Тон термоэлектронный

Подробные исследования коронного разряда и зарядки частиц в коронном разряде при низких температурах (следовательно, термоэлектронной эмиссией можно пренебречь) выполнены авторами работ [121, 873]. [c.436]

Ионизации частиц твердого тела при высоких температурах посвящены работы [15, 185, 714], авторы которых использовали аналогию с ионизацией газа. oy [728] изучал взаимодействие между электронами, испускаемыми нагретыми твердыми частицами и пространственными зарядами системы газ — твердые частицы. В соответствии с другими методами электризации частиц эта реакция называется термической электризацией. Показано, что при температурах порядка 10 К ионизация газа может быть незначительной, а термоэлектронная эмиссия, которой противодействуют пространственные заряды, становится доминирующим механизмом, так что время достижения равновесия чрезвычайно мало. [c.446]

Рассмотрим статическую систему, состоящую из одной частицы в ограниченном объеме радиусом 7 , так как в бесконечной среде нельзя обеспечить равновесие твердой частицы при данной температуре Т вследствие непрерывной термоэлектронной эмиссии. Когда частица находится в ограниченном объеме в состоянии равновесия, она, подобно электрону, может отталкиваться полем множества твердых заряженных частиц либо притягиваться им. Будем считать внутреннюю стенку сосуда чисто геометрической поверх- [c.446]

Уравнение (10.75) приводится к случаю К = Q, когда ионизация в газообразной фазе незначительна. Параметр К характеризует соотношение между термоэлектронной эмиссией и накоплением электронов, испускаемых термически ионизованным газом, вследствие электростатической емкости твердых частиц в объеме зонда [311. [c.455]

Это условие ограничено интенсивностью столкновений даже в отсутствие термоэлектронной эмиссии. Соотношение между а. [c.456]

Электризация путем термоэлектронной эмиссии — oy (1963) [728]. [c.498]

Электризация путем термоэлектронной эмиссии 446, 453 [c.533]

При прямой полярности (плюс на изделии, минус на электроде) лучше условия термоэлектронной эмиссии, выше стойкость вольфрамового электрода и допускаемый предельный ток. Допус [c.80]

Известны следующие виды эмиссии электронов твердыми телами термоэлектронная автоэлектронная (или электростатическая) фотоэлектронная (или внешний фотоэффект) вторичная, возникающая при бомбардировке твердого тела тяжелыми частицами (атомами, ионами) или потоком первичных электронов. [c.61]

Термоэлектронная эмиссия. При достаточно высокой температуре все металлы испускают электроны, число которых быстро возрастает с повышением температуры. Механизм этого явления заключается в следующем. [c.61]

При низких температурах термоэлектронная эмиссия неизмеримо мала, отсюда следует, что для всех металлов Wa Wf. Это видно на рис. 2.21 слева, где дана кривая F w) распределения электронов по энергиям при К. Напомним, что w/ — энер- [c.62]

Рис. 2.25. Зависимость плотности авто-термоэлектронного тока с вольфрама от напряженности поля у катода с учетом эффекта Шоттки (заштрихована область реальных плотностей тока в сварочных дугах)

Можно предполагать, что в большинстве случаев эмиссионный ток электронов с поверхности сварочных катодов будет складываться из собственно термоэлектронов, для которых Wx выше уровня АА (см. рис. 2.34), из Шоттки-электронов, энергия которых лежит между уровнями АА и ВВ, из туннельных электронов с энергиями Wi, лежащими ниже уровня ВВ, и из вторичных электронов. [c.69]

Дуги с неплавящимся (тугоплавким) катодом. Если катод сварочной дуги выполнен из материала с высокими температурами плавления и кипения (для вольфрама 7 = 3650 К, = 5645...6000 К для угля Т возг = 4470 К), то он может быть нагрет до столь высокой температуры, при которой основная часть катодного тока обеспечивается термоэлектронной эмиссией. Учитывая, что торированный W-катод представляет собой пленочный катод, а примеси из столба дуги (если изделие, например, алюминиевый сплав) могут также снизить работу выхода, то расчетные значения плотности тока могут быть такими, как в приведенном ниже примере (цифры для простоты расчета взяты округленно). [c.71]

Таким образом, только термоэлектроны иногда могут обеспечить j до 5-10 А/см . [c.72]

Катодное падение таких термоэлектронных дуг может быть значительно меньше Ui защитного газа U <.Ui. Катодная область (2...3) К= 10" мм. [c.72]

Если постепенно увеличивать ток, то дуга расширяется у катода и j падает в 10...100 раз — примерно до 10 А/мм . Такая дуга называется дугой без катодного пятна или собственно термоэлектронной дугой. Сравнение вольт-амперных характеристик обеих дуг (рис. 2.27) показывает, что с увеличением тока обе дуги дают возрастающую ветвь с положительным сопротивлением. Причем термоэлектрическая дуга горит при меньшем напряжении и меньшем U , чем дуга с катодным пятном. [c.72]

Основным механизмом эмиссии электронов в W-дугах можно считать термоэлектронную эмиссию и эффект Шоттки. [c.79]

Повторное возбуждение дуги облегчается остаточной термоэлектронной эмиссией электродов или остаточной ионизацией дугового промежутка. Если ионизация недостаточна, то в каждом полупериоде существует пик зажигания U >Ua.- Дуга повторно возбуждается, если соблюдается соотношение f/a. [c.91]

Например, при аргонно-дуговой сварке алюминия вольфрамовым электродом относительная асимметрия токов Ai=i — г д, может достигать 50% и более от значения В этом случае стационарная термоэлектронная эмиссия с W-катода и его остаточная эмиссия значительно больше, чем с холодного А1-като-да по трем основным причинам [c.91]

Наиболее простой путь — нагрев твердых тел (чаще всего металлов), которые при этом начинают испускать термоэлектроны. [c.109]

Рис. 8-22. Солнечный термоэлектронный преобразователь Вильсона.

Рис. 8-23. Поперечное сечение лабораторного термоэлектронного преобразователя.

В диодных пушках прикатодный электрод имеет потенциал катода, в триодных — на него подается отрицательный относительно катода потенциал f/j, для управления силой тока в пушке. Комби-нироваппые, т, е. с электростатической и электромагнитной фокусировкой пучка одновременно, пушки наиболее распространены в сварочных установках (рис. 85). В них применяются термоэлектронные катоды, ток эмиссии которых определяется уравнением Ричардсона [c.159]

На стабильность горения дуги влияет плотность тока. Чем больше плотность тока, тем стабильнее горение дуги, так как термоэлектронная эмиссия более интенсивна. На устойчивость горетя дуги под водой оказывает влияние и чехольчик , который образуется на конце электрода в результате некоторого запаздывания плавления электродного покрытия по сравнению с плавлением стержня, так как он способствует сохранению газовой полости, в которой горит дуга. [c.126]

Низкотемпературная плазма (температура IOOOK) находит применение в газоразрядных источниках спета и в газовых лазерах, в термоэлектронных преобразователях тепловой энергии в электрическую и Б магиитогидродннамических (МГД) генераторах. [c.290]

Заметим, что Исз можно определить по уравнению Ричардсона— Душмана для плотности термоэлектронного тока [c.450]

Электризация твердых частиц и ионизация путем термоэлектронной эмиссии и фотоэмиссии были исследованы Содха [718, 7191, который использовал метод Эйнбиндера [185], следуя кинетической теории, но пренебрег эффектом пространственного заряда. [c.453]

И В этом случае величина а максимальна для данного В. При более высоких значениях К в зависимости от его соотношения с В твердые частицы могут стать положительно или отрицательно заряженными (в этом случае электроны эффективно накапливаются на твердых частицах). Видно, что твердые частицы стремятся стать отрицательно заряженными при низком потенциале ионизации газа и высоком термоэлектронном потенциале твердого тела. Кружками на фиг. 10.7 показаны приблизительные асимптотические состояния для описанных ниже экспериментов. Пунктирные линии для каждой величины К на фиг. 10.7 являются пределами для любого газа, образующего тяжелые ионы те1т 0). Видно, что в области значений а вблизи или более 0 величина т /тг не влияет на соотношение между, а, В и К. [c.457]

При начальной концентрации ионов riei = 10 м и температуре 3000° К в присутствии частиц диэлектрика, заряженных первоначально, как в примере на стр. 449, 2000 дырок каждая, Пд, согласно уравнению (10.92), уменьшается до м . Если частицы первоначально нейтральны, то вследствие термоэлектронной эмиссии концентрация свободных электронов стремится увеличиться. Частицы, первоначально имеющие отрицательный заряд, способствуют повышению концентрации свободных электронов (фиг. 10.10). Время достижения нового уровня концентрации в этом примере зависит от распределения твердых частиц. Для электростатической дисперсии на длине от 1 ai до 1 л требуется 10 сек [728]. [c.463]

Формула (2.60) показывает, что начальные скорости термоэлектронов невелики. Например, для температуры катода Т=3000 К, что соответствует температуре кипения железа, w — = 2kTx0,50 эВ. [c.64]

В W-дугах при высокой температуре катода (Г>4500...5000 К) вероятен термоэлектронный ток, измененный при >10 В/мм эффектом Шоттки. Наличие полупроводниковых пленок на тори-рованном или лантанированном вольфраме может сильно сни- [c.69]

Затруднено также измерение протяженности переходных зон. По теоретическим соображениям считают, что в атмосферных дугах с холодным металлическим катодом зона d Xe, т. е. 10 мм и менее. В термоэлектронных дугах больше, что оценивается примерно по величине темнового пространства у катода. [c.70]

Вторичная электронная эмиссия, отражение электронов и термоэлектронная эмиссия с обрабатываемой проверхности. [c.113]

В работе [168] описан солнечный термоэлектронный преобразователь, изготовленный фирмой Thermo Ele tron Engineering Согр. Система имеет пять соединенных последовательно плоских преобразователей. Поверхность [c.203]

Рентгеновские лучи можно получить с помощью специальной так называемой рентгеновской трубки. Она представляет собой стеклянную (или металлическую) трубку, из которой откачивается воздух до давления поряд а 10 мм рт. ст. Внутри трубки расположены катод (К) и аитмкагод (/1Л ) (рис. 6.36). К катоду подсоединена батарея накала (й//), которая приводит к эмиссии термоэлектронов из катода. Создаваемое высокое напряжение между катодом [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...