Поглощение функция

В действительности же предположение о том, что распределение энергии электронов описывается статистикой Максвелла — Больцмана, можно рассматривать лишь как весьма грубое приближение первого порядка. На самом деле в слабо ионизованном газе (такой газ имеет место в молекулярных лазерах) скорость перераспределения энергии за счет электрон-электронных столкновений не равна скорости, с которой происходят, скажем, неупругие столкновения с атомами. В этом случае следует ожидать, что при значениях энергии, соответствующих характерным для атомов или молекул полосам поглощения, функция распределения энергий /( ) будет иметь провалы. [c.135]

ПОГЛОЩЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ —ПОГЛОЩЕНИЯ ФУНКЦИЯ [c.72]

Согласно (10.17) — (10.18) в зависимости от вида характеристики диссипативной силы коэффициент поглощения является функцией частоты при вязком демпфировании (10.11) [c.281]

Здесь /о, /1, Ко, К — модифицированные функции Бесселя нулевого и первого порядка первого и второго рода соответственно. Величины к п ко определяются из характеристического уравнения (9.55) для горючего и замедлителя соответственно. Отметим, что в выражение Рг входят только константы замедлителя. Этот коэффициент фактически характеризует неравномерность потока нейтронов в замедлителе, вызванную их поглощением. [c.45]

Интегрирование формулы (11.9) приводит к табулированным функциям, ес.ли воспользоваться представлением фактора накопления формулой Тейлора. Результаты интегрирования представляют собой сумму решений (11.10) — (11.13) для коэффициентов поглощения (1-1-01) ц и (1-4о2)р с множите- [c.114]

В оптической модели ядерного взаимодействия прохождение нуклона через ядерное вещество исследуется также с помощью введения комплексного преломления, точнее, комплексного потенциала. Под комплексным потенциалом понимается такая комплексная функция V- - iW переменных, характеризующих нуклон, действительная часть которой V описывает рассеяние нуклонов пучка, а мнимая часть W — их поглощение. [c.198]

Все оптические коэффициенты являются функциями длины волны падающего излучения. Зависимость коэффициента поглощения от длины волны падающего света а(Х) или от энергии n(Av) называют спектром поглощения вещества. Зависимость R k) или R hv) называют спектром отражения. [c.306]

Это выражение аналогично по форме соответствующему выражению для коэффициента поглощения при непрямых переходах в кристаллических полупроводниках. Измерив коэффициенты поглощения при v< Vo и в области v>vo, можно определить оптическую ширину запрещенной зоны Eg. Величина Eg соответствует тому значению энергии, при котором зависимость In а от hv перестает быть линейной функцией Tiv. [c.368]

Количественно поглощение света (абсорбция) характеризуется коэффициентом поглощения, который зависит как от природы вещества (его химического состава, агрегатного состояния, концентрации, температуры), так и от длины волны света, взаимодействующего с веществом. Функцию, определяющую зависимость коэффициента поглощения от длины волны, называют спектром (иногда дисперсией) поглощения. [c.98]

Во всем предыдущем изложении предполагалось, что свет распространяется в совершенно однородной среде. Реальная же среда никогда не бывает однородной. В ней могут быть градиенты плотности, температуры и т, д., вследствие чего показатель преломления среды становится функцией координат. Наряду с такими макроскопическими неоднородностями, которые в пространстве меняются очень медленно, в среде могут быть вкраплены микроскопические неоднородности. К ним относятся взвешенные в среде мелкие частицы с отличным от нее показателем преломления п коэффициентом поглощения, например взвешенные коллоидные частицы в растворах, частицы пыли и тумана в воздухе, твердые частицы в жидкостях. Эти частицы имеют различные размеры и разный показатель преломления. Все это оказывает значительное влияние на распространение света в среде. [c.110]

В идеальном случае, когда потери на поглощение отсутствуют, t= —r и /макс= о- На рис. 27 приведено распределение интенсивности ///макс В функции Ф ДЛЯ различных значений г. С увеличением коэффициента отражения интерференционные кольца становятся более резкими. Выражение (2.47) представляет собой (с точностью до постоянного множителя) аппаратную функцию интерферометра Фабри—Перо. [c.78]

Рис. 65. Аппаратные функции 1 — треугольная, /а — дифракционная, /з —гауссова. Формы полос поглощения >1 — дисперсионная, Да —гауссова

Форма истинного контура полос /)(v) может быть описана с помощью дисперсионной, или гауссовой, функции (рис. 65,6). Для изолированных полос поглощения в конденсированном состоянии вещества, где отсутствует вращательная структура, можно предположить дисперсионное распределение [c.165]

В данной задаче используется гауссова функция для аппроксимации аппаратной функции и дисперсионная — для истинного контура поглощения. Тогда из (3.114), (3.116) и (3.119) можно получить [c.165]

Под электронным спектром поглощения понимают совокупность показателей поглощения (см. введение к гл. 3), характеризующих поглощательную способность вещества по отношению к лучам видимого и ультрафиолетового диапазона частот. Спектром люминесценции называют функцию распределения излучаемой веществом энергии по частотам или длинам волн. [c.172]

Правило зеркальной симметрии спектров поглощения и люминесценции Левшина. Это правило было установлено В. Л. Левши-ным для многих веществ, обладающих молекулярным свечением. Оно также касается взаимного расположения и формы спектров поглощения и люминесценции и может быть сформулировано следующим образом нормированные спектры поглош ения а(т) и люминесценции I v)/v, изображенные в функции частот зеркально-симметричны относительно прямой, проходящей перпендикулярно к оси частот через точку пересечения кривых обоих спектров, где а и I — показатели поглощения и интенсивности люминесценции в частоте V (рис. 68). Выполнение этого правила тесно связано со строением колебательных уровней возбужденного и невозбужденного состояний молекулы и вероятностями поглощательных и излучательных переходов между ними (подробнее см. в задаче 11). [c.177]

Реальная плазма находится в постоянном взаимодействии с окружающей средой. В ней существуют направленные потоки энергии, передаваемой либо при столкновениях частиц друг с другом, либо путем излучения и поглощения. Вследствие этого все параметры реальной плазмы являются функциями координат. Кроме того, плазма может быть нестационарной. [c.230]

В большинстве случаев одновременно имеют место оба типа уширения линий. При этом контур линии излучения и поглощения отдельного атоМа определяется однородным уширением и дается функцией K(v— vo), где Уо — центральная частота излучения этого атома. [c.287]

Распределение атомов по центральным частотам vo, определяющее неоднородную часть уширения, характеризуется функцией Я(vo—Vo), где vo — центральная частота этого распределения. В результате контур спектральной линии излучения всей совокупности атомов и совпадающий с ним контур линии поглощения могут быть получены путем свертки функций К и Я [c.287]

В отличие от обратимых процессов при анализе необратимых процессов по известному аналитическому выражению одной из характеристических функций тела или уравнению состояния данного тела и зависимости для теплоемкости С]/ или Ср могут быть определены не произведенная работа L или Ь и поглощенная теплота Q, а лишь разность Ь — Q или Ь — равная согласно выражениям (2.7) и (2.8) убыли внутренней энергии или энтальпии тела. Только если Q или Ь равняются нулю (равенство (2 = 0 имеет место при адиабатическом процессе, а равенство В = 0 — в случае предельно необратимого процесса), отсюда может быть найдено также значение Т и Т или Q. В самом общем случае для раздельного определения Q и Ь или Ь нужно знать характеристические функции как самого тела, так и окружающей среды и их изменение в рассматриваемом необратимом процессе. При этом всегда произведенная полезная внешняя работа будет меньше по сравнению с работой происходящего в тех же условиях обратимого процесса, а количество полученной и отданной телом теплоты соответственно меньше и больше. [c.159]

Для обычных спектральных линий зависимость А (V, v ,) имеет, как сказано, резонансный характер в то же время, строго говоря, для излучения любой частоты К (V, v ,) и /с, , отличны от пуля [ф-ция А ( ,Упт) — асимптотична]. Поэтому но мере увеличения оптической толщины слоя к 1 (т. е, или I) меняется характер взаимодействия света с веществом (см. Поглощения функция). Если при очень малых спой вещества прозрачен для всех частот, кроме V = то с ростом /с / П, с. [c.71]

ПОГЛОЩЕНИЯ ФУНКЦИЯ — ф-ния, описывающая зависимость поглощающей способности слоя вещества от его количества т на пути светового пучка для немонохроматич. света. По определению, П. ф. А (т) = [1д — I (т) Цд, где / и I (т) — яркости светового пучка при входе в слой и выходе из него. Для монохроматич. света частоты V согласно Бугера — Ламберта — Бера закону [c.72]

Эти решения уравнения (54.12) будем называть нормальными электромагнитными волнами. Решения (54.18) нельзя нормировать в бесконечном кpи taллe. При Л (со) О они не соответствуют одному значению волнового вектора, поэтому не являются элементарными возбуждениями кристалла. Естественно, что при отсутствии поглощения функции Л (со) в (54.18) м у к) ъ (54.16) равны нулю. Тогда нормальные электромагнитные волны и поляритоны тождественно совпадают. [c.453]

Определение температуры как физической величины, являющейся одной из фундаментальных в термодинамике, непосредственно связано с упомянутыми выше основными законами термодинамики. Обычно, исходя из первого закона тер-]лодинамики и используя формулировку Кельвина для второго закона, доказывают, что для обратимой тепловой машины, работающей по циклу Карно между температурами 01 и 02, отношение количества тепла Оь поглощенного при более высокой температуре 0ь к количеству тепла Оъ отданного при более низкой температуре 02, просто пропорционально отношению двух одинаковых функций от каждой из этих двух температур [c.17]

Закон Кирхгофа. Правило Прево дает только качественное представление об излучении и поглощении. В 1859 г. Кирхгоф установил количественную связь между излучательной и поглощательной способностями тел. Согласно закону Кирхгофа, отношение излучательной и поглощательной способностей тела является универсальной для всех тел функцией частоты и температуры, т. е. [c.324]

Для простоты и наглядности рассуждений будем считать, что разность между o)i и (02 (а также между со2 и м3) значительно превышает ширину аппаратной функции йм. Тогда измерение интенсивности света на одной частоте не приведет к искажению измерений на другой частоте и мы зарегистрируем три максимума. Пусть приемник света в исследуемом интервале частот малоселективен, а поглощение радиации в самом приборе неселективно. Тогда отношение квадратов амплитуд (или отношение площадей под тремя пиками на спектрограмме) будет равно отношению . Если преодолеть трудности с калибровкой прибора, всегда сопутствующие абсолютным измерениям , то сумма указанных площадей определит среднее значение исследуемой функции. [c.69]

Прежде всего заметим, что изменение функции 2п2а с частотой подобно изменению коэффициента поглощения лаг. В самом деле, при (О —> 00 функция 2п х —> 00, при W — гоо она имеет максимум, который довольно быстро исчезает по мере увеличения разности m2 — (1)2. Максимальное (амплитудное) значение (2п ж) акс = = 4nNq (myao) тем больше, чем меньше константа затухания у. Ширина максимума в шкале частот возрастает с уве.иичением у. [c.150]

График функции п (1 — в основном воспроизводит зависимость л(т). При 0) —>00 эта функция стремится к единице. Максимальное и минимальное значения у = п ( — ш ) принимает вблизи частоты, соответствующей линии поглощения. Эти экстремальные значения 12 можно определить, вычислив первую производную dy/dftj и приравняв ее нулю. Соответствующие расчеты показывают, что расстояние между экстремумами функции у равно ширине максимума функции 2п х, т.е. пропорционально коэффициенту затухания у. [c.150]

На рис. 4.6 нанесены графики функций 2п х и л2(1 — ае ), передающие в основных чертах изменение коэффициента поглощения и показателя преломления вблизи линии поглощения. Мы видим, что подробно обсуждавшаяся в 4.3 кривая с разрывом близ С0 = й)о (полученная в предположении у = 0) трансформировалась при учете поглощения в характерную непрерывную кривую AB D дисперсионная кривая). Математически эта трансформация эквивалентна переходу от имеющей разрыв гиперболы г = [c.151]

Характерным свойством фотоядерных реакций является специфический вид функции возбуждения (рис. 89) с очень широким максимумом при энергии 15—20 Мэе. Необычайно большая ширина и положение максимума исключают возможность его истолкования как обычного резонансного максимума, связанного с определенным энергетическим уровнем возбуждения. В 1945 г. советским физиком А. Б. Мигдалом для объяснения этого максимума был предложен механизм дипольного поглощения ядрами 7-фотонов. Ядро состоит [c.290]

Оптические квантовые генераторы с плавной перестройкой частоты служат основой для спектральных приборов с исключительно высокой разрешающей силой. Пусть, например, требуется исследовать спектр поглощения какого-либо вещества. Измерив величину лазерного потока, падающего на изучаемый объект и прощедшего через него, можно вычислить значение коэффициента поглощения. Перестраивая частоту лазерного излучения, можно, следовательно, определить коэффициент поглощения как функцию длины волны. Разрешающая способность этого метода совпадает, очевидно, с шириной линии лазерного излучения, которую можно сделать очень малой. Ширина линии, равная, например, 10 см" , обеспечивает такую же разрешающую способность, как дифракционная рещетка с рабочей поверхностью длиной 5 м, а изготовление таких больших решеток представляет почти неразрешимую задачу. [c.819]

Графики функций 2п х и п (1—х ) от частоты, которые в основных чертах показывают изменение коэффициента поглощения и ход показателя преломления вблизи о) = (0о, представлены на рис. 21.11. Из рисунка видно, что кривая с разрывом в точке со = соо (см. рис. 21.10), полученная в предположении, что затухание отсутствует (у = 0), трансформировалась при учете поглощения в непрерывную кривую АВСВ. Такая кривая носит название кривой дисперсии. На участке ВС данной кривой показатель преломления убывает с возрастанием частоты. Этот участок и характеризует аномальную дисперсию. При переходе через центр линии поглощения (м = соо) показатель преломления становится меньще единицы. Значит, в данных условиях фазовая скорость волны больще скорости света в вакууме п>с, что не противоречит теории относительности, накладывающей строгий запрет только на скорость переноса энергии. [c.97]

Мы хотим видоизменить гампльтониап, введя координаты фононов, чтобы представить движение ионов, и введя числа заполнения системы функции Блоха для представления ]юлповой функц - электрона. Преобразованный гамильтониан будет тогда содержать операторы ро/Кден]ш и поглощения электронов. [c.758]

Будем описывать вторично проквантованную волновую функцию электрона числами занолнения системы блоховских функций. Операторы рождения и поглощения is, g определены обычным образом и удовлетворяют коммутационным соотношениям для частиц Ферми [c.758]

В качестве конструктивных параметров слоя пространства выступают значения спектрального коэффициент i пропускания и коэффициента преломления в зависимости от коордиШ Т и направления визирования. Поэтому проектанту необходимо работат с функциями нескольких переменных. Для перехода к элементарным параметрам создаются методики и программы для ЭВМ, позволяющие 1аменить изучаемый слой пространства эквивалентной оптической систем ЗЙ с сосредоточенными параметрами, имеющей эквивалентный коэффициент поглощения [ 1,6]. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...