Тело фотометрическое

Телесный угол 201 Тело фотометрическое 22 Тени 72 [c.221]

ГИИ, падающей на тело А от излучения тела В, определяемое из опыта на основании фотометрических измерений локальной освещенности ио поверхности тела Л исп,в — поверхностная светимость тела В, равномерная и диффузная по Всей поверхности Fb, также определяемая на основании опыта. [c.327]

Оптические и радиационные пирометры. Для измерения температуры раскалённых тел в пределах от 800 до 2000° пользуются оптическими и радиационными пирометрами. Принцип- действия оптического пирометра основан на сравнении интенсивности яркости излучения раскалённого тела с яркостью свечения нити фотометрической лампы, накал которой регулируется от руки. [c.474]

Силу света или яркость отраженного от тела света можно характеризовать с помощью фотометрической поверхности, образуемой концами радиусов векторов, определяющих указанные величины. [c.64]

Оптическая система прибора позволяет рассматривать нить накала фотометрической лампы на фоне изображения накаленного тела. Для работы на втором пределе измерений в оптическую систему вводится ослабляющий светофильтр. [c.118]

При вьшолнении измерений прибор устанавливается таким образом, что изображение светящегося тела, температура которого определяется, становится видимым на фоне нити накала фотометрической лампы. С ломощью реостата нить накала фотометрической лампы доводится до яркости, совпадающей с яркостью исследуемого тела совпадение яркостей воспринимается глазом наблюдателя как исчезновение нити накала на фоне изображения светящегося тела. [c.118]

Рис. 2.1. Фотометрическое тело осветительного прибора и кривые распределения силы света

ВИЛО, характеризуются абсолютными цифрами максимальной силы света /,пах при конкретной применяемой в нем лампе. При использовании отражателя в виде параболоида вращения с прожекторной лампой поперечное сечение фотометрического тела системы имеет форму круга, и углы рассеяния в вертикальной и горизонтальных плоскостях близки между собой. [c.32]

Рис. 171. Конструкция абсолютно черного тела, принятого в СССР в качестве светового эталона, с фотометрическим устройством и лампой сравнения как

В фотометрии можно выделить в основном две группы измерений. К одной относятся измерения характеристик источников излучения, включающие в себя измерение испускаемого лучистого потока, измерение распределения потока по спектру длин волн, силы света в различных направлениях, яркости излучения в различных точках и по различным направлениям. Вторая группа объединяет измерения фотометрических характеристик различных веществ и тел. К этим характеристикам относятся интегральный и спектральный коэффициенты отражения, поглощения, пропускания и рассеяния излучения поверхностями тел и массой вещества. К этой же группе относятся и измерения освещенности различных поверхностей. [c.10]

Энергетическая система фотометрических величин и единицы их измерения Ч Фотометрическая величина — аддитивная физическая величина, определяющая временное, пространственное и спектральное распределение энергетических характеристик оптического излучения и фотометрических свойств веществ, сред и тел как посредников переноса или приемников энергии излучения. [c.10]

Ввиду трудности измерения абсолютной величины в яркостных пирометрах используется принцип сравнения в монохроматическом свете яркости исследуемого тела с яркостью источника, предварительно проградуированного по излучению абсолютно черного тела. В простейших пирометрах этого типа яркость исследуемого тела визуально сравнивается с яркостью нити фотометрической лампы накаливания изменяя ток в лампе, обеспечивают совпадение яркостей нити и изображения тела. Шкала амперметра цепи питания лампы градуируется непосредственно в градусах Т . [c.218]

Выражения, связывающие световые и энергетические величины, устанавливают некоторую пропорцию между фотометрическими и энергетическими характеристиками излучения. Эта пропорция (например, число люменов светового потока на ватт излучения или число нит на единицу энергетической яркости — вт/ м -стер) — рассматриваемой поверхности) остается неизменной до тех пор, пока сохраняется спектральный состав излучения и спектральная чувствительность глаза. Зависимость этой пропорции от состава излучения очевидна. Достаточно указать на изменение числа люменов на ватт в излучении абсолютно черного тела, происходящее при повышении его температуры (см. 4-2). Пример изменения этой пропорции, связанный с изменением спектральной чувствительности глаза, встретится нам Б следующем параграфе. [c.38]

При рассмотрении оптических, фотометрических или светотехнических задач можно часто встретиться с указанием на отражение, преломление или рассеяние света, происходящее на поверхности предмета. Следует всегда иметь в виду, что, строго говоря, каждая поверхность представляет собой только геометрическую границу, разделяющую объемы, занятые разными веществами (например, воздух и стекло, воздух и металл, воздух и дерево, вода и песок). Сама по себе геометрическая поверхность не содержит никакого вещества и не может оказать какого-либо воздействия на падающее излучение. Любое оптическое явление — отражение, преломление или рассеяние света — определяется веществом, расположенным около границы раздела, т. е. около поверхности тела. [c.62]

Необходимо добавить, что дальность видимости различных объектов не будет одинакова и сильно зависит как от их фотометрических свойств, так и от условий освещения. Для примера можно упомянуть о белой стене, которая будет сливаться с фоном на разных расстояниях в зависимости от того, падают на нее лучи солнца или нет. Абсолютно черное тело, видимое на фоне неба у горизонта, является исключением из общего правила, и его дальность видимости имеет совершенно определенную величину для данного состояния атмосферы и не зависит от условий его освещения. [c.114]

Платина разогревается с помощью высокочастотной печи, мощность которой регулируется таким образом, чтобы расплавившийся металл остывал очень медленно. Призма и и объектив О, показанные на рис. 4-9, изображают отверстие абсолютно черного тела на одну сторону белого светорассеивающего экрана, другая сторона которого, тоже белая и светорассеивающая, освещается лампой сравнения (рис. 4-10). Специальная оптическая система позволяет наблюдателю видеть обе стороны белого экрана в непосредственном ( фотометрическом ) контакте, осуществляемом таким образом, что при равенстве цветностей и яркостей двух сторон экрана граница раздела между соседними участками поля зрения полностью исчезает. Перемещая лампу сравнения и меняя тем самым ее [c.138]

Когда остывающая платина начинает переходить из жидкого состояния в твердое, яркость отверстия абсолютно черного тела на некоторое время стабилизуется, так как температура сосуда будет поддерживаться постоянной за счет скрытой теплоты затвердевания платины. В этот период (длительность которого при тщательной регулировке мощности индукционной печи может достичь 20 мин) наблюдатель, продолжающий свои измерения, будет регистрировать отсчеты, колеблющиеся около некоторого постоянного положения, которому соответствует расстояние L от лампы сравнения до экрана. В этом положении наблюдатель отмечает фотометрическое равновесие в поле зрения своего прибора при затвердевании платины светового эталона. [c.139]

При графическом изображении отраженного от тела или прошедшего через тело света концы радиус-векторов, изображающих силу света или яркость, образуют поверхность, которая называется фотометрической поверхностью. [c.258]

Принцип работы оптического пирометра основан на сравнении яркости света, излучаемого раскаленным телом, с яркостью света специальной фотометрической лампы накаливания. При помощи реостата изменяют накал нити лампы до тех пор, пока яркость ее не [c.515]

Фотометрическое тело 295, XX. Фотоны 284, XX. [c.470]

Оптические пирометры типа фотометрического кубика. Призма обеспечивает поле зрения, в котором центральный участок освещается стандартной лампой накаливания, а окружающее поле освещается светом от горячего тела. Круглый стеклянный диск, покрытый эмульсией переменной плотности вращается таким образом, чтобы изменялась интенсивность света от горячего тела. Угол поворотов диска в градусах, необходимый для совпадения яркости внутренней и внешней частей поля, является мерой температуры. [c.143]

В автоматических пирометрах в качестве элемента иедокомпен-сации обычно используются фотоэлементы, а в качестве эталонного светящегося тела — фотометрические или температурные лампы. 218 [c.218]

Наиболее совершенной в настоящее время является фотометрическая методика, различные варианты которой описаны в [139, 151 —154]. Сущность этой методики — в кино- или фотосъемке через прозрачное окно частиц слоя одновременно с укрепленной на внешней поверхности визира и погруженной в дисперсную среду моделью абсолютно черного тела. По отношению оптических плотностей изображений слоя либо отдельных ча стиц и модели а. ч. т. можно определить при известной температуре системы степень черноты слоя и образующих его частиц (чего не допускают все другие методы). С помощью киносъемки можно измерять динамические характеристики. Например, при известных свойствах частиц определять температуру отдельных частиц и скорость их остывания [154]. Исследования, выполненные с использованием этой методики, позволили одновременно проследить изменения структуры псевдоожи-жепного слоя вблизи.поверхности и лучистого потока при поочередной смене пакетов частиц и пузырей газа [139, 152]. [c.138]

В экспериментальных работах, как правило, не определялась степень черноты использованных частиц. Так как поверхностные свойства, к которым относится и степень черноты, легко изменяются, в частности вследствие загрязнений, результаты измерений для одного и того же материала у разных исследователей оказались различными. В связи с этим интересны экспериментальные исследования, методика которых позволяет измерять степень черноты как ожижаемых частиц, так и поверхности слоя [139, 152]. Сравнение полученных по этой методике значений есл, соответствующих измеренным одновременно величинам вр, с расчетной кривой Бел (ер) приведено на рис. 4.12. Все экспериментальные точки расположены ниже кривой есл(ер), что свидетельствует об определенной систематической ошибке. Чтобы выяснить ее причину, разберем, как измерялась величина ер. Сущность фотометрической методики определения степени черноты состоит в следующем. В высокотемпературный псведоожиженный слой погружается визирная трубка. Снаружи ее прозрачного окошка закреплена миниатюрная модель а. ч. тела. Через некоторое время после погружения в дисперсную среду модель нагревается до температуры окружающего слоя. Затем через визирное окно фотографируются модель а. ч. тела и прилегающая к ней часть дисперсной системы. Измерив оптическую плотность изображений среды и модели а. ч. тела, по отношению их яркостей можно вычислить степень черноты окружения модели а. ч. тела. [c.174]

Более совершенно устроен фотометр Люммера — Бродхуна. Существенную часть фотометра составляет кубик Люммера, входящий как составная часть и во многие другие фотометрические аппараты. Кубик Люммера (рис. 3.11) состоит из двух прямоугольных призм, у одной из которых грань, соответствующая гипотенузе, оставлена плоской только в центре, края же сошлифованы. Призмы тщательно приполированы и плотно прижаты друг к другу, так что в месте соприкосновения представляют как бы один кусок и ведут себя подобно прозрачному телу (оптический контакт). [c.58]

Для характеристики теплового излучения мы воспользуемся величиной потока энергии Ф, т. е. количества энергии, излучаемого в единицу времени (мощность излучения). Поток, испускаемый единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям, будем называть испускательной способностью и обозначим через Е. Определенная таким образом испускатель-ная способность соответствует светимости (см. Введение, фотометрические понятия) и иногда называется энергетической светимостью. Наряду с ней можно рассматривать и энергетическую яркость В, определяемую аналогично яркости при фотометрических измерениях. Для черного тела яркость не зависит от направления, так что Е = кВ (см. 7). [c.687]

Эквивалентная яркость — яркость поля сравнения, имеющего относительный снектральньп состав излучения черного тела при температуре 2042 К, которое в определенных условиях визуального фото-метрировапия, учитываюп1его состояние адаптации глаза к дневным, ночным или промежуточных яркостям, находится в фотометрическом равновесии с измеряемым полем. [c.184]

Фотометрические характеристики какого-либо излучателя опреде-ЛЯН5ТСЯ спектрофотометрическим сравнением их с излучением абсолютно черного тела, характеризуемого законами Планка, Стефана—Больцмана, Вина и др. [c.52]

Эти формулы связывают значения энергетических и фотометрических величин. Множитель К (к) равен нулю вне диапазона видимых волн. Применим формулу (7.23) к излучению эталона, с помощью которого определяется кандела. Поскольку эталон излучает как абсолютно черное тело с температурой 2045 К, можно правую часть (7.23) вычислить с по Гощью формулы Планка Д)ы этой температуры, а левую часть — с помощью определения эталона. Перейдем в (7.23) к силе излучения по формулам (7.2) и (7.11) [c.50]

Фотометрические приборы Люксметры — для измерения освещенности универсальные фотометры — для измерения коэффициентов пропускания и отражения денситометры — для измерения оптической плотности снектроден-зограф — для определения оптической плотности непрозрачных тел в различных лучах спектра спектрофотометр — для определения оптической плотности прозрачных тел и распределения интенсивности излучения в спектре источников света. [c.8]

Фотометрические ха рактеристики какого-ли бо излучателя определи ются спектрофотометри ческим сравнением их с излучением абсолютно черного тела, ха рактернзуемого законами Планка, Стефана—Больцмана, Вина и др 132, 115]. [c.34]

Светящиеся ооверхности излучают или отражают свет с различной яркостью в разных направлениях. Однако часто пользуются поверхностями, которые диффузно излучают или отражают свет по закону Ламберта с яркостью практически одинаковой во всех направлениях (см. рис. 1.22, в) или в пределах некоторых телесных углов (белая матовая бумага, молочные стекла ламп накаливания, абсолютно черное тело и т. д.). Поскольку яркость во всех напранлеьпях одинакова, то из (1.27) и (1.27а) следует, что /, = / eos s по это формуле построена фотометрическая кривая (окружность, касательная к поверх-пости), характеризующая распределение силы света от .чзкояркостного источника S (см. рнс. 1.22, в). Световой поток, излучаемый в полусферу плоской поверхностью конечных размеров, равен Ф .л. [c.38]

Оптические пирометры, работа которых основана на зависимости свечения нагретого тела от темпе-ратурьг, дают возможность измерять ее путем сравнения яркости измеряемого объекта с регулируемой яркостью нити накала специальной фотометрической лампы. [c.117]

Ток накала фотометрической лампы регулируется реостатом. Отсчет температур производится включенным параллельно лампе вольтметром, градуированным епо-средственно в градусах яркостной температуры накаленного тела. [c.118]

Основополагающей светотехнической характеристикой осветительного прибора является его светораспределение, которое обычно представляется в виде таблиц или графиков распределения силы света в различных направлениях пространства. Если изобразить значения силы света осветительного прибора в различных направлениях в виде радиусов-векторов, длина которых соответствует в принятом масштабе значениям силы света, то геометрическое место концов радиусов-векторов образует замкнутую пространственную поверхность, которая именуется фотометрическим телом осветительного прибора (рис. 2.1). Осветительный прибор, фотометрическое тело которого является телом вращения, называется круглосимметрччным излучателем и его распределение силы света может быть представлено одной кривой, полученной как результат сечения фотометрического тела любой меридиональной плоскостью, проходящей через ось излучателя. В тех случаях, когда фотометрическое тело осветительного прибора не имеет оси симметрии, оно представляется в виде набора меридиональных кривых силы света, число которых может быть снижено, если фотометрическое тело имеет одну или две плоскости симметрии. [c.22]

Вольфрамовые лампы накаливания, калиброванные но излучению абсолютно черного тела, являются хорошими вторичными световыми эталонами. Однако можно пользоваться и пекалибро-ваппыми лампами, если фотометрические спектральные измерения необходимо провести пе в абсолютных, а в относительных единицах. В этом случае относительное раснределение энергии по спектру вольфрамовой лампы рассчитывается по формуле Вина или Планка, если измерена цветовая температура нити накала. Последнее легко выполняется с помощью микропирометра, который снабжен проградуированной по абсолютно черному телу эталонной лампой. [c.230]

J аиболее старый метод измерения энергии излучения в видимой области спектра — визуальный. Здесь приемником излучения служит глаз, а основным способом количественных измерений — визуальное уравнивание яркости двух фотометрических полей стандартного и измеряемого. При таких измерениях играет роль только та часть энергии излучения, которая непосредственно вызывает световое ощущение. Чувствительность среднего глаза к монохроматическому излучению разных длин волн характеризуется спектральной световой эффективностью, или видностью (см. кривую на переднем форзаце). Очевидно, что при измерениях энергии светового излучения, основанных на зрительных ощущениях, обычные энергетические характеристики излучения оказываются недостаточными. В таких случаях применяют специальные световые величины, базирующиеся на использовании установленного международным соглашением стандартного источника светового эталона) с определенным распределением энергии по спектру. В качестве эталонного выбрано излучение абсолютно черного тела (см. 9.1) при температуре затвердевания чистой платины (2042 К). Основной светотехнической единицей (входящей в число основных единиц СИ) установлена единица силы света J кандела (от лат. andela — свеча). Кандела (кд) —это сила света, испускаемого с 1/60 см поверхности эталонного источника в направлении нормали. [c.69]

В теоретической фотометрии изучаются закономерности рас-цространения излучения в различных средах, взаимодействие излучения с веществом (телами) и воздействие его на приемники излучения экспериментальная фотометрия включает в себя методы и средства измерений фотометрических величин. [c.9]

Излучение является основным источником информадии о небесных телах, поэтому теория переноса излучения находит разг-нообразное применение для интерпретации фотометрических, спектральных, а также поляризадионных наблюдений астрофизических объектов и геофизических экспериментов по дистанционному зоеюи-рованию. [c.9]

Оптические пирометры. Они представляют собой фотометрические аппараты, служащие для измерения температуры. Яркость в большинстве случаев для ограниченной области спектра сравнивается с яркостью нормальной лампы, причем яркость лампы сравнения L измеряется с помощью сопротивления w (фиг. 55) или производятся измерения освещенности поверхностей, вещенных лампой сравнения и светящимся телом с помощью головки фотометра Кёнига-Мартенса (пи- [c.534]

В общем случае, как указывалось выше, яркость в данной точке поверхности источника света зависит от направления наблюдения. Однако для некоторых источников яркость не зависит от направления. Эти источники подчиняются закону Ламберта. Строго говоря, равнояр костным источником служит только абсолютно черное тело, но идеально рассеивающие матовые поверхности практически также являются равнояркостными. В пределах некоторых телесных углов многие источники можно считать равнояркостными. В применении к таким поверхностям фотометрические зависимости примут несколько иной вид. [c.263]

Сила света С. изобрал ается исходящими из светового центра радиусами-векторами направление их указывает направление, в.к-ром сила света изменяется, а длина равна силе света Б свечах при соблюдении заранее избранного масштаба. Геометрич. место концов таких радиусов-векторов, проведенных по всем направ- 1ениям пространства из светового центра, называется фотометрической поверхностью, а ограниченный ею объем—фотометрическим телом С. В частном случае фотометрич. поверхность С. может быть поверхностью вращения, ось к-рой совпадает с осью С. в этом случае С. называется симметричным если фотометрич. поверхность не является поверхностью вращения, то С. называется несимметричным. Светотехнич. классификация предусматривает деление С. на симметричные (табл. 1)инесимметричные. Дальнейшие их подразделения находятся в связи с формой фотометрич. поверхности. Для определения формы ее служит схема, изображенная на фиг. 10, где 1—С., 2—зеркальный аппарат, 3—фотометр. Поворачивая систему зеркал вокруг горизонтальной оси, а С. вокруг вертикальной, определяют силу света С. в любом направлении и строят его фотометрич. поверхность. Если фотометрич. поверхность пересечь вертикаль- [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...