктации трендов, по которым можно провести анализ влияния изменения режимов и параметров внешней среды (например, на рис. 5 хорошо виден суточный цикл из-за влияния температуры окружающей среды на величину вибрации насоса). [c.373]

Высоколежащие энергетические уровни зоны проводимости сильно меняются в зависимости от состава окисла, так как эти уровни критически зависят от природы металлического иона в 4-положе-ции. На рис. 8.6 приведен спектр мнимой части оптической диэлектрической проницаемости г", полученный Куртцем [14] и Кардоной [15] из анализа УФ отражения. На этом рисунке указаны возможные внутризонные переходы iSe, Я,е и S-1, (см. рис. 8.5). Каждый из двух пиков, приходящихся на 5 0,5 и 9 1 эВ, вероятно, включает в себя более чем рдну критическую точку или критическую линию в зоне Бриллюэна. Внутризонный переход S , например, может включать переходы Хь (верхний) Хз, Хь (верхний) Х5 и Хь (нижний) [c.343]

На рис. 2.10 приведен спектр пропускания света пластинкой плавленого кварца толш,иной 1,1 мм в диапазоне от жесткого ультрафиолетового до ближнего инфракрасного диапазона. При уменьшении длины волны пропускание пластинки уменьшается, поскольку с приближением к области поглош ения растут показатель преломления и френелевы потери, а при Л 230-ь250 нм заметную роль играет поглош,ение света. В области вакуумного ультрафиолета (Л 185 нм) основной вклад в ослабление проходяш,его света вносит поглош,ение, и при Л 160-Ь170 нм миллиметровая пластинка становится совершенно непрозрачной. [c.31]

Калибровка по спектрам жидких и полимерных веществ менее точна, но позволяет получать спектр в более широком интервале длин волн. В Приложении X и XI приведен спектр пленки полистирола и волновые числа наиболее точно измеренных линий, которые используют для градуировки. Градуировочный график строится в координатах волновое число — деления барабана длин волн. Его построение можно заменить математической обработкой результатов измерений и вычис. 1внием коэффициентов линейного уравнения типа y=ao-(-ai.v. [c.164]

Спектры дейтерохинолинов приведены на рис. 1—4. Частоты колебаний, наблюдаемые в спектрах, приведены в табл. 1. Кроме того, в табл. 1 приведен спектр нафталина и отнесение частот для нафталина по работе [ ], а также спектр хинолина и соответствующее отнесение частот для хинолина по работе [ ]. [c.274]

На рис. 5—7 представлены спектры двух групп образцов, изготовленных на основе растворов щелочных силикатов и едкой щелочи. Для сравнения приведен спектр исходного материала — шлаковой слюдки. [c.80]

Предварительный осевой натяг Исследованиями установлено, что устранение внутренних зазоров в шарикоподшипниках при помощи пружинного осевого натяга в ряде случаев приводит к улучшению виброакустических характеристик машины. На рис.- 9-6 приведен спектр вибрации машины мощностью 30 квт при скорости вращения 3000 об/мин с осевым натягом подшипника (2) и без него (/), в котором в качествё упругого элемента применяется волновая пружина. [c.146]

Из всех приведенных спектров (диапазонов) лучей для нас наибольший интерес представляет инфракраюный спектр. [c.324]

Как видно из приведенных спектров, в процессе старения происходит распад сложноэфирных групп (уменьшается интенсивность полос 1265 и 1125 см- ) и образуются новые соединения карбонильного типа (расширяется полоса поглощения групп С=0 при 1720 см- ). Раздвоение этой полосы на ) ифференциальном спектре свидетельствует об образовании кислотных и кетонных групп (смешение полосы поглощения групп С=0 в коротковолновую область), а также пероксидных и альдегидных групп (смещение полосы поглощения групп С=0 в длинноволновую область). Увеличение полосы поглощения в области групп ОН (3400—3300 см- ) дает осно- [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...