Спектр бериллия

Изотопы с малым периодом полураспада относительно спонтанного деления применяют для приготовления нейтронных источников, имеющих спектр деления другие трансурановые элементы (например, Ри) — для приготовления нейтронных источников, в которых используется реакция (а, п) на бериллии. [c.431]

Рис. 4.10. Спектр низших состояний нестабильного ядра изотопа бериллия jBe.

В качестве мишени исполь- зуют бериллий, графит, алюминий, магний и другие элементы. Изменяя мишень, можно получить от одного источника тормозное излучение с различной максимальной энергией непрерывного спектра. Основные характеристики радиоизотоп- [c.21]

Щелевой спектрограф S-020 был предназначен для области 1—20 нм [56]. Интересной конструктивной особенностью этого прибора была решетка на одной подложке радиусом 1 м были нарезаны одна над другой две секции с плотностью штрихов 1200 и 2400 мм , дававшие спектры в области 1—10 и 2—20 нм с разрешением 4.10 и 8-10 нм соответственно. Из-за падения чувствительности вследствие загрязнения входных фильтров из индия и бериллия в первые дни работы станции эксперименты с этим прибором практически не проводились. [c.293]

Согласно расчетам, линейные цепи лития энергетически более вы-годны, чем двух- и трехмерные конфигурации с равным числом атомов. Для цепных кластеров бериллия было показано уменьшение энергии Ef, связи на атом с ростом п. Результаты вычислений электронной структуры кластеров хорошо согласовались с экспериментальными данными, полученными из измерений спектров поглош,ения рентгеновских лучей п работы выхода массивного металла. Как показали расчеты, влияние поверхности сводится к смещению поверхностных атомов в глубь кластера, к сужению энергетических зон и уменьшению щели между ними, а также к повышению концентрации электронов проводимости на поверхности. [c.230]

Хотя обыкновенно золотые покрытия при промышленном использовании имеют значительное превосходство над традиционными декоративными покрытиями, оии только совсем недавно были включены в соответствующий Британский стандарт по покрытиям для двух сфер применения [18]. Высокая отражательная способность золота в инфракрасной области спектра используется при изготовлении рефлекторов, работающих в инфракрасной области. Применяемое для этих целей покрытие толщиной 0,005 мм на основной металл из сплава бериллий — медь дает превосходные результаты. Такого порядка толщина обычно применяется для защиты электрических контактов в электронике, где используется основная часть всех золотых технических покрытий. Для всех основных металлов, включая медь и ее сплавы, никель — серебро, бериллий — медь и фосфористую бронзу, толщина покрытия определяется не только условиями среды, но и механиче- [c.454]

Исследование спектров поглощения этих бериллов при комнатной температуре показало, что в бериллы, по-видимому, изоморфно входит трехвалентный ион никеля, который обусловливает спектр поглощения, сходный со спектром в корунде. В этих бериллах наблюдается также максимум поглощения в области — 12000 см , обусловленный присутствием Fe , входящего в материал затравки, так как такой же максимум наблюдается в бесцветных образцах затравки. В спектре поглощения обыкновенной волны при низких температурах узкие полосы поглощения не обнаружены, что согласуется с данными по корунду, в котором, как уже было отмечено, узкие полосы полностью поляризованы и наблюдаются только в необыкновенной волне. [c.186]

Нейтроны с длиной волны, превышающей удвоенное наибольшее расстояние между кристаллическими плоскостями, проходят кристалл, не рассеиваясь в стороны. На этом свойстве основано действие фильтров, обрезающих в проходящем пучке нейтронов коротковолновую область спектра. В качестве фильтров берутся мелкокристаллические вещества, обладающие малым поглощением нейтронов и только когерентным рассеянием. Часто используют окись бериллия ( = 4,4 А) и графит ( = 6,7 А). [c.88]

Если нейтроны с непрерывным энергетическим спектром падают на монокристалл под некоторым фиксированным углом 0, то только те из них, которые удовлетворяют уравнению (7.4), будут испытывать сильное отражение. Таким способом можно получить монохроматические (или моноэнергетические) нейтроны. Предположим, с другой стороны, что нейтроны падают на поли-кристаллический материал, например бериллий или графит, в котором содержится большое количество произвольно ориентированных кристаллов с размерами, малыми по сравнению со средней длиной свободного пробега. Тогда для нейтронов с любой достаточно высокой энергией всегда будут существовать-такие микрокристаллы, для которых удовлетворяется уравнение (7.4). В этом-случае сечение упругого рассеяния как функция энергии обнаруживает ярко выраженный излом, как показано на рис. 7.2 для бериллия [51. [c.253]

Модели рассеяния для бериллия в принципе аналогичны уже описанным моделям для графита. Что касается неупругого рассеяния, то основное различие состоит в том, что в некогерентном приближении необходимо использовать для бериллия другой фононный спектр [74]. Когерентные эффекты, которые важны для упругого рассеяния, зависят от кристаллической структуры (см. разд. 7.1.4) и поэтому они, разумеется, различны для бериллия и графита. [c.286]

В нейтральном атоме бериллия четвертый электрон может располагаться, как и третий, в одном из двухквантовых состояний, так как по принципу Паули в двухквантовом состоянии могут располагаться до 8 электронов. Эти два двухквантовых электрона определяют квантовые числа результирующего состояния S. L и J, а следовательно, и характер спектра бериллия, так как два внутренних электрона бериллия образуют замкнутую оболочку. Мы видели, что спектр Bel состоит из одиночных и. триплетных серий с нормальным термом Отсюда можно заключить, что нормально четвертый электрон, как и третий, представляет собой электрон 2s. Графики Мозелея для изоэлектронного ряда Bel, В II, С III,. .. непосредственно подтверждают значение главного квантового числа п 2 для наиболее внешних электронов этого ряда. [c.230]

С 11-го элемента периодической системы — натрия — начинается заполнение трехквантовой оболочки. Таким образом, этот элемент имеет вне замкнутых оболочек один электрон, что и обусловливает дублетный характер его спектра, аналогичный спектру лития, а также сходство с литием в остальных физико-химических свойствах. Следующий элемент—магний — имеет вне замкнутых оболочек два электрона 3s, что делает его сходным с бериллием. В последующих элементах идет дальнейшее заполнение трехквантовой оболочки. Так как по принципу Паули в состояниях Зр не может располагаться больше 6 электронов, то заполнение этих состояний заканчивается на 18-м элементе периодической системы — аргоне. Таким образом, аргон имеет вне замкнутых одноквантовой и двухквантовой оболочек еще 8 электронов два Зз-электрона и шесть Зр-электронов. В согласии со сказанным выше, эти 8 электронов приводят к единственному результирующему состоянию и, следовательно, обусловливают полное сходство спектра и прочих физико-химических свойств аргона со свойствами неона. Однако между неоном и аргоном, с точки зрения принципа Паули, имеется существенная разница неоном заканчивалось построение двухквантовой оболочки, в то время как аргоном заканчивается лишь заполнение групп эквивалентных 3s- и Зр- электронов. Согласно табл. 57 с главным квантовым числом л = 3 могут существовать еще 10 электронов с / =2, т. е. в состояниях 3d. Таким образом, аргоном не заканчивается построение трехквантовой оболочки. [c.231]

Тот факт, что рентгеновы лучи излучаются обычно не свободными атомами, а твердыми телами сказывается и в появлении тех или других рентгеновых линий при возрастании зарядового номера Z. Например, 2р-элек-троны у свободных атомов впервые появляются в нормальном состоянии у бора (Z = 5). Отсюда и линия должна была бы впервые наблюдаться у данного элемента. На самом деле в рентгеновых спектрах твердых тел линия /Сд наблюдается у бериллия (Z = 4) и даже у лития (Z = 3), что объясняется ролью химических связей в твердом теле>. В результате этих связей внешние электроны атомов возбуждаются и могут с возбужденных уровней переходить на освободившееся место в /С-оболочке. Таким образом, /С-линии у подобных элементов носят, как и коротковолновые сателлиты, полу-оптический характер. [c.322]

Радиоизотопные источники быстрых нейтронов представляют собой ампулы, содержащие трансплутониевый радиоактивный изотоп 2 f спонтанного распада, или а-активный изотоп (наиример, 2 °Ро) в смеси с материалом мишени, или Y-активный изотоп (например, с мишенью, отделенной от изотопа (табл. 9). В качестве мишеней для а-активных изотопов используют бериллий, бор, литий, фтор, углерод и др., а для узктивных изотопов — бериллий и дейтерий. Спектр излучения одного из этих источников показан на рис. И. [c.23]

При облучении в бериллиевых блоках плотность потока тепловых нейтронов в заполненной водой полости, образуемой центральным отверстием, составляет в области максимума по высоте активной зоны (0,8- 2,5) 10 нейтр./(с1м2-с) при суммарной мощности четырех ближайших каналов от 1000 до 3000 кВт плотность потока нейтронов с >0,5 МэБ при тех же условиях (1,5- 4,5) 10 нейтр./(см2-с) тепловыделение в алюминии 0,4—1,6 Вт/г, в графите до 1,5 Вт/г. Спектр быстрых нейтронов, рассчитанный методом Монте-Карло, для указанных полостей в случае заполнения их бериллием приведен на рис. 2.1. [c.78]

Затем спектр излучения наносится на сетку кривых излучения черного тела. Кривая черного тела, которая касается экспериментальной кривой излучения и лежит выше ее при всех других длинах волн, дает максимальную яркостную температуру, которая является нижним пределом температуры разрушающейся поверхности. Почти каждый материал имеет по крайней мере одну область длин волн, в которой его степень черноты близка к единице ( 0,95) независимо от температуры поверхности. Для таких окислов, как окись магния, двуокись циркония и окись бериллия, область максимальных значений находится между 8 и 10 мкм, у металлов — в ультрафиолетовой области, у термопластов (фторопласт, полиэтилен) высокая степень черноты наблюдается при 334 >->Змкм. [c.334]

Некоторые из полученных результатов представлены на рис. 2.6. Видно, что замещение В изолированными атомами бериллия и магния приводит к возникновению в спектре к-ВН делокализованной полосы примесных состояний. Верхний край данной полосы — вакантен, т. е. данные дефекты способствуют возникновению дырочного типа проводимости в системе. Учет релаксации, не меняя общего вида электронного спектра примесной системы в целом, отражается в основном на деталях электронных распределений в прифермиевской области спектра. Например, из данных рис. 2.6 видно, что для релаксированной системы ВЫ Ве изменяется соотношение парциальных вкладов примесных состояний (Ве2р-и ВеЗй -типа), незначительно (на -0,02 эВ) уменьшается р и плотность состояний на уровне Ферми (на -0,34 сост./эВ-ячейку). [c.44]

После освоения технологии синтеза МИС наиболее активно, пожалуй, развивалось (и продолжает развиваться) такое их приложение, как диагностика плазмы. Прежде всего — создание обзорных спектрометров с умеренным спектральным разрешением, фильтров поляризационные измерения получение спектров с пространственным, и временным разрешением пост роение изображений короткоживуш,их плазменных объектов в узких спектральных участках МР-диапазона [46, 61, 91, 94]. В работе [24] вольфрам-углеродная МИС использована для получения спектров лазерной плазмы бериллия в области X ni 5,9щ6,4 нм. Отождествлены линии Is — Зр, is — 4р и 1.S — Ър иона Ве IV. [c.118]

X. меняет зеленую окраску при дневном свете на фиолетово-красную при искусственном освещении. Основано это свойство иа том, что минерал пропускает сине-зеленые лучи (в интервале 460—500 mix) и красные (от 620 т(х до границ видимого спектра) искусственный источник света беден зелеными лучами. X. и его разновидность александрит синтезируются путем сплавления ВеО и AljO, с минерализаторами BjO,, A1F, и др. Минерал довольно редкий. Может служить источником для получения бериллия. м. д. Дорфман. [c.414]

Нейтроны освобождаются у-лучами с помощью так называемого ядерного фотоэффекта , т. е. с помощью реакции (у, п) [31, 32, 131, 138]. Некоторые нейтроны неизбежно получаются при этой реакции и в а-источниках, если радиоэлемент испускает у-лучи, однако для хорошей эффективности действию у-лучей должно подвергаться очень большое количество бериллия. Источники Ra-y—Ве и Rn-y—Ве состоят из заключенного в капсулу радиоэлемента, который окружен блоком бериллия. Выход почти пропорционален радиусу бериллиевого блока, если отвлечься от (малого) поглощения у-лучей бериллием и сопровождающегося уменье шением энергии квантов комптоновского рассеяния, однако с блоками разумных размеров он остается раз в пять или десять меньше, чем от а-источника с тем же количеством радия или радона. Несмотря на это, у-источиики находят себе применение. Во-первых, такой источник легко построить и разобрать. Во-вторых, энергии нейтронов точно определяются используя радиоэлемент, эффективная высокоэнергетическая часть у-спектра которого состоит из одной линии, и изготовив достаточно малый (чтобы он не замедлял нейтронов) источник [74], можно получить моноэнергетиче-ские нейтроны освобождающаяся энергия, т. е. разность между энергией у-лучей и энергией связи нейтрона, распределяется между нейтроном и ядром отдачи так, чтобы выполнялся закон сохранения импульса. Если радиоэлементом является радий или радон в равновесии со своими короткоживущими продуктами распада, то практически единственными эффективными у-лучами будут у-лучи Ra с энергией 2,22 MeV соответственно в источниках, содержащих активный осадок торона, такими лучами будут [c.42]

Если облучать бериллий интенсивным пучком у-лучей от высоковольтной рентгеновской трубки [24] или бетатрона, то наблюдается большой выход нейтронов в результате ядерного фотоэффекта. Искусственный у-источник можно, как и естественный, окружить большими количествами бериллия однако в этом случае первичцое излучение немонохроматично, и нейтронный спектр будет сложным. [c.45]

Рис. 2. Спектр нейтронов, фильтрованный полннристаллп-ческим бериллием.

На рис. 6 показаны различные виды плеохроизма. Для розового турмалина одна кривая повторяет другую. У голубовато-зелепого эвклаза [1] полосы поглощепия сильно смещены но спектру. Желтый берилл— обе кривые поглощения различного типа иа одной есть максимум в исследованной инфракрасной области спектра, иа другой его нет [1]. Плеохроизм связан с искажением октаэдра. Приведем здесь для примера структуру диопсида — рис. 6, с, д, в которой магний может замещать хром. Идеальная структура рис. О, г составлена из правильных полиэдров в реальной структуре (рис. 6, д) полиэдры искажены. Это иска 1 опие, возникающее в результате разных расстояний от анионов до катиона, сказывается на снектре, па плеохроизме кристаллов. Более подробно влияние структуры па спектр кристалла рассмотрено в статье этого сборника [26]. [c.165]

Мягкие рентгеновские эмиссионные спектры лития, натрия, бериллия, магния и алюминия, полученные экспериментально О Брайеном и Скиннером ) и Фарино ), приведены на рис. 204. Полосы лития и бериллия возникают вследствие переходов на уровень 1 (/Г-полоса), а обе полосы магния и алюминия возникают, соответственно, от переходов к 15-уровню и 2/)-уровню полоса). В противоположность абсорбционным спектрам галоидно-щелочных соединений (см. 95) эти спектры ие содержат сильных дискретных линий это свидетельствует о том, что уровни возбуждения [c.463]

Эффекты реактивности бериллия и водорода в сборке Джезебел в отличие от других легких элементов положительны. Для бериллия это связано главным образом с реакцией (п, 2п), которая протекает особенно интенсивно в активных зонах с быстрым спектром нейтронов, как в сборке Джезебел . [c.227]

В реакциях типа (а, п) был открыт нейтрон (Чэдвиком, 1932 г.). Обычно а-частицами, получаемыми из радиоактивных источников, облучают мишени из легких элементов, таких, как, например, бериллий, бор и литий. Поскольку пробег а-частиц в веществе очень мал, для образования источника нейтронов достаточно смешать порошок бериллия (наибольший выход нейтронов наблюдается при использовании этого элемента в качестве мишени) с хорошо измельченным радиоактивным веществом—источником а-частиц, в качестве которого можно использовать, например, соли радия или полония. Реакция (а, п) является экзоэнергетической (с энерговыделением Q = 5,65 МэВ). Таким способом можно получить портативные нейтронные источники малых размеров с непрерывным спектром излучаемых нейтронов от 1 до 11 МэВ. Выход нейтронов в таких [c.253]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...