Превращение антиферромагнитное

Пластическая деформация 36 Ползучесть отрицательная 140 Превращение антиферромагнитное 76 мартенситное 76 [c.341]

На основании этого можно предположить, что изменения в магнитной структуре железомарганцевых сплавов будут проходить по следующей схеме при Ti = Tx, в сплаве с 13% Мп, антиферромагнитное упорядочение 7-фазы, при переходе из парамагнитного состояния в антиферромагнитное, должно проходить с образованием коллинеарной спиновой структуры типа 7-Fe. Эта схема распространяется на сплавы и с меньшим 13% содержанием марганца. При Т ФТх, в сплавах с содержанием марганца более 13%, антиферромагнитное упорядочение в точке Нееля протекает с образованием изотропной спиновой конфигурации, переходящей в коллинеарную в точке Тх [119]. Переход в точке Тх этих сплавов связан с изменением магнитной симметрии 7-фазы, то есть с превращением типа AFi- AF2, подобно тому как это имеет место в хроме и ряде редкоземельных металлов [119]. Образование коллинеарной спиновой магнитной структуры в ГЦК-решетке должно приводить к ее тетрагональному искажению, что подтверждается исследованиями электронной структуры с помощью метода ядерного 7-резонанса [121]. [c.76]

Связь антиферромагнитного превращения и ГЦК- ГЦТ перехода наиболее полно изучена в сплавах системы Мп—Си [17]. Показано, что антиферромагнитное превра- [c.76]

Переход 7к- 7т сопровождается одновременно переходом из парамагнитного состояния в антиферромагнитное. Такая тождественность температур мартенситного и магнитного превращений наблюдается в сплавах с марганцем, а также других систем легирования Мп—Zn, Мп—Ga, Мп—Ge, в системе Мп—Си при содержании марганца свыше 85%. При меньших содержаниях марганца температура Нееля значительно превышает температуру мартенситного превращения. [c.302]

Резкое изменение в точке перехода претерпевают и многие другие свойства магнитного вещества магнитная восприимчивость, электропроводность и т. д., причем можно установить связь между теплоемкостью и другими свойствами вещества, например магнитными. В некоторых случаях магнитные превращения веществ можно даже значительно более успешно изучать посредством измерения теплоемкости, чем путем прямых магнитных измерений. Это объясняется сильным влиянием небольших примесей ферро- или антиферромагнитных веществ на магнитную восприимчивость образца, препятствующим надежному определению магнитной восприимчивости. Результаты измерения теплоемкости вещества из-за наличия тех же примесей обычно бывают искажены много меньше [19]. [c.249]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

Единственное исключение из этой закономерности превращение ОЦК -Fe-> ГЦК 5-Fe, происходящее при нагреве выше 911°С, которое лежит в основе термической обработки стали и чугуна. Однако при 1394°С происходит нормальное превращение ГЦК y-Fe -> ОЦК 5-Fe, связанное с термическим расщеплением Зй/ -оболочки, Уникальный переход обусловлен наличием у Fe четьфсх не спаренных Зс/- орбиталей, определяющих магнитный. момент на атоме Fe, и двух расщепленных Зй -орбиталей. Перекрытие таких Зй -оболочек и обусловливает ОЦК структуру а -Fe при те.мпературах ниже 911°С, Переход а -Fe y-Fe связан t ферро.магнитным состояние 1 железа при температурах ниже 768°С и антиферромагнитным состоянием а (P)-Fe в интервале температур 768-911°С. При 911°С происходит переход антиферро-магнитного ОЦК нм (P)-Fe в парамагнитное ГЦК y-Fe и, следовательно, это превращение не представляет исключения из общей последовательности переходов. [c.35]

Вещества даже одного и того же химического состава в зависимости от кристаллического строения и фазового состава могут находиться в различных магнрпньк состояниях. Например, Ре, Со и Ni с кристаллическим строением ниже определенной температуры точка Кюри) обладают ферромагаитными свойствами, а выше этой температуры они парамагнитны. Переход из парамагнитного состояния в антиферромагнитное происходит при понижении температуры (ниже темпертуры Нееля Г ) и представляет собой фазовое превращение 2-го рода. У некоторых редкоземельных металлов между ферро- и парамагнитной температурными областями существует антиферромагнитная область. [c.98]

В результате структурных исследований двойных марганцевомедных сплавов установлено, что высокомарганцовистые закаленные сплавы при комнатной температуре имеют ГЦТ структуру с соотношением осей с/а <1 и только при большем содержании второго элемента — с решеткой ГЦК [1]. При содержании марганца более 80% сплавы имеют ГЦТ структуру, которая при нагреве переходит в кубическую, причем температура перехода тем выше, чем больше марганца в сплаве в узком температурном интервале для всех сплавов установлена двухфазная (ГЦК-Ь + ГЦТ) область. В области температур ГЦК->-ГЦТ превращения наблюдается резкое изменение свойств, характерное для антиферромагнитных материалов при приближении к точке Нееля. Взаимосвязь ГЦК->ГЦТ перехода с антиферромагнетизмом марганца была исследована в работе [17]. [c.19]

В результате исследований, проведенных Е. 3. Винтай-киным и В. А. Удовенко [17], установлено, что в сплавах Мп—Си наблюдается эффект памяти формы для гомогенных Y-твердых растворов, содержащих 82% Мп и выше, для гетерогенных область существования антиферромаг-нитной фазы расширяется до 50%. Эффект памяти формы этих сплавов обусловлен наличием антиферромагнитного ГЦК ГЦТ превращения, происходящего по мартенситному механизму и существует только при упорядоченном расположении атомов. [c.20]

Одни авторы [2] связывают появление тетрагональности с особенностями зонной структуры переходных металлов и возможностью образования дырок среди коллективизированных электронов. Зонная модель ферро- и антиферромагнетизма предполагает, что в фермиевском газе свободных электронов в определенных условиях устанавливается обменное взаимодействие, способствующее самопроизвольному намагничиванию. В Зс1-металлах нахождение одной дырки на жу-орбитали приводит к формированию связывающей dxy-зоны, а образующиеся две дырки попадают на dyz и с гж-орбитали, что ведет к кооперативному искажению ГЦК-решетки до тетрагональной симметрии. Одновременно возникает двухподрешеточная структура и появляется антиферромагнитная корреляция. В первом случае, с/а>1 и наблюдается антиферромагнитное взаимодействие в плоскостях (001) во втором случае, ja< и— взаимодействие между плоскостями (001).Спо-нижением температуры испытания и уменьшением содержания железа роль дырочной проводимости увеличивается [30]. Зонная модель со спонтанным моментом коллективизированных электронов наиболее полно объясняет магнитные свойства Зд-металлов с высокой степенью перекрытия недостроенных оболочек (хром, марганец). Однако эта модель не объясняет разделения магнитных и кристаллографических превращений, а также существования анти- ферромагнитного порядка только в ГЦК-кристаллах [2]. [c.77]

Особенности железомарганцевых сплавов, и прежде всего скомпенсированность атомных магнитных моментов при антиферромагнитном упорядочении, не позволяли получить непосредственную информацию о природе и механизме фазовых превращений I и II рода при обычных магнитных измерениях. С появлением новейших локальных методов исследования, таких как ядерная гамма-спектроскопия, появилась возможность изучения сверхтонкой структуры. С помощью этих методов были уточнены ранее полученные значения температуры Нееля и построены концентрационные зависимости таких параметров, как средний магнитный момент подрешетки, магнитные моменты атомов железа и марганца. По результатам исследований авторов [1, 2, 115—118] в работе [2] была построена обобщенная магнитная фазовая диаграмма (см. рис. 30). На диаграмму нанесены температура Нееля (Т ), локальное магнитное поле на ядрах железа (Яэф), средний маг- [c.78]

В термическом расширении железомарганцевых и железоникелевых инварных сплавов имеется определенное сходство. Большинство исследователей сходятся на том, что аномальное расширение сплавов типа инвар имеет ферромагнитную природу. Хотя аустенитные железомарганцевые сплавы неферромагнитны, однако сходства в характере термического расширения железомарганцевых и железоникелевых сплавов, а также совпадение температур антиферромагнитного превращения (точки Нееля) с температурами инварного превращения, позволяют предполагать, что причиной инварности железомарганцевых сплавов являются магнитные свойства. [c.88]

И. Н. Богачевым с сотрудниками был выполнен ряд работ, в которых показана связь механических свойств с антиферромагнитным упорядочением в железомарганцевых сплавах [1, 118]. Исходя из положения, что магнетизм металлов и сплавов обусловлен взаимодействием атомов на электронном уровне, которое определяет все свойства материалов, следует ожидать влияние магнитных превращений как на механические свойства, так и на фазовые перестройки [190]. Так, склонность к хрупкому разрушению при температурах около — 100°С, обнаруженную в однофазных 7-сплавах (37,75% Мп), авторы работы [190] объясняют изменением магнитной структуры антиферромагнетика, аналогично тому, как это происходит в анти-ферромагиитном хроме и редкоземельных элементах, т. е. могут возникать многослойные атомные упаковки с низкой симметрией [118]. Выдвинутое предположение о вкладе магнитной составляющей в общее сопротивление пластической деформации подтверждается значительным изменением механических свойств однофазных (7) и двухфазных (е + 7)-сплавов в интервале температур Tn и Наблюдаемое при этом снижение прочности и пластичности предшествует самым начальным стадиям фазовой перестройки, но совпадает с исчезновением ближнего магнитного порядка, который происходит на 30—50° ниже Tn-На этом основании авторы делают вывод о прямой взаимосвязи кристаллической структуры и механических свойств с антиферромагнитным упорядочением [1, 125]. [c.243]

В интервале низкотемпературной хрупкости аустенит-яых сплавов с 37,76% [118] и 40% Мп [120] в качестве общей закономерности отмечается наличие аномалий на температурной зависимости физических свойств. Авторы работ [115, 120, 189] предполагают, что поведение физических свойств железомарганцевых сплавов при низких температурах вызвано магнитным превращением АР - АР2 (переходом изотропной спиновой структуры, образующейся в точке Нееля, к коллинеарной). Коллинеарпое расположение спинов должно приводить к тетрагональному искажению ГЦК-решетки железомарганцевых аустенитных сплавов (степень тетрагональности в четвертом знаке), что может являться одной из причин охрупчивания данных сплавов при низких температурах. В этом случае температура перехода в хрупкое состояние должна быть ниже температуры антиферромагнитного упорядочения аустени-та, что и наблюдается при сопоставлении данных, полученных в работе [189] и исследованиях автора. Потеря симметрии ГЦК-решетки при низкотемпературном антиферро-магнитном упорядочении 7-сплавов приводит к образованию новой фазы с ГЦТ-решеткой, что в свою очередь со- [c.244]

В-третьих, трудности дислокационно-теоретического расчета заключаются в том, что в ряде механически важных приложений процесс вообще не имеет отношения к дислокациям. Примерами служат возникновение деформаций при антиферромагнитном упорядочении или разунорядочении спинов электронов, как в сплавах СиМп [24], намять формы, связанная с обратимыми мартеситными превращениями [4, 202] или механическим двойникованием [92] (образованием мартенсита напряжения при инвариантной решетке) [146, 147]. Не существен тот факт, что двойникование или мартен-ситное превращение может осуществляться дислокационным механизмом [202, 92, 146, 147], поскольку это необязательно и дислокации здесь играют второстепенную роль. [c.165]

Насколько хорошо (101) подтвернедается опытом, видно из рис. 32, где изображены результаты прямых измерений деформации пластичности превращения для ряда материалов. Тот факт, что эти кристаллы действительно деформируются за счет движения границ раздела фаз, в настоящее время сомнениий не вызывает. На фото 30 в качестве примера показана доменная структура в сплавах медь — марганец. Границы антиферромагнитных доменов в сплавах сами часто являются единственными носителями неупругой деформации, обусловливая всю совокупность свойств, объединяемых общими терминами — память формы и пластичность превращения. [c.207]

Переходы ферромагнетик — парамагнетик F Р) и антиферромагнетик парамагнетик (А — Р) являются фазовыми переходами второго рода, в случае которых при охлаждении ниже температуры перехода Тс упорядочение в расположении спинов наступает постепенно. Такие изменения обычно сопровояодаются резким изменением наклона кривых температурной зависимости периодов решетки, в результате чего производная daldT претерпевает разрыв при Тс 1120]. В то же время превращение из ферромагнитного в антиферромагнитное состояние (/ — Л) является переходом первого рода, который характеризуется резким изменением ориентации спинов и сопровождается уже не только изменением наклона кривой температурной зависимости периодов решетки, но и появлением на ней разрыва [120]. Переходы второго рода F — Р тх А Р являются обратимыми, тогда как переходы первого рода сопровождаются появлением обычного температурного гистерезиса в области превращения. [c.197]

Реитгеноструктурным анализом показано [10], что в сплавах с 30—45% (ат.) Ni в температурном интервале —150- -300° С происходит обратимое превращение, при этом ниже температуры превращения существуют две фазы с г. ц. к. решетками можно предполагать, что это превращение носит характер ферромагнит-ное г антиферромагнитное . Магнитные превращения вблизи соединений FeNi и FeNia изучены в работе [11]. Данные рентгеноструктурного и дилатометрического анализов, а также оптических и электронномикроскопических наблюдений [c.432]

Согласно исследованиям Номура с сотрудниками [10], ортосиликат кобальта G02SIO4 при 49 + 2°К претерпевает магнитное превращение, когда при понижении температуры от парамагнитного состояния переходит в антиферромагнитное. В области парамагнитного состояния наблюдается строгое подчинение закону Кюри—Вейсса с — 5.09 + 0.6 [ig и 6 = 65+2° К. [c.123]

Ньюпхэм с сотрудниками, производившие определение магнитной восприимчивости N128104, показали, что парамагнитное— антиферромагнитное превращение происходит при 34° К. Выше 60° К (в парамагнитной области) зависимость магнитной восприимчивости от температуры подчиняется закону Кюри—Вейсса [c.125]

Процессы, родственные У. с. кристаллизация жидкости, ферро- и антиферромагнитные превращения, сегнетоэлектрич. превращения, образование жидких кристаллов и т. п. Все эти процессы вя aны с общей тенденцией к уменьшению энтропип системы при понижении темп-ры, что всегда сопровождается увеличением упорядоченности системы. Общность нроцессов У. с. с магнитными и сегнетоэлектрич. превращениями сказывается в аналогичном виде температурной зависимости параметров, описывающих порядок (параметр дальнего порядка, намагниченность, поляризация), в сходстве кривых теплоемкости, к-рые для всех этих процессов при наличии фа адвого превращения 2-го рода имеют -образную форму (см. рис. 5 и 6 в ст. Металлические соединения). Доменная структура, характеризующая ферро- и антиферромаг- [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...