Термоэдс

Поведение термоЭДС и ЭДС Холла многих аморфных материалов в зависимости от температуры отличается от поведения этих свойств в кристаллах. Так, знаки термоЭДС и ЭДС Холла в аморфных материалах нередко различны, термоЭДС многих из них уменьшается с повышением температуры. [c.285]

На рис. 2.14 приведены кривые зависимости термоЭДС от разности температур горячего и холодного спаев для наиболее употребительных термопар. [c.39]

Наибольшую термоЭДС при данной разности температур можно получить от термопары хромель—копель. Для термопар, характеристики которых приведены на рис. 2.14, предполагается, что в холодном спае ток идет от первого названного в термопаре материала ко второму (т. е. от хромеля к копелю и т.. д.), а в горячем спае — в обратном направлении [c.40]

К электрическим характеристикам проводниковых материалов можно отнести удельную проводимость а или обратную ей величину — удельное сопротивление р контактную разность потенциалов и термоэлектродвижущую силу (термоЭДС) работу выхода электронов из металла. [c.113]

Если температуры спаев одинаковы, то в замкнутой цепи сумма разности потенциалов равна нулю. Когда же равенство температур не наблюдается, между проводниками возникает термоЭДС, которую можно рассчитать по формуле [c.117]

Зависимость термоЭДС от разности температур спа в не всегда линейна и, следовательно, необходимо корректировать коэффициент С в соответствии со значениями температур Тг н Ту. [c.118]

И 10 % Rh), константан (60 % Си и 40 % Сг). Материалы, образующие термопару, подбираются таким образом, чтобы в диапазоне измеряемых температур они обладали максимальным значением термоЭДС. При этом погрешность в определении температуры существенно снижается. Согласно этому условию, для измерения температур могут применяться следующие термопары медь — константан и медь—копель (до 350 °С) железо—константан, железо— копель и хромель—копель (до 600 °С) хромель—алюмель (до 900— 1000 °С) платинородий—платина (до 1600 °С). [c.129]

Знак термоЭДС у термопар зависит от направления тока в холодном и горячем спаях. Принято считать, что в холодном спае ток идет от первого названного в паре материала ко второму (т. е. от хромел я к копелю, от платинородия к платине), а в горячем спае — наоборот. [c.129]

В электронном полупроводнике основными носителями заряда, как известно, являются электроны, поток их от горячего конца к холодному будет больше, чем от холодного к горячему. В результате этого на холодном конце будет накапливаться отрицательный заряд, на горячем оставаться нескомпенсированный положительный. Возникшее электрическое поле будет вызывать поток электронов от холодного конца к горячему. Стационарное состояние установится при равенстве этих электронов. У дырочного полупроводника на холодном конце возникнет положительный заряд. Таким образом, по знаку термоЭДС можно судить о типе электропроводности полупроводника. [c.277]

Изменение коэрцитивной силы и термоэдс при деформации. Согласно закону магнитострикции Акулова, должна существовать связь между плотностью дефектов решетки и магнитными параметрами, в частности коэрцитивной силой. Для никеля доменные стенки характеризуются близкодействующими полями, поэтому изменение коэрцитивной силы будет определяться линейной плотностью дислокаций [c.156]

Дефекты кристаллической решетки изменяют величину термоэдс. При этом основное влияние оказывают дефекты, размеры которых сравнимы с длиной волны электронов на уровне Ферми. Поэтому если речь идет о влиянии дислокаций на термоэдс, то влияние в основном определяется ядром дислокации, а не упругими полями вокруг дислокации. Дислокационная составляющая термоэдс определяется не только плотностью дислокаций, но и их шириной. Термоэдс пары деформированный — недеформированный металл [14] [c.156]

Как показано в [19], применение (25) для упругой деформации, а также для упругой составляющей термоэдс при пластической деформации приводит к линейной зависимости термоэдс от приложенного напряжения, причем знак э.д.с. может быть различным в зависимости от топологии поверхности Ферми и ее положения относительно зоны Бриллюэна. [c.156]

Из (25) следует, что для металлов, у которых составляющие термоэдс, обусловленные топологией поверхности Ферми и дефектами решетки, имеют разные знаки, при пластической деформации может иметь место изменение знака э.д.с. [c.157]

В настоящей работе рассматривается метод контроля структуры по термоэлектрическим измерениям применительно к сплавам типа пермендюр. Этот сплав благодаря большой индукции насыщения находит широкое применение при создании электромагнитов радиоспектрометров ЯМР высокого разрешения. Что касается метода термоэдс, то он привлекает большой чувствительностью, простотой и возможностью проводить измерения в принципе на образцах любой формы. [c.169]

Как следует из общих положений теории, для дифференциальной термоэдс справедливо соотношение [1] [c.169]

Из уравнения (3) следует, что дифференциальная термоэдс эталон — исследуемый образец при заданных Ti и Tq определяется как плотностью дефектов эталона рго, так и изменением плотности дефектов в исследуемом образце рд по сравнению с эталоном. Если АТ = Тг—Ti мало и можно пренебречь взаимным влиянием дефектов друг на друга, то (3) можно записать следующим образом [c.170]

Термоэлектродвижущая сила является объемным свойством, и измеренная э.д.с. термопары эталон — исследуемый образец дает информацию о состоянии структуры, усредненную по всему объему металла. Однако во многих случаях важно знать равномерность распределения тех или иных дефектов. В таких случаях необходимо вести измерения накладным датчиком, оба электрода которого (холодный и горячий) имеют абсолютную дифференциальную термоэдс, близкую к э.д.с. исследуемого образца, и образуют в контакте с ним термопару. При этом сохраняется высокая чувствительность, а из-за точечного контакта электродов с исследуемым металлом и незначительной глубины нагрева образца усреднение происходит в небольшом объеме, и по э.д.с., измеренной в разных точках образца, можно судить о степени однородности состояния его структуры. Этот же метод был применен нами для исследований на лабораторных образцах. [c.170]

Как следует из рис. 1, для деформированных образцов до температуры отпуска 400 °С не наблюдается заметного изменения физических свойств, в области 500 °С имеет место максимум электросопротивления и термоэдс, дальнейшее повышение температуры приводит к уменьшению р, но в области температур 800 °С наблюдается второй подъем термоэдс. Такой л<е ход термоэдс наблюдается и на рис. 2, причем приведенные результаты не коррелируют с размером зерна, определенным металлографически в образцах, температура отжига которых ниже 700 °С, наблюдается характерная структура деформации, а при более высоких температурах [c.171]

Рис. 1. Зависимость термоэдс и электросопротивления сплава Fe—Со—V от температуры отпуска /, — холоднодеформированные 2, закаленные образцы

Рис. 2. Зависимость полуширины рентгеновской линии (1) и термоэдс (2) от температуры отпуска сплава Fe—Со—V

Рис. 3. Зависимость термоэдс сплава Fe—Со—V от времени отпуска при температуре 850 °С для образцов с различной степенью пластической деформации

Таким образом, повышение температуры отжига Fe — Со — 2% V сплава приводит к появлению мартенситной фазы, вызывающей возрастание внутренних напряжений сопоставление результатов электрических и рентгеновских измерений показывает, что при соответствующем выборе эталона термоэдс является чувствительным методом исследования дефектов кристаллической решетки. [c.174]

Рис. 3. Зависимость термоэдс от температуры закалки (а) и отпуска (б) I —закалка 2 — закалка и отпуск

Измерение электрических свойств — эффективный метод изучения дефектов кристаллической решетки, возникающих в процессе деформации [1—3]. Измерения электропроводности нашли широкое применение при исследовании низкочастотной усталости [4—6]. Однако, учитывая особенности процесса ультразвукового нагружения, при котором деформация происходит в микрообъемах металла, для получения дополнительной информации о процессе акустической усталости нами, кроме метода электропроводности, применен метод термоэдс, являющийся более чувствительным, чем электросопротивление, параметром, реагирующим на все изменения электронного состояния металла [7, 8]. К тому же процесс измерения термоэдс на неравномерно деформированном образце по использованной нами схеме проще, чем измерение электросопротивления, а в некоторых случаях этот способ может быть единственно возможным. [c.195]

Измерения термоэдс были осуществлены по схеме, приведенной на рис. 1. Это термоэлектрическая пара, составленная контактными стержнями У и 2 и образцом 4. Для повышения чувствительности термоэдс к структурным изменениям образца контактные стержни были изготовлены из материала, из которого изготавливались образцы. Температура горячего стержня Т составляла 58 °С, температура комнаты Тк — 20 °С. [c.195]

Рис. I. Схема измерения термоэдс I—горячий контактный стержень

Это число Мц является общим для данных Отах, т. е. таким, при котором образцы еще не имели значительных усталостных повреждений, вызывающих резкое изменение электропроводности. Однако, несмотря на это, экспериментально было обнаружено изменение термоэдс AQ = Q—Qo, где Qo—термоэдс [c.197]

Сплавы высокого сопротивления при нормальной температуре имеют р не менее 0,3 мкОмм. При использовании этих сплавов для электроизмерительных приборов и образцовых резисторов, помимо высокого удельного сопротивления р.требуются также высокая стабильность значения р во времени, малый температурный коэффициент удельного сопротивления ТКр и малый коэффициент термоЭДС в паре сплава с медью. Сплавы для электронагревательных элементов должны длительно работать на воздухе при высоких температурах (иногда до 1000 °С и даже выше). Кроме того, для многих случаев применения требуется технологичность сплавов — возможность изготовления из них тонкой гибкой проволоки. [c.35]

Сушественным отличием от манганина является высокая термоЭДС константана в паре с медью, а также с железом его коэффициент термоЭДС в паре с медью составляет 44—55 мкВ/К. Это является недостатком при использовании константановых резисторов в измерительных схемах, так как при наличии разности температур в местах контакта константановых проводников с медными возникают паразитные термоЭДС, которые могут явиться источником ошибок, особенно при нулевых измерениях в мостовых и потенциометрических схемах. Однако константан с успехом может быть применен при изготовлении термопар, служапщх для измерения температурь , если последняя не превышает 700°С. [c.36]

Два изолированных прородника, соединенных между собой с помощью пайки или сварки, называются термопарой и применяются для измерения температуры. Для изготовления термопар используются проводники, обладающие большим и стабильным коэффициентом термоЭДС. [c.118]

Константан содержит те же компоненты, что и манганин, но в несколько иных соотношениях никель (с кобальтом) — 39— 41 %, марганец — 1—2, медь — 56,1—59,1 %. Содержание примесей также должно быть не более 0,9 %. Само название сплава говорит о практической независимости его удельного электрического сопротивления от температуры, поскольку абсолютное значение коэффициента удельного сопротивления этого сплава не превышает 2-10 °С"1. По нагревостойкости константан превосходит магна-нин, что позволяет использовать его в реостатах и нагревательных элементах, работающих при температуре до 500 °С. Высокие механические характеристики, сочетающиеся с пластичностью, позволяют изготовлять из этого сплава тончайшую проволоку, ленты, полосы и фольгу. Высокое значение термоЭДС в паре с медью и железом исключает применение константана в электроизмерительных приборах высокой точности, но с успехом используются при изготовлении термопар. Следует отметить также, что наличие в составе константана достаточно большого количества дорогого и дефицитного никеля ограничивает его использование в изделях массового производства. [c.127]

Следует отметить также, что некоторые полупроводниковые материалы (например, тройной сплав Bi—Sb—Zn) тоже обладают значительными коэффициентами термоЭДС, что позволяет с успехом использовать их для изготовления термоэлементов, термогенераторов, холодильных устройстй и пр. [c.129]

Рассмотрим механизм образования термоЭДС на примере однородного полупроводника, у которого один из концов нагрет больше. чем второй. Свободные носи- тели заряда у горячего конца будут иметь более высокие энергии и скорости, чем у холодного. Кроме того, у горячего конца полупроводника свободных носителей окажется больше, чем у холодного. В силу этих причин поток свободных носителей от горячего конца к холодному будет больше, чем от холодного Рис. S.7. Возникновение термоЭДС в к горячему. Если концентрация непи из двух спаев свободных электронов и дырок [c.277]

На рис. 1 кривые I п 3 показывают соответственно изменение термоэдс и электросопротивления холоднодеформиро-ванны образцов в зависимости от температуры отпуска, 2 я 4 — закаленных повторно после деформации. Данные термоэдс представлены по отношению к закаленному состоянию. [c.171]

На рис. 2 представлены результаты измерений термоэдс и полуширина рентгеновской линии (200), полученной на аппарате ДРОН-1 в кобальтовом излучении,, на холоднодефор-мированных образцах после ступенчатого отпуска с 50-гра-дусным повышением температуры на каждой ступени, одночасовой выдержкой и последующей закалкой с целью сохранения полученной при отпуске структуры. [c.171]

Из сопоставления измерения термоэдс и полуширины рентгеновской линии (200) в зависимости от температуры отпуска следует, что при те.мпературах до 600 °С полуширина линии не изменяется, в то время как термоэдс меняется значительно. Из термодинамических соображений известно, что в этом интервале температур могут отжигаться только точечные дефекты. Изменение плотности вакансий не может существенно повлиять на ширину рентгеновских линий, но влияет на элек- [c.172]

Понижение 5, и р в интервале 600 °С<Готп<800 °С, возможно, связанное с отжигом вызванных деформацией дислокаций, переходит в последующий рост. При этом появляется мартенситная структура, на количество которой влияет как предварительная пластическая деформация, так и суммарная длительность выдержки, которая нарастает с увеличением температур отпуска. В связи с этим проведены измерения термоэдс в зависимости от времени отпуска при температуре 850 X для холоднодеформированных образцов с различной степенью деформации. После отпуска образцы закаливались. Кривые термоэдс представлены на рис. 3. Небольшое падение термоэдс на первой стадии отпуска, когда [c.173]

Оценка напряжений I рода как по данным рентгенографи-рования, так и по результатам измерений термоэдс (рис. 3). подтвердила известную зависимость уровня этих напряжений от температуры и вида термической обработки. Отпуск уменьшает уровень напряжений I рода в закаленной стали, повышение температуры отпуска свыше 190°С ведет к резкому их падению. [c.182]

При исследованиях изменения термоэдс она измерялась после озвучивания при iV4=6-10 циклов и Отах=41 кгс1мм . [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...