Работа сил давления внутренних

Работа сил давления внутренних 124 Равновесие газа адиабатическое 108 -----. бароклинное 107 [c.901]

Уравнение энергии записано в форме, аналогичной первому закону термодинамики. Левая часть уравнения соответствует изменению со временем кинетической и внутренней энергии движущегося объема. Первый член правой части учитывает работу массовых сил, второй — работу сил давления, третий — работу сил трения, четвертый — поступление энергии в объем за счет теплопроводности, пятый— за счет диффузии. Поскольку, как уже упоминалось, масса М объема V, движущегося со средней массовой скоростью, сохраняется, возможно обычное преобразование [c.180]

Равенство (2.33) показывает, что вся работа по сжатию или расширению объема частицы соответствует изменению внутренней энергии этой частицы. При этом работу производят все силы давления как на торцах а, так и на боковых стенках частицы. Суммарная работа сил давления при перемещении частицы на длину 35 вдоль линии тока определяется по формуле (2.29). [c.89]

Далее рассмотрим законы термодинамики. Первое начало термодинамики для медленно идущего (квазистационарного) процесса формулируется следующим образом подведенное к газу тепло идет на изменение его внутренней энергии и на работу сил давления газа [c.23]

В левой части этого уравнения стоит полное изменение энергии, заключенной в объеме V, за единицу времени. Эта энергия состоит из двух частей — кинетическая энергия ри И и внутренняя энергия рС. Первое слагаемое в правой части представляет собой работу внешних объемных сил, а второе — работу поверхностных сил, включающую работу сил давления (равновесного Р и неравновесного П = зр П д) и работу сил вязкого трения последнее слагаемое по своей математической структуре есть поток вектора 1к через граничную поверхность. Оно обуславливает изменение энергии в объеме V даже в отсутствие внешних сил и сил вязкого трения. Таким образом, можно интерпретировать это слагаемое как поток тепла, втекающий или вытекающий через границу объема V за единицу времени вследствие теплопроводности, а сам вектор 1к — как вектор плотности потока тепла. [c.528]

Последнее уравнение показывает, что причинами изменения внутренней энергии в объеме V являются помимо конвекционного потока энергии через границу (второе слагаемое левой части) наличие потока тепла (первое слагаемое в правой части), работа сил давления (второе слагаемое в правой части) и работа вязких сил (третье слагаемое). Вязкость всегда приводит к уменьшению механической и увеличению внутренней энергии, поэтому величина П, (6и, /6х ) должна быть положительной или равной нулю в равновесном состоянии. Используя формулы (94.27), (94.28), находим [c.531]

Определим мощность N1 1 внутренних сил, отнесенную к единице объема. В случае идеального газа эта мощность соответствует работе сил давления, затрачиваемой на сжатие газа. Замечая, что в рассматриваемом случае [c.99]

Полученное уравнение является дифференциальным уравнением Фурье — Кирхгофа. Левая часть уравнения (1-9-4) отражает полное изменение энтальпии текучей среды в данной точке. В правой части первый член характеризует диффу-. зионный перенос тепла (теплопроводностью и диффузионной теплопроводностью). Второй член является источником тепла, обусловленным источником массы Оу1 за счет фазовых или химических превращений. Третий член (йр (1х) отображает работу сил давления последующий член (а у) является источником тепла за счет диссипации энергии движения, т. е. за счет работы сил внутреннего трения. Предпоследний член отображает перенос тепла за счет диффузионного переноса [c.31]

Изменение знергии в объеме определяется только вытеканием внутренней энергии через левую поверхность х. Кинетическая энергия не вытекает, так как скорость газа и и кинетическая энергия на границе X равны нулю. Работа сил давления на поверхности х р и dt также равна нулю. Следовательно, [c.649]

Соотношение (1.3Г) означает, что на фронте разрыва непрерывна сумма, состоящая из потока внутренней и кинетической энергии, работы сил давления и потока тепла, обусловленного теплопроводностью. Отдельные слагаемые в (1.31 ) могут иметь различные значения по обе стороны от разрыва. [c.20]

Таким образом, получено уравнение энергии в консервативной форме. Заметим, что здесь консервативной величиной является удельная внутренняя энергия торможения Es = р е /2), а переносимой величиной — удельная энтальпия торможения Es + Р. Член VP характеризует работу сил давления. [c.321]

Для поддержания течения вязкой жидкости давления в различных сечениях трубки тока должны быть неодинаковыми — работа сил давления должна компенсировать или превышать работу сил внутреннего трения. [c.100]

В совершенном газе рост температуры наблюдается на временах порядка х и обусловлен поступлением тепла через границы области - величины А о (кривая 5) и Е (кривая 6) совпадают на всем временном интервале вклад работы сил давления Ер равен нулю (кривая 7). Вычисления показали, что в обеих моделях сплошной среды полная внутренняя энергия меняется в результате притока тепла через границы -кривые АЕ и Е совпадают в обоих случаях. [c.149]

Сжимаемость несущей фазы учтем в выражении для работы внутренних сил давления, принимая ее равной, аналогично (1.3.23), [c.197]

Движущие силы обеспечивают движение механизма, их работа за промежуток времени, равный времени рабочего цикла двигателя положительна. Направления этих сил должны совпадать или составлять острые углы с направлениями скоростей точек их приложения. Вместе с тем на отдельных этапах рабочего цикла это условие может быть нарушено и движущие силы могут совершать отрицательную работу. Например, в двигателе внутреннего сгорания движущей силой является сила давления газов, действующая на поршень. При сжатии рабочей смеси работа этой силы становится отрицательной. [c.56]

Первый член есть энергия (кинетическая и внутренняя), непосредственно переносимая (в единицу времени) проходящей через поверхность массой жидкости. Второй же член представляет собой работу, производимую силами давления над л<идкостью, заключенной внутри поверхности. [c.27]

Если термодинамическая система находится в свободно расширяющейся адиабатной оболочке, то вследствие увеличения объема система воздействует на окружающую среду, преодолевая внешнее давление, или, наоборот, уменьшает свой объем под влиянием внешнего давления. При расширении системы ею производится работа вследствие убыли внутренней энергии системы, а при сжатии работа внешних сил идет на увеличение внутренней энергии системы. В термодинамике принято работу, производимую системой, считать положительной, а работу, расходуемую окружающей средой на сжатие системы, — отрицательной. [c.41]

Существенным отличием процесса перехода газа через скачок уплотнения, сопровождаемого скачкообразным увеличением давления, плотности и температуры, от течения с плавным, постепенным возрастанием указанных параметров является значительная величина работы сил внутреннего трения в газе. В скачке уплотнения на расстоянии, не превышающем нескольких длин свободного пробега молекул, вследствие больших градиентов скорости силы внутреннего трения настолько велики, что необратимо переводят в теплоту значительную часть механических видов энергии газа. Это вызывает заметное возрастание энтропии. В случае течения газа с постепенным возрастанием параметров работа сил внутреннего трения оказывается пренебрежимо малой и процесс считается изэнтропическим. [c.108]

Работа внутренних сил. Работа внутренних сил каждой фазы обычно разделяется на обратимую работу внутренних сил давления на сжатие или расширение материала фазы и на работу внутренних сдвиговых сил, в случае вязкой жидкости, приводящую к диссипации кинетической энергии. Определим эти работы через уже введенные средние макроскопические параметры для фазы из недеформируемого вещества или фазы, в которой сдви- [c.31]

Согласно первому началу термодинамики подведенные к газу тепловая энергля и работа сил давления расходуются на совершение технической работы, работы сил трения, а также на повышение запасов потенциальной, внутренней и кинетическо энергии [c.15]

Если за время dt частицы, расположенные в этом сечении, переместились на расстояние udt, то работа силы давления pdS на этом пути будет равна pdSudt. Отнеся эту работу к массе жидкости в объеме dSudt, найдем, что величина /з/р представляет собой работу сил давления, отнесенную к единице массы. Последний член уравнения (5.19 ) представляет собой работу удельной (т. е. отнесенной к единице массы) силы вязкости vV a на элементарном пути ds. Заметим, что этим членом учитывается работа как внутренних, так и внешних вязкостных напряжений. [c.88]

Левая часть этого уравнения даёт изменение внутренней энергии за счёт изменения температуры и работы сил давления. Правая часть даёт изменение энергии за счёт притока теплз от теплопроводности и от работы внутренних сил трениа. [c.69]

Согласно первому началу термодинамики, в обш,ем случае подведенные к газу тепловая энергия и работа сил давления (проталкивания) расходуются на совершение технической работы W, работы против сил сопротивления W onp, а также на повышение запасов потенциальной, внутренней и кинетической энергий. Если уравнение баланса энергий записать для единицы веса газа, то для сечений 1—3 получим [c.199]

Во втором слагаемом р div V узнаем мощность, затраченную силами давления на расширение газа (вспомнить 24). Остальные два слагаемых представляют отнесенную к единице объема мощность, дисси-пированную за счет работы сил вязкости (внутреннего трения) [c.518]

Уравнение (5.5) можно рассматривать как уравнение притока внут-реяней энергии за единицу времени в фиксированной частице вязкой жидкости. Источниками изменения внутренней энергии частицы вязкой жидкости, таким образом, будут 1) теплота, поступающая благодаря процессу теплопроводности, 2) работа сил давлений, связанная с изменением плотности частиц, и 3) некоторая часть работы вязких напряжений. [c.90]

Таким образом, в схеме (2.22) внутренняя энергия газа изменяется но только за счет работы сил давления, как это предписывается физическим содержанием процесса. Дополнительный вклад ппонь вносят фиктивные источники б , причина появления которых имеет ра шостную природу и состоит в песогласоваппости отдельных уравнений разностной схемы. Величина дисбаланса нмсот порядок 0[т), практически не зависит от шага сетки по массе к н, таким образом, может быть уменьшена в данной схеме лишь за счет измельчения временного шага сетки. В схеме [c.116]

Как и в однородной жидкости, члены вида Фi ГЬ х (Эии / Эд ) имеют смысл удельной (на единицу времени и единицу объема жидкости) диссипации кинетической энергии под действием м< екулярной вязкости в каждой жидкости с осредненной концентрацией Выражение в скобках в левой части зфавнения (1.90) представляет собой поток энергии, обусловленный непосредственным переносом энергии при перемещении частиц жидкостей, работой сил давления и молекулярных сил внутреннего трения, процессом переноса энергии благодаря действию турбулентной вязкости (члены рфши и а ) [c.43]

При сжатии тела работа силы давления идёт на увеличение энергии тела внутренней — при пзоэнтропий-ном процессе и свободной — при изотермическом. Статич. сжатие, при к-ром тел1п-ра быстро выравнивается, относят обычно к изотермич. процессам. Если в результате сжатия темп-ра тела повышается, то в нём развивается большее Д. в., чем прп изотермпч, сжатии (при одинаковых нач. условиях и относительном изменении объёма). [c.140]

Сила давления газа на поршень двигателя есть по отношению к автомашине сила внутренняя и сама по себе не может переместить центр масс автомашины. Поэтому как бы интенсивно ни работал двигатель, центр масс автомашины останется на месте. Чтобы автомашина могла передвигаться, необходимо сцепление колес с полотном дороги, т. е. необходимы горизонтальные внешние силы — реакции внешних связей. В самом деле, движение автомашины происходит потому, что двигатель передает ведущим колесам автомашины вращающий момент УИвр (рис. 337). При этом точка касания А ведущего колеса с полотном дороги стремится скользить влево. Тогда со стороны полотна дороги на ведущее колесо будет действовать сила трения 7 , направленная вправо, т. е. в сторону движения автомашины. Эта внешняя сила и является той необходимой горизонтальной внешней силой. [c.582]

Основополагающим трудом по гидравлике считают сочинение Архимеда О плавающих телах , написанное за 250 лет до нашей эры и содержащее его известный закон о равновесии тела, погруженного в жидкость. В конце XV в. Леонардо да Винчи написал труд О движении воды в речных сооружениях , где сформулировал понятие сопротивления движению твердых тел в жидкостях, рассмотрел структуру потока и равновесие жидкостей в сообщающихся сосудах. В 1586 г. С. Стевин опубликовал книгу Начало гидростатики , где впервые дал определение силы давления жидкости на дно и стенки сосудов. В 1612 г. Галилей создал трактат Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и тех, которые в ней движутся , в котором описал условия плавания тел, В 1641 г. его ученик Э. Торричелли вывел закономерности истечения жидкости из отверстий. В 1661 г. Б. Паскаль сформулировал закон изменения давления в жидкостях, а в 1687 г. И. Ньютоном были установлены основные закономерности внутреннего трения в жидкости. Эти ранние работы были посвящены отдельным вопросам гидравлики и только в XVIII в. трудами членов Российской Академии наук М. В. Ломоносова, Д. Бернулли, Л. Эйлера гидравлика сформировалась, как самостоятельная наука. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...