Безразмерные нормальные координаты

Наше 11 100 0200 соответствует — / 2 в обозначениях Деннисона. Его постоянная соответствует нашей постоянной яц, при определенном выборе безразмерных нормальных координат, [c.237]

Для круговой цилиндрической оболочки, вводя безразмерны е координаты sJR — а, sJR = <р, полагая = О и исключа я функцию усилий if, можно получить уравнение, включающее только нормальное перемещение [c.344]

Как и в случае проводящей среды в магнитном поле ( 25), характерные особенности явления отчетливо видны из рассмотрения задачи об устойчивости плоского вертикального слоя смеси И. Пусть слой ограничен параллельными плоскостями х= 1 (х — безразмерная Поперечная координата в единицах полуширины слоя Л ось г направлена вертикально вверх). Рассмотрим плоскопараллельные нормальные возмущения с амплитудами [c.227]

Для несимметричного профиля крыла (рис. 1.11) экспериментальным путем найдена зависимость между коэффициентами аэродинамической нормальной силы с,1 и аэродинамического момента тангажа /Пг относительно точки О передней кромки (эта зависимость графически показана на том же рисунке). Для заданных условий определите коэффициент центра давления Сд = Хд/Ь и безразмерную координату фокуса по углу атаки хр = Хр/Ь. [c.15]

Безразмерные координаты заданной точки (а = 2 м г = 3 м) следующие = x/Zy, = 0.5 = z h = 0,75. Для нормальной атмосферы скорость звука Яоо = 340 м/с следовательно, число Моо = У , / <3оо = 0,5. Находим также число Струхаля р = Pta b(,/Vao = 0,014. При таком малом числе Струхаля можно [c.325]

Если известен коэффициент нормальной силы оперения, отнесенный к миделевому сечению, а также безразмерная координата = Хц"д/л к центра давления оперения, то в соответствии со схемой на рис. 1.8.2 найдем [c.59]

Здесь W — нормальная составляющая возмущенной скорости о З о о — безразмерные координаты точки на поверхности крыла [c.50]

В работе А. А. Евтушенко, Е. В. Коваленко [31] в предположении квадратичного изменения нормальных перемещений по радиальной координате получено решение осесимметричной контактной задачи для полупространства при учете нестационарного тепловыделения от трения и износа. Задача сведена к нелинейному интегральному уравнению Вольтерра относительно безразмерного радиуса площадки контакта [c.486]

В непосредственной близости от лобовой точки (/-<0,4) безразмерная скорость линейно зависит от безразмерной координаты, что характерно при нормальном обтекании поверхности неограниченным потоком. Важным для области ускоренного течения является то, что в нем давление изменяется от давления полностью заторможенного потока в точке г=0 до некоторого минимального значения, вызывая ускоренное движение жидкости. Анализ экспериментальных данных показывает, что наибольший градиент давления имеет место в области ускоренного движения (0<г<1), а на расстоянии г>3 давление в пограничном слое практически совпадает с атмосферным. [c.194]

Ла фиг. 59 в безразмерных координатах представлены построенные по формуле (90) эпюры изменения нормальных напряжений по длине лопатки при различных величинах параметра длины Я. Из этих графиков следует, что величина параметра длины незначительно сказывается на характере эпюр. [c.91]

На рис. 48.1 изображена зависимость амплитуды нескольких первых нормальных волн от 2, т. е. графики функций и ( ). По оси ординат отложена безразмерная координата г/Н. Мы видим, таким образом, что Я по порядку величины определяет ширину волновода. [c.288]

Конечная стадия течения. Примем, опираясь на картину напряженного состояния по решению Прандтля, что на поверхности контакта касательные напряжения достигают предела текучести а в основной части прослойки нормальные напряжения по величине значительно больше касательных (другими словами, напряженное состояние близко к гидростатическому) и приблизительно постоянны по толщине. Далее, отметим, что в центре (г = 0) — Последнее равенство предполагается справедливым по всей прослойке. Введем безразмерные координаты р=г/а, = г/а, причем г отсчитывается от срединной плоскости диска, и безразмерные напряжения сг /(Т , (Т где ст, = 1/3т,. Тогда условие пластичности Мизеса принимает для случая растяжения вид [c.269]

Выберем в качестве единиц измерения расстояния - /г, времени - скорости -у/Л, температуры - 0. Рассматривая нормальные возмущения, зависящие от времени и координат X и у по закону ехр[/(-сог + к х + из системы (1.1)-(1.3) получаем для безразмерных амплитуд возмущений температуры 0, /-компоненты скорости V и деформации поверхности раздела 4 краевую задачу (знак звездочка у безразмерных величин здесь и далее опускается) [c.15]

Рис. 8.3 иллюстрирует изменения амплитуды и формы сигнала, характеризуемого изменением нормальной компоненты механического напряжения в точке наблюдения. Данные на рисунке приведены в безразмерных координатах. [c.178]

Существуют два способа определения П. п. Первый основан на применений методов квантовой химии. Не-эмпирич. методы квантовой химии, учитывающие электронную корреляцию, способны качественно правильно определять форму П. п. (ноложение абс. и относит, минимумов, седловых точек и максимумов) л давать оценки барьеров на пути внутримолекулярных перегруппировок. Методы квантовой химии совершенствуются, и её возможности возрастают, но в наст, время (1990-е гг.) более точным методом определения параметров П. и. является решение обратной спектральной задачи. Он основан на применении экснерим. данных, найденных по колебат.-вращат. спектрам в квантовомеханич. расчётах. При этом выражение для потенц. энергии (потенциала V) разлагают в многомерный ряд Тейлора по степеням координат ядер вблизи равновесной конфигурации молекулы и ограничиваются неск. первыми членами ряда в зависимости от задачи и наличия необходимого кол-ва эксперим. данных. В безразмерных нормальных координатах к-рые связаны с обычными нормальными координатами Q — (h (iiJJh ) / gj , этот ряд имеет вид [c.91]

Заметим, что в работе Деннисона через г,- оэозначеяы наши отно иелил /В . Деннисон вводит в свои формулы потенциальные постоянные, которые выражаются через некоторые безразмерные нормальные координаты с,-, связанные с -г] [c.405]

Влияние отклонения от приближения Кондона иа сплошные электрон-но-колебательные спектры рассматривалось в ряде работ (см. [85, 126, 127]) и достаточно хорошо известно. Недавно была рассмотрена зависимость силы осциллятора от колебаний в квазилипейчатых электронно-колебательных спектрах [128, 129]. В этих работах электронный матричный элемент аппроксимировался полиномом второго порядка по безразмерным нормальным координатам кристалла [c.36]

Безразмерные коэффициенты. Только что выполненный анализ размерностей МОЖНО распространить на течения с геометрически подобными границами, но с различными числами Рейнольдса. Для этого необходимо учесть поле скоростей течения и силы (нормальные и касательные). Пусть положение точки в окрестности геометрически подобных тел определяется пространственными координатами г/, z разделив эти координаты на характерный линейный размер тела, мы получим безразмерные координаты xld, yid, zld. Составляющие u, v, w скорости можно сделать безразмерными, разделив их на скорость V набегающего потока следовательно, безразмерными скоростями будут u/F, vIV, w/V. Далее, разделив нормальные и касательные напряжения и т на удвоенное динамическое давление рУ , мы получим безразмерные напряжения pIpV и т/рУ . Сформулированный выше закон механического подобия можно теперь выразить также следующим образом безразмерные величины ulV, vIV, w/V, p/pV и x/pV для двух геометрически подобных систем с одинаковыми числами Рейнольдса зависят только ОТ безразмерных координат точки x d, y/d, zld. Если же обе системы подобны ТОЛЬКО геометрически, но не механически, следовательно, если для этих систем числа Рейнольдса неодинаковы, то указанные безразмерные величины зависят также от характерных для обеих систем величин V, d, р, i. Однако из принципа о независимости физических законов от системы единиц следует, что безразмерные величины u/V, v/V, w/V, p/pV , x/pV могут зависеть только ОТ безразмерной комбинации величин V, d, р, i. Но единственной безразмерной комбинацией этих четырех величин является число Рейнольдса Re = Vd p/ i. Таким образом, мы пришли к следующему результату для двух сравниваемых геометрически подобных систем с различными числами Рейнольдса безразмерные величины, определяющие поле течения, зависят только от безразмерных пространственных координат x/d, y/d, z/d и ОТ числа Рейнольдса Re. [c.29]

Рис. 3.6. Распределение нормальных усилий N в полубесконечиом ребре, прикрепленном к бесконечной пластине или к границе полубес-конечной пластины, (ati — безразмерная координата (3.33) илн (3.34) кривые а, Ь, с построены по формуле (3.49) при удержании разного числа слагаемых пунктирные линии е и d построены по асимптотической формуле

На рис. 5.10 представлены величины, которые характеризуют движение лопасти, скорости потока, обтекающего винт, и действующие на него силы при заданной плоскости отсчета. Оси х и у невращающейся системы координат лежат в плоскости отсчета, а ось г нормальна к ней. Углы взмаха и установки измеряются от плоскости отсчета. Скорость набегающего потока V образует с плоскостью ху угол а (положителен, когда ось z наклонена вперед). Индуктивная скорость v считается нормальной к плоскости отсчета. Безразмерные составляющие скорости — параллельная плоскости отсчета и нормальная к ней — носят соответственно названия характеристики режима работы винта и коэффициента протекания %, т. е. [c.169]

Аэродинамические нагрузки на профиле расс штывались по формуле (3.43). Затем определялись безразмерные кээффициенты нормальной силы, продольного момента и координата центра давления. [c.87]

Качественно разные режимы течения и формы спутных следов обусловливают различные значения аэродинамических характеристик. № рис. 4.15 приведены зависимости коэффициента нормальной силы с и безразмерной координаты центра давления от безразмерного времени для симметричного и несимметричного (новорог пластины) обтекания. При симметричном обтекании коэффициент с при больших X принимает среднее значение, близкое к 1, колебательный характер течения выражен сравнительно слабо, центр давления распоиожен строго на середине хорды. Если реализуется несимметричное обтекание, то периодический характер следа приводит на больших X к более сильным колебаниям коэффициента с и положения центра давления, чем при симметричном обтекании, причем среднее значение с несколько [c.96]

Рассматриваются плоские контактные задачи теории упругости о взаимодействии штампа, имеющего основание в форме параболоида или плоское основание, со слоем при наличии сил кулоновского трения в области контакта. Предполагается, что нижняя грань слоя либо закреплена, либо на ней отсутствуют нормальные перемещения и касательные напряжения, а на штамп действуют нормальные и касательные усилия. При этом система штамп-слой находится в условиях предельного равновесия и штамп в процессе деформации слоя не поворачивается. Случай квазистатики, когда штамп перемещается по поверхности слоя равномерно, может быть рассмотрен аналогично в подвижной системе координат. Задачи исследуются методом больших Л (см. 1.3). ИУ, к которым сводятся поставленные в дополнении задачи, обладают иными свойствами по сравнению с ИУ 1.3. Здесь для них также получены простые рекуррентные соотношения для построения любого количества членов разложения решения ИУ в ряд по отрицательным степеням безразмерного параметра Л, связанного с толщиной слоя. [c.287]

Ркс. 48.1. Зависииость амплитуд нескольких первых нормальных волн от безразмерной координаты г и в случае абсолютно податливой границы [c.289]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...