Постоянная энтропийная

Абсолютную шкалу энтропии можно построить, установив величину энтропии произвольно выбранного стандартного состояния. Определять абсолютную энтропийную шкалу наиболее удобно, произвольно придав постоянной интегрирования (S — k In значение, равное нулю для стандартного состояния при температуре абсолютного нуля. Утверждение, что 5f, "= k In при температуре абсолютного нуля, составляет основное положение третьего закона термодинамики в его наиболее общей форме. Действительно, для многих кристаллических веществ все атомы находятся на самом низком или основном уровне при температуре абсолютного нуля. Для этого полностью упорядоченного состояния, когда In = О должно быть равно нулю. Согласно этому [c.133]

Вычисление энтропийной и химической постоянных идеального газа. Второе начало, как известно, оставляет открытым вопрос [c.96]

Идея вычисления энтропийной постоянной идеального газа с помощью третьего начала состоит в том, что рассматривается условие равновесия газа и твердого тела одного и того же вещества (равенство химических потенциалов вещества в обеих [c.96]

Исходя из условия равновесия газа и твердого тела одного и того же вещества, найти выражение для вычисления энтропийной постоянной идеального газа. [c.221]

Третье начало термодинамики может быть косвенно использовано для нахождения энтропийной постоянной идеального газа. Действительно, рассмотрим твердое тело в равновесии с газом. Их химические потенциалы при этом должны быть одинаковы Ц1=Цг. [c.354]

Определяя экспериментально Q, Ср, р п Т, можно вычислить энтропийную постоянную io ДЛЯ газа. [c.354]

Идея вычисления энтропийной постоянной идеального газа с помощью третьего начала состоит в том, что рассматривается условие равновесия газа и твердого тела одного и того же вещества (равенство химических потенциалов вещества в обеих фазах), в которое входят выражения энтропии как газа, так и твердого тела. Энтропия твердого тела определяется на основе третьего начала по формуле (4.6), а энтропия идеального газа вычисляется по формуле (3.39), и, таким образом, из условия фазового равновесия определяют энтропийную постоянную газа. Энтропийная постоянная So связана с химической постоянной t газа. Эти постоянные можно вычислить методами статистической физики. Для одноатомного газа они равны [c.80]

Ограничимся рассмотрением простейшей схемы изо-энтропийного истечения влажного пара из сосуда неизменного объема через отверстие постоянного сечения. Подобная постановка задачи позволит отразить термодинамическую сторону процесса и обнаружить влияние свойств вещества на его развитие. [c.248]

Метод дроссельного регулирования имеет в виду регулирование мощности турбины, как выше было указано, за счет изменения изо энтропийного перепада и весового расхода пара. При таком регулиро вании изменение объемного расхода рабочего пара менее значительно Начальный располагаемый перепад 1 кг пара Яо остается постоянным Понижение мощности в основном происходит за счет понижения Hq [c.164]

Этот качественно новый тип течения в ударном слое хорошо прослеживается по распределению энтропийной функции (кривые 4, на рис. 1 и 2) в плоскости симметрии течения (рис. 2). Наблюдаются две полки с постоянными значениями энтропии одна — в окрестности ребра крыла с уровнем энтропии, совпадающим с ее значением на стенке крыла (рис. 1), вторая — за ударной волной К2. Переходный участок между двумя указанными уровнями энтропии в окрестности центра эллиптической области течения соответствует размазыванию особой точки Ферри в численном решении. Картина изэнтроп (рис. 3) подтверждает наличие структуры линий тока в коническом течении с всплывшей точкой Ферри, качественно изображенной слева от линии симметрии. Заметим, что интерпретация результатов расчета, данная в [7] на основе распределения компонент полной скорости в плоскости, нормальной хорде У-образного крыла, и приведенная схема линий тока во внутренней области течения неверны. [c.655]

Покажем, что в статистической физике все термодинамические потенциалы определяются однозначно. Тот факт, что энтропия 5 определяется в статистической физике однозначно, следует уже из теоремы Нернста (39.1). Мы убедимся в том, что энтропийная постоянная однозначно связана с объемом элементарной ячейки а, и, следовательно, определив объем ячейки, мы определим однозначно все термодинамические потенциалы. [c.203]

На рис, 50 представлена зависимость коэффициента Дарси X в функции изо-энтропийного числа М при постоянном числе Рейнольдса, равном 10. Потери на трение зависят от сжимаемости рабочего тела, начиная с чисел М>0,3 (poi/ p2 >1,1) Однако после области интенсивного увеличения коэффициента трения (0,3<М< <0,7) для М>0,7, вплоть до режима запирания, величина X практически не меняется. [c.131]

Таким образом, если задано уравнение состояния и ро уравнения (4.7), (4,8) и (4.9) представляют систему для определения величин Щп, р и D, которые, следовательно, в данном случае являются постоянными. Отличие от изотермического газа состоит в том, что после задания состояния перед фронтом ударной волны скорость ударной волны определяется однозначно, как только задана энтропийная константа a (S). Пользуясь выражением [c.54]

Предположим, что реализуется адиабатический процесс деформации, в течение которого температура стержня остается практически постоянной. Тогда в соответствии с формулой (7.2) предельное соотношение энтропийного критерия запишем в следующем виде [c.221]

Таким образом на поверхности конуса возмущения энтропийной функции и полной энергии не являются постоянными и определяются непосредственно через функции с индексами О и а вне зависимости от их значений на ударной волне. [c.87]

В предыдущем параграфе было показано, что условием фазового равновесия в многокомлонентной системе является равенство парциальных потенциалов каждой компоненты во сех фазах. Но -потенциал и парциальный (потенциал представляют собой калорические функции, иопользование которых весьма неудобно. из-за наличия энтропийного члена и произвольных постоянных в выражениях для внутренней энергии и энтропии. В то же время мы уже неоднократно отмечали, что при фазовом ра1вновесии, как и при всяком термодинамическом равновесии вообще, температуры во всех частях системы должны быть одинаковыми. Следовательно, в состоянии фазового равновесия мы имеем дело с потенциалами компонент, находящихся в разных фазах, но при одинаковых температурах. В случае чистого вещества любое из этих (СОСТОЯНИЙ может быть достигнуто путем изотермического перехода из идеально-газо1вого состояния при весьма низком давлении р в данное. Таким образом, в случае чистого вещества условие равенства потенциалов первой и второй фаз может быть заменено следующим условием [c.162]

Выясним, в каких же случаях оказывается приблин ен-но справедливой теория, излолгеппая в начале этого параграфа. Если система такова, что в выражении для термодинамического потенциала Ф = Е — ТЕ - РУ энтропийное слагаемое — ТЕ существенно изменяется (при постоянных Р и Г) в процессе диффузии благодаря тому, что [c.247]

Для изолированных систем это соотношение равноценно классической формулировке, что энтропия никогда не может уменьшаться, так что в этом случае свойства энтропийной функции дают критерий, позволяющий обнаружить наличие необратимых процессов. Подобные критерии существуют и для некоторых других частных случаев. Так, например, в курсах термодинамики показывается, что в закрытых системах при постоянных температуре и объеме гельмгольцевская свободная энергия (изохорно-и.чотермический потенциал) [c.34]

Самопроизвольные процессы, происходящие при условии р, 7 = onst (в металлургии обычно имеют дело с процессами, протекающими при постоянном давлении), возможны лишь в направлении уменьшения G, когда AG<0. Пределом их протекания, т. е. условием равновесия, служит достижение минимального значения G или AG = 0. Знак и величина AG определяются соотношением между тепловым эффектом АН и так называемым энтропийным фактором TAS. Относительное значение первого возрастает с понижением температуры, второго — с ее повышением. [c.100]

Таким образом сила / зависит от изменения внутренней энергии и энтропии, вызванной изменением расстояния между концами молекулярной цепи. Однако Трелоар [249], анализируя результаты опытов Джи по растяжению резины из натурального каучука, пришел к выводу, что изменение внутренней энергии имеет второстепенное значение и равно нулю при изотермическом растяжении эластомеров (в частности резины) до деформации 100 % при постоянном объеме. Следовательно, энтропийная природа упругого поведения деформируемых эластомеров принципиально отличает их от металлических материалов, упругое поведение которых имеет энергетическую природу, обусловленную изменением внутренней энергии при деформировании. В то же время, в области больших деформаций при растяжении наблюдают специфические различия эластомеров в изменении внутренней энергии между ними [249]. Возможно, эти различия возникают в результате действия сил между частично вытянутыми молекулами, приводящие к местным изменениям структуры эластомера. [c.71]

При vnpoBefleHHH расчетов на длительную прочность необходимо иметь в виду, что инженер может встретиться с комбинированными случаями нагружения, когда наряду с постоянно действующими или медленно меняющимися нагрузками значительной величины действуют еще циклические нагрузки с относительно небольшими амплитудами. Эти случаи комбинированного нагружения охватываются операторными критериями длительной прочности (гл. V) или энтропийным критерием (гл. VII). Примеры расчета на комбинированное нагружение рассмотрены ниже. [c.13]

Рассмотрение энтропийной диаграммы (рис. 82) позволяет установить характер подвода тепла к рабочему телу и, что особенно важно, оценить моменты начала и окончания процесса горения топлива. Как видно из рисунка, процесс горения разделяется на две части, из которых первая часть (линия с г диаграммы) соответствует движению поршня к в. м. т., а вторая — движению поршня к н. м. т. Судя по диаграмме, в СПГГ около половины всего поданного топлива сгорает у в. м. т., однако, несмотря на это, горение продолжается и на большей части полезного хода поршня, так как энтропия увеличивается почти до конца этого хода. Замыкаюший участок диаграммы Ьа характеризует собой изменение энтропии в процессе отвода тепла после открытия выхлопных окон. Заметим, что, если процесс отвода тепла заменяется условным процессом отвода при постоянном объеме, построение этого участка диаграммы практического интереса не представляет. [c.186]

График этой зависимости приведен на рис. 6. Из него следует, что завихренность сосредоточена вблизи новерхностп. Так как энтропия остается постоянной вдоль линий тока, то нри удалении вниз но течению завихренность концентрируется во все более тонком слое у поверхностп, образуя энтропийный пограничный слой. [c.287]

В данной работе приведены тарировки проволочных и пленочных термоанемометрических датчиков, работающих в режиме постоянной температуры, в трансзвуковом (0.05 < М < 1) и сверхзвуковом (1 < М < 4) потоке воздуха. Описана методика распЕифровки показаний этих датчиков, исследована структура турбулентности в соплах при М = 2 и 2.5. Определены коэффициенты усиления энтропийных, вихревых и акустических пульсаций при взаимодействии турбулентности со скачками уплотнения. [c.418]

Смотреть страницы где упоминается термин Постоянная энтропийная : [c.264] [c.24] [c.202] [c.96] [c.97] [c.200] [c.80] [c.137] [c.11] [c.108] [c.112] [c.86] [c.74] [c.93] [c.94] [c.274] [c.326] [c.312] [c.585] [c.142] [c.264] [c.74] [c.86] [c.202] [c.97] [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...