Фотометрическая поверхность

Силу света или яркость отраженного от тела света можно характеризовать с помощью фотометрической поверхности, образуемой концами радиусов векторов, определяющих указанные величины. [c.64]

При графическом изображении отраженного от тела или прошедшего через тело света концы радиус-векторов, изображающих силу света или яркость, образуют поверхность, которая называется фотометрической поверхностью. [c.258]

В результате сечения фотометрической поверхности плоскостью получается кривая, которая называется фотометрической кри- [c.258]

Так же, как и при отражении, распределение интенсивностей прошедшего через среду света можно выразить графически с помощью фотометрических поверхностей или фотометрических кривых. [c.260]

Фотолитография 676, XIX. Фотометрическая поверхность 295, [c.470]

Как следует из формулы (1.18), освещенность поверхности обратно пропорциональна квадрату расстояния от точечного источника, прямо пропорциональна силе света и косинусу угла падения ф. Освещенность является фотометрической величиной, относящейся только к освещаемой поверхности. [c.14]

Единицы измерения введенных фотометрических величин зависят, естественно, от выбора системы единиц. В системе СИ поток измеряется в ваттах, освещенность и светимость — в Вт/м , сила света — в Вт/ср, яркость и интенсивность — в Вт/(м -ср). Отметим, однако, что в оптических экспериментах сравнительно редко возникает необходимость подсчета потока, проходящего через поверхности с линейными размерами порядка метра. Как правило, речь идет о поверхностях с размерами порядка сантиметра (линзы, зеркала и другие элементы приборов) либо миллиметра (изображение). Поэтому отнесение мощности к неудобно, и в научной литературе часто используются единицы Вт/см = 10 Вт/м и Вт/мм = = 10 Вт/м [c.50]

ГИИ, падающей на тело А от излучения тела В, определяемое из опыта на основании фотометрических измерений локальной освещенности ио поверхности тела Л исп,в — поверхностная светимость тела В, равномерная и диффузная по Всей поверхности Fb, также определяемая на основании опыта. [c.327]

Качество обезжиривания поверхности деталей контролируют с помощью радиоактивных изотопов, фотометрическим способом, а также способом, основанным на изменении интенсивности флуоресценции при облучении ультрафиолетовыми лучами обезжиренных и необезжиренных поверхностей. [c.207]

В качестве фотометрического параметра, определяющего блеск, принимают, как правило, коэффициент яркости для определенных условий освещения и наблюдения. Оказалось, что из-за большого разнообразия в характере отражения света различными материалами не удается найти единый фотометрический параметр, хорошо коррелирующий со зрительной оценкой блеска различных объектов. Поэтому для объектов измерения с различными характеристиками отражения света были предложены различные методы и приборы, с помощью которых судят о блеске поверхности этих образцов. [c.183]

Сила света С. изобрал ается исходящими из светового центра радиусами-векторами направление их указывает направление, в.к-ром сила света изменяется, а длина равна силе света Б свечах при соблюдении заранее избранного масштаба. Геометрич. место концов таких радиусов-векторов, проведенных по всем направ- 1ениям пространства из светового центра, называется фотометрической поверхностью, а ограниченный ею объем—фотометрическим телом С. В частном случае фотометрич. поверхность С. может быть поверхностью вращения, ось к-рой совпадает с осью С. в этом случае С. называется симметричным если фотометрич. поверхность не является поверхностью вращения, то С. называется несимметричным. Светотехнич. классификация предусматривает деление С. на симметричные (табл. 1)инесимметричные. Дальнейшие их подразделения находятся в связи с формой фотометрич. поверхности. Для определения формы ее служит схема, изображенная на фиг. 10, где 1—С., 2—зеркальный аппарат, 3—фотометр. Поворачивая систему зеркал вокруг горизонтальной оси, а С. вокруг вертикальной, определяют силу света С. в любом направлении и строят его фотометрич. поверхность. Если фотометрич. поверхность пересечь вертикаль- [c.152]

Распределение светового потока. Распределение светового потока точечного источника света характеризуется фотометрическим телом (фиг. 15), т. е. объемом, ограниченным поверхностью, представляющей собой геометрич. место концов векторов сил света источника во всех направлениях в пространстве. Поверхность, ограничивающая фотометрич. тело, называется фотометрической поверхностью. Для источников, у к-рых расположение светящегося, тела симметрично относительно нек-рой оси, распределение светового потока такя е-будет симметрично относительно этой оси н фотометрич. тело будет телом вращения. В этом случае распределение светового потока может характеризоваться продольной кривой [c.92]

Наиболее совершенной в настоящее время является фотометрическая методика, различные варианты которой описаны в [139, 151 —154]. Сущность этой методики — в кино- или фотосъемке через прозрачное окно частиц слоя одновременно с укрепленной на внешней поверхности визира и погруженной в дисперсную среду моделью абсолютно черного тела. По отношению оптических плотностей изображений слоя либо отдельных ча стиц и модели а. ч. т. можно определить при известной температуре системы степень черноты слоя и образующих его частиц (чего не допускают все другие методы). С помощью киносъемки можно измерять динамические характеристики. Например, при известных свойствах частиц определять температуру отдельных частиц и скорость их остывания [154]. Исследования, выполненные с использованием этой методики, позволили одновременно проследить изменения структуры псевдоожи-жепного слоя вблизи.поверхности и лучистого потока при поочередной смене пакетов частиц и пузырей газа [139, 152]. [c.138]

В экспериментальных работах, как правило, не определялась степень черноты использованных частиц. Так как поверхностные свойства, к которым относится и степень черноты, легко изменяются, в частности вследствие загрязнений, результаты измерений для одного и того же материала у разных исследователей оказались различными. В связи с этим интересны экспериментальные исследования, методика которых позволяет измерять степень черноты как ожижаемых частиц, так и поверхности слоя [139, 152]. Сравнение полученных по этой методике значений есл, соответствующих измеренным одновременно величинам вр, с расчетной кривой Бел (ер) приведено на рис. 4.12. Все экспериментальные точки расположены ниже кривой есл(ер), что свидетельствует об определенной систематической ошибке. Чтобы выяснить ее причину, разберем, как измерялась величина ер. Сущность фотометрической методики определения степени черноты состоит в следующем. В высокотемпературный псведоожиженный слой погружается визирная трубка. Снаружи ее прозрачного окошка закреплена миниатюрная модель а. ч. тела. Через некоторое время после погружения в дисперсную среду модель нагревается до температуры окружающего слоя. Затем через визирное окно фотографируются модель а. ч. тела и прилегающая к ней часть дисперсной системы. Измерив оптическую плотность изображений среды и модели а. ч. тела, по отношению их яркостей можно вычислить степень черноты окружения модели а. ч. тела. [c.174]

Для характеристики теплового излучения мы воспользуемся величиной потока энергии Ф, т. е. количества энергии, излучаемого в единицу времени (мощность излучения). Поток, испускаемый единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям, будем называть испускательной способностью и обозначим через Е. Определенная таким образом испускатель-ная способность соответствует светимости (см. Введение, фотометрические понятия) и иногда называется энергетической светимостью. Наряду с ней можно рассматривать и энергетическую яркость В, определяемую аналогично яркости при фотометрических измерениях. Для черного тела яркость не зависит от направления, так что Е = кВ (см. 7). [c.687]

Модификацией этого метода является автоколлимационный растровый способ измерения глубины неровностей. Схема растрового устройства показана на рис. 18. Растры 2 и 3 проектируются полупрозрачным, зеркалом 4, тубусной линзой 5 и объектом 6 па контролируемую поверхность 7. Растры расположены симметрично относительно фокальной плоскости F F. Шаг растров выбирают с учетом разрешающей способности микрообъектива 6. При точной фокусировке автоколимациониые изображения растров симметрично располагаются относительно рястра-ама-лизатора 8, причем их штрихи смещены на 1/2 шага относительно растра — анализатора 8. Поэтому в момент точной фокусировки в плоскости растра 8 устанавливается фотометрическое равновесие. При дефокусировке оно нарушается и регистрируется визуально или фотоприемником 9—12, как показано на рисунке. [c.75]

Для определения различных цветовых оттенков и блеска был сконструирован прибор Миниреф (Miniref). Его применяют для лакокрасочных покрытий, пластмасс и анодированного алюминия. Работа прибора основана на принципе фотометрического метода, заключающегося в измерении светового потока, отраженного от контролируемой поверхности при ее освещении лампами постоянного тока, с точно установленными геометрическими и спектральными условиями. Зная значения световых потоков отраженных пучков света, можно выбрать масштаб объективного определения цвета и оценки блеска. С помощью этого прибора в процессе производства можно проводить технологические изменения для достижения требуемого оптического качества поверхности. [c.90]

Исследование теплообмена при первой стадии реакции Г. Беером [3.22] выполнено в условиях естественной конвекции и вынужденном обтекании нагреваемого цилиндра (0вн=10 мм, длина 120 мм) при атмосферном и пониженном (до 0,5 бар) давлениях, числах Re=(5— 10) -Ю и Gr 10 Фотометрическим методом было определено поле температур в пограничном слое и показано, что распределение температур у каждой поверхности для химически реагирующего и инертного газов практически одинаково. Отмечено также более сильное влияние неравновесности состава при вынужденной конвекции на теплообмен по сравнению с условиями естественной конвекции. (Неравновесность при 7 с 400°К достигалась снижением давления.) [c.59]

К первой четверти XX в. количество и разнообразие точных приборов значительно возросло. Большинство из них относится к различным группам современного приборостроения [29,0.29—37]. Одну из ведущих групп в приборостроении занимают оптико-механические приборы, в которую входят 1. Микроскопы. 2. Астрономические приборы. 3. Геодезические приборы. 4. Астрофизические приборы. 5. Спектрометрические приборы. 6. Спектрографические приборы. 7. Фотометрические приборы. 8. Калориметрические приборы. 9. Поляризационные приборы. 10. Интерференционные приборы. 11. Аэрофотометрические приборы. 12. Фотограмметрические приборы. 13. Фотооптическая регистрирующая аппаратура. 14. Киноаппаратура. 15. Специальные приборы для фотокинопромышленности. 16. Офтальмологические приборы. 17. Электрооптические приборы. 18. Рефрактометрические приборы. 19. Оптико-измерительные приборы. 20. Специальные приборы для оптического производства. 21. Приборы для определения качества поверхностей. [c.361]

Из перечисленных условий наиболее просто выполнить геометрическое подобие и равенство критериев Бугера и значительно сложнее добиться точного равенства оптических параметров среды и поверхности для модели и образца. Что касается четвертого условия, то в явном виде можно задать лишь распределение иоверх-ностной плотности собственного излучения на граничной поверхности, аналогом которой на световой модели будет светимость соответствующей стенки. Задание других видов плотностей излучения сопряжено с отмеченными выше затруднениями. Аналогом поверхностной плотности падающего излучения в исследуемой системе является локальная освещенность соответствующего места поверхности световой модели, которая измеряется с иомощью тех или иных фотометрических средств. [c.300]

Исторически первой проблемой, связанной с Ф. к, и., была проблема яркости ночною неба в видимом диапазоне. В связи с ней был сформулирован простейший кос-мологич, теет, вошедший в историю науки под назв. парадокс Ольберса , и ги фотометрический парадокс, в бесконечной однородной стационарной Вселенной на любом луче зрения мы должны видеть поверхность звезды, т, е. всё небо должно иметь яркость, сравнимую с яркостью диска Солнца. Очевидно, что такая модель Вселенной находится в противоречии с нашим повседневным опытом—яркость ночного неба в видимом диапазоне весьма низка. Парадокс Ольберса разрешён в совр. эволюционных моделях Вселенной, Галактики родились ок. 10 млрд. лет назад, плотность числа звёзд во Вселенной столь мала, что на космологич. горизонте ( -f 10 см) доля неба, покрываемая звёздами, ничтожно мала. Кроме того, излучение звёзд на больших расстояниях из-за красного смещения сдвигается в ИК-диапазон и не даёт вклада в наблюдаемую яркость неба в видимом диапазоне. [c.335]

ЭКСПОЗИЦИЯ (количество освещения, световая экспозиция) — поверхностная плотность световой энергии отношение световой энергии dQ, падающей на элемент поверхности dA, к площади этого элемента. Эквивалентное определение—произведение освещённости Е на длительность освещения H=dQjdA = Edt. Э. выражают в лк - с. Понятие Э. удобно применять, если результат воздействия излучения накапливается во времени (напр., в фотографии). В системе энергетических фотометрических величин аналогичная величина наз. энергетической экспозицией. [c.505]

Принятие в стандартах профиля поверхности как исходной базы для количественной оценки шероховатости оказало большое влияние на дальнейший ход развития средств контроля поверхностей. Если до появления стандартов существовало значительное количество равноправных методов оценки отделки поверхности — фотометрические, пневматические, электроемкостные с большим разнообразием условных единиц измерений, то после утверждения стандартов многие из этих методов, как непосредственно не выявляющие профиль, отпали или получили вспомогательное значение [c.7]

В схеме прибора предусмотрен ряд устройств для юстировки. Так, правильная установка образца, обеспечивающая выход и попадание зеркально отраженного пучка на приемник 10, достигается с помощью системы зеркал 11 и приемника 1, а установка приемника 8 в точку, где собираются отраженные от зеркала 7 лучи, осуществляется визуально с помощью оптического устройства 4, снабженного волоконной оптикой. В ряду приборов отметим установку [42], где реализован относительный метод измерения TIS, и измерение а проводится сравнением с эталонным образцом, среднеквадратичная шероховатость поверхности которого измерена с максимальной точностью. Установка для измерения TIS с фотометрическим шаром фирмы Балзерс схематично изображена на рис. 6.6, где излучение от Не—Ne-лазера 1, проходя прерыватель 2, ослабитель 3 и апертуру 4, падает на поверхность исследуемого образца 5. Зеркально отраженный поток выводится из фотометрического шара через отверстие 9. Интегральное значение рассеянного потока с детектора 8 поступает на синхронный усилитель 6, куда одновременно поступает опорный сигнал падающей интенсивности. Сигнал с синхронного усилителя пропорционален отношению /о//д, входящему в формулу (6.11). Измеренное значение а индицируется на цифровом вольтметре 7. Значения а порядка 0,5 нм были измерены с помощью описанной установки фирмы Балзерс в работе [37]. Как было показано в работе [30 ], метод позволяет проводить измерения а и не дает возможности определения параметров поверхности в плоскости (X, У). Это ограничение метода TIS было преодолено в приборе, в котором была обеспечена возможность измерения углового [c.237]

Особенностью сварки неплавящимся электродом является отсутствие самовыравнива-ния (саморегулирования) энергетического состояния дуги. Для устранения возникающих при изменении длины дуги ошибок по напряжению MJjyW току Д/д используют регуляторы типа АРНД с воздействием на перемещение сварочной горелки или электрода с обратной связью по напряжению дуги или расстоянию между электродом и поверхностью сварочной ванны. В последнем случае (для малоамперных дуг) в качестве датчиков цепи обратной связи применяются струйные пневматические либо оптические, фотометрические, обеспечивающие точность измерения расстояний между сварочной горелкой и изделием примерно [c.101]

При соединении концов векторов силы света в различных направлениях, построенных по закону косинусов, получается фотометрическая кривая (окружность, касательная к поверхности), характеризующая распределение силы света от равнояркост-ного источника (рис. 29). [c.59]

Шероховатость поверхности может вносить заметную систематическую ошибку при использовании фотометрических методов (т. е. при измерении коэффициентов отражения-пропуср<ания образца). Для [c.70]

Определение адгезии без отрыва пленки может быть осуществлено фотометрическим методом. Та часть поверхности, к которой непосредственно примыкает прилипшая пленка, имеет отличную от основного материала отражательную способность [83]. На этой основе можно оценить площадь фактического контакта адгезива и субстрата и тем самым сопоставлять адгезию различных систем. Подобньш метод применяют для контроля адгезии пленок, образованных в результате осаждения из раствора, в частности при образовании гальванических покрытий на стальной поверхности. [c.91]

Светящиеся ооверхности излучают или отражают свет с различной яркостью в разных направлениях. Однако часто пользуются поверхностями, которые диффузно излучают или отражают свет по закону Ламберта с яркостью практически одинаковой во всех направлениях (см. рис. 1.22, в) или в пределах некоторых телесных углов (белая матовая бумага, молочные стекла ламп накаливания, абсолютно черное тело и т. д.). Поскольку яркость во всех напранлеьпях одинакова, то из (1.27) и (1.27а) следует, что /, = / eos s по это формуле построена фотометрическая кривая (окружность, касательная к поверх-пости), характеризующая распределение силы света от .чзкояркостного источника S (см. рнс. 1.22, в). Световой поток, излучаемый в полусферу плоской поверхностью конечных размеров, равен Ф .л. [c.38]

Изучение действия поверхностно-активных добавок в процессе электролиза фотометрическим методом [28] дает возможность различать выравнивающие и блескообразующие свойства различных поверхностно-активных веществ и, тем самым, классифицировать добавки по эффективности их действия. Так, например, при осаждении никеля в присутствии тиомочевины металл выделяется преимущественно в углублениях между кристаллами (рис. 69а), что и приводит постепенно к выравниванию поверхности электрода. При осаждении никеля в присутствии и-толуолсульфамида, наоборот, выделение металла происходит по всей поверхности, лишь с некоторым преимуществом в углублениях (рис. 696). Таким образом, фотометрический метод показывает, что тиомочевина обладает выравнивающими свойствами, а и-толуолсульф-амид — преимущественно блескообразующими свойствами. [c.106]

Азотистокислый натрий, адсорбированный или не адсорбированный на поверхности частиц, действовал как энергичный акцептор брома. Конечно, плотность видимого почернения не является надежной мерой действительного количества выделившегося серебра, поскольку распределение фотолитического серебра может сильно влиять на фотометрический эквивалент. Тем не менее весьма неправдоподобно, что огромное различие между чистым золем и золем, содержащим азотистокислый натрий, может быть приписано только простому изменению фотометрического эквивалента. [c.189]

Основополагающей светотехнической характеристикой осветительного прибора является его светораспределение, которое обычно представляется в виде таблиц или графиков распределения силы света в различных направлениях пространства. Если изобразить значения силы света осветительного прибора в различных направлениях в виде радиусов-векторов, длина которых соответствует в принятом масштабе значениям силы света, то геометрическое место концов радиусов-векторов образует замкнутую пространственную поверхность, которая именуется фотометрическим телом осветительного прибора (рис. 2.1). Осветительный прибор, фотометрическое тело которого является телом вращения, называется круглосимметрччным излучателем и его распределение силы света может быть представлено одной кривой, полученной как результат сечения фотометрического тела любой меридиональной плоскостью, проходящей через ось излучателя. В тех случаях, когда фотометрическое тело осветительного прибора не имеет оси симметрии, оно представляется в виде набора меридиональных кривых силы света, число которых может быть снижено, если фотометрическое тело имеет одну или две плоскости симметрии. [c.22]

Очень часто вместо ленточных вольфрамовых ламп, которые трудны в изготовлении, используют нитяные, у которых нить накала располагается конусообразно (рис. 173), что дает в направлении оси конуса как бы равномерно светяш,уюся поверхность в виде круга с плош адью приблизительно 1 см . Суш,ествуют и другие типы электрических ламп различной мош,ности с вольфрамовой нитью накала, которые отличаются и в фотометрическом отношении, так как опи обладают различной поверхностной яркостью. Некоторые данные о цветовых температурах и поверхностной яркости вольфрамовых ламп приведены в табл. 5. [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...