Интервал прямой линии

Из данных определений непосредственно следует, что уклон и интервал прямой линии являются величинами обратными, т. е. [c.181]

Интервал прямой линии 300 Искажения перспективные [c.316]

Интервал прямой линии 149 [c.261]

На рис. 4. 1 в первом квадранте сплошной линией показана упрощенная (участки устойчивой и неустойчивой работы заменены прямыми линиями) механическая характеристика муфты в редукторном режиме работы при скорости насосного колеса, равной (О, и скорости турбинного колеса, лежащей в пределах интервала О -< й < со. В этом же первом квадранте расположатся, очевидно, и все другие характеристики редукторного режима работы при любом значении со. Каждая из таких характеристик будет иметь точку перелома, соответствующую переходу с участка устойчивой работы на неустойчивый и наоборот. Точки перелома будут лежать на некоторой кривой, показанной на рис. 4. 1 осевой линией, уравнение которой [c.124]

В принятом масштабе строят диаграмму удельных ускоряющих сил / —WK = Построенная кривая сил делится на ряд интервалов скорости и в пределах каждого интервала отрезок кривой — Wit заменяется прямой линией, параллельной оси V (отрезки I, 2, 3, 4 на фиг. 27). Величина интервалов выбирается произвольно (обычно 10 — 20 км час), но так, чтобы в пределах каждого отрезка кривая / — не имела резких перегибов. Справа от диаграммы сил наносится в принятом масштабе профиль пути (ниже оси O S), и в точках перелома профиля проводятся вертикальные линии. Над профилем пути располагают координаты ц, s. Оси координат обеих диаграмм, т. е. диаграммы сил и диаграммы скорости, располагаются на чертеже так, чтобы оси скорости были параллельны одна другой, а ось сил и ось пути находились на одном уровне. После этого приступают к построению диаграммы г/ -— f(s). [c.232]

На рис. 202 схематически представлена диаграмма состояния Рщ—Dy. При температуре ниже -750 °С из твердого раствора на основе низкотемпературных модификаций компонентов образуется упорядоченная плотноупакованная ромбоэдрическая фаза (б) типа aSm (символ Пирсона /гЛЗ, пр. гр. R3m). Диаграмма плавкости Ограничена практически прямыми линиями. Концентрационная область существования фазы со структурой aSm занимает интервал в пределах 40—50 % (ат.) Dy. [c.389]

Способ выбора смещения зависит от вида уравнения роста пузырей. Так, если кривая роста отвечает соотно- шению к =од , то диаметр откладывается в зависимости от нескорректированного времени в логарифмических координатах, каждое значение диаметра затем сдвигается по оси времени на выбранную постоянную величину (не превышающую интервал времени между двумя кадрами). Смещение выбирается таким образом, чтобы получить на графике прямую линию, лучше всего удовлетворяющую результатам. [c.336]

Равновесия в области б-Fe изучены вновь в работе [1 ] с помощью термического анализа сплавов, приготовленных из высокочистых материалов. Перитектическая реакция Ж [5,2% (ат.) Ni] + б-Fe [3,8% (ат.) Ы1] у-Ее [4,1% (ат.) Ni] наблюдалась при 1150° С. По сравнению с данными М. Хансена и К. Андерко (см. т. II, рис. 379) интервал кристаллизации получен более узким, кривые ликвидуса и солидуса изображены как прямые линии, понижающиеся от чистого Fe (1533° С) к соответствующим концам изотермы перитектического превращения. [c.432]

Если в соответствии с международной шкалой принять дробление интервала на 100 равных частей, то изменение объема, соответствующее одному делению, будем составлять 1/273 объема газа в условиях плавления льда — закон Гей-Люссака (аналогично для давления — закон Шарля). Поэтому связь графически изобразится прямой линией, пересекающей ось объемов (рис. 26) в точке Ио, отстоящей от начала координат на 273 деления. Отсюда следует, что прямая при ее продолжении пересекает ось ординат в точке, отстоящей от начала координат на 273 деления вниз (аналогичное построение можно провести для давления). Точка пересечения прямой с осью ординат определяет местоположение нуля газовой температурной шкалы. [c.123]

Зная две из трех величин (угол, интервал или уклон прямой линии), можно найти третью. [c.267]

Определение точек прямой с отметками, выраженными целыми числами и отличающимися друг от друга на единицу длины (или на величину, кратную целому числу), называется градуированием прямой линии. Графический прием градуирования прямой показан на рис. 397. Если отметки концевых точек отрезка, которым задана прямая, являются целыми числами и нужно градуировать прямую, то достаточно разделить проекцию отрезка на число, равное разности отметок концевых точек (так как интервал прямой представляет собой постоянную величину). Если отметки концевых точек — дробные числа, можно разделить проекцию отрезка на разность отметок, увеличенную в десять или сто раз в зависимости от наименьшего знака отметки после запятой. Например, градуируя прямую АВ, определим разность отметок точек А н В, которая составляет 7,3 линейной единицы. Проекцию отрезка нужно разделить на 73 части (7,3 10 = 73). Отложив от точки Л(4,6) шесть частей, получим точку с отметкой 4, затем, отложив 10 частей, — точку с отметкой 3. Расстояние между точками 4 я 3 представляет собой интервал прямой, который следует откладывать вплоть до точки с отметкой —2. Отрезок (—2)В должен быть равен 0,7 интервала, или семи частям, на которые мы делили проекцию отрезка. В зависимости от конкретных условий задачи следует выбрать тот или иной способ градуирования прямой линии. [c.269]

Градуирование прямой. Проекция отрезка прямой называется его заложением. Например, отрезок >1 (см. рис. 383) представляет собой заложение отрезка ВО. Уклон / прямой ВО равен отношению длин отрезков /)/), к В О , или, иначе, уклон прямой равен отношению разности отметок концевых точек любого отрезка прямой к его заложению. Если разность отметок концевых точек отрезка равна единице длины (рис. 389), то заложение отрезка называется интервалом прямой линии. Интервал обозначается буквой / I = 1//. [c.149]

Отсюда вытекает /ш, = 1/4р, где Ц — ин-тервал линии ската плоскости, а / р—интервал прямой, перпендикулярной плоскости. [c.154]

На фиг. 251 экспериментальные точки удовлетворительно ложатся на прямую линию, оправдывая тем самым уравнения (140) в пределах применяемого нами температурного интервала. [c.254]

Если зависимость изменения теплоемкости от температуры представить в виде прямой линии (рис. 3.1,6), то средняя теплоемкость тела в интервале температур 2 — и определяется как истинная при среднеарифметической температуре процесса = (Л + к) 2. Иными словами, чтобы определить среднюю теплоемкость Сгт, необходимо найти среднюю температуру процесса и для этой температуры по графику определить искомую теплоемкость Сгт. Найденная теплоемкость Сгт будет средней для интервала температур —12 и истинной для средней температуры процесса — ( 1 + а)/2. Таким же образом определяются все теплоемкости (молярная, объемная, массовая). [c.32]

Интервал 2, В следующий момент 2Ат температура поверхности будет равна 550° С. Температуру на оси 1 в этот момент находим графически, исходя из правила, что температура в данный момент на данной оси равна полусумме температур на соседних осях в предшествующий промежуток времени. Соединяя поэтому точки 320° и 2° прямой линией, находим на пересечении ее с осью 1 точку 1. Ломаная 550°—Г,—2° отвечает распределению температур в момент 2Ат = 7з часа 64 [c.64]

Х.7, о). Прямую линию с отметками Лз.в и В , проградуировать и на ней найти точки с отметками целых чисел. Решение производится в такой последовательности определяем интервал прямой по формуле =L/(Яв—Ял) подставляя значение =5,2 м, получаем 1=5,2/ /(6,4—3,8)=2 м. Находим положение точки С, ближайшей к.точке Аз,в, с отметкой 4. Она определится следующим образом Х(=1 (4— 3,8) =2-0,2=0,4 м. От точки С откладываем интервалы по 2 м и отмечаем точки с отметками 4, 5 и 6. [c.235]

Так как каждый сдвиг на один интервал (или точку) непременно уменьшает длину участка суммирования на две точки, то при некотором сдвиге 5п,ах мы не сможем определить двух нулей одинакового знака, и на этом сдвиге операцию придется прекратить. Но у нас имеется возможность сдвигать зеркальную кривую не только вправо, но и влево, что и следует делать опять-таки до тех пор, пока это еще возможно. Задачей суммирования ординат прямой и зеркально обращенной кривой является систематическое подавление нерегулярных помех, для чего и требуется накопление возможно большего количества данных о нулях как одного так и другого знака. Теперь если мы построим (как это сделано на рис. 1У-49) для каждого сдвига отдельно на отдельном планшете зависимость абсцисс нулей /о от их порядкового номера Ы, то очевидно, что наличие стойкой, хотя и скрытой периодичности, должно привести к тому, что эти зависимости изобразятся прямыми линиями и притом одинакового наклона. Эта особен- [c.284]

Последовательность дуг. Прямая дуга существует и непрерывно изменяется, когда [3 описывает интервал (—сх)1). Вначале это часть прямой линии, которая пробегается мгновенно. В конце это участок бесконечно вытянутого эллипса. Непрямая дуга существует и непрерывно изменяется в интервале (—1, (ж1 + Х2))В конце она превращается в объединение двух отрезков АгО ъ ОА2, пробегаемых мгновенно. Если выбрать направление обхода орбиты таким, что для прямой дуги Ai > О, и если сохранять этот выбор при изменении 3, то прямая дуга будет пробегаться за время Ai < 0. [c.53]

Как видно из рис. 10.6, в начальный период существует временной интервал, в течение которого полулогарифмический график спада потока является прямой линией, т. е. в течение этого интервала поток мгновенных нейтронов уменьшается экспоненциально. Основная мгновенная собственная функция спадает экспоненциально с постоянной спада а РК В самый начальный момент на показания детектора влияют высшие мгновенные собственные функции с более отрицательными, чем а,[р собственными значениями Затем спад нейтронного потока становится связанным лишь с основной мгновенной собственной функцией с собственным значением Запаздываю- [c.431]

Третьей характерной кривой является график зависимости между напряжением и деформацией для определенного момента времени. Ясно, что для любого момента времени этот график будет представлять собой прямую линию с постоянным углом наклона. Линейная зависимость напряжений от деформаций (В каждый момент времени есть следствие неявного предположения о линейности моделей, состоящих из пружин и цилиндров с поршнями. Эта линейная зависимость в общем случае очень важна при исследовании напряжений и деформаций поляризационно-оптическим методом, так как она позволяет распростра- нить результаты, полученные на моделях из вязкоупругого материала, на натуру из упругого материала. Большая часть вязкоупругих материалов обладает линейной зависимостью между напряжениями и деформациями в определенных пределах изменения напряжений и деформаций (или даже времени). Существуют и нелинейные вязкоупругие материалы, полезные в некоторых специальных задачах. Однако в большинстве случаев приходится выбирать материал с линейной зависимостью между напряжениями и деформациями и следить за тем, чтобы модель из оптически чувствительного материала не выходила в ходе испытания за пределы области линейности свойств материала. При фотографировании картины полос момент времени для всех исследуемых точек оказывается одним и тем же. Если используются дополнительные тарировочные образцы, то измерения на них необходимо проводить через тот же самый интервал времени после приложения нагрузки, что и при исследовании модели. Читатель, желающий подробнее ознакомиться с использованием расчетных моделей для анализа свойств вязкоупругих материалов, может обратиться к другим публикациям по данному вопросу, в частности к книге Алфрея [1] ). [c.122]

На рис. 2 в виде ломаной линии представлен полигон, соответствующий данным табл. 18. Линейный график, по одной оси которого отложены частоты групп, а по другой — их средние значения, образует полигон распределения. Полигон можно построить путем несложного преобразования гистограммы, для этого середины верхних сторон прямоугольников гистограммы нужно соединить прямыми линиями. При сглаживании полигона построением мелкоступенчатых гистограмм с уменьшением величины интервала до нуля ломаная линия преобразуется в плановую кривую, которая называется кривой распределения. [c.210]

При выводе уравнения (16) предполагалось, что кристаллизующаяся твердая фаза имеет неизменный состав и что раствор является разбавленным и идеальным. Промежуточные фазы, характеризующиеся высокой устойчивостью, часто имеют достаточно узкий интервал гомогенности, что отвечает первЬму допущению, и поэтому целесообразно строить графические зависимости Ig от 1/Т для заэвтектических кривых ликвидуса (типа кривой, показанной на фиг. 38), где S — состав (в атомных процентах), отвечающий отдельным точкам на этой кривой при температуре Т (в градусах Кельвина). При этом часто получается прямая линия, которую можно использовать в качестве критерия при оценке точности отдельных определений растворимости в жидком состоянии. [c.88]

При взаимодействии микромеханизмов разрушения в области хрупких межзеренных разрушений в логарифмических координатах зависимость длительной прочности не может быть аппроксимирована прямой линией. Это обстоятельство весьма важно при экстраполяции результатов испытаний на большие сроки службы особенно в условиях сложного напряженного состояния, когда переход к хрупкому разрушению происходит при малом времени до р азруше-ния. Только при 8 = п возможна линейная экстраполяция при этом соблюдается принцип Ковпака геометрического подобия кривых длительной прочности. Согласно (2.7) погрешности экстраполяции существенно увеличиваются с уменьшением напряжений, т, е. с увеличением временного интервала экстраполяции. Очевидно, для подтверждения справедливости линейной экстраполяции на большие сроки необходимы дополнительные результаты испытаний, например на ползучесть при одноосном сжатии. [c.30]

Бенсон [7] и Борден [8] показали, что при соответствующем выборе /I полученные результаты для данного типа шероховатости могут быть представлены прямой линией в логарифмических координатах gKh — 1ёКел. На фиг. 6.9 скорость м/, принята равной скорости в пограничном слое тела на расстоянии к от его поверхности. Хотя такое представление результатов может оказаться полезным для практических приложений, нельзя не заметить систематических отклонений от полученного линейного соотношения. Маловероятно, что полученная обобщенная зависимость сохранится при расширении интервала исследуемых скоростей для каждого размера элемента шероховатости, так что при применении ее за пределами исследуемых интервалов необходимо соблюдать известную осторожность. Кроме того, здесь (это касается также данных, представленных [c.294]

Две частицы масс mi и Ш2, соединенные пружиной пренебрежимо малой массы, могут двигаться по прямой линии. Жесткость пружины — к, длина в ненапряженном состоянии — /о- В начальном состоянии скорости частиц равны нулю. К первой частице прикладывается ударная постоянная сила F, направленная от первой ко второй частице, в течение интервала времени г, удовлетворяющему условию UUT <С 1, = km/ mim2), т mi + Ш2. Импульс силы I Fr конечная величина. Найдите амплитуду колебаний расстояния между частицами после действия силы. [c.176]

Отметим еш е, что соображения, лриводяш,ие к логарифмически нормальному распределению величины бг, могут быть использованы для доказательства того, что распределение вероятностей широкого класса неотрицательных характеристик турбулентности, определяемых возмущениями лз интервала равновесия старой теории Колмогорова (типа, например, квадратов производных некоторого порядка гидродинамических полей или модулей разностей значений таких полей на расстоянии г L), также является логарифмически нормальным с дисперсией логарифма порядка log (L/r) (для величин, определяемых возмущениями масштаба г X) или log (LA) (А. М. Яглом, 1966 А. С. Гурвич и А. М. Яглом, 1967). Для проверки последнего вывода А. С. Гурвич (1966, 1967 см. также А. С. Гурвич и А. М. Яглом, 1967) записал на ленту пульсации разности температуры в двух близких точках и осредненных по небольшому объему производных температуры и вертикальной скорости в атмосфере вблизи Земли и рассчитал по полученным записям эмпирические распределения вероятностей для квадратов записанных величин. Оказалось, что эмпирические распределения вероятностей во всех случаях близки к логарифмически нормальным распределениям (см., например, рис. 8, на котором два эмпирических распределения вероятностей для квадрата разности температур в двух точках на расстоянии 2 см друг от друга представлены в системе координат, в которой прямым линиям отвечает логарифмически нормальное распределение). Эти экспериментальные результаты можно рассматривать как первое подтверждение справедливости рассуждений, приводящих к формулам (4.16) и (4.17) они позволяют в какой-то степени понять механизм, обусловливающий резкую перемежаемость мелкомасштабной турбулентности. [c.503]

В проекциях с числовыми отметка ми для решения задач, связанных с прямой линией, часто необходимо зпать уклон и интервал прямой. [c.187]

Определение точек прямой с отметками, выражбнными целыми числами и отличаюши-мися друг от друга на единицу длины (или на величину, кратную целому числу), называется градуированием прямой линия. Графический прием градуирования прямой показан на рис. 390. Если отметки концевых точек отрезка, которым задана прямая, целые числа, достаточно разделить првекцию Ьтрезка на число, равное разности отметок концевых точек (интервал прямой постоянная величина). Если отметки концевых точек — дробные числа, можно разделить проекцию отрезка на разность отметок, увеличенную в десять раз. Разность отметок точек А и В составляет 7,3 линейной единицы. Проекцию отрезка нужно разделить на 73 части. Отложив от А (4,6) шесть частей, получим точку с отметкой 4, затем, отложив 10 частей, — точку с отметкой 3. Отрезок 4—3—это интервал прямой. Его следует откладывать вплоть до точки с отметкой —2. [c.150]

ИНТЕРВАЛ. Множество, состоящее лишь из точек, лежащих между точками Л и S прямой линии, причем концы отрезка точки А ц В интервалу не принад-ле)кат. [c.44]

ЭТОМ эпюра скоростей имеет в рассматриваемом интервале точку перегиба, где d /dг/2 = О, и становятся близка к прямой линии повсюду, за исключением областей, прилежащих к краям интервала. Пользуясь близостью эпнэры скоростей к прямой ЛИНИН, можем в выражении (38) коэффициента турбулентного обмена А произвести приближённую замену [c.712]

На рис. 1Х.2, а показаны характерные данные отрезка прямой АВ. Положение прямой в пространстве определяется двумя точками или одной точкой и направлением. При решении ряда задач используют понятия и определения интервал и уклон прямой линии. Заложение, т. е. горизонтальная проекция отрезка прямой на плоскость По, обозначается буквой I / —интервал прямой, определяемый как заложение при превышении, равном единице, и численно равный отношению заложения к превышению ф — угол наклона прямой к плоскости По. На рис. 1Х.2, а видно, что tg ф= (Яв—Ял)/ -. Величину tg ф называют уклоном прямой и обозначают буквой . Уклон часто выражают так, чтобы в числителе была единица тогда при (Яв—Ял) = 1 будем иметь 1= /1 и обратно 1=и(Нв—НА). Уклон прямой — превышение, приходящееся на заложение, равное единице. Уклон и интервал являются величинами, обратными друг другу, т. е. 1=1/1 Уклон. чинии может быть задан в градусах, процентах, промиллях и дробью 1/п, где п — любое положительное число. [c.232]

Если / нанести на график как ординату относительно абсциссы х, то, поскольку это уравнение является линейным относительно п и так как при п = 0 /п=/о, а при п=1 /п=/ь это уравнение представляет прямую линию, проходящую через точки /о и Поэтому процесс линейного интерполирования заменяет функцию рядом прялюлинейных отрезков, соединяющих последовательные табличные значения. Если табличный интервал настолько мал, что функция не имеет заметной кривизны между двумя последовательными табличными значениями, то результат линейного интерполирования достаточно точен в противном случае это не имеет места. Функции, которые широко применяются, как, например, пятизначные значешш синусов и тангенсов, люгут быть успешно протабулированы с таким малым интервалом, но это не принято делать для функций, имеющих ограниченное применение, или же в случаях, когда требуется много значащих цифр в таких случаях вместо составления очень обширных таблиц легче применить более общие методы интерполирования. [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...