Условия равновесия газа

Идея вычисления энтропийной постоянной идеального газа с помощью третьего начала состоит в том, что рассматривается условие равновесия газа и твердого тела одного и того же вещества (равенство химических потенциалов вещества в обеих фазах), в которое входят выражения энтропии как газа, так и твердого тела. Энтропия твердого тела определяется на основе третьего начала по формуле (4.6), а энтропия идеального газа вычисляется по формуле (3.39), и, таким образом, из условия фазового равновесия определяют энтропийную постоянную газа. Энтропийная постоянная So связана с химической постоянной t газа. Эти постоянные можно вычислить методами статистической физики. Для одноатомного газа они равны [c.80]

Ограничимся теперь рассмотрением условия равновесия газа в случае, когда результирующий поток через грани элемента dz равен нулю. В этом случае уравнение Больцмана (16) 1.7 принимает простой вид [c.49]

Условие равновесия газа в статическом поле (см. т. 1, гл. 1, 6-6)) [c.435]

Решение. В случае 0=0 все частицы идеального бозе-газа, занимая низшее энергетическое состояние, находятся на уровне z= =0, образуя на дне сосуда конденсат i V o=iV (для сравнения с ферми- случаем см. задачу 9). Если при 0= О конденсат на уровне 2=0 еще сохраняется, то газ на этом уровне вырожден и его химический потенциал fx,(n(0), 0)=О. Поэтому общее условие равновесия газа в поле mgz (см. гл. I, 6, п. б) приобретает вид [c.571]

Если давление системы настолько низко, что паровую фазу можно считать смесью идеальных газов, определение условий равновесия может быть в дальнейшем упрощено. В идеальной газовой системе фугитивность чистого компонента равна общему давлению. Так как смесь идеальных газов также образует идеальный раствор, фугитивность компонента в смеси равна произведению общего давления на мольную долю, или парциальному давлению. Это составляет содержание закона Дальтона [c.282]

Во второй части монографии рассматриваются условия равновесия твердых и жидких фаз, структурные особенности жидких металлов, стекол и расплавленных шлаков условия равновесия, механизм и скорость взаимодействия газов с жидкими металлами и шлаками. Значительное внимание уделяется молекулярно-кинетическому анализу различных реакций и взаимодействий с участием жидких фаз. [c.328]

Рассматривая условие равновесия элементарного объема газа в поле центробежных сил [c.150]

НИИ может быть найдена из условия равновесия сил, воздействующих на элементарный объем газа в круговом потоке [c.169]

Как и раньше, обозначим через р внешнее давление на пузырек газа со стороны жидкости. Условие равновесия поверхности пузырька с окружающей его средой запишем в двух точках поверхности — на полюсе эллипсоида (а =0) и на его экваторе х=Ъ) . [c.145]

В [52] также наблюдалось дробление пузырьков газа под действием электрического поля. В частности, было показано, что при г /Е 20 вытягивание пузырьков газа по направлению поля происходит вплоть до того момента, когда полюсы пузырька практически соединят электроды. При этом происходит.разрыв поверхности и дробление газового пузырька. Если е /е 20, то при Е=Е в точках полюсов пузырька образуются острые концы и струи газа. При этом критическое значение длин полуосей у,р=1.85 при е /е = оо. Форма поверхности пузырька газа в области полюсов в момент дробления близка к конической. Значение угла раствора конуса 2р, при котором пузырек газа ещ е можно считать устойчивым, определим из условия равновесия давлений на поверхности конуса [54]. [c.148]

Поскольку поверхность пузырька газа является проводящей, вектор напряженности электрического поля Е направлен по нормали к ней. Нормальные компоненты напряженности являются непрерывными на поверхности, следовательно, гЕ = е Е . Подставляя в условие равновесия давлений (4.4.11) Е —Е, на-ходим [c.148]

Изложенные методы расчетов и экспериментальных оценок ракетных двигателей являются, конечно, идеализированными Если в ракетном топливе используются металлы или их соеда не-ния, то в процессе адиабатического расширения возможна конден сация некоторых продуктов сгорания. При конденсации выделяется тепло и уменьшается число молей газа. Из-за высокой скорости потока условия равновесия не выполняются. Для определения различных видов потерь в дополнение к обусловленным запаздыванием по температуре и скорости требуется знать скорость образования зародышей, конденсации (разд. 3.2) и химических реакций (разд. 3.3). Однако для веществ, образующихся при работе ракетного двигателя, и условий его работы указанные-скорости в общем случае неизвестны. В этом состоит основная трудность сравнения расчетных и действительных характеристик ракетного двигателя. [c.335]

Во-вторых, на фотоны в отличие от других частиц не распространяется условие сохранения числа частиц фотоны могут рождаться и уничтожаться в различных состояниях без нарушения равновесия газа. Следствием этого обстоятельства является равенство нулю химического потенциала фотонного коллектива [c.83]

В жидкости или газе достаточно задать величину давления для какой-либо одной площадки в данной точке, чтобы определить давление для любой площадки в этой точке. Действительно, рассмотрим, как мы это делали для твердого тела, условия равновесия выделенной в жидкости малой прямоугольной трехгранной призмы (рис. 275) с гранями, площади которых соответственно равны Si, Sj, Sg и S . Сечение призмы выберем столь малым, чтобы давлением жидкости (или газа) на торцовые грани 5о можно было пренебречь. (Впрочем, мы могли бы прежде всего заметить, что для того, чтобы выделенный объем находился в равновесии, необходимо, чтобы силы давления, действующие на две торцовые грани были одинаковы по абсолютной величине и противоположны по направлению.) Пусть нам задано [c.500]

При исследовании давления в различных точках покоящихся жидкости и газа мы можем применять условия равновесия твердого тела к любому конечному объему, выделенному из жидкости или газа. Но в этом случае уже нельзя пренебрегать массовыми силами, например силой тяжести, как мы это делали, рассматривая очень малый объем. [c.504]

Призму, для которой рассматриваю гея условия равновесия, мы можем продолжить вверх до верхней границы жидкости или газа (для газа имеет смысл говорить о верхней границе только тогда, когда он заключен в замкнутый сосуд). Тогда [c.506]

Рассмотрим равновесие газов в условиях земного тяготения и решим основную задачу — распределение гидростатического давления, т. е, определим функцию p==f x, у, z). [c.55]

Гомогенная часть гетерогенной системы, отделенная от других частей поверхностью раздела, на которой скачком изменяются какие-либо свойства (и соответствующие им параметры), называется фазой. Если система состоит из жидкости и пара, то жидкость представляет собой одну фазу, пар — другую. Нельзя путать и отождествлять агрегатные состояния с фазами. В то время как агрегатных состояний всего четыре — твердое, жидкое, газообразное и плазменное, фаз — неограниченное число даже у одного и того же химически чистого вещества в твердом агрегатном состоянии может быть несколько фаз (ромбическая и моноклинная сера, серое и белое олово и др.). При небольших дав-.лениях, когда газы мало отличаются от идеальных, в газообразном состоянии может быть только одна фаза, так как при таких условиях все газы обладают способностью смешиваться друг с другом в любых пропорциях, образуя однородную систему. В жидком состоянии в равновесии может находиться несколько фаз, например вода и масло, керосин и вода и др. [c.20]

Обозначим через цл, [Хд, fx , [Хд химические потенциалы этих веществ при равновесии. Условия равновесия для этой реакции между газами по (18.77) выполняются тогда, когда [c.211]

И позволяет определить значение давления в любой точке жидкости, находящейся в равновесии. Это уравнение справедливо для капельных жидкостей и для газов, причем для газов дополнительным условием равновесия является уравнение состояния (1.4). [c.18]

Использование уравнения Лапласа только для определения напряжений в стенках цилиндрических и сферических сосудов при действии избыточного давления газа не имеет смысла, так как для этих сосудов расчетные формулы легко получить и без уравнения Лапласа. Если давать это уравнение, то надо показать его применение к расчету сосудов на действие гидростатического давления, а для этого необходимо рассмотреть условия равновесия отсеченной части сосуда. [c.219]

Механика жидкостей и газов, так же как и другие области механики, разделяется на статику, кинематику и динамику. Часть гидромеханики, изучающая условия равновесия жидкостей и газов, называется гидростатикой. Кинематика жидкостей и газов изучает их движение во времени, не интересуясь причинами, вызывающими это движение. Предметом изучения гидродинамики являются движения жидкостей и газов в связи с их взаимодействием. [c.5]

В гидростатике изучается теория равновесия жидкостей и газов. Для выяснения условий равновесия необходимо рассмотреть силы, действующие на некоторый объем жидкости. [c.16]

В дальнейшем при анализе растворимости газа в жидкости мы будем пользоваться условиями равновесия, записанными через летучести. [c.172]

Начальное распределение характеристик газа, определяемое условиями равновесия, возьмём в полученном в 4 виде [c.304]

Указание. Рассмотреть условие равновесия прибора, сводящее ся в данном случае к равенству нулю суммы моментов относительно оси вращения сил давления газа и ртути на внутреннюю поверхность кольцевой трубки и веса груза. [c.21]

Поскольку в задачах газоснабжения и вентиляции встречаются значительно меньшие перепады высот, ошибка при применении уравнений гидростатики будет незначительной, что и оправдывает их применение в данном случае при рассмотрении условий равновесия воздуха (газа). [c.58]

Полученное уравнение выражает функциональную зависимость давления от рода жидкости и координат точки в пространстве и позволяет определить величину давления в любой точке жидкости, находящейся в равновесии. Это уравнение справедливо как для капельных, так и для газообразных жидкостей, причем для газов дополнительным условием равновесия является уравнение состояния газа (6). [c.22]

Решение. В случае 0 = О все частицы идеального бозе-газа, занимая низшее энергетическое состояние, находятся на уровне г = О, образуя надне сосуда конденсат No = N (для сравнений с ферми-случаем см. задачу 10). Если при в фО конденсат на уровне г = О еше сохраняется, то газ на этом уровне вырожден и его химический потенциал ii(n 0), в) = 0. Поэтому общее условие равновесия газа в поле mgz (см. том 1, 6, п. б)) приобретает вид [c.254]

Физический смысл энтальпии выясним на следующем примере. Рассмотрим расщиренную систему, включающую газ в цилиндре и поршень с грузом общим весом G (рис. 2.4). Энергия этой системы складывается из внутренней энергии газа и потенциальной энергии поршня с грузом в поле внешних сил Е = U- -+ Gy. В условиях равновесия (G = pF) эту функцию можно выразить через параметры газа E=U - -pFy=U - -pV. Получаем, что Е = Н, т. е. энтальпию можно трактовать как энергию расширенной системы. [c.18]

Поправка на термомолекулярное давление существенна как при высокотемпературной, так и при низкотемпературной газо-войтермометрии. Если два сосуда с газом, находящиеся при различных температурах, соединить между собой капилляром, диаметр которого по порядку величины меньще или равен длине свободного пробега молекул газа, то между сосудами установится термомолекулярная разность давлений. В состоянии равновесия число молекул, движущихся от горячего сосуда к холодному , должно быть равно числу молекул, движущихся в противоположном направлении. Для капилляра с зеркально отражающими стенками или диафрагмы при низких давлениях условие равновесия может быть записано в простом виде [c.95]

Значение AS процесса, как будет показано ниже, необходи- мо знать для расчета конкретных условий равновесия системы, поэтому практическая ценность третьего закона в области температур, далеких от абсолютного нуля, состоит а том, что с его помощью удается рассчитать химическое или фазовое равновесие, опираясь только на калориметрические данные. Особенно удобно применять метод абсолютных энтропий для расчетов равновесий с участием идеальных газов, поскольку для последних имеются формулы статистической термодинамики, позволяющие находить энтропии различных веществ по заданным термодинамическим параметрам и известным молекулярным постоянным частиц газа или пара (геометрия молекул, межатомные расстояния, частоты колебаний др.). Такие данные получают спектральными, электронографическими и другими нетермодинамическими методами. [c.57]

Из формул (18.9), (18.24) видно, что в гравитационных и центробежных полях давление в фазе зависит от ее плотности. Поэтому если система содержит несколько фаз с различающимися плотностями и одинаковой протяженностью в направлении действия поля, то при равном удалении от источника поля они должны находиться под разными давлениями. Таким является, цапример, равновесие кристаллических пород, находящихся в глубоколежащих слоях земной коры и сжатых собственной тяжестью с газами, которые заполняют пустоты между породами и сообщаются с внешней атмосферой. Условия равновесия [c.158]

Рассмотрим условия равновесия элемента объема в виде располо-, женного горизонтально параллелепипеда с очень малой площадью сечения. (Все сказангюе ниже относится в одинаковой мере к жидкостям и газам, 1ю мы будем говорить только о жидкости.) Силы давления, действующие на торцы параллелепипеда, должны быть равны, так как составляющие силы тяжести в горизонтальном направлении равны нулю. Поскольку торцовые грани параллелепипеда имеют одинаковую площадь и силы равны, то давления также должны быть равны. Во всех точках этдкоапи, лежащих в одной горизонтальной плоскости (на одном уровне), давление одно и то же. [c.504]

Так как в условиях равновесия dZ == О, то для химически реагирующих газов при (Р, Т) = onst. [c.209]

Вновь иапользуя для потенциалов выражение тина (10-19), считая объем жидкости малым, а пар — подчиняющимся уравнению состояния идеалыюго газа, в качестве условий равновесия находим [c.200]

Если теперь рассмотреть условие равновесия в сечении АС, то окажется, что с правой стороны на площадь сечения трубки действует iдавление В атмосферного воздуха, которое с левой стороны уравновешивается давлением столба р"ути высотой I и абсолютным давлением газа в сосуде, которое по предыдущему обозначим рабс- Из показания прибора видно, что абсолютное давление в сосуде меньше атмосферного на величину, измеряемую давлением столба I. Эту величину на ывают разрежением (иногда ва- [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...