Длина кривой свободной поверхности потока

Длина кривой свободной поверхности потока между двумя выбранными сечениями определяет- [c.118]

Общая длина кривой свободной поверхности потока между сечениями с глубинами кх и кц, [c.133]

Указание. Определяем йц на первом участке канала и строим кривую свободной поверхности потока. Находим и на втором участке канала. Определяем Лс и h , устанавливаем форму сопряжения бьефов. Для определения длины отгона прыжка подсчитываем длину между и глубиной Лд, сопряженной глубине /1ц. Зная скорость на участке сопряжения, подбираем тип укрепления русла по таблице приложения, S. [c.269]

Уравнение (8.37) проще решить в отношении длины рассматриваемого участка, чем в отношении глубины hi или h ) в одном из граничных сечений. Поэтому при построении кривой свободной поверхности потока задаются рядом глубин h , ft 2.. . ), возрастаюш,их (или убывающих) через некоторые интервалы АЛ, начиная, например, от известной А и принимая далее каждую пару соседних глубин (й и А , и Л 2 и т. д.) за глубины на границах участка (за и ftj), из равенства (8.37) находят расстояние I. [c.211]

Разбивая заданный поток по длине на ряд участков и определяя нх длнны по формуле (10.3), можно построить кривую свободной поверхности потока в русле или найти расстояние / между сечениями 1—1 и 2—2, глубины в которых соответственно равны к, и / 2 [c.240]

На рис. ХИ1.24 показан перепад с горизонтальной ступенью длиной I. В этом случае при достаточно большой длине ступени L глубина потока на ней возрастает и кривая свободной поверхности имеет очертание кривой подпора Со длиной /ь В конце этой кривой будет гидравлический прыжок. После прыжка наблюдается кривая спада типа Ьо длиной /г, которая заканчивается водопадом. Если продольный уклон дна подводящего русла (к перепаду) 01<1кр. но 01 >0, то кривая свободной поверхности потока в этом русле имеет очертание кривой спада типа Ьх. [c.285]

Построив кривую свободной поверхности на водоскате, можно определить скорости в различных сечениях по длине водоската и в том числе наибольшие, а также глубину потока па выходе из водоската, знание которой необходимо для расчета выходной части. [c.285]

Для определения длины кривой спада и построения свободной поверхности потока принимаем глубины в сечениях [c.165]

Явление спада (рис. 8.1, в) наблюдается или при резком возрастании уклона дна потока, или при устройстве искусственных сооружений (перепад, быстроток и т. п.). Например, по длине потока имеется перепад, поэтому глубины и площади живого сечения по мере приближения к перепаду убывают, а средние скорости потока возрастают, при этом свободная поверхность в продольном разрезе имеет вид так называемой кривой спада. Следовательно, под кривой спада подразумевают линию свободной поверхности потока, глубина которого уменьшается в направлении движения. [c.91]

Так как заданная длина быстротока L= 98 м примерно равна длине кривой спада X I = 99,57, глубину в конце быстротока h можно принять равной 0,44 м. По данным табл. 10.8 строим кривую свободной поверхности, т. е. продольный профиль потока (рис. 10.30). [c.278]

Таким образом, расчет потока на водоскате сводится к определению Лкр, Ло, анализу кривой свободной поверхности, определению типа этой кривой и ее расчету, т. е. отысканию глубин в различных сечениях по длине вплоть до конца транзитной части. [c.243]

Чтобы построить кривую АВ свободной поверхности потока, разбиваем. данный канал, имеющий длину L, на отдельные участки относительно малой длины, равной /. При этом каждый выделенный участок канала длиной I рассматриваем в отдельности, идя вверх по течению сперва рассчитываем I участок, затем II и т. д. Расчет каждого выделенного участка (например, участка М) состоит в определении глубины h потока в начале данного участка (по известным величинам и Идя по такому пути, можно последова- [c.310]

Напорный режим протекания потока в трубах характеризуется тем, что все поперечное сечение сооружения по всей длине полностью заполнено водой (рис. 11.9, е). В этом случае кривая свободной поверхности может иметь место только лишь на выходном участке трубы, где сказывается влияние кривизны потока. При напорном режиме трубы обладают наибольшей пропускной способностью. [c.156]

В зависимости от ряда обстоятельств глубины по длине потока при неравномерном движении могут увеличиваться или уменьшаться. В первом случае свободную поверхность потока называют кривой подпора, а во втором случае — кривой спада. [c.232]

Разбив русло на расчетные участки длиной и и определив на каждом из них падение свободной поверхности потока в естественном (нестесненном) состоянии для расхода Q, при котором должны построить кривую подпора перед плотиной, найдем продольный уклон дна фиктивного призматического русла [c.304]

При неравномерном движении глубина потока Л, а следовательно, и поверхностный уклон I зависят от длины пути потока 5, т. е. h=f(s). Свободная поверхность потока принимает форму кривой подпора , если с изменением 5 происходит увеличение Л, и кривой спада , если к уменьшается. [c.449]

В естественных руслах уклоны дна, поперечные профили, шероховатость обычно значительно изменяются по длине потока. Поэтому вышеизложенные методы построения кривых свободных поверхностей, разработанные для призматических (искусственных) русел, встречают значительные затруднения при попытках их использовать при построении кривых подпора в естественных руслах. Наиболее простым способом построения кривых свободной поверхности для естественных русел является способ непосредственного суммирования при применении уравнения Бернулли. [c.95]

Представим теперь на рис. 7-39 продольный разрез потока АВ — искомая кривая свободной поверхности. Дифференциальное уравнение было составлено для произвольной элементарной части потока длиной йз. Наметим сечения 1—/ и 2—2, расположенные на конечном расстоянии друг от друга, равном /. Подчеркнем, что сечение 1—1 расположено выше по течению сечения 2—2, Условимся отмечать гидравлические элементы, относящиеся к сечению 1—/, индексом 1 гидравлические же элементы, относящиеся к сечению 2—2, — индексом 2. [c.257]

Явление спада возникает или при устройстве перепада (рис. VII.8), или при резком увеличении уклона дна потока. В этом случае глубины и площади живого сечения по длине потока убывают, а скорости возрастают. Свободная поверхность жидкости в продольном разрезе имеет вид так называемой кривой спада. [c.154]

На рис. XII. 26 показан перепад с горизонтальной ступенью длиной L. В этом случае при достаточно большой длине ступени L глубина потока на ней возрастает и свободная поверхность имеет очертание кривой подпора длиной /ь которая заканчивается гидравлическим прыжком. После прыжка наблюдается кривая спада длиной /г, [c.281]

Представим себе истечение жидкости Из-под затвора А (см рис. XIII.16) в канал с продольным уклоном o< кp Глубина в сечении 1—1 канала Н определяется высотой отверстия под затвором Нз. Если Н <Нкр, то состояние потока за затвором бурное и глубины вниз по течению возрастают, а кривая свободной поверхности потока будет кривой подпора типа с. Эта кривая заканчивается в сечении 2—2 гидравлическим прыжком, после которого устанавливается равномерный режим движения воды с глубиной Но. Расстояние I между сечениями 1—1 и 2—2 называют длиной кривой подпора С). [c.281]

Рассмотрим сопряжение двух участков канала у первого продольный урон /о1 кр (см. рис. XIII.14). Кривая свободной поверхности потока на втором участке канала будет кривой спада типа 2. Практически длину кривой спада Ьз, подобно рассмотренным выше случаям, ограничивают сечением 3—3, в котором глубина потока отличается от нормальной глубины не более чем на 0,5—5%. т. е. относительная глубина т) = /гз//1о2= 1.005-7-1,05. Условно считаем, что в сечении 3—3 происходит слияние кривой спада 2 с линией нормальной глубины Л гЛ 2 и вниз по течению движение становится равномерным. Таким образом, под длиной кривой спада 2 следует понимать расстояние /. [c.282]

По предложению В. В. Смыслова с учетом того, что в волнистом прыжке рассеивание энергии происходит в основном из-за сил трения, длина волнистого прыжка может быть также приближенно определена из уравнений кривых свободной поверхности потока (см. параграфы [c.139]

При расчете кривых свободной поверхности иа ЭВМ используется конечно ])азностное уравнение (10.3). Программу дслесооб-разно составлять для наиболее общего случая — непризматического русла с переменным (плавно изглеияющимся) по длине потока уклоном дна г о. Площадь поперечного сечения ш и смоченный периметр X табулируют в зависимости от глубины h и расстояния от начального ствола I и задают в виде матриц. При составлении таких таблиц рекомендуется использовать планиметр и курвиметр. [c.241]

Решение. Наносим на продольный профиль канала линию критической глубины КК и для каждого участка канала линию нормальных глубин NN. Линия критической глубины КК на всех участках канала будет расположена на одном и том же расстоянии от дна — Лкр. Линии нормальных глубин на участках при 0 < (кр будут расположены выше, при 1 о > — ниже и при ( о = кр сольются с линией критической глубины КК. После построения этих линий необходимо отыскать сечение, в котором известна глубина. Таким сечением в этом примере является сечение ББ на переломе дна от уклона ог < кр к уклону 03 > <кр. В этом сечении глубина равна критической. Тогда вверх по течению от сечения ББ будет кривая спада Ьи а1симлт0тически приближающаяся к линии нормальной глубины Л гЛ/г. В сечении АА глубину потока обозначим через Аг, при достаточно большой длине второго участка канала она может быть приблизительно равна Лог, при малой длине /г будет значительно меньше Лог. На первом участке канала также будет кривая спада Ьи положение которой в нижней ее части (в сечении АА) определится глубиной потока Лг, а в верхней части эта кривая будет асимптотически приближаться к линии нормальной глубины NlN. От сечения ББ вниз по течению глубина потока убывает, и кривая свободной поверхности будет иметь форму кривой [c.282]

Представим себе поток несжимаемой жидкости, кривая свободной поверхности которой в момент времени t занимает положение аа, а в момент времени /4-6/ — положение ЬЬ (рис. XVIII. 19). Выделим в этом потоке отсек длиной йз, ограниченный сечениями /—1 и 2—2. За время 6/ через сечение 1—1 в отсек втекает объем жидкости, равный, [c.395]

Рассмотрим многоступенчатый. перепад с горизонтальными ступенями. Глубины на входной части и в сжатом сечении определяются так же, как в одноступенчатом перепаде. На первой ступени от сжатого сечения сс (рис. ХХУП.32, а) глубина будет возрастать и свободная поверхность потока получит очертание кривой подпора типа Со- Расстояние между сечениями сс и 1—1 — длина кривой подпора /г определяется по уравнению неравномерного плавноизменяющегося движения. За сечением 1—1 на расстоянии /з наблюдается резкий спад. Это расстояние определяется в зависимости от глубины Л в -сечении 1—1. [c.564]

На первой ступени от сжатого сечения с—с (рис. XXVII.35, а) глубина будет возрастать и свободная поверхность потока получит очертание кривой подпора. Расстояние между сечениями с—с и 1—1 (длина кривой подпора /г) определяется по уравнению неравномерного плавно изменяющегося движения. За сечением 1—I на расстоянии /3 наблюдается резкий спад. Это расстояние определяется в зависимости от глубины Л в сечении 1—1, которая может быть различной [c.570]

При ц = 0,071 на рис. 5.9 отложены черными квадратами наибольший (начальный) и наименьший (в цилиндрическом потоке) из измеренных в [50] радиусов свободной поверхности. Как видно из рис. 5.9, наибольший радиус свободной поверхности согласуется с кривой 1 — сверхкри-тических состояний, а наименьший несколько ниже кривых 3—6, что и должно быть, если учитывать влияние трения, а возможно, и недостаточную еще для достижения равновесного состояния длину сопла. [c.101]

Естественно, далее, поставить вопрос об устойчивости катяш,ихся волн. Ю. П. Иванилов и Л. В. Пашинина (1965) показали, что эти волны более устойчивы, нежели равномерный пуазейлев поток. Зависимость критического значения числа Рейнольдса от длины волны изображена на рис. 7. Разумеется, смысл имеет только та часть кривой, которая соответствует большим значениям длины волны Я, поскольку все эти результаты получены методами асимптотической теории. Аналогичные результаты были опубликованы Л. В. Пашининой (1966), которая изучала гидродинамику тонкой пленки, подверженной также действию касательных напряжений, приложенных к ее свободной поверхности. [c.75]

ПОДПОР ВОДЫ, случай неравномерного движения потока жидкости вследствие его преграждения плотиной или запрудой, изменения уклона ложа, наличия препятствий на дне потока и сильного его сужения. Если точка Л (фиг. 1) есть начало и Н высота П. воды у плотины или превышение свободной поверхности воды в этом месте над нормальной глубиной воды ho при равномерном движении, то по мере подъема вверх по течению высота П. воды Z постепенно убывает до нуля, где П. воды кончается (точка В). Линия АВ подпертого уровня называется кривой П. воды. Горизонтальное расстояние L от начала до конца П. воды называется его гидростатич. длиной. Подпор воды, особенно для равнинных рек со слабыми уклонами, распространяется ьверх по течению на далекое расстояние. Теоретически кривая П. воды асимптотически приближается к прямой [c.23]

Применяя уравнение Н. Н. Павловского для решения практических задач, необходимо иметь в виду, что при медленном возрастании или убывании глубины потока, как, например, в водотоках с малым уклоном дна (г освободная поверхность которых очерчена по кривой подпора типа Сь можно с достаточной степенью точности величину N определять по формуле (XIII. 52) в пределах всей длины этой кривой подпора. Если же глубина вдоль потока быстро возрастает или убывает, как, например, в нижней части кривой спада типа Ьх в водотоках с уклоном дна окривой спада типа Ьг в водотоках с продольным уклоном больше критического о>/кр, то весь водоток следует разбить на ряд сравнительно малых участков, для которых с достаточной степенью точности можно вычислять N по формуле (XIII. 52). Следовательно, уравнение И. И. Павловского в этих случаях можно применить только для отдельных сравнительно коротких участков. Последовательность вычислений при этом будет такова. Сначала вычисляем Nn для участка 1п по формуле [c.294]

Обозначая удельную энергию сечения с—с через Эс и учитывая, что при критической глубине, которая будет в конце ступени, удельная энергия сечения имеет минимальное значение 5мин, получим, что при длине ступени кр весь свободный запас энергии, равный Эс—3 н, расходуется по длине ступени. Если увеличить длину ступени до о> кр, то свободного запаса энергии (Эс—Эмин) будет недостаточно для поддержания потока в бурном состоянии на всей длине ступени. В этом случае поток должен перейти в более экономную (в смысле расходования энергии) форму течения, т. е. должна произойти смена бурного состояния на спокойное. Такой переход, как известно, осуществляется через гидравлический прыжок. Следовательно, при длине ступени Ьо>1кр на некотором участке /г глубина будет возрастать и свободная поверхность будет кривой подпора типа Со, а затем после гидравлического прыжка длиной /п глубина потока будет уменьшаться до критической на длине 1о по кривой спада типа Ьо (рис. XXVII.35,в). При дальнейшем увеличении длины ступени гидравлический прыжок будет приближаться к сжатому сечению с—с, и при длине ступени, равной н, образуется надвинутый гидравлический прыжок непосредственно у сечения с—с. В этом случае глубина потока в конце прыжка является глубиной, непосредственно сопряженной с глубиной в сжатом сечении Лс. Если еще увеличить длину ступени, т. е. принять з>1н, то это приведет к затоплению струи (рис. XXVII.35,г). [c.572]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...