Зона ламинарного режима

Зона ламинарного режима, изображаемая прямой. Точки, относящиеся к опытам, проведенным при разной шероховатости, ложатся на одну прямую, уравнение которой [c.149]

Зона ламинарного режима [c.293]

Кривая скоростей, соответствующая этой формуле, представлена на рис. 212. Она состоит из двух частей двух параболических ветвей у стенок в зоне ламинарного режима и прямолинейного участка в центральном ядре. [c.293]

Первая зона - зона ламинарного режима она представлена отрезком прямой [c.161]

Затопленный гидравлический прыжок 332, 458, 479 Затопляющая глубина 479 Земляная плотина 565, 572, 573 Зона ламинарного режима 161 [c.655]

Теплоотдача. На рис. 12.29 приведены результаты исследований по осредненной по длине трубы теплоотдаче для накатанной и гладкой труб в зависимости от числа Ке = = 10+3000 число Рг менялось в интервале 190—310. Для всех труб с различным относительным шагом накатки можно выделить три зоны теплообмена, в которых меняются закономерности процесса теплоотдачи. Зона ламинарного режима ограничена сверху значением Ке 100 в этой зоне интенсивность теплоотдачи практически совпадает с ее интенсивностью в гладкой трубе. При Ке>100 существует зона неустойчивого теплообмена, в которой его интенсивность сильно зависит от начальных условий температуры жидкости на входе в трубу, начальных случайных возмущений и др. Это особенно характерно для трубы с 5/0= 1,22, где при одном и том же значении числа Ке = 300 колебания отношения достигают 1,7—5,5. Эта зона требует дальнейшего тщательного изучения. При 400 > Ке > 1000 в зависимости от отношения S/B появляется зона резкого увеличения интенсивности теплоотдачи, в которой зависимость Nu/Pr° =/(Ке) имеет более крутой характер, чем для гладкой трубы в областях перехода и турбулентной. [c.532]

Первая зона— зона ламинарного режима она представлена прямой 1—2, построенной по уравнению (4-46). Здесь экспериментальные кривые Я = / (НСд), найденные для разных А , сливаются в одну прямую линию, совпадающую с линией 1—2. Для этой зоны имеем следующее [c.134]

Затопляющая глубина 407 Земляная плотина 505, 5П, 512 Зона ламинарного режима 134. [c.585]

Рассмотрим задачу определения тепловых потоков со стороны горячего газа к обтекаемому профилю типа турбинной лопатки. Данная задача осложняется тем, что в пограничном слое могут одновременно существовать зоны ламинарного, переходного и турбулентного режимов течения. [c.60]

Сказанное позволяет установить следующую схему движения потока жидкости, обычно и принимаемую за основную рабочую схему при исследовании турбулентного режима. По этой схеме (рис. 90) у стенок образуется весьма тонкий слой, в котором движение жидкости происходит по законам ламинарного режима. Основная же центральная часть потока (ядро), связанная с этим слоем, называемым вязким или ламинарным) подслоем, короткой переходной зоной, движется турбулентно с почти одинаковой для всех частиц жидкости осред-ненной скоростью. [c.129]

Или, что то же самое, размером градиентной зоны потока, т. е. той его части, в которой изменение скорости происходит по законам ламинарного режима. [c.294]

В частности, например, при di = d для ламинарного режима ф2-т 0 5 ддд турбулентного режима в зоне гладкого трения Ф = (0,5)2 о,25 0 297 и для турбулентного течения в зоне вполне шероховатого трения ф " = 0,25. Таким образом, гидравлический уклон и, следовательно, падение напора на сдвоенном участке при условии постоянства сечения магистрали всегда меньше, чем гидравлический уклон на одиночном участке. [c.209]

Ответ. На 25% при ламинарном режиме на 13,6% при турбулентном режиме (в зоне применимости закона Блазиуса). [c.90]

Вторая зона - зона, расположенная между вертикалями III п IV (заштрихована), является зоной неустойчивого режима (см. 3-24 зону (5) на рис. 3-42). Ее называют, как было отмечено выше, неустойчивой или переходной зоной (зоной, внутри которой происходит переход ламинарного режима в турбулентный и наоборот - турбулентного режима в ламинарный). Здесь [c.162]

Особенностью ламинарного горения является крайне медленное смесеобразование и низкая интенсивность процесса из-за плохой теплопроводности газов. При ламинарном движении газа и воздуха смешение происходит только за счет молекулярной диффузии, а устойчивый фронт пламени, т. е. слой, отделяющий несгоревшую смесь от продуктов сгорания, устанавливается только в зоне стехиометрического состава смеси. Для реакций, протекающих в пламени при ламинарном режиме горе- [c.234]

Определение точки, вернее, зоны перехода осложняется большим количеством параметров, влияющих на него. Можно считать установленным, что критическое число Рейнольдса на теплоизолированной пластине зависит от числа Маха. Установлено также, что зона перехода может быть весьма протяженной и превосходить по длине участок с ламинарным режимом течения. Охлаждение стенки затягивает переход. [c.48]

Re <3,5 10. В этом критическом диапазоне чисел Рейнольдса в пограничном слое начинается переход от ламинарного режима течения к турбулентному. Отрыв пограничного слоя возникает еще при ламинарном режиме течения, приблизительно в том же месте на лобовой стороне цилиндра, что и при меньших числах Re. За этим отрывом следуют смена режи.ма течения и второй, уже турбулентный ( пузырчатый ) отрыв на кормовой стороне цилиндра. Регулярность и определенность отрыва пограничного слоя меньше, чем при меньших и больших числах Рейнольдса. Донное давление резко повышается, а зона действия отрыва сужается ( =110- 120 ", рис. 10-3, г). В результате при Re 3=5-10 происходит указанное выше скачкообразное кризисное снижение лобового сопротивления цилиндра. Для шара такое кризисное сопротивление соответствует Re j=3 10 [c.472]

Можно предположить, что увеличение расхода на начальном участке зависимости определяется влиянием фаски, создающей конфузорное течение на входе и затягивающей область ламинарного режима до Re = 10 . При дальнейшем росте числа Рейнольдса происходит изменение конфигурации зоны отрывного течения в цилиндрической части. [c.113]

Нередко в трубопроводах установок может быть течение жидкости в зоне перехода от ламинарного режима к турбулентному. Для этого случая Н. 3. Френкель [20] предлагает определять коэффициент трения по приближенной формуле [c.122]

Так же как и в случае адгезии частиц из водного потока [1], адгезия парафина с увеличением скорости потока сначала растет, а затем, достигнув максимума, начинает снижаться [197]. Для стальных труб зона максимальной адгезии парафина совпадает со скоростью потока, соответствующей переходу ламинарного режима течения в турбулентный. Для пластмассовых труб, адгезионная прочность парафина к которым больше, чем к стальным, скорость потока, при котором наблюдается максимальная адгезия, сдвинута в сторону меньших значений. [c.255]

Задача 2. Пусть при той же схеме трубопровода (см. рис. 72) требуется определить расход жидкости по заданному перепаду напоров ДЯ (потери напора можно не учитывать в местных сопротивлениях или их можно выразить через эквивалентную длину). Так как расход жидкости будет зависеть от режима движения жидкости, который заранее не известен, задачу решают методом последовательных приближений. Для этого в формулу (112) подставляют значения коэффициентов т, п и А, взятые из табл. 10. Предполагается, что известны режим движения жидкости и зона сопротивления (для турбулентного режима). Признаком вероятности ламинарного режима служит высокая вязкость жидкости, зоны вполне шероховатых труб (квадратичный закон сопротивления)—малая вязкость жидкости (вода, бензин) и значительная шероховатость стенок трубы. [c.139]

В общем случае характеристическая кривая трубопровода состоит из отдельных участков разной формы — прямолинейного участка для ламинарного режима (при малых Ке) и параболической кривой для турбулентного режима (в области больших Ке), в свою очередь состоящей из участков разной крутизны (т. е. парабол с различными показателями степени) в разных зонах этого режима. [c.146]

На рис. 4.5 представлена графическая интерпретация уравнения (4.18). График построен на основании опытов Рейнольдса в координатных осях и и Прямая АВ на графике соответствует ламинарному режиму, а кривая СО — турбулентному. Участок кривой между точками В и С характеризует переходную зону. [c.104]

Все это явилось основанием для установления схематизированной модели турбулентного потока, обычно принимаемой за основную рабочую схему при исследованиях турбулентного режима. По этой схеме (рис. 4.17), предложенной в 30-х годах XX в. немецким физиком Л. Прандтлем, у стенок образуется весьма тонкий слой, в котором скорость изменяется не скачкообразно, а непрерывно и движение жидкости происходит по законам ламинарного режима. Основная же центральная часть потока (ядро), связанная с этим слоем, называемым вязким (или ламинарным) подслоем, короткой переходной зоной, движется турбулентно с почти одинаковой для всех частиц жидкости осредненной скоростью. [c.119]

I - зона ламинарного режима, С — зона неустойчивого (переходного) режима, II - область гладких русел турбулентной зоны, D — область доквадра-тичного сопротивления шероховатых русел турбулентной зоны, Е - область квадратичного сопротивления шероховатых русел турбулентной зоны [c.161]

ЗОНЫ служит зкз ение аОсцнссы Ig 2300 = ig <екр- Тлкнм образом, данная закономерность имеет место при Re < Re p, т. е. при ламинарном режиме течения в трубе. При этом согласно выражению (6.23) потери линейно азвискт от скорости. [c.150]

Следовательно, в пределах этой зоны Х зависит только от числа Re и не зависит от шероховатости стенок трубы. Границей зоны служит значение абсциссы lg 2300 = lg Reкp. Таким обра зом, данная закономерность имеет место при 1 е < Reкp,. т. е. при ламинарном режиме в трубе. [c.161]

Из рассмотрения графика можно сделать следующие выводы. В области начальной части кривой А В обязателен ламинарный режим, в области конечной кривой F — турбулентный, а в области ВС возможны оба режима движения в зависимости от характера изменения скоростей (увеличение или уменьшение их). Однако режим движения в области ВС неустойчив и легко нарушается под влиянием самых незначительных причин. Особенно неустойчивым является ламинарный режим. Кроме того, как следует из опытов Нику-радзе, в этой области на отдельных участках трубы возникают зоны трубулентного режима, которые разрастаются, а затем исчезают и появляются снова. В связи с этим эту область иногда называют зоной перемежающейся турбулентности. Такая область неустойчивого режима называется также переходной областью между двумя режимами. [c.104]

При переходе от ламинарного режима движения газа к турбулентному турбулентные пульсации скорости потока искривляют фронт пламени, еще увеличивая его поверхность, что в соответствии с формулой 17.14) увеличивает количество сгорающей смеси без удлинения факела. В сильно турбулентных потоках перемешивание свежей смеси с раскаленными продуктами сгорания в каждый момент времени создает в различных точках объема факела (рис. 17.4) зоны (микрообъемы) с различными температурами и концентрациями реагентов В них. В мИ Крообъемах, в которых температура оказывается достаточно большой, газ воспламеняется, горит, образующиеся продукты сгорания снова за счет турбулентных пульсаций смешиваются со свежей смесью, в каких-то микрообъемах снова образуется способная воспламениться смесь и т. д. Горение идет в зоне, размер которой (он называется толщиной турбулентного пламени) намного превышает толщину ламинарного пламени. Чем интенсивнее смешение, тем больше таких объемов образуется в единицу времени, тем интенсивнее сгорание. Поэтому скорость распространения турбулентного пламени практически пропорциональна интенсивности турбулентных пульсаций, а последняя в свою очередь пропорциональна скорости газа. В результате длина I турбулентного факела мало зависит от скорости истечения смеси ИЗ сопла. [c.148]

I — периметр сечения v — кинематический коэффициент вязкости в м-1сек). При Re критическое число Рейнольдса) существует ламинарное течение (слоистое, без перемещивания частиц) при Re > Re,,./, — турбулеятное течение, характеризуемое беспорядочным перемешиванием частиц и пульсациями местных скоростей. Значения Re, для сечений различной формы весьмя близки между собой и находятся в интервале Re p = 2000 -f- 2300 [16 , [42]. В расчетах обычно принимают для ламинарного режима Re < 2000 и для турбулентного режима Re >3000 (Re = 2000 до 3000 — критическая зона). [c.467]

Резкое уменьшение диссипативных потерь в обогреваемых каналах наблюдалось в момент достижения кризиса теплообмена в экспериментах по определению критических тепловых нагрузок. Аналогичное явление было обнаружено и в описанных выше экспериментах по определению критического теплового потока в дегазированной воде. Так, на рис. 4.25 в качестве примера приведены зависимости изменения относительной подведенной мопщости лул р, массового расхода G и температуры стенки в выходном сечении канала от времени. В процессе ступенчатого подвода мощности к стенке канала температура ее ступенчато возрастает. Расход сначала остается постоянным, затем начинает уменьшаться вследствие увеличения потерь на трение при движении двухфазной смеси, а при достижении кризисного состояния снова возрастает. Увеличение расхода при достижении кризисной зоны наблюдалось и в опытах Типпетса [52]. Этот факт можно рассматривать как свидетельство того, что в этом случае, так же как в адиабатных каналах, определяющим в формировании критического потока является свойство значительной сжимаемости двухфазного потока. Если в пристенном слое обогреваемого канала реализуется трансзвуковой режим течения, то вырождение турбулентности и переход к ламинарному режиму течения могут служить причиной уменьшения как диссипативных потерь, так и интенсивности теплообмена в кризисной зоне. [c.95]

Исходя из предположения одновременности существования ламинарного и турбулентного течений и используя нормальный закон распределения для определения вероятности появления соответствующих рйжимов, А. М. Керенский предложил [2-50] для зоны смены режимов стабилизированного течения единую формулу расчета коэффициента сопротивления трения труб с равномерно-зернистой шероховатостью [c.63]

Экспериментальные исследования показывают, что вблизи 0гра [ичивающих поток стенок всегда имеется зона вязкого подслоя с преобладающим влиянием сил вязкого трения и сугубо нестационарным режимом течения. Вязкий подслой состоит из периодически нарастающих и разрушающихся участков потока с ламинарным режимом течения, причйм тол]дина этих слоев регулируется некоторым механизмом неустойчивости. Описанная картина пристенной турбулентности позволила предложить так называемую двухслойную модель турбулентного стабилизированного (или равномерного движения) жидкости в трубах (рис. 26). [c.86]

Это решение справедливо только для ламинарного режима течения. В действительности можно наблюдать три стабильные зоны течения, определяемые значениями числа Рейнольдса. При числе Рейнольдса меньше 5 наблюдается Ю1ассиче-ское ламинарное течение. В диапазоне чисел Рейнольдса от 5 до 1500 стабильно ламинарное течение с образованием волн. При числах Рейнольдса более 1500 устанавливается турбулентный режим течения (число Рейнольдса подсчитывается по средней скорости и гидравлическому диаметру, равному толщине пленки). [c.180]

При рассмотрении турбулентного движения внутри пограничного слоя в области, расположенной ниже по потоку, чем только что описанная область перехода ламинарного режима движения в турбулентный, т. е. в области уже развитого турбулентного движения, мы еще вернемся к более детальному изучению отдельных характерных зон турбулентного пограничного слоя от ламинарного подслоя на твердой стенке до турбулентного надслоя вблизи внешней границы слоя. Обратимся к краткому обзору некоторых, практически важных явлений (эффектов), которые тесно связаны с переходом ламинарного пограничного слоя в турбулентный. [c.539]

Для выяснения оптимальности решения анализируем графики Никурадзе (см. рис. 60) или Мурина (см. рис. 61). По ним видно, что при ламинарном режиме минимальное значение Я соответствует Квкр, а в зоне гидравлически гладких труб X может иметь как большие, так и меньшие значения, поэтому определяем значение Я при Ке,<р Я=64 2300=0,0278. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...