ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Скорость сигнала из "Динамические задачи нелинейной теории упругости " Здесь — амплитуда синусоидальной волны, а ( oi — + с) — фаза. Величины а, с фиксированны и не зависят ни от х, ни от t. Перемещение данное формулой (21.1), в общем не может удовлетворять уравнению движения нелинейного упругого материала ни в точной, ни в линеаризованной форме. Однако оно может быть решением линеаризованных уравнений движения, если тело однородно и подвержено однородной начальной деформации. Значение решения (21.1) является результатом того, что локально всегда материал и начальная деформация однородны. В связи с этим в малой окрестности избранной точки перемещение (21.1) является решением линеаризованных уравнений движения. [c.145] При последнем преобразовании использовано правило Лопиталя определения предела дроби. [c.149] функция g (t) представляет сигнал, передача которого начата в момент t = О и продолжается до = оо. Поэтому представленный выше анализ позволил перейти от сигнала (21.9), который передавался только в конечное время, к более простому сигналу, начинающему поступать в момент / = О и продолжающемуся до t = оо. [c.150] В случае сигнала g (t) нельзя применять Фурье-анализ. [c.150] Отсюда следует, что скорость сигнала равна Us- Более подробный и общий анализ обсуждаемой задачи дан в монографии Бриллюэ-на [45]. [c.152] Вернуться к основной статье