Работа элементарная внутренних сил давления

Работа элементарная внутренних сил давления удельная 99 [c.734]

Если обе части этого равенства разделить на р и умножить на (И, то получится известное из термодинамики выражение р йи удельной элементарной работы внутренних сил давления в идеальном газе. [c.99]

Однако сила трения Fg при отсутствии проскальзывания колес работу не производит (так как эта сила приложена в мгновенном центре скоростей Р ведущего колеса, элементарное перемещение dr,.. которого равно нулю). Полезную работу при перемещении автомобиля производят внутренние силы давления газов, образовавшиеся при сгорании горючей смеси. [c.240]

Рассмотрим движение вдоль линии тока элементарной частицы невязкого газа. В этом случае силы давления будут производить работу, связанную как с перемещением частицы вдоль линии тока, так и со сжатием или расширением объема частицы ДИ . Допускается, что к рассматриваемой массе тепло не подводится и не отводится от нее. Следовательно, вся работа сжатия или растяжения объема частицы соответственно переходит во внутреннюю энергию газа. При элементарном перемещении частицы изменение ее объема равно с1(Ди ), а ее температура изменилась на дТ. В рассматриваемой [c.88]

При существующих разновидностях тепловых труб основной принцип их действия во всех случаях одинаков и заключается в переносе тепла находящимся в замкнутом пространстве веществом с фазовым переходом. Рассмотрим тепловые трубы, работающие только по этому принципу, так как в данном кратком разделе невозможно охватить всю обширную литературу по этому быстро развивающемуся направлению. Число публикаций по тепловым трубам с каждым годом возрастает, и очень трудно следить за всеми новыми предложениями. Но тем, кто действительно интересуется двигателями Стирлинга, не следует упускать из виду успехов в развитии тепловых труб. (О быстром развитии тепловых труб свидетельствует тот факт, что число публикаций и патентов по ним, появившихся после 1964 г., превышает число соответствующих работ по двигателям Стирлинга, опубликованных после 1816 г.) Элементарная типичная конструкция тепловой трубы показана на рис. 5.9. Она состоит из замкнутой металлической трубы, внутренняя поверхность которой покрыта слоем пористого материала типа мелкоячеистой проволочной сетки, который при работе трубы обладает капиллярным действием. Такой пористый материал обычно называют фитилем. Находящаяся в трубе жидкость впитывается в фитиль, а незанятый внутренний объем заполняется парами этой жидкости. Один конец называют испарителем, а второй — конденсатором. Тепло подводится к испарителю, где происходит испарение жидкости. Пар в трубе под действием разности давлений переносится к конденсатору, где он конденсируется, выделяя тепло, полученное при парообразовании. Пар превращается в жидкость, которая под действием капиллярных сил возвращается по фитилю обратно в испаритель. В некоторых [c.399]

При движении автомобиля, оснащенного двигателем внутреннего сгорания, движущей силой является сила трения Р, между ведущими колесами и полотном шоссе (см. рис. 7.1). Без этой силы дви жение автомобиля осуществить нельзя (см. пример 1 8.3). Однако сила трения при отсутствии проскальзывания колес работу не производит (так как эга сила прилон<ена в мгновенном центре скоростей Р ведущего колеса, элементарное перемещение ёгр которого равно нулю). Полезную работу при перемещении автомобиля производят внутренние силы давления газов, образовавшиеся прн сгорании горючей смеси. [c.445]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Если за время dt частицы, расположенные в этом сечении, переместились на расстояние udt, то работа силы давления pdS на этом пути будет равна pdSudt. Отнеся эту работу к массе жидкости в объеме dSudt, найдем, что величина /з/р представляет собой работу сил давления, отнесенную к единице массы. Последний член уравнения (5.19 ) представляет собой работу удельной (т. е. отнесенной к единице массы) силы вязкости vV a на элементарном пути ds. Заметим, что этим членом учитывается работа как внутренних, так и внешних вязкостных напряжений. [c.88]

Будем рассматривать установившееся движение жидкой среды, для которого справедливо уравнение Бернулли. По теореме живых сил (уравнение Бернулли) сумма элементарных работ сил внешних и внутренних равна при-рагцению живой силы струйки при передвижении ее из положения aaibib в бесконечно близкое положение а а Ь Ь (рис. 1). Работа сил внешних ALg составится из работы гидродинамических давлений и работы сил трения на поверхности струи. Работа внутренних сил ALj, сведется только к работе расширения, если пренебречь усилием на дисгрегацию частиц газа, так что [c.319]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

При подводе к термодинамической системе количества теплоты dQ не только изменяется внутренняя энергия рабочего тела, но и совершается работа вследствие расширения объема V системы на величину dv при преодолении сил внешнего сопротивления (см. рис. 1.5). Для определения этой работы необходимо знать площадь А поверхности, ограничивающей термодинамическую систему массой т, на которую действует внещнее давление рвн- При бесконечно малом расщирении газа с увеличением температуры на dTкаждая точка ограничивающей площади переместится на бесконечно малое расстояние dh. Элементарная работа dL = pвиAdh — работа изменения объема или механическая. Так как элементарное изменение объема [c.15]

Вскоре после опубликования работы Навье в 1829 г. было сделано устное сообщение в Парижской Академии наук об исследованиях Пуассона общих уравнений равновесия и движения упругих тел и жидкости. Эти исследования Пуассона были опубликованы в 1831 г. ). В первом параграфе своего большого мемуара Пуассон различает два вида сил 1) силы притяжения, не зависящие от природы тел, пропорциональные произведению их масс и обратно пропорциональные квадрату расстояния между ними, и 2) силы притяжения или отталкивания, зависящие в первую очередь от природы частиц и количества содержащейся в них теплоты интенсивность этих сил весьма сильно убывает с увеличением расстояния между частицами. Весь мемуар Пуассона по существу посвящён вычислению механического эффекта именно. вторых сил и выводу уравнений равновесия упругих тел ( 3), уравнений равновесия жидкости с учётом капиллярного натяжения ( 5) и уравнений движения жидкости j учётом внутреннего трения жидкости ( 7). При выводе соотношений, связывающих проекции соответственных сил, представляющих по современной тер-минологии нормальные и касательные напряжения на трёх взаимно лерпендикулярных элементарных площадках, с производными по координатам от проекций вектора скорости, используются соответственные соотношения для напряжений в упругом теле с помощью следующих рассуждений. Общий промежуток времени t делится на п равных малых промежутков времени t. В первый интервал времени t после воздействия внешних сил жидкость смещается как упругое тело, поэтому распределение напряжений будет связано с распределением смещений так же, как и в упругом теле. Если внешние силы, вызы вавшие смещение, перестают действовать, то частицы жидкости быст ро приходят в такое расположение, при котором давление по всем направлениям становится одинаковым, т, е. касательные напря жения исчезают. За это время перераспределения расположения частиц происходит, таким образом, переход состояния напряжений, отвечающего упругому деформированию, в состояние напряжений давлений, отвечающее состоянию равновесия жидкости. Если же причина сме щения продолжает своё действие и в течение второго интервала времени, то, предполагается, что различные малые смещения будут происходить независимо от предшествующих и что новые смещения [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...