Поверхность разрыва скоростей

Здесь принято, что нормальная к поверхности разрыва скорость дисперсных частиц у" изменяется в соответствии с идеализированной схемой прохождения частицей поверхности скачка давлений [р] в газе без возмущения частицей полей давления перед и за скачком и без вязкого взаимодействия, которое не успевает сказаться. Последнее уравнение (1.3.37) следует из того, что в узкой зоне скачка теплообмен с газом также не успевает изменить внутреннюю энергию частиц. В [9] проведена классификация разрывов. [c.43]

Струей называется поток жидкости, ограниченный поверхностями разрыва скоростей АВСО на рис. 3,6, в), т. е. поверхностью в движущейся жидкости, при переходе через которую касательные к этой поверхности векторы скорости скачкообразно изменяют свою величину. Примером такого потока может служить струя воды из пожарного брандспойта или гидромонитора. [c.41]

Совмещение двух как будто бы противоречивых явлений объясняется следующим образом в начале движения крыла на верхней и нижней поверхностях возникают различные скорости, в результате чего на задней кромке образуется поверхность разрыва скоростей, которая приведет к появлению начального вихря (рис. IV.1, а). Этот вихрь, интенсивность которого определяется [c.94]

Механизм смешения потоков с разными скоростями на входе в эжектор обусловливается в ряде случаев неустойчивостью начальной поверхности разрыва скорости и тесно связан [c.114]

Вихревая пелена — поверхность разрыва скоростей. Величина циркуляции определяется из уравнения [c.390]

Всякая поверхность разрыва скоростей в потоке жидкости является источником вихреобразования. В качестве примера можно привести истечение потока жидкости из колеса в окружающую его полость, которое сопровождается разрывом скоростей для частиц, идущих по боковым стенкам колеса, так как поток с наружной стороны боковых стенок колеса протекает в совершенно иных условиях, чем внутри колеса (рис. 30, е). [c.91]

Разрывы напряжений не меняют вид уравнения сохранения механической энергии (V.28). Если же 2р является поверхностью разрыва скоростей, то в левой части (V.28) появляется новое слагаемое, изображающее мощность среза [c.248]

Разрывы в случае идеальной пластичности. Условия (XI.29)— (XI.32) остаются в силе, но реологическая модель жестко-пластической среды (рис. 68) накладывает дополнительные ограничения на условия на поверхностях разрыва скоростей и напряжений. Для простоты рассмотрим плоское деформированное состояние (напряжения о , а у, и скорость и равны нулю и не [c.249]

При этом по уравнениям Леви-Мизеса (Х.26) найдем напряжения на поверхности разрыва скоростей [c.250]

Какие скорости непрерывны на поверхности разрыва скоростей [c.251]

Какие дополнительные ограничения накладывает реологическая модель жестко-пластической среды на условия на поверхностях разрыва скоростей и напряжений. [c.251]

Здесь S — вся поверхность деформируемого тела, так что это соотношение справедливо для тела в целом, включая и его пластически недеформируемые области 2р — поверхности разрыва скоростей (их может быть несколько). [c.294]

В заключение напомним, что на поверхностях разрыва скоростей в жестко-пластической среде = т . [c.296]

Рис. 6.7. К выводу уравнения поверхности разрыва скоростей перемещений на входе в матрицу

Для подсчета напряжений необходимо первоначально определить постоянную Ь. Она может быть найдена из условия равенства нулю силы на выходе из направляющего пояска, которая складывается из равнодействующих сил на поверхности разрыва скоростей перемещений на выходе из матрицы и сил трения на поверхности направляющего пояска [c.144]

Усилие прессования на единицу длины в направлении, перпендикулярном чертежу, на поверхности разрыва скоростей перемещений на входе в матрицу [c.144]

Построенное решение справедливо в очаге деформации — в данном случае области, в которой соблюдается принятое выше предположение о радиальном течении материала в матрице. Очевидно, что очаг деформации ограничен конической поверхностью матрицы и двумя поверхностями разрыва скоростей перемещений на входе в матрицу и выходе из нее. Для определения поверхностей разрыва скоростей перемещений необходимо вначале рассмотреть течение материала в контейнере и калибрующем пояске, которые описываются одинаковыми по виду уравнениями. Предположим, что так же, как и в матрице, течение в контейнере является установившимся и ламинарным, т. е. скорости перемещения в радиальном и окружном направлениях равны нулю Vp = Vt = О, а скорость в направлении оси z — не изменяется по этой оси. Так же, как и в 38, строго говоря, течение материала в контейнере является неустановившимся скорость зависит от координаты 2 и положения штемпеля (пресс-шайбы). Из зависимостей скоростей деформаций от скоростей перемещений в цилиндрической системе координат [121 ] р = = О, а следовательно, согласно условию несжимаемости (6,4) = 0. Тогда из зависимостей скоростей деформаций от напряжений (2.95) заключаем, что = (Jq- [c.154]

Порядок расчета следующий. Вначале при помощи численного интегрирования уравнения (6.82) при указанном выше краевом условии подсчитывается функция ф, а затем из уравнений (6.83) и (6.76) функции g/g (0) и wlw (0). По первой формуле (6.81) определяется функция %lg (0). Затем из (6.91)—(6.94) устанавливаются поверхности разрыва скоростей перемещений на входе в матрицу и выходе из нее. Из (6.97) находится постоянная Ь. Напряжения подсчитываются по (6.72), (6.78) и (6.71), а усилие прессования по (6.98). [c.157]

Одним из первоисточников турбулентности, порождающим упомянутые вихри, являются поверхности разрыва скорости, т. е. такие области, где имеется резкий скачок скорости между прилегающими слоями жидкости. [c.225]

Рис. 11-1. Образование вихрей на поверхностях разрыва скорости.

Рис. 11-3. Возникновение вихрей из воли на поверхности разрыва скорости.

Температурное поле в области D определяется решением уравнения теплопроводности в области Dq с учетом тепловых источников, действующих на поверхностях разрыва скоростей и распределения температуры в цилиндрических областях Dh. [c.336]

Фронты, уравнение которых получается из условия непрерывности изменения давления при переходе через поверхность разрыва (скорости, плотности и температуры). Если pi Р2 — значения давления на поверхности разрыва при подходе к ней с той и другой стороны, то уравнение фронта можно представить в виде [c.191]

Рис. 15, Поверхность разрыва скорости

Подчеркнем, что изложенные в 7 гл. VI теоремы основаны на определенных допущениях о свойствах среды и о характере процессов. Невыполнение с( )ормулированных при этом условий может привести к нарушению свойств потенциальности течений. Например, наличие вязкости может оказаться источником возникновения вихрей. В идеальном газе могут появляться поверхности разрыва скорости и нарушаться баротропность течения вследствие разрывов и т. д. [c.153]

Рассматривавшееся до сих пор сплошное потенциальное обтекание профилей в действительности не реализуется. Наибольшее отличие потока от теоретической схемы всегда происходит на выходной кромке профилей, в окрестности задней критической точки. В этой точке па гладком профиле в потенциальном потоке восстанавливается полное давление р. Как известно, в действительном потоке с учетом сколь угодно малой вязкости жидкости это невозможно и поток обязательно отрывается от профиля. В случае течения маловязкой жидкости за кромкой профиля, как и за любым плохо обтекае.мым телом, образуется так называемая застойная или спутная зона с приблизительно постоянным давлением. На границах этой зоны, представляющих собой поверхности разрыва скоростей, скорость потока постоянная и соответствует давлению в застойной зоне. Согласно классической теории струй Кирхгофа застойная зона [c.124]

Даламберу (наряду с Д. Бернулли и Эйлером) принадлежат основополагающие работы по гидромеханике, следствием которых были обобщающие работы Лагранжа по механике идеальной жидкости. В 1744 г. выходит сочинение Даламбера Трактат о равновесии движения жидкостей , в котором он применяет свой принцип к разнообразным вопросам движения жидкостей в трубах и сосудах. Даламбер исследовал также законы сопротивления при двин ении тел в жидкости. Процесс образования вихрей и разреженности за движущимся телом он объяснил вязкостью жидкости и ее трением о поверхность обтекаемого тела. В этом же сочинении Даламбер (почти одновременно с Эйлером) выдвинул положение об отсутствии сопротивления телу, движущемуся равномерно и прямолинейно в покоящейся идеальной жидкости (так называемый парад01кс Эйлера—Даламбера). Этот факт доказывается математически как для сжимаемой, так и для несжимаемой жидкости. В действительности же тело при своем движении в жидкости или газе всегда испытывает сопротивление. Это объясняется тем, что в реальной среде не выполняются предположения, на которых построено доказательство парадокса, т. е. всегда проявляются и вязкость, и вихри, в результате чего возникает поверхность разрыва скоростей. Все это вызывает сопротивление жидкости движению тела со стороны жидкости. [c.198]

Т. е. на поверхности разрыва скоростей имеет место напряженное состояние простого сдвига [формула (IV.27)]. Согласно (IV.47) в состоянии пластичности = Тщах- Следовательно, поверхность разрыва скоростей состоит из площадок действия максимальных касательных напряжений. [c.250]

Основное динамическое соотношение. Если есть разрывы скоростей (см, гл. XI.2), уравнение баланса механической энергии (V.28) принимает вид Nn + Л/м = Л в + dWJdt -f N - Подставим сюда следующие выражения мощности поверхностных сил / п по формуле (V.26), мощности массовых сил Л/м по формуле (V.25), мощности внутренних сил по формуле (V.27), скорости изменения кинетической энергии dWJdt по формуле (V.24), мощности среза по поверхностям разрыва скоростей по формуле (XI.33). Обозначая согласно (XI.6)—(XI.8) поверхностные напряжения [c.294]

Случай, когда имеются жесткие области Ve, имеет место, например, при кузнечной вытяжке полосы. При этом ширина геометрического очага деформации 2Ь равна ширине деформирующего инструмента. Пусть боковые границы геометрического очага деформации являются поверхностями разрыва скоростей 2 р. Тем самым мощность внутренних сил во внеконтактных областях очага деформации (покрыты горизонтальной штриховкой на рис. 130) заменяется мощность среза Мс по поверхностям разрыва скоростей Sp. Абсолютная величина разрыва касательной составляющей скорости равна Ак, = —Vy, так как Vy не зависит от координаты X. Тогда по формуле (III.9) %уу = dvyldy = dVyldy, [c.303]

Метод верхней оценки. Применяется для нахождения приближенных значений деформирующих сил при плоской и реже при осесимметричной деформации. Метод верхней оценки разработали В. Джонсон и X. Кудо. По А. Д. Томленову это приближенный энергетический метод. Сущность метода заключается Б ТОМ, ЧТО очаг деформации разбивается на жесткие блоки, скользящие друг относительно друга по поверхностям разрыва скоростей. Обычно блоки треугольные и ограничены плоскими поверхностями. Каждый блок движется как абсолютно твердое тело. Очаг деформации разбивается на блоки так, чтобы разрывное поле скоростей было кинематически возможным. Таким образом, мощность внутренних сил заменяется мощностью рассеяния энергии на поверхностях контакта блоков друг с другом и с жесткими областями, если последние имеют место. Эту мощность для жестко-пластического тела найдем по формуле (XL33). Далее задача методом верхней оценки решается точно так же, как и энергетическим методом, с использованием уравнения (XIV.20), если первый интеграл в левой части принять равным нулю. [c.304]

Разрывы в сл о/ осетях. Перейдем теперь к рассмотрению разрывов поля скоростей на некоторых поверхностях Sj будем предполагать, что поверхности разрыва скоростей Sj не совладают с поверхностями разрыва напряжений -S . [c.90]

Из этих равенств следует, что в обоих случаях параметр упрочнения на поверхности разрыва скорости также претерпева ет разрыв. [c.68]

Таким образом, действительный тензор напряжений Сту на каждой сторбне поверхности разрыва дает максимум выражению OijEij среди всех удовлетворяющих неравенству текучести. Отметим, что по смыслу принципа Мизеса тензор Eij следует считать действительным. Решая задачу на условный экстремум, получаем, что напряжения на обеих сторонах поверхности разрыва скорости должны удовлетворять соотношениям [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...