I соприкасающаяся

Выберем на оси QP произвольную точку М и пересечем аксоиды плоскостями, проходящими через точку М и перпендикулярными к осям Oi и Оч,- Тогда в сечении получим окружности и S[c.238]

I , в относительном движении соприкасающихся элементов кинематических пар, при наличии прижимающей их силы, между этими элементами возникает трение, на преодоление которого затрачивается работа двигателя, приводящего в деи-жение механизм. [c.96]

Механическим движением называют происходящее с течением времени изменение взаимного положения материальных тел в пространстве. Под механическим взаимодействием понимают те действия материальных тел друг на друга, в результате которых происходит изменение движения этих тел или изменение их формы (деформация). За основную меру этих действий принимают величину, называемую силой. Примерами механического движения в природе являются движение небесных тел, колебания земной коры, воздушные и морские течения, тепловое движение молекул и т. п., а в технике — движение различных наземных или водных транспортных средств и летательных аппаратов, движение частей всевозможных машин, механизмов и двигателе/i, деформация элементов тех или иных конструкций и сооружений, течение жидкости н газов и многое другое. Примерами же механических взаимодействий являются взаимные притяжения материальных тел по закону всемирного тяготения, взаимные давления соприкасающихся (или соударяющихся) тел, воздействия частиц жидкости и газа друг на друга и на движущиеся или покоящиеся в них тела и т. д. [c.5]

К пространственной кривой линии I в любой ее точке (за исключением некоторых особых точек) можно провести пучок перпендикулярных к ней прямых (рис. 94) . Множество этих перпендикуляров (нормалей) определяют плоскость, которую называют нормальной плоскостью 0. Одна из нормалей этого множества, принадлежащая соприкасающейся плоскости, называется главной нормалью п . [c.71]

Если через три точки М, Mj, Alj любой кривой провести окружность, то в пределе (при приближении точек Mi i М к точке М) она будет лежать в соприкасающейся плоскости (рис. 61, а). Эта [c.71]

Данный вектор совпадает по направлению с вектором главной нормали к траектории деформации в ее рассматриваемой точке и лежит в соприкасающейся плоскости. Величина v, = IR есть главная кривизна кривой в этой же точке, / i — главный радиус кривизны. [c.90]

Вектор силы трения скольжения всегда направлен противоположно вектору скорости v движения тела относительно соприкасающегося с ним тела. Поэтому действие силы трения скольжения всегда приводит к уменьшению модуля относительной f I орости те . [c.30]

В МГД-генераторе сильно нагрета только плазма и отсутствуют движущиеся детали, подвергаемые подобно лопаткам турбин одновременному воздействию больших механических напряжений и высоких температур. Возможность использовать огнеупорные материалы и применять охлаждение неподвижных металлических деталей, соприкасающихся с плазмой, позволяет повысить температуру рабочего тела, а значит, и КПД установки. Для температуры плазмы, равной на входе 7 i = 2500 К, а на выходе Гг = 300 К, теоретическое зна [c.183]

Найти угловую скорость и угловое ускорение шестерни 3, скорости я ускорения двух соприкасающихся точек Bi, Б,. Радиусы колес равны соответственно / ,, / i, Гз. [c.45]

Пример. Пусть соприкасающиеся тела — шары радиусов и i 2. тогда [c.300]

Если одно из соприкасающихся тел абсолютно жесткое, а для второго известна функция Грина, то использованный выше путь приводит к интегральным уравнения Фредгольма I рода [c.300]

Пусть С н С (рис. 166) представляют собой неподвижную и подвижную центроиды, соприкасающиеся в данный момент i в мгновенном центре Р. Точки Рц А и т. Д- определяют положения мгновенного центра в неподвижной плоскости в последующие моменты времени /г,. .., точки. .., Р-2, Р- — в предыдущие моменты. Аналогично, точки Р[, Р и т. д. отмечают положения мгновенного центра в подвижной плоскости в те же моменты времени ... точки. .., Р , Р — в предыдущие [c.249]

Величина коэффициента трения скольжения ( I ) зависит от материалов соприкасающихся тел и от качества обработки поверхности. [c.35]

Метр в минус первой степени — кривизна кривой в точке, в которой соприкасающаяся окружность имеет радиус, равный I м. [c.45]

Здесь Ri, R[, / 2, i 2 — главные радиусы кривизны соответственно первого и второго тел г(5 — угол между главными плоскостями соприкасающихся тел, содержащими и [c.144]

Соприкасающиеся тела, как уже отмечалось, можно представить полупространствами, загруженными распределенной нагрузкой р (I, т]) по малой площадке Q. Тогда перемещения будут определяться формулами (10.54) и (10.55). [c.358]

Среди нормалей выделяются две I) нормаль, лежащая в соприкасающейся плоскости, называемая главной нормалью п 2) нормаль, перпендикулярная к соприкасающейся плоскости, называемая бинормалью з (рис. 224,а). [c.174]

На чертеже (рис. 265) показана зубчатая передача с пересекающимися под прямым углом осями, осуществляемая с помощью конических зубчатых колес. На рис. 266 изображены два соприкасающихся по образующей прямой I однополостных гиперболоида вращения Гий, оси которых а кЬ скрещиваются под углом 0=0 +0" и имеют кратчайшее расстояние, равное Е. Поверхности могут быть заданы их общей образующей I и осями а н Ь- Г(а, I) и Й(6, /). На чертеже (см. рис. 266) выделены некоторые части боковых поверхностей гиперболоидов, составляющие рабочие поверхности шестерен механизма, передающего вращение между осями а я Ь, [c.214]

Описание экспериментальной установки. Рабочий участок (рис. 11.4) состоит из двух образцов I, выполненных в форме дисков толщиной 6= (5,0 0,015) мм и диаметром d=l40 мм. Образцы помещены между нагревателем 3 и двумя холодильниками 2. Необходимая плотность контакта исследуемых образцов с соответствующими горячими и холодными поверхностями обеспечивается применением болтового устройства, а также высокой чистотой обработки соприкасающихся поверхностей. [c.189]

S — поверхность соприкасающихся слоев d(i)ldx — изменение скорости (градиент скорости) по нормали к направлению движения [c.231]

Коэффициент перекрытия представляет собой отношение дуги зацепления I, на которую начальные окружности колес перекатываются друг по другу за период работы одной пары профилей, к шагу зацепления по начальной окружности р . Коэффициент Ву можно также определить как отношение пути, пройденного точкой контакта профилей зубцов по линии зацепления ga, к шагу р , измеренному по нормали. Для непрерывной смены соприкасающихся профилей отношение это должно быть больше или равно единице. Величина коэффициента перекрытия для эвольвентного зацепления может быть определена из следующей зависимости [c.232]

Найдем теперь реакции оси. Эти реакции являются силами, приложенными в различных точках тела, соприкасающихся с осью. Они могут быть приведены к двум силам и О", приложенным к двум точкам О и О оси. Такой результат может быть получен физически, если закрепить две точки О и О оси. сделав ее таким образом неподвижной. Эти точки действуют на тело, развивая реакции Q и Примем точку О за начало. Обозначим через X, К, Z, Ь, М, N те же элементы, что и раньше, а через X, У, I, X", У", 1" проекции реакций О и. Пусть Л — расстояние 00. Мы получим условия равновесия (рис. 72) [c.138]

На основании этих результатов и формулы (27) были вычислены коэффициенты деформаций для четырех испытанных моделей. Результаты сведены в табл. I и графически представлены на рис. 16. Из этих данных видно, что коэффициент концентрации деформаций резко возрастает с увеличением объемной доли волокон. От значения k , равного приблизительно 4 при У(=0,50, он возрастает примерно до 12 при Uf 0,70. Предельное значение fte (при соприкасающихся включениях) для моделей данного типа равно (Йе)тах 21. [c.515]

Рис. 2.12. Расчетные модели коррозионной пары, образованной соприкасающимися плоскими электродами а - S, i ff- 1 s.

Аналогично можно доказать, что соприкасающаяся плоскость может быть также рассматриваема, как предельное положение плоскостей, проходящих через t и смежную точку кривой Р, (конечно, когда Р стремится к i ) наконец, тг есть также предельное положение плоскостей, проходящих через три точки кривой Р,, Ро, 1, когда последние все стремятся к совпадению с Р. [c.75]

Случай = О имеет место для плоских кривых, ибо для них вектор д, как уже было указано в предыдущей рубрике, сохраняет постоянное значение, а потому его производная равна нулю на всем протяжении кривой. Если же отлично от нуля, то его абсолютное значение дает наглядную меру отклонения кривой в рассматриваемой ее точке от плоского расположения. Чтобы это обнаружить, рассмотрим две произвольные точки I и Р, кривой I. Изменение ориентации соприкасающейся плоскости при переходе от точки Р к Р1 характеризуется углом О этих двух плоскостей пли, что то же, углом между нормалями к ним, т. е. между бинормалями кривой в точках Р и 1, или, наконец, между векторами Ь и Однако, чтобы характеризовать скорость, с которой изменяется соприкасающаяся плоскость вдоль кривой, нужно принять во внимание не только угол 9, но и длину I А5 I дуги, содержащейся между точками, которые дают место этому угловому отклонению. Но отношение [c.77]

Штангенциркуль состоит из линейки (штанги) I с нанесенными на ней миллиметровь[ми делениями. Штанга заканчр<вается измерительными губками 2 и 9, расположенными к ней перпендикулярно. На штанге расположена рамка 7 с измерительньсми губками 3 и 8. Рамка может перемещаться по штанге и закрепляться на ней в любом месте с помощью зажимного винта 4. На нижней скошенной части рамки сделана специальная шкала 6 с делениями, называемая нониусом. Нониус имеет десять равных делений на длине 9 мм, г. е. каждое деление нониуса меньше деления штанги на 0,1 мм. При соприкасающихся губках нулевые деления штанги и нониуса совпадают. [c.190]

Полученная зависимость показывает, что радиус кривизны в какой-либо точке проекции пространственной кривой линии равен радиусу кривизны в соответствующей точке самой кривой линии, умноженному на куб косинуса угла наклона касательной кривой линии к плоскости проекций и деленному на косинус угла между njm Ko i ью проекций и соприкасающейся плоскостью кривой линии. [c.339]

Построение ка .)Т1ты зацепления (рпе. 2.12) произведем для примера 1. Наносим центры колес. Строим начальные окружности r ,i II /, 2, соприкасающиеся в полюсе зацепления ои, а затем окружности вершин Га и 2, делите 1ы1ые Г н /"j. впаднн г/, п г/2, основные Гц и r/j2. Через полюс зацепления ш проводим общую касательную к начальным окружностям, перпендикулярную к межоеевой прямой [c.32]

I е л и 1 е,г1 Ы) ы м и окружностями и а з i jI в а ю т с я соприкасающиеся окружности iiapbi зубчатых колес, катяи1иеся одна но другой без скольжения (диаметр d). Расстояние между одноименными профильными поверхностями соседних зубьев, измеренное по дуге делительной окружности, называется [пагом зацепления (Pi). Длину делительной окружности можно выразить через диаметр и число зубьев г [c.111]

По отношению к звену / звено 2 имеет сложное движение (рис. 3.34,6). Однако, используя метод обращения движения, можно указать направление относительных скоростей двух точек С и К-2 относительно точек неподвижного звена I скорость v a точки С относительно оси Л перпендикулярна межосевому расстоянию АС, а точка К-, в данный момент имеет скорость Уд ц, скольжения, направленную вдоль обшей касательной / —/ к соприкасающимся профилям. Мгновенный центр скоростей Р звена 2 в относительном движении (при неподвижном звене /) находится как точка пересечения двух перпендикуляров к скоростям этих точек. Иначе мгновенный центр скоростей Р звена 2 и совпадаюп1ИЙ с ним мгновенный центр вращения в относительном движении находятся в точке пересечения межосевого расстояния А(. и общей нормали /г—/ к профилям, проведенным в общей контактной точке К К и К ) [c.119]

Подойти к понятию соприкасающейся плоскости можно путем следующих рассуждений пусть дана пространственная кривая I (рис. 93). Возьмем на ней произвольную точку М и укажем полукасательные и к кривой I в этой точке. Через точку М проведем две секущие [МА) и [MB). Обозначим полуплоскость, заданную полу касательной и секущей [МА), i, а плоскость, определяемую полу касательной и [MB), — 02. При приближении точек А и В к точке М плоскости aj и 2 будут проворачиваться вокруг полукасательных. Когда секущие займут положение полукасательных, плоскости ai и о<2 займут предельное положение. [c.71]

Прямые, проходящие через точку А траектории и перпендикулярные касательной, называются нормалями кривой. В пространстве к заданной в точке А касательной можно провести целый гучок нормалей, которые лежат в одной плоскости, называемой нормальной плоскостью траектории (кривой линии). Вектор Pi определяет одну из них. Мы будем называть ее главной нормалью. Плоскость векторов pi, pi называется соприкасающейся плоскостью (рис. 1.5). Она определяется как предельное положение плоскости, проходящей через любые три точки фивой, когда эти точки стремятся к точке А. Из (1.110) следует, что Xi = I dpi/ds 1. [c.23]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Чем меньше коэффициент трения С1 ольжеиня /, том меньше угол трения ф когда / = О, то и ф = 0. В этом идеальном случае поверхности соприкасающихся тел называются абсолютен) глад-1, ими. Реакция абсолютно гладкой новер.чностн направлена но нормали к этой поверхности (см. п. 2.9 гл. I). [c.80]

Эти количества называются обобщенными составляющими сил" i) системы. Предполагается, что символы X, Y, Z в (1) включают в себя все силы, действующие на точку т, независимо от их происхождения, но при вычислении значенйя обобщенной силы мы можем, конечно, не обращать внимания на внутренние силы, действующие между частицами твердого тела, или реакции гладких соприкасающихся поверхностей, так как эти силы не производят работы. [c.189]

Соприкасающейся плоскостью кривой I в точке Р называется плоскость, проходящая через точку Р и через приложенные к ней векторы t и п. В случае плоской кривой она совпадает с ее плоскостью, но в случае так называемых кривых двоякой крнвпзны (см. ннже) она меняется от точки к точке В с.межности с точкой Р ее соприкасающаяся плоскость обладает свойством наибольшего приближения к кривой, откуда и проистекает ее название. Точнее, это свойство выражается следующим образом из всех плоскостей -г., проходящих через точку I кривой I, соприкасаюш.аяся плоскость в окрестности точки Р наименее удаляется от кривой. [c.74]

Из трех граней этого триэдра, одна t,n) представляет собой соприкасающуюся ПЛОСКОСТЬ Другую (я, Ь) образует нормальная плоскость к кривой в точке i наконец, третья Ь, t), т. е. плоскость, определяемая касательной и бинормалью к кривой называется спрямляющей плоскостью. Основанием для такого названия слуяшт то обстоятельство, что в ближайшей окрестности точки Р проекцией кривой на эту плоскость является прямая, по крайней мере, если пренебречь бесконечно-малыми порядка выше второго этой проекцией служит сама касательная t. Мы легко дадим себе в этом отчет, припомнив (рубр. 81), что кривая I вблизи точки Р лежит в соприкасающейся плоскости (t, п), если не считать бесконечно малых отклонений порядка выше второго. Поэтому ее проекция на перпендикулярную плоскость [Ь, совпадает с линией пересечения обеих плоскостей, т. е. о касательной t в точке Р. [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...